Ве ля Ван-дер-Поля формула

N связано с напряженностью поля формулой Кулона гР ъУ [c.53]

Если частота v такова, что условие (10.60) выполняется, наблюдается интенсивное поглощение энергии электромагнитного поля. Формула (10.60) представляет собой условие элементарного магнитного резонанса атома (или иона). Из (10.60) следует, что для полей Яо, обычно используемых в экспериментах, когда я 1 Тл, резонансная частота составляет примерно 30 000 МГц, что соответствует длине волны з 10 2 м. [c.351]

При больших значениях числа Гартмана (На>3) ШНа 1, поэтому в случае сильного магнитного поля формула (ИЗ) принимает следующий вид [c.212]

Для решения задачи используем уравнения поля [формулы (1-4) и (1-5) ]. [c.62]

Частные случаи. А. Покажем, что при Hi = О, но Н фО для области слабых магнитных полей формулы (35) — (37) переходят в известные. В этом случае нечетные гармоники [c.25]

Здесь были сделаны такие же упрощения, как и в случае решения задачи для температурного поля [формула (281)]. [c.116]

Критические параметры нагрузки и волнообразования определяли численно. Для этой цели были составлены программы на языке ФОРТРАН, одна из которых приведена в [61]. Определим критические нагрузки оболочек, находящихся в нестационарном температурном поле (формула (3.4) гл. 1), используя эти программы. [c.142]

X получим для звукового давления дальнего поля формулу [c.850]

Введем, как и в случае отсутствия магнитного поля, формулу сопротивления в виде [c.397]

Записать выражение дивергенции тензорного поля [формула (1.162)] в матричной форме.— [c.65]

Здесь Wi, 2 и W3 - составляющие вектора смещения, лежащие в срединной поверхности оболочки и вдоль нормали к последней соответственно г, в — полярные координаты в срединной поверхности оболочки с центром в рассматриваемой заклепке Xi, Х2 и М — усилия и крутящий момент, действующие со стороны заклепки на данную оболочку и приходящиеся на еди- щу толщины оболочки w , w — постоянные разложения внешнего поля. Формулы (3.22) получены при помощи (2.2), (2.9) и (2.14) в предположении, что размеры заклепки весьма малы по сравнению с радиусом кривизны оболочки. [c.151]

Сила, действующая на элемент тока в магнитном поле (формула Ампера) dF — -dl sin (H, dl) dF = (jlW/- dl sin (H, dl) dF = [iol Hl dl sin( dl) dF= —HI dl sin ( dl) С [c.26]

Они показывают, что если границы помещения вносят в поглощение энергии равный вклад, т. е. проводимости всех стен примерно одинаковы, то затухание будет наибольшим для косых волн. Меньшее затухание свойственно касательным и осевым волнам. Случай косых волн соответствует диффузному полю. Формула времени реверберации для этих волн совпадает с классической формулой Сэбина. [c.370]

Сила, действующая на элемент тока в магнитном поле (формула Ампера) [c.314]

С увеличением частоты переменного поля формулы (64.19) — [c.297]

Упругие столкновения частиц. Рассеяние частиц в цент-рально-симметричном поле. Дифференциальное и полное эффективное сечения рассеяния. Рассеяние частиц в кулоновском поле. Формула Резерфорда. Теория удара. [c.138]

Аналитические методы перечислены в разд. 3.1. Сначала были выписаны разложения в ряд для потенциалов и полей. Формула (3.19) является наиболее общим выражением для разложения в ряд произвольного трехмерного распределения потенциала в цилиндрических координатах, а (3.27) — в декартовых. Выражение (3.20) написано для частного случая аксиально-симметричного распределения потенциала. Затем были рассмотрены общие свойства плоских, аксиально-симметричных и мультипольных полей. Обсуждались специальные методы вычисления как аксиально-симметричных, так и мультипольных полей (разделение переменных, конформные преобразования и т. д.). Было рассчитано распределение потенциала, созданного двумя цилиндрами одинаковых диаметров с круглой апертурой. Мы ознакомились с процедурой, позволяющей быстро рассчитать поле, созданное системой апертур. Затем было вычислено распределение потенциала, созданного цилиндрическим вогнутым 2ЛГ-мультиполем, и найдено решение задачи об идеальных мультиполях. Трудности аналитических вычислений были проиллюстрированы на практических примерах. Мы остановились на особых свойствах магнитных материалов, после чего использовали закон Био — Савара (3.249) для вычисления по- [c.177]

