Перпендикулярность (обозначение

Четвертый пример. Деталь изменена так, что оказалось целесообразно применить вынесенное сечение, но располагать его пришлось на свободном месте поля чертежа, так как места для расположения этой фигуры на продолжении следа секущей плоскости в данном конкретном случае не оказалось. Здесь, как показано на схеме, фигура сечения совмещена с плоскостью чертежа вращением вокруг следа секущей плоскости и затем сдвигом по направлению следа и перпендикулярно ему (в плоскости чертежа без поворота). Потребовалось дать соответствующую надпись А—А над вынесенным сечением, а на концах следа секущей плоскости, отмеченных разомкнутыми линиями, дать обозначение теми же буквами, которые применены при обозначении самого вынесенного сечения. У концов следа секущей плоскости необходимы стрелки как при симметричной, так и при несимметричной фигуре сечения. [c.49]

При изображении винтов с головкой под ключ на чертеже вычерчивают два вида на плоскости проекций, параллельной оси винта, и на плоскости проекций, перпендикулярной к оси, со стороны головки и указывают размер диаметра d резьбы, размер под ключ, длину I винта и его условное обозначение по соответствующему стандарту. [c.175]

В 1.4 рассмотрен способ обеспечения обратимости чертежа проецированием на две взаимно перпендикулярные плоскости проекций, который повсеместно применяется в машиностроительном и строительном черчении. Обратимость чертежа обеспечивается и другими способами. Например, если рядом с обозначением ортогональной проекции точки на одной плоскости проекций указать величину расстояния (т. е. координату г) от точки до ее проекции, то такой чертеж тоже будет обратимым. При этом положительному знаку будет соответствовать положение точки над плоскостью проекций, отрицательному — под ней. Такие проекции носят название проекций с числовыми отметками. Их используют, например, в топографическом черчении на географических картах, на планах местности. Более подробно они будут рассмотрены в главе, посвященной элементам топографического черчения. [c.17]

Конусность поверхностей, на которых нарезают резьбу, обычно равна 1 16 (обозначение конусности см. на рис. 13.8 вверху слева). Биссектриса угла профиля перпендикулярна оси резьбы. [c.204]

Если направления ю и е совпадают, то вращение плоской фигуры происходит ускоренно (рис. 289, а), а если они противоположны, то замедленно (рис. 290, а). Так как векторы ю и" е перпендикулярны к плоскости чертежа, то направления угловой скорости и углового ускорения плоской фигуры условимся обозначать так, как показано на рис. 289, б и 290, б, используя эти обозначения для указания направления вращения плоской фигуры (со) и направления е, [c.222]

В задании приняты следующие обозначения I — радпус инерции колеса относительно центральной оси, перпендикулярной его плоскости R и г - радиусы большой и малой окружностей /сц - коэффициент сцепления (коэффициент трения покоя) 5 — коэффициент трения качения. [c.211]

Реакция R шарнирно-подвижной опоры направлена по пересекающей ось шарнира прямой, перпендикулярной его опорной поверхности (рис. 1.15). Условное обозначение шарнирно-подвижной опоры согласно ГОСТ 2.770—68 показано на рис. 1.15, в, г. [c.15]

Для нахождения скорости точки С достаточно провести из точки а прямую, перпендикулярную к АС, а из точки o (рис. 6.18, 6) прямую, перпендикулярную к ВС. Пересечение этих прямых определит точку с плана скоростей. Отрезок ос будет изображать скорость точки С. Скорости точек плоской фигуры, обозначенных прописными буквами, изображаются на плане скоростей векторами, проведенными из полюса о в соответствующую точку, обозначенную малой буквой оЬ означает скорость точки fi и т. д. [c.435]

Фигура ab на плане скоростей подобна плоской фигуре АВС (рис. 6.18, а), так как любая прямая, обозначенная малыми буквами на плане скоростей аЬ, например), перпендикулярна к соответствующей прямой АВ) па плоской фигуре. Таким образом, фигура ab подобна АВС и повернута на угол 90° в направлении вращения. [c.435]

Касательное ускорение известно только по направлению оно перпендикулярно к звену Oq . Для построения ускорения точки С из точки 0 плана ускорений проводим вектор w , через конец которого, обозначенный буквой п, проводим направление касательного ускорения w . Где-то на этой прямой должен находиться конец вектора Wq. Очевидно, это будет в точке пересечения направлений векторов и т. е. в точке с . Соединив точку j с точкой Oj, получим вектор Oj ], определяющий ускорение точки С. Измерив его длину и умножив на масштаб, находим модуль ускорения [c.446]

