Полная рассеянная мощность

Удобной характеристикой описываемых процессов является полная рассеянная мощность. Для вычисления рассеянной мощности отрезком цилиндра h проинтегрируем функцию по площади цилиндра радиусом г и высотой h [c.294]

Отношение полной рассеянной мощности к интенсивности падаюш,ей волны имеет размерность плош,ади и называется эффективным попереч ником рассеяния [c.307]

Чтобы вычислить полную рассеянную мощность, необходимо проинтегрировать интенсивность по поверхности сферы радиусом а. Выбрав элемент поверхности в виде полоски с угловой шириной d/ = г sin 02л db, [c.307]

Коэффициент экстинкции схл получается в результате вычисления полной рассеянной мощности путем интегрирования а (О, i) в (16.15) по полному телесному углу 4л [c.95]

Интенсивность рассеянной волны и полная рассеянная мощность будут ) [c.387]

Фиг. 80 изображает для различных значений — ка полярные характеристики рассеянной интенсивности в функ- ции угла рассеяния и кривую полной рассеянной мощности Пу в функции от (X. Как в случае цилиндра, направленность рассеянной волны увеличивается с повышением частоты. [c.388]

Рассмотрим теперь полный поток мощности, рассеянный частицей во всех направлениях. Сечение частицы, дающей такое количество рассеянной мощности, называется сечением рассеяния Os, оно определяется формулой [c.20]

Если размер частицы во много раз превосходит длину волны, полное сечение с увеличением размера частицы приближается к удвоенному геометрическому сечению частицы ). Для объяснения этого факта рассмотрим падающую волну с плотностью потока мощности 5 (рис. 2.2). Полный поток мощности в пределах геометрического сечения стя, равный 5,0 , либо рассеивается, либо поглощается частицей. Позади частицы имеется область тени, где поля практически нет. В 0 бласти тени рассеянная частицей волна по амплитуде в точности равна падающей, но фаза ее отличается на 180°, так что амплитуда потока рассеянной волны равна 5,-05. Таким образом, общий поток, рассеянный и поглощенный частицей, приближается к так что полное сечение стремится к [c.20]

Полное сечение а описывает полные потери мощности в падающей волне, обусловленные рассеянием и поглощением волны в частице. Эти потери тесно связаны с поведением рассеянной волны в направлении вперед, и соответствующее общее соотношение является содержанием оптической теоремы, или теоремы о рассеянии вперед. [c.23]

Полную выходную мощность рассеянного звука можно получить сложением мощности точечного источника, вычисленной по формулам (83) и (129), и мощности диполя, вычисленной по формулам (104) и (l40). Вся эта мощность в поле рассеянного звука, зависящая от квадратов амплитуд и , отбирается у падающей волны. [c.76]

Найдем поток мощности рассеянного поля, уходящий от тела. Очевидно, отраженные лучи в сумме дадут поток, равный потоку мощности в первичной волне, падающей на тело. Еще столько же даст рассеянное поле в области тени, так как оно просто равно по модулю первичному полю. Итого полный поток мощности рассеянного поля через любую замкнутую поверхность, окружающую тело, равен удвоенному потоку, падающему на тело. Иногда рассеяние удается рассчитать точно по волновой теории (например, для сферического препятствия) для любой длины волны, в том числе [c.352]

Полное сечение рассеяния сферы [24] оказывается вдвое больше сечения обратного рассеяния, т. е. при ка а =. Это связано с тем, что в результате дифракции создается не только отраженная волна, но и область тени, причем на образование последней тратится ровно половина рассеянной мощности. [c.187]

Взяв отношение рассеянной- мощности к интенсивности падающей волны, по формуле (4.276) получим полный поперечник рассеяния [c.192]

Полная схема лазерного анемометра с необходимым минимумом измерительной аппаратуры показана на рис. 3.7. Луч от когерентного источника (лазера) 1 при помощи зеркала 2 направляется на делительную пластинку 3, где раздваивается на примерно равные по мощности пучки. Блок / формирующей и передающей оптики, включающий, кроме пластинки 3, зеркало 4 и линзу б, фокусирует скрещивающиеся лучи в исследуемой точке канала II. Рассеянное на движущихся с потоком частицах излучение улавливается блоком приемной оптики III, состоящим из апертурной диафрагмы 6, объектива 7, диафрагмы поля зре-ни.ч 8 и фотоэлектронного умножителя (ФЭУ) 9. Сигнал с ФЭУ поступает в блок обработки IV, где усиливается широкополосным усилителем II я подается на панорамный анализатор спектра 12. Типичное изображение на экране спектроанализатора показано на рис. 3.6,6. [c.120]

При использовании жёсткой фокусировки лазерных пучков внутрь среды полная мощность рассеянной ком-поненты определяется только полными мощностями пучков накачки и параметрами среды и может превосходить мощность компонент спонтанного КР на много порядков. [c.391]

