Плотность действия

Взвешенные частицы движутся вместе с потоком осветляемой воды, но направление и скорости их движения не совпадают. На взвешенные частицы ввиду их большей плотности действует большая сила тяжести, поэтому скорость движения какой-либо взвешенной частицы представляет собой равнодействующую горизонтальной скорости движения воды и вертикальной скорости осаждения взвешенной частицы ио под действием силы тяжести. Поэтому действительная величина скорости осаждения взвешенных частиц отличается от скорости ио вследствие наличия взвешивающих вертикальных скоростей, обусловливаемых турбулентностью потока воды. [c.231]

Плотность действующих центров парообразования для, заданной поверхности определяется удельной тепловой нагрузкой. [c.191]

Опыты по изучению образования одиночных пузырей показали, что охарактеризовать впадину можно единственным размером. Следовательно, характеристика способности поверхности к парообразованию была бы задана, если бы было известно распределение впадин на поверхности. Уравнение (3) позволяет выразить размер впадины через степень перегрева стенки и свойства жидкости. И хотя это позволяет утверждать, что средняя температура поверхности является плохим критерием температуры впадины, все же для поверхности из конкретного материала и определенного способа ее обработки должно существовать единственное значение числа действующих центров при данном перегреве стенки и данных свойствах жидкости. Иначе говоря, если эта теория применима к реальной поверхности кипения, то график зависимости поверхностной плотности действующих центров от теоретического радиуса должен быть инвариантом даже тогда, когда одну жидкость заменяют другой или когда изменяют ее давление. Так, для поверхностей из одинакового мате- [c.115]

Фиг. 9. Поверхностная плотность действующих центров в зависимости от степени перегрева стенки.

Обсуждение результатов. Экспериментальная взаимосвязь между интенсивностью теплового потока и плотностью действующих центров парообразования на поверхности нагрева иллюстрируется на фиг. 7. При плотности центров меньше 3500 эквивалентной наличию. четырех центров на исследуемой поверхности площадью [c.318]

Фиг. 8. Коэффициент теплоотдачи как функция плотности действующих центров парообразования.

В значительно большей степени рассматривались задачи адаптивной фильтрации в случае, когда неизвестна дробно-рациональная спектральная плотность действующей стационарной помехи [4, 186, 319, 362, 363, 381, 383, 428, 433, 438]. Первый тип задач адаптивной фильтрации можно условно назвать внутренней адаптивной фильтрацией, а второй — внешней адаптивной фильтрацией. [c.359]

Ньютоновская сила притяжения планеты, принимаемой за шар с радиальным распределением плотности, действующая на материальную точку, находящуюся вне пределов шара, равна [c.103]

Зависят ли коэффициенты Эйнштейна Л21, В,2, В21 спектральной плотности действующего на атом поля излучения [c.444]

Физический смысл различия между плотностью действия в исходных выражениях (8), (9) и функцией Лагранжа как плотностью действия по Гамильтону состоит в следующем разные знаки соответствуют противоположным тенденциям влияния движения на изменение действия отброшенные слагаемые, степень малости которых выше, чем /( , отражают эффекты, игнорируемые в классической механике наличие постоянного слагаемого представляет интерес в проблеме квантования и применения принципов в задачах на равновесие. [c.59]

Перечень примеров действия может пополняться путём конструирования плотности действия для конкретных задач, в частности за счёт более общих математических объектов, обладающих определёнными инвариантными свойствами. [c.61]

Если же независимых переменных несколько, например в случае непрерывных систем (систем с распределёнными параметрами), то понятие полной частной производной позволяет более чётко записать вариационную производную. Так, если независимых переменных две s и t, а варьируемый функционал для определения функции r s, t) имеет плотность действия (удельный лагранжиан) [c.65]

Здесь W — плотность действия деформации в точке деформированной линии. Смысл обозначений в (1) следующий. Предположим, что sq меняется и играет роль времени обозначим при этом через 0> Со проекции скорости Mq на оси связанного с ней трёхгранника, а через Ро, Яо, Го — проекции на те же оси мгновенной угловой скорости этого трёхгранника. Аналогичные количества для трёхгранника, связанного с М, обозначены через г], (, р, q, г. Линейный элемент кривой, описываемой точкой М, определяется формулой [c.129]

Из рассмотрения очагового механизма разложения ВВ за фронтом ударной волны следует, что/макроскопическая скорость разложения пропорциональна плотности действующих очагов N (которая зависит от исходной структуры ВВ и интенсивности ударной волны), скорости горения при текущих значениях давления и температуры [c.305]

Пусть плотность действующих в такой пластинке источников тепла есть функция [c.169]

Теперь мы можем определить величину, которая имеет большое значение в теории диспергирующих волн — плотность действия [c.549]

Падающие звуковые волны 70 Парсеваля теорема 312 Плотность действия 549 [c.594]

