Струхаля частота

Хотя при принятом выше предположении о постоянстве числа Струхаля частота звука должна меняться пропорционально QR/ , вследствие линейного изменения величины скорости по длине Лопасти, а также изменения ее направления по отношению к наблюдателю вихревой шум характеризуется довольно большим диапазоном частот. Допуш,ение о том, что вихревой шум вызывается флуктуацией подъемной силы, приводит к диаграмме его направленности, соответствующей вертикально ориентированному диполю, когда максимум излучения совпадает с направлением оси винта (0q = 9O°), а в плоскости вра-ш,ения (00 = 0°) излучение отсутствует. С удалением от винта мощность звукового излучения в дальнем поле, согласно условию постоянства общего потока излучаемой энергии, уменьшается пропорционально При фиксированных площади лопасти и значении Ст/а вихревой шум пропорционален шестой степени концевой скорости, что связано с изменением по скорости величины Fz. сли же звуковое давление выразить через силу тяги винта, то получим 7 (й/ ) /Лл. Несколько обобщая выведенное выше выражение для вихревого шума, можем написать [c.830]

Изучение механизма резонансного дробления [603] показало, что при собственной частоте, определяемой выражением (3.52), число Струхаля выразится с.ледующим образом [c.148]

Выведите общие соотношения для индуцированных скоростей дискретного подковообразного вихря в случае малых чисел Струхаля, т. е. при небольшой частоте колебаний напряженности присоединенного вихря (р =рЬ/Уос 0). Найдите числовые значения безразмерных функций, определяющих инду- [c.248]

Таким образом, при малых частотах (малых числах Струхаля) параметры газа, зависящие от а, определяются, как и при стационарном обтекании, мгновенным углом атаки. Нестационарность проявляется в возникновении составляющих параметров, определяемых производной а. Для этого случая приведем условие безотрывного обтекания [c.551]

Пусть имеем неустановившиеся движения тела в жидкости, представляющие собой некоторые поступательные движения, характеризующиеся скоростью г>, и колебательные движения с определённой формой колебаний, но возможно с различной частотой к. Для подобия различных движений необходимо обеспечить постоянство числа Струхаля, если к, I -а v задаются заранее по смыслу рассматриваемой задачи. Если >ко частота к является определяемой величиной, то постоянство числа Струхаля получится как следствие условий подобия, составленных из задаваемых величин. В ряде случаев мы встречаемся с изучением неустановившегося движения тела в жидкости, когда движение тела не известно заранее. В качестве подобной задачи рассмотрим задачу о колебаниях упругого крыла в поступательном потоке жидкости (флаттер крыла). [c.76]

До Re 10 частота отрыва вихря растет и затем в области примерно Re= 10 становится практически постоянной величиной, характеризуемой числом Струхаля Sh=fd/ayo—0,2 (здесЬ f — частота). [c.222]

При обработке данных но спектру пульсаций давления на стенке было почти общепринято представлять спектральную плотност . о (oj) и частоту (О в безразмерном виде с помощью величин U и /, входящих в число Струхаля u HU. Для пограничного слоя и — Uoo (скорость вне пограничного слоя) и I Ь (толщина вытеснения), а для течения в трубе U = U (средняя скорость жидкости в трубе) и I = d (диаметр трубы). [c.308]

Следовательно, при равенстве критериев Струхаля для модели и натуры расходы в проточной части гидродинамических передач пропорциональны кубу линейных размеров и первой степени частоты вращения рабочего колеса насоса. Это условие является условием подобия режимов работы для модели и натуры. Так как гидродинамические параметры гидропередач и их режимы работы характеризуются не только частотой вращения насосного колеса, но также и частотой вращения турбинного колеса или передаточным отношением, равным отношению частоты вращения турбинного колеса к частоте вращения насосного колеса, то последнее выражение справедливо только при одинаковых передаточных отношениях. [c.16]

Частота аэродинамического звука при обдуве или проливе удобообтекаемых тел, по рекомендациям ряда авторов [99], определяется известным уравнением Струхаля [c.344]

Необходимо отметить, что данные различных исследователей по определению частоты срыва вихрей при обтекании пластин существенно различаются. Это объясняется влиянием формы обтекаемых тел, режимных параметров и различной точностью методов измерения. Тем не менее для многих практических расчетов необходимые параметры могут быть приняты следующими число Струхаля Sh 0,20-b<3,25 скорость вихрей w 0,85m)oo ширина вихревой дорожки Ь 0,31 (в начальный момент скорость вихрей v будет существенно меньше, может быть принята равной 0,3i oo). [c.40]

Здесь введено обозначение для безразмерной величины, называемой число.м Струхаля ЗЬ=т(, ар, которое характеризует относительную частоту колебаний. [c.53]