В особых условиях бывают полезны другие способы записи. Например, если отсутствует электростатическое поле, формула (5.132) содержит всего шесть членов, в которых, однако, встречаются только три коэффициента ( ь 5 и ю). Если подходящим образом убрать три слагаемых, то можно определить эти коэффициенты. Потребуем, чтобы остались лишь члены, содержащие /г . Имеем тогда [c.278]

Для установившегося поля формулы (17) приводят к решению (15). [c.119]

Подставив в (26) выражения для Х1 и Х из (21) и (22), полу-формулу для увеличения СПУ [c.19]

Формулы Стокса (для плоского поля — формула Грина) и Остроградского связывают циркуляцию и поток вектора с вихрем и дивергенцией [c.212]

Этим определяются производные по времени векторов ортогонального триэдра 0 изменение во времени этих векторов обусловлено вихревым полем. Формулам (14) и (1.11,3) можно придать также вид [c.49]

Рассеяние частиц в кулоновом поле. Формула Резерфорда. Рассмотрим инфинитное движение точки массы т, которая движется в кулоновом центральном поле из бесконечности, имея в бесконечности скорость (рис. II1.9) и, следовательно, энергию [c.93]

Вектор с проекциями д дх, д< 1дх2, (Зф/ Хз носит наименование градиента скалярной функции ф и обозначается символом grad ф. Подробнее о градиенте см. в начале 75, специально посвященного дифференциальным операциям поля. Формуле (23) можно придать вид [c.135]

Blank Report Бланк. Создается пустой бланк отчета, в который не включаются данные. В дальнейшем в бланк отчета можно добавить новые поля, формулы, группы и т. д. [c.255]

Величины рш J п,ш, Яш > соответствующие неупругим составляющим (4.70), на первом шаге (п = 1) принимаются равными нулю, в дальнейшем вычисляются по результатам предыдущего приближения и носят название дополнительных внешних нагрузок. Они служат поправками на физическую нелинейность и реономность материалов слоев и учитывают неоднородность и нестационарность температурного поля. Формулы для них получим, используя (4.68) [c.180]

При измерениях в свободном поле формулы (1-32) и (1-35) дают решения задач, связанных с влиянием отраженных волн, расноложеиием точек измерения относительно стен помещения и относительно машины, а также с окружающим акустическим уровнем, допустимым при выполнении измерений. Таким образом, отражающее препятствие, находящееся в свободном поле вблизи точки измерения, имеет незначительное влияние, если путь, пройденный падающей и отраженной волнами, больше удвоенного расстояния от машины до микрофона. Удвоенное расстояние машины — микрофон ведет теоретически согласно формуле (1-32) к уменьшению уровня шума на 6 дБ. Формула (1-35) устанавливает, что в указанных условиях отраже1шая волна не оказывает ника- [c.169]

Можно также двойным щелчком в списке реквизитов документа-основания помещать данные соответствующего реквизита в поле Формула заполнения реквизита , причем сразу в правильной записи, например, реквизит документа-основания Товар - в записи ДокОснование.Товар . Конструктор не проверяет соответствия типов выбранных реквизитов. [c.164]

В соответствии с выражением (4.2) для напряженностей поля, формулы плотности действия 9 л dz+ dz s и топологического заряда Q S — (1/16л) dz+ dz q имеют вид S = Sp А (2 + Z f + v ) - - [c.136]

Измерение этого угла позволяет рассчитать абсолютное значение момента и построить таким образом методику абсолютных измерений удельного сопротивления. Однако чаще применяют вариант относительных измерений. Принимая, >гго М — а Н = кв , где 5 и кв — коэффициенты пропорциональиости, I — ток в катушках электромагнитов, создающих поле, формулу (17) можно переписать в виде [c.18]

Еа представляет собой комплексную ахшлитуду рассеянного поля, связанную с полем формулой [c.163]

Предполагалось, что рассеяние происходит в плоскости, перпен днкулярной к направлению поляризации электрических полей. Формулу (2.88) нетрудно обобщить и на случай, когда векторы электрических полей до и после рассеяния не параллельны. [c.98]

В случае соленоидальных локально изотропных полей формулы, связывающие между собой спектр (А) = 4пА2/ дгдг (Л) и продольный и поперечный одномерные спектры 1( 1) и будут иметь [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...