Нормативный метод [561 широко используется для расчетов теплообмена в топках. Расчет по этому методу в основном вполне удовлетворительно обобщает разнообразные опытные данные, относящиеся к различным видам топлива. Определенные расхождения между расчетными и опытными данными о температуре газов на выходе из топки, которые имеют место главным образом при расчетах топок котлоагрегатов большой мощности, связаны, по всей вероятности, с тем, что в методе [56 ] недостаточно полно учитывается влияние на теплообмен структуры объемного температурного поля топки. Они связаны частично также с недостаточно полным учетом в методе [56 ] реальных селективных радиационных характеристик факела и слоя наружных загрязнений на экранных трубах, равно как и рассеяния излучения в топочном объеме. [c.162]

Характерно еще следующее. Если среда обладает сравнительно большой оптической неоднородностью, увеличение длины резонатора сверх какого-то предела сопровождается довольно быстрым уменьшением мощности вплоть до полного прекращения генерации, хотя до дифракционной расходимости может быть еще далеко. Это происходит, очевидно, тогда, когда значительная часть излучения уже после однократного прохождения среды из-за рассеяния на ее неоднородностях начинает выходить за пределы апертуры резонатора. В результате осевая сила света, поначалу возрастая с длиной резонатора, проходит через максимум, положение и высота которого зависят от степени оптической неоднородности среды. [c.222]

Эффективный поперечник рассеяния, т. е. полная мощность рассеянной волны, отнесенная к интенсивности волны падающей, определяется формулой [c.317]

Отсюда видно, что в падающей волне наиболее сильно выражено осцилляторное движение т = 1). Интенсивность рассеянной волны определяется произведением сопротивления излучения на квадрат амплитуды скорости. Используя выражения (8,60) и (8,62) для сопротивления излучения, найдем, что полная мощность излучения для различных членов будет иметь порядок. [c.263]

Отметим, что иногда при определении полной кинетической энергии пытаются учесть энергию колебаний корпуса и движителей автомобиля от воздействия неровностей, не учитывая происходящие при этом изменения потенциальной энергии. Это неверно, поскольку при колебаниях замкнутой системы общее количество энергии в ней не меняется (один вид ее переходит в другой), изменения происходят только в диссипативных колебательных системах, что следует учитывать работой или мощностью соответствующих внутренних сил диссипации (рассеяния). [c.145]

Фиг. 78, Рассеяние плоской звуковой волны твёрдым цилиндром радиуса о. Полярные диаграммы показывают ха-ракгеристиьи направленности (по интенсивности) рассеянной волны. Направление падающей плоской волны показано стрелками. Нижний график изображает зависимость полной рассеянной мощности от -2-ла К = ка.

Предельное значение полной рассеянной мощности для очень коротких волн равняется мощности, заключающейся в пучке, вдвое более широком, чем цилиндр, т. е. имеющем ширину 4а. Это вызывается обстоятельством, которое мы обсуждали выше, заключающимся в том, что рассеянная волна включает в себя как отражённую , так и тенеобразуюшую волну (первый и второй члены выражения (29.4)). Интеграл от произведения первого члена на г даёт отражённую мощность, которая оказывается равной 2аХ интеграл же от произведения второго члена на г даёт также это показывает, чю тенеобразующая волна имеет как раз достаточно мощности, чюбы скомпенсировать первичную волну сзади цилиндра. [c.383]

Интенсивность стоксовой компоненты может вырасти до такой величины, что она сможет сама служить накачкой для второй стоксовой линии и т. д. Генерацию на этих новых частотах можно подавить с помощью селек тивных просветляющих покрытий на окошках или специальных поглотителей в кювете для комбинационного рассеяния. Без таких предосторожностей при возрастании мощности лазерной накачки мощность выходного излучения будет распределяться по все возрастающему числу стоксовых компонент сравнимой интенсивности. Наблюдались случаи, когда более 60% выходной мощности излучалось на стоксовых частотах. Вероятно, коэффициент преобразования мог бы быть и вышеесли бы этому не препятствовало то обстоятельство, что луч лазера обычно далек от однородной плоской волны. Части луча, где интенсивность невысока, преобразуются только частично или вообще не преобразуются. С точки зрения эффективности преобразования рубиновый лазер, дающий излучение в виде немногих очень ярких нитей, был бы лучше лазера, дающего луч с равномерным распределением интенсивности по поперечному сечению, при условии, что полные потоки мощности в обоих случаях одинаковы. Изменение интенсивности лазера во времени также играет важную роль. [c.238]