Если число Струхаля равно нулю, то амплитуда пульсаций в камере равна амплитуде измеряемых пульсаций. Следовательно, чтобы обеспечить точное измерение пульсирующего давления, в измерительной системе должно быть обеспечено малое число Струхаля. Если частота пульсаций и скорость звука заданы, то этого можно добиться только уменьшением длины приемной трубки. Для того чтобы подавить влияние второго члена в знаменателе, необходимо выдержать достаточно малой безразмерную величину Т. Следовательно, надо уменьшать объем камеры и увеличивать площадь поперечного сечения трубки. Но площадь поперечного сечения трубки, с другой стороны, нельзя сделать большой, так как обычно желательно обеспечить измерение пульсаций в небольшой окрестности заданной точки потока. [c.54]

Реакция начального участка круглой турбулентной струи на продольные монохроматические акустические возмущения различной частоты впервые исследована в работе [1.30] для струи с числом Re = 10 при начальном турбулентном пограничном слое. На рис. 1.8 показана полученная в работе амплитудная характеристика - зависимость среднеквадратичной величины пульсаций скорости в точке x/d = 4 , г/d = О от интенсивности акустических пульсаций скорости на срезе сопла us при разных числах Струхаля Sta, определенных по частоте fs воздействующего звука. При малых уровнях возбуждения основной сигнал линейно зависит от уровня возбуждения иа при всех Sts. Возникающая вследствие нелинейности гармоника замедляет рост основного колебания. Колебание с St = 0,3 является предпочтительным в том смысле, что оно может достигать наибольшей из возможных амплитуд, поскольку при этом числе Струхаля в наименьшей степени генерируется гармоника. [c.20]

Максимум в спектре акустической мощности во всем диапазоне дозвуковых скоростей истечения наблюдается в области чисел Струхаля St = = fd/uo = 0,3 - 0,5, причем / - средняя частота третьоктавной полосы частот[1.22]. [c.29]

Рис. 1.19. Зависимость фактора направленности шума струи от угла <р при разных значениях числа Струхаля St в полосе частот Д/ = 16 Гц (Е - в общей полосе частот)

В работах [2.5,2.6] впервые были обнаружены два эффекта противоположной природы при поперечном и продольном акустическом облучении турбулентной струи в зависимости от частоты облучения [2.5,2.6]. Бьшо установлено, что при частотах, соответствующих числам Струхаля Sts = 0,2 - 0,6 (низкочастотное облучение) происходит интенсификация [c.47]

Несколько иное объяснение рассматриваемого эффекта, одинаково пригодное для начальных ламинарного и турбулентного пограничных слоев, дано в [2.33]. Оно сводится к тому, что при высокочастотном возбуждении в слое смешения вблизи сопла x/d < 1,5) генерируются последовательно расположенные кольцевые вихри, расстояние между которыми определяется частотой возбуждения и скоростью истечения, о приводит к тому, что в указанной области слоя смешения под действием высокочастотного звука происходит подавление роста низкочастотных возмущений, дающих основной вклад в энергию турбулентности. Эксперименты при низком начальном уровне турбулентности подтверждает этот вывод инкременты низкочастотных возмущений, соответствующие числам Струхаля Stj, = 1,3-2,5, уменьшаются при x/d < 1. Следовательно, генерируемая звуком мелкомасштабная модуляция завихренности вдоль слоя сдвига приводит к подавлению роста низкочастотных возмущений и стабилизации сдвигового [c.81]

На рис. 2.54 представлена зависимость tt/u в точке на оси x/d = 8 (кривая ]) от числа Струхаля Sti продольного одночастотного акустического облучения (Sti = 0,2 - 3,5) с уровнем L = 110 - 120 дБ. Там же представлены кривые 2 и 3, соответствующие продольному облучению струи акустическими сигналами двух постоянных частот St2 = 0,38 и Sta = 1,93. При этом в случае двухчастотного возбуждения уровень звукового давления на срезе сопла был равен соответствующему уровню при исходном одночастотном облучении. Как следует из рис. 2.54, такое двухчастотное возбуждение оказывается эффективным только при Sti < 1,5. [c.91]

Таким образом, регулирование эффекта субгармонического резонанса может быть использовано для управления спариванием вихрей и, как следствие, турбулентным смешением [2.45,2.55,2.58] за счет выбора параметров управления - числа Струхаля, отношения частот (1 /2,1 /4,1 /8), амплитуд сигналов и, наконец, сдвига их фаз. [c.93]

В случае гармонических колебаний примем а = ад os р т (где р = paXjVaa — число Струхаля р — частота колебаний). В соответствии с этим а — d a/dx = [c.277]

Продифференцируем эту функцию по г. Для небольших значений приведенного числа Струхаля р = Ш рг (а V J), достигаемых при частотах ниже р =ajx4xn, полученная производная [c.515]

Если неустановиБшиеся движения представляют собой некоторые колебания с определённой формой и частотой к, которую можно задавать произвольно, то таблица определяющих параметров дополняется параметром к, вследствие чего добавляется в качестве безразмерного параметра, определяющего режим движения, число Струхаля [c.76]

Движение жидкости (газа), получающее периодические возмущения с частотой k, характеризуется критерием (числом) Струхаля Sh, выражающим условие подобия таких течений. Критерий щиро-ко используется при исследовании колебательных процессов в твердых упругих телах или конструкциях, работающих в потоке жидкости или газа. [c.175]