Рассмотрим, например, взаимодействие волны с частотой Е1й и волновым вектором д = р/Й с какой-либо нормальной модой кристалла, имеющей частоту со и волновой вектор к. Мы предполагаем, что возбуждена только эта нормальная мода, т. е. рассматриваем взаимодействие волны лишь с одним из фононов. Будем также пока пренебрегать микроскопической структурой кристалла, рассматривая интересующую нас нормальную моду как волновое возмущение в сплошной среде. Если бы такое возмущение не двигалось, для падающего излучения оно представляло бы собой периодическое изменение плотности, действующее подобно дифракционной решетке (фиг. 24.10), и тогда рассеянная волна определялась бы законом Брэгга. Однако возмущение не стационарно, а движется с фазовой скоростью фонона, которая направлена вдоль к и имеет величину а/к [c.111]

С повышением давления границы переходного кипения сдвигаются в сторону меньших температурных напоров, а плотность теплового потока при заданном температурном напоре снижается. Это объясняется тем, что при высоком давлении облегчается образование паровых зародышей и ускоряется рост пузырей, что приводит к уменьшению продолжительности контактов жидкости со стенкой. Увеличение скорости течения приводит к интенсификации теплообмена при переходном кипении за счет сокра-ш,ения периодов паровой изоляции поверхности нагрева в связи с возрастанием гидродинамической неустойчивости границы раздела фаз. При уменьшении шероховатости поверхности нагрева плотность теплового потока в переходной области кипения при постоянном температурном напоре возрастает. Это связано с уменьшением плотности действующих центров парообразования, что приводит к росту длительности контактов жидкости со стенкой за счет более позднего слияния растущих пузырей в сплошную пленку. В области кризиса пленочного кипения влияние шероховатости исчезает, поскольку уменьшается вклад теплоотдачи в местах контакта жидкости со стенкой в суммарный теплообмен. [c.263]

При механизированной сварке под флюсом глубина проплавления основного металла в определенных пределах не зависит от формы подготовки кромок и величины зазора, что объясняется высокой плотностью тока и концентрированностью теплового действия дуги при этом способе сварки, [c.13]

В уравнении (1-1.3) второй член левой части представляет собой все силы, действующие на поверхности, ограничивающие систему, в то время как третий член — силы, например силу гравитации, которые действуют на каждый элемент системы. Среди переменных, фигурирующих в уравнении (1-1.3), вновь встречаются плотность и скорость, но появляются также и две новые переменные давление, которое действует через граничные поверхности и, следовательно, фигурирует во втором члене, и напряжение. Действительно, для того чтобы вычислить второй член в уравнении (1-1.3), необходимо иметь возможность вычислить силы, действующие на любую произвольную поверхность в материале при условии, что система, к которой применяют уравнение (1-1.3), может быть выбрана произвольно. Сила, действующая на любую заданную поверхность, не сводится просто к давлению, поскольку она не обязательно ортогональна к этой поверхности и ее величина не обязательно независима по отношению к ориентации этой поверхности в пространстве. Напряжение является тензором (точное определение будет введено в разд. 1-3), который связывает вектор силы с поверхностным вектором. Поверхность является вектором в том смысле, что для ее определения требуется задать не только ее величину, но и ориентацию в пространстве. [c.13]

Этим дается энергия, диссипируемая в единицу времени в единице объема жидкости. При стационарном движении эта энергия компенсируется работой внешних источников, поддерживающих действующий вдоль оси 2 градиент давления р = dpidz. Плотность действующих в среде объемных сил как раз дается градиентом —Vp работа этих сил (в единицу времени в единице объема) есть —p v и приравняв ее 2R найдем скорость просачивания [c.227]

Фотографи14 1в к 2в соответствуют развитому пузырьковому кипению, когда плотность действующих центров очень велша. Характер спектра шума практически не изменился,. но интеистность увеличилась. В то же время в области частот менее 1,0 кГц в спектре появились отдельные всплески. При такой картине спектра в некоторых местах на теплоотдающей поверхности наблюдались периодически появляющиеся крушие паровые пузыри. [c.246]

Изучение образования пузырей на одиночной впадине показы вает, что геометрия впадины имеет важное значение по двум причинам диаметр устья впадины определяет перегрев, необходимый для начала кипения, а от ее формы зависит устойчивость начавшегося кипения. Показано, что краевой угол играет большую роль при образовании зародышей прежде всего из-за своего влияния на стабильность впадины. Измерения величины краевого угла воды, проведенные на чистой и покрытой слоем парафина поверхности из нержавеющей стали, показывают, что при температурах от 20 до 170° С краевой угол изменяется в пределах от 20 до 110°. На основе теории зародышеобразования на одиночной впадине предла гается характеризовать совокупность зародышеобразующих свойств данной поверхности для всех жидкостей при всяких условиях едиг ным комплексом, имеющим размерность длины. Такая характеристика, как подтвердили эксперименты, адекватна в случае кипения на различных медных поверхностях (обработанных наждачной шкуркой 3/0) воды, метилового и этилового спиртов показано, что поверхностная плотность действующих центров парообразования является функцией только одной этой переменной. [c.99]