Сделаем несколько заключительных замечаний, резю-мируюш,их изложенную в настоящей работе теорию. Нелинейные свойства, присущие электронам и ионам, находящимся в атомах, молекулах и конденсированных средах, можно связать с макроскопическими свойствами максвелловских полей в нелинейных диэлектриках. Это позволяет в свою очередь дать подробное описание процессов когерентного нелинейного рассеяния с помощью макроскопических нелинейных восприимчивостей. Рассмотрение взаимодействия между когерентными световыми волнами приводит к решению, которое указывает на возможность полного преобразования мощности одной частоты в другие в рассмотренных здесь идеализированных случаях. Это решение получено путем обобщения теории параметрического усиления. Оно может использоваться при анализе случая большой мощности сигнала и холостого излучения, либо большой мощности одного холостого излучения и учитывает уменьшение в обоих случаях мощности накачки. Весьма общим способом выведены соотношения Мэнли — Роу. В связи с тем, что нелинейные материальные соотношения [c.327]

Сече ием рассеяния сг ([сг] = м ) называют отношение полной рассеянной препятствием мощности к интенсивности падающей плосксй волны. Пользуясь сохранением энергии при рассеянии коротковолнового звука на идеальном препятствии, выразить <т через геометрические размеры тела. [c.118]

Здесь индекс г относится к Лг-й энергии у-квантов уп(- г), Уч Ег) —массовые коэффициенты истинного поглощения энергии у-квантов в воздухе и породе ( г) — дифференциальные гамма-постоянные Ка и его короткоживущих продуктов распада (см. например, [8]). Полная гамма-постоянная радия (без начальной фильтрации) /(7=9,36 р-см /(ч-мкюри). В этих формулах, полученных по так называемому у-методу, учтено многократное рассеяние у-квантов в материале источника. Принимая эффективное значение уэфф = 0,032 см г по всему спектру и выражая удельную активность Q [мкюри/г порс Ды], можно получить простое приближенное соотношение для экспозиционной мощности дозы внутри забоя [c.216]

Защита по направлению 1а оказалась недостаточной. Суммарная мощность захватного уизлучения 8,4 10 Мэе (см сек). Оно полностью определяет мощность дозы излучения за защитой. Ориентируясь на допустимую величину 1,4 мр/ч (или /тд =910 Мэе/(сд -сек), определяем дополнительную толщину защиты из бетона. Кратность ослабления излучения дополнительной защитой 92,4. Без учета накопления излучения толщина защиты равна 78 см, с учетом рассеянного излучения — 83 см. Полная толщина защиты из бетона в направлении 1а должна быть 220 см. [c.327]

Нейтринные эксперименты. 1) Рассеяние Vg, в области низких энергий, < 10 МэВ, исследуется в экспериментах на ядерных реакторах [11]. Источником Vg являются цепочки р-раснадов осколков деления ядерзз и 2з рц и др. В среднем на одно деление приходится 6vg, и при мощности реактора 3000 МВт полный поток Vg составляет 5 10 с" . Спектры Н. быстро падающие, с характерным диапазоном = (1—8) МэВ. Для детектирования Н. используется гл. обр. обратный р-распад (2). Мишени-детекторы представляют собой баки с жидкими водородсодержащими сцинтилляторами, к-рые (в ряде установок) прослоены гелиевыми проволочными камерами для регистрации нейтронов. Кроме измерений спектров е " на разных расстояниях от реактора (си. ниже, Осцилляции Н.) изучаются взаимодействия Vg с электронами и дейтронами (напр., Vg 4- d — е+ -Ь п + н). [c.264]

Рассмот1рим фон, обусловленный солнечным светом, отраженным от объекта, для случая, когда объект облучается полной спектральной плотностью мощности излучения Солнца Qx. Площадь объекта внутри поля зрения прием-иика равна nQ R /4. Значение средней скорости фотонов на стерадиан, рассеянных от этой площади, [c.176]

Возможность данной схемы была продемонстрирована в эксперименте [69], где солитонные импульсы длительностью 10 пс распространялись по 10-километровому световоду с ВКР-усилением и без него. На рис. 5.11 изображена схема экспериментальной установки. Там также показаны АКФ лазерного импульса (без световода) в сравнении с АКФ. полученной на выходе световода. При отсутствии ВКР-усиления солитонный импульс уширяется примерно на 50% из-за наличия потерь. Это находится в согласии с формулой (5.4.6), которая предсказывает Ti/Tq =1,51 для параметров световода, использованного в эксперименте, а именно 2 — 10 км и а = 0,0414 км (0,18 дБ/км). ВКР-усиление осуществлялось за счет инжектирования непрерывного излучения накачки на 1,46 мкм от лазера на центрах окраски в направлении, противоположном распространению солитонов. Мощность излучения накачки составляла 125 мВт. Как видно из рис. 5.11, импульс на выходе практически идентичен по форме и по энергии входному импульсу, что указыв.- т на практически полное восстановление солитона. Малоинтенсив ле крылья в восстановленном солитоне приписаны рассеянной доле энергии, возникающей из-за отличия формы входного импулы.а от гиперболического секанса. Возможности схемы с ВКР-усиленис i были продемонстрированы Молленауэром и Смитом в эксперименте [75], где 55-пико-секундные импульсы могли 96 раз обращаться по 42-километровой волоконной петле без значительного изменения своей длительности. Это соответствовало эффективной длине распространения более чем 4000 км. Конструктивная сторона таких солитонных линий связи, использующих ВКР-усиление, будет рассмотрена далее в этом разделе. [c.128]