Из выражения (245) следует, что аэродинамическое демпфирование колебаний при изгибе обратно пропорционально числу Струхаля, т. е. обратно проторциональ-но частоте колебаний лопатки и пропорционально скорости набегающего потока. Такой же вывод может быть сделан также нз работы Е. С. Сорокина [78], показавшего, что аэродинамическое рассеяние энергии может составлять заметную величину от общего рассеяния энергии колебаний образца. [c.161]

На фиг. 9 и 10 данные по пульсациям давления на стенке ири течении в пограничном слое и течении в трубе, полученные различными аторамн, представлены в функции числа Струхаля. В случае течения в пограничном слое значительный разброс наблюдается даже в области высоких частот. (Впрочем, можно допустить, что это связано с тем, что датчики давления здесь уже не дают достаточно надежных результатов.) Особый интерес представляют данные фиг. 9, полученные для шероховатой стенки, которые лежат выше данных для гладкой стенкн. На фиг. 10 данные для труб хорошо согласуются между собой в области высоких частот, однако для низких частот разброс снова становится значительным. [c.309]

На рис. 1.7 представлена функция когерентности 7 в ближнем акустическом поле струи в зависимости от числа Струхаля St = fd/uQ при раздви-жении микрофонов в азимутальном и продольном направлениях для двух скоростей истечения струи, соответствующих числам Мо = 0,29 и 0,95. Характерной особенностью приведенных результатов является сохранение высокой степени когерентности на частоте, соответствующей числу Струхаля St = 0,35 при весьма значительных расстояниях между микрофонами (А0 = 180° и x/d = 3,5). На основе измерения фазы взаимного спектра в ближнем поле струи (вблизи ее границы) определена скорость конвекции возмущений вдоль по потоку, которая при частотах, соответствующих St = 0,35, оказалась равной U = (0,7 - 0,8)uq. [c.19]

Спектр акустической мощности струи приведен на рис. 1.13 в виде зависимостей Ае = Si- от числа Струхаля St = fdjuQ-, здесь i уровень звуковой мощности в третьоктавной полосе частот, es - уровень суммарной звуковой мощности. [c.29]

На рис. 1.19 приведены зависимости фактора направленности 101g от угла ip в узких полосах частот при числах Струхаля [1.49] St = 0,15 0,30 0,40 0,46 1,3 и 2,6, а также для суммарного шума. Отсюда следует, что максимум шума при = 30° для чисел St = 0,15 - 0,46 существенно превышает аналогичный, который соответствует измеренному суммарному уровню шума. Это свидетельствует о том, что наибольший вклад в формирование максимума направленности шума струи при малых углах ip вносят [c.33]

Рассмотрим изменение модового состава турбулентных пульсаций в начальном участке турбулентной струи при ее акустическом возбуждении. На рис. 2.34 представлены зависимости азимутальной корреляции продольных пульсаций скорости RuuW на внутренней границе слоя смешения x/d = 3, rfd = 0,24) струи при ее продольном акустическом облучении с безразмерными частотами St = 0,32 и 3,7 и в отсутствие возбуждения (Stj, = 0). Здесь же справа представим модовое разложение для указанных чисел Струхаля. Видно, что низкочастотное воздействие приводит к заметному усилению нулевой моды и ослаблению всех остальных мод. Высокочастотное воздействие, наоборот, приводит к некоторому снижению вклада нулевой моды и соответствующему увеличению вклада первой моды и мод более высокого порядка [2.15]. [c.77]

При этом собственная частота нестабильности - число Струхаля Ste = = /во/ие = 0,012, уровни возбуждения на основной частоте / и ее субгармонике //2 составили u j/ue = 0,01 и u j /Ug = 0,01 при переменном сдвиге фаз ipin = О - 180°. [c.93]

При низкочастотном акустическом возбуждении струи (St < 1) Мур визуализировал поток и показал, что при частоте St , = 0,35 происходит су-шественная перестройка когерентных структур в начальном участке струи. На рис.3.5 представлены полученные в работе [3.23] зависимости относительного изменения уровня широкополосного шума от числа Струхаля Stj, при разных числах Маха Мо. Здесь по оси ординат отложено относительное приращение широкополосного шума струи (AL, дБ), достигнутое за счет акустического воздействия, к приращению воздействующего на струю шума чистого тона ALq, дБ). Согласно этим зависимостям с ростом числа [c.116]

Хуссейном и Хасаном [3.16] исследовано влияние акустического облучения на низкоскоростные турбулентные струи при низкочастотном и высокочастотном возбуждении (Мо < 0,2) Re < 10 ). Пограничный слой в выходном сечении сопла был ламинарным. Результаты приведены на рис. 3.8 для Мо 0,15 в виде зависимостей AL от Ste. В диапазоне St i = = 0,005 - 0,008 наблюдалось повышение широкополосного шума струи на 3 дБ, при Stfl = 0,01 - 0,017 - снижение широкополосного шума достигало 1,6 дБ. Здесь Ste - безразмерная частота воздействующего на струю акустического сигнала, подсчитанная по толщине потери импульса пограничного слоя на срезе сопла (число Струхаля). [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...