Касательное ускорение ча известно по направлению, оно перпендикулярно к О В. Для построения ускорения точки В из точки 01 плана ускорений проводим вектор через конец которого, обозначенный буквой я проводим направление ускорения Где-то [c.451]

Нормальное ускорение направлено от точки О к точке С. Для построения ускорения точки О из точки 01 плана ускорений откладываем вектор И) через конец которого, обозначенный буквой щ, проводим направление ускорения перпендикулярно к звену СО. Где-то на этой прямой должен находиться конец вектора а д. Очевидно, это будет в точке пересечения векторов Ь 7. е. в точке dl. [c.452]

Если вектор Ё в падающей плоскополяризованной волне направлен параллельно одному из этих двух взаимно перпендикулярных направлений, обозначенных на рис. 10.5, / через АВ и D, то плоскополяризованный свет в этом случае распространяется через сроду, оставаясь плоскополяризованным (рис. 10.5, II или III). [c.253]

Установим зависимость между моментом силы относительно точки и моментом силы относительно оси. Для этого момент силы Р относительно точки О, обозначенный Шо(Р) (рис. 83), отложим в виде вектора, направленного перпендикулярно к плоскости ОАВ. Затем через точку О проведем какую-либо ось, определим момент силы относительно этой оси и отложим на оси отрезок ОК, соответствующий в принятом масштабе моменту относительно оси. [c.68]

В общем случае напряжение может быть не перпендикулярно к плоскости рассматриваемого сечения в этом случае для него принято обозначение р. Вектор полного на- т [c.207]

В общем случае напряжение может быть не перпендикулярно плоскости рассматриваемого сечения в этом случае для него принято обозначение р. Вектор полного напряжения р можно по правилу параллелограмма разложить на две составляющие перпендикулярную плоскости сечения — нормальное напряжение о и лежащую в плоскости сечения — касательное напряжение т (греческая буква тау ), как показано на рис. 2.9. [c.183]

Гироскопический эффект. Действие гироскопического момента (гироскопический эффект) проявляется в технике в тех случаях, когда поворачивается быстро вращающийся массивный ротор. Пусть, например, в опорах Ох и 2 вращается вал с ротором S так, что кинетический момент Ко направлен слева направо (рис. 21.18). Будем стремиться повернуть вал 0 0 с ротором в плоскости рисунка в направлении по часовой стрелке. На первый взгляд кажется, что для этого потребуются вертикальные усилия, обозначенные на рис. 21.18 штрихами. В действительности это не так. Конец вектора Ко при указанном повороте приобретает скорость, направленную в плоскости рисунка вниз. На основании формулы (21.32) так должен быть направлен и вектор внешних сил. (Следовательно, усилия F и — F должны быть перпендикулярны плоскости рисунка так, как показано на рис. 21.18. [c.391]

Фиг. 24. Кдассифик щия направлевий штрихов I — параллсчтьно указанной стороне поверхности 2 — перпендикулярно обозначенной стороне поверхности 3 — под углом в обоих направлениях к обозначенной стороне поверхности 4 — без определенного направления 5 — примерно концентрично вокруг центра указанной поверхности 6 — примерно по радиусу от центра указанной поверхности.

На рис. 155, д эта же задача выполнена с помощью способа вращения в той его форме, которую называют способом параллельного перемещения. Сначала прямую ВС и точку А, сохраняя неизменным их взаимное положение, поворачиваем вокруг некоторой (не обозначенной на чертеже) прямой, перпендикулярной к пл. Н, так, чтобы прямая ВС расположилась параллельно пл. V. Это равносильно перемещению точек А, В, С в плоскостях, параллельных пл. Н. При этом горизонт, проекция заданной системы (ЯС+/4) не изменяется ни по величине, ни по конфигурации, лишь изменяется ее положение относительно оси х. Располагаем горизонт, проекцию прямой ВС параллельно оси х (положение Ь с ) и определяем проекцию Oj, откладывая i i = с—1 и —1, причем ai/i l i/,.VnpOBefiH прямые aVj, с j параллельно оси j , находим на них фронт, проекции ь, а , с . Далее, перемещаем точки Bj, iU А в плоскостях, параллельных пл. V (также не изменяя их взаимного расположения), так, чтобы получить B. j Д пл. Я. При этом фронту проекция прямой расположится перпендикулярно к оси х, с = с , а для построения проекции надо взять Ь ь 2, провести 2j я отложить а 2 2. Теперь, проведя и ajOj х, получим проекции и Oj и искомое расстояние I от точки А до прямой ВС. Определить расстояние от А до ВС можно, повернув плоскость, определяемую точкой А и прямой ВС, вокруг горизонтали этой плоскости до положения Т пл. Н (рис. 155, е). [c.111]