Небольшую часть полной мощности импульсного твердотельного лазера можно отвести тонкой металлической проволокой, помещенной перед датчиком. Хотя такое устройство способно выдерл<ать импульсы высокой интенсивности, оно также относится к полуколичественным приборам вид картины пучка твердотельного лазера меняется от импульса к импульсу, что приводит к изменению количества света, рассеянного прово-лочкой. [c.28]

Средняя мощность за период W = 35 2/Т = 70/0,043 и 1,6 кВт. Эта мощность бесполезно рассеивается по конструкциям электровоза и вызывает сбои в работе других механизмов, в частности, является одной из причин отказов электрооборудования. Считая годовой лимит времени равным 8760 ч, коэффициент использования оборудования равным 0,6, стоимость одного киловатт-часа равным 0,5 руб., а также учитывая двухсекционность электровоза и коэффициент, равный 0,9, учитывающий невозможность полного исключения рассеяния энергии остающимися вибрационными полями, получим [c.127]

Картину электронной дифракции — электронограмму — получают как на просвет от образца толщиной порядка нескольких десятков нанометров, так и на отражение от плоского образца, поставленного так, что электронный луч практически скользит по его поверхности, образуя с ней угол в несколько минут. Благодаря чрезвычайно сильному рассеянию электронов при почти полном отсутствии поглощения, а также использованию при получении электронограмм почти всей мощности электронного пучка интенсивность дифракционных максимумов электроно-граммы очень высокая. Электронограмму можно получить за доли секунды. Однако в связи с особенностями рассеяния электронов на электронограммах не удается получить интерференционные максимумы с высокими индексами кристаллографических плоскостей, что весьма обедняет информацию. Так как углы дифракции 6 малы, погрешность в определении межплоскостных расстояний по элекТронограммам велика несмотря на острый профиль интерференционных линий она составляет обычно несколько десятков процентов. [c.65]

Полная мощность звука, исходящая из источника звука и расходящаяся по всем направлениям, не изменяется по величине с удалением от источника звука, если пренебречь потерями на вязкость среды и молекулярное рассеяние, т. е. Яa onst. Интенсивность звука с удалением от источника звука уменьшается по квадратичному закону = [c.11]

Для того чтобы отчетливо представить себе проблему защиты, рассмотрим уизлучение от котла, приведенного в виде примера в статье Ферми [2]. Согласно Ферми, средний путь для поглощения равен 350 см, квадрат длины замедления 300см , средний путь для рассеяния 2,5 см, а коэфициент размножения 1,06. При таких параметрах сторона кубического котла должна равняться 584 см. Если котел работает с мощностью в 1 квт, то внутри его происходит 3 10 актов деления в сек. зто следует из того факта, что при каждом делении освобождается энергии около 200 MeV. Если принять, что в каждом акте деления излучается 10 MeV в виде у-квантов и что только 5% из них выйдет за пределы котла, то полная энергия у-излучепия, испускаемая котлом в секунду, должна составлять 1,5 10 MeV. Если обозначить через К мощность котла в квт, то поток энергии, излучаемой в виде, у-квантов каждым 1 см поверхности котла в секунду, естественно равен [c.217]

Наиболее полную информацию о пульсациях в ЭДГ-потоке дают результаты локальных оптических измерений (сигнал света, рассеянного малым объемом 1/ 0.1 мм ). Для указанного сигнала находились дисперсия, спектр мощности и автокорреляционная функция в разных точках струи. Помимо этого находилась взаимная корреляция R t) между сигналами igi(t) и переменной составляющей J it) тока иглы с характерной частотой Тричела г тЕ- В качестве примера на рис. 5 показана функция R r), полученная для сечения х/го = 30 в точках = О (кривая 1) VL у = 0.9S, где S - радиус струи в данном сечении (кривая 2), при То = 385, Too = 286 К, (р = —ЗЛкВ. Представленные данные иллюстрируют наличие четко выраженной корреляции электрических и оптических сигналов, причем величина корреляционного пика убывает от 0.6 на струи до 0.2 на ее периферии. Максимумам кривых R t) соответствуют = 0.59 же для точки = О и [c.675]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...