В обстоятельном исследовании пузырчатого кипения Нисикава с сотр. [17, 18] установил, что при кипении воды на гладкой горизонтальной латунной поверхности величина к пропорциональна Ы1А) 1 Оказалось также, что на эту зависимость не влияют ни загрязнение поверхности, ни поверхностно-активные вещества, ни растворенные соли, ни степень шероховатости поверхности в макромасштабе [19]. Эти результаты были достигнуты при тепловых потоках до 37 000 ктл1м час и максимальной плотности действующих центров, равнявщейся около 1 сж-2. [c.303]

В новой работе Курихара и Майерс [16], проверяв-щие установленную Нисикава зависимость, тоже при-щли к выводу, что для воды и 4 органических жидкостей при тепловых потоках до 5100 ккал1м час и плотности центров парообразования до 4 см- ни степень шероховатости поверхности, ни природа жидкости не влияют на пропорциональность между коэффициентом теплоотдачи и плотностью действующих центров. [c.303]

Очень важно знать взаимосвязь между тепловым потоком и плотностью действующих центров парообразования. Розенов [21] вывел полуэмпирическое уравнение для определения интенсивности тепловых потоков при пузырчатом кипении, взяв за основу линейное соотношение Якоба. Курихара и Майерс внесли поправку в уравнение Розенова, отправляясь от своего нового соотношения. Форстер и Зубр [8], исходя из роста одного [c.303]

Фиг. 7. Тепловой поток как функция плотности действующих центров парообразовани-ч.

Заметка о теории Евклидовского действия представляет главный интерес этого нового тома , как отмечено в предисловии книги [48], в которой помегцена заметка Э. и Ф. Коссера. Далее П. Аппелль пишет Известно, что в современной механике господствуют две величины энергия, зависящая от разности Т — II, и действие, выражаемое посредством суммы Т + II (смысл обозначений здесь очевиден). Э. и Ф. Коссера удалось извлечь всё наиболее существенное (из теорий Гамильтона и Гельмгольца — ред.) и установить прямое определение действия, форма которого может быть перенесена во все области Естественной философии. Отправная их точка заключается в том соображении, что действие, в том виде, как его ввёл Мопертюи, является инвариантом в группе евклидовых перемещений... Из результатов, полученных Э. и Ф. Коссера, приведём только рекомендации относительно формы действия деформации на изменяемую линию (плотности действия), которым мы следуем при решении прикладных задач, и формулы внешней силы и внешнего момента в точке, учитывая их важность для понимания аксиом механики. [c.127]

Область Па соответствует неразвитому пузырьковому кипению с малой плотностью действующих центров парообразования. Здесь роль теплосъема конвекцией еще достаточно велика. [c.266]

В силу этого со5 /5со становится средним от д дЫвд , что но формуле (55) равно 2Шк — удвоенной средней кинетической энергии на единицу длины. Плотность действия может быть соответственно записана в виде [c.549]

В соответствии с выражением (4.2) для напряженностей поля, формулы плотности действия 9 л dz+ dz s и топологического заряда Q S — (1/16л) dz+ dz q имеют вид S = Sp А (2 + Z f + v ) - - [c.136]

Одной из наиболее простых и одновременно достаточно полно отражающих истинную природу движения небесных тел является задача двух тел. При постановке этой модельцой задачи предполагается, что существуют только два взаимно притягивающихся небесных тела М ж т, причем первое из них часто имеет большую массу и является шаром со сферическим распределением плотности. Малое тело т можно рассматривать в качестве материальной точки. Как показано в п. 1.2.1, сила притяжения шара со сферическим распределением плотности, действующая на внешнюю материальную точку, не изменится, если всю массу шара сосредоточить в его центре. Таким образом, задача о движении двух тел по существу сводится к задаче о движении двух материальных точек М ж т. Материальную точку с большей массой [М) обычно называют притягивающим центром. Если же речь идет о теле М, то его называют центральным телом. Выбор центрального тела зависит от исследуемой задачи. Например, при изучении движения искусственного спутника в околоземном пространстве за центральное тело прини- [c.30]

Вещественная часть сопротивления мала по сравнению с мнимой, а эта последняя имеет массовый характер и в данном приближении совпадает с реакцией — сорг, которую оказывала бы несжимаемая жидкость той же плотности. Действие реактивной [c.288]

Область температурных напоров Иа — неразвитое пузырьковое кипение с малой плотностью действующих центров парообра- [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...