Паправ.-гение неровностей представляет собой условный рисунок, образованный на поверхности режущими элементами инструмента в процессе обработки. Для основных типов направления неровностей в ГОСТ 2789—73 установлены наименования, условЕгые обозначения на чертежах (нрипе.тсиы рядом с наименованиями о скобках) и схематические изображения (рис 7.10) а — параллельное (=), б — перпендикулярное ( Г) в — перекрещивающееся (X) г — произвольное (Л1) д — кругообразное (С) е — радиальное (R). [c.97]

На черт, 174 дана профильная проекция аппарата проецирования. Плоскости Л и яг изобразились взаимно перпендикулярными прямыми, ось X — точкой (штрихи в обозначениях опущены). Биссекторная плоскость И и IV четвертей пространства изображена прямой 6. Некоторая точка А спроецирована ортогонально на плоскости лг и Я2 и совмещением этих плоскостей получен эпюр Монжа (А", А). Кроме того, точка А спроецирована по направлениям si и S2 на плоскость б (Л и А). При рассматривании обеих картин на плоскостях П2(Л ) и 6 в направлении S2, т. е. из несобственного центра 5г, наблюдатель виднт тождественные изображения. [c.46]

Определим напряжения, возникающие в наклонном сечении 1ЩП1П 1т (рис. 98, а), перпендикулярном к плоскости чертежа. Положение наклонной площадки определяется углом между направлением главного напряжения и внещней нормалью Пц к площадке (рис. 98, б). Этот угол принимают положительным, если его отсчитывают против часовой стрелки от направления Наклонную площадку обозначают углом, определяющим ее положение. Так, для принятого на рис. 98, б обозначения угла имеем а-площадку. [c.146]

Решение. Рассмотрим равновесие бруса АВ. На брус действуют заданная сила Р, приложенная в середине бруса, и реакции связей ,"Ni. Wj, направленные перпендикулярно соответствующим плоскостям. Проводим координатные оси (рис. 57) и составляем условия равновесия (29), беря моменты относительно центра А, где пересекакугся две неизвестные силы. Предварительно вычисляем проекции каждой из фл на координатные осн и ее момент относительно центра А, занося эти величины в таблицу при этом вводим обозначения АВ=2а, Z КАВ=у (ЛК — плечо силы R относительно центра А). [c.50]

Относительный покой вблизи земной поверхности. Кажущийся вес тела. Рассмотрим груз массы т, подвешенный к пружинным весам (или к нити) и находящийся относительно Земли в покое (рис. 377). Тогда, согласно уравнению (7), будет F Jg- -N = 0, где F — сила притяжения Земли, направленная к ее центру, N — реакция пружины, равная ее натяжению, — переносная сила инерции. Так как а = onst, то сила имеет только нормальную составляющую, перпендикулярную к оси вращения Земли, а численно J = mr(d , где г есть расстояние груза от оси вращения Земли. Введем обозначение [c.442]

Для крайних значений функции ф на поверхности а введем обозначения ф< > и кроме того, обозначим через Дц1 >, малые площадки, образующиеся в пересечении поверхности цилиндрической трубки с поверхностью а, а через 14 и 1 > — орты внешних нормалей к этим площадкам. Легко видеть, что сечения Да являются проекциями площадки Да14 или До1 на плоскости, перпендикулярные к оси хь так что, принимая во внимание отрицательный знак косинуса тупого угла между п<4 и осью Х[, получим [c.134]

Таким образом, пара вращений эквивалентна мгновенно поступательному движепию со скоростью , равной моменту пары. Вектор V — свободный вектор, так как он может быть приложен в любой точке тела (все точки тела имеют одинаковую скорость V). Скорость V перпендикулярна плоскости пары и направлена так, что наблюдатель с конца v видит векторы пары ел и а>2 указывающими на вращение плоскости пары против часовой стрелки. Если ввести обозначение ш = IraJ = I102I, то [c.68]

Вследствие того что электромагнитное поле в открытых резонаторах близко к поперечному (векторы Е и Н перпендикулярны оси резонатора), для поперечных мод часто применяют обозначение ТЕМтп или ТЕМр1, где ТЕМ означает трансверсальную (поперечную) электромагнитную волну. [c.283]

Смотреть страницы где упоминается термин Перпендикулярность (обозначение : [c.66] [c.110] [c.382] [c.325] [c.57] [c.177] [c.336] [c.363] [c.153] [c.141] [c.23] [c.197] [c.30] [c.139] [c.143] [c.346] [c.96] [c.291] [c.62] [c.306] [c.108] [c.300] [c.474]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...