Френеля коэффициент увлечения

Физо — Френеля коэффициент увлечения [c.366]

Френель задолго до опыта Физо показал, что материя, движущаяся в эфире, должна увлекать собой частично эфир. Для коэффициента увлечения он получил выражение х = 1 — 1//г . [c.420]

Принимая во внимание коэффициент увлечения, Лорентц мог доказать общую теорему, согласно которой движение системы не влияет с погрешностью до величин порядка = о /с на результаты оптических опытов с замкнутым путем света, т. е. опытов, к которым принадлежат все интерференционные явления. Таким образом, с помощью подобных опытов можно, согласно теории Лорентца — Френеля, обнаружить движение Земли относительно эфира, предполагаемого неподвижным, но лишь при условии, что точность опытов позволяет учитывать величины второго порядка (Р по сравнению с единицей), т. е. если погрешности при их выполнении не превышают примерно 10 . Все эффекты первого порядка в таких опытах с замкнутым оптическим путем компенсируются благодаря явлению частичного увлечения. Поэтому особый принципиальный интерес приобретают опыты, обеспечивающие погрешности не более Р . Как мы уже упоминали, явление Допплера могло бы, в рамках теории Лорентца, служить для обнаружения абсолютного движения систем в эфире, если бы соответствующие измерения можно было бы произвести с ошибкой, меньшей р . [c.449]

Формула (31.2) была истолкована в том смысле, что имеет место частичное увлечение эфира и тем больше, чем больше п. Множитель а = 1—1/л получил название коэффициента увлечения Френеля. По расчетам Френеля для воды а = 0,438. [c.205]

Этот результат полностью согласуется с экспериментальными фактами и совпадает с коэффициентом увлечения Френеля. [c.338]

Рассмотрим скорость света в движущейся среде. Прямым следствием теоремы о сложении скоростей является, как показал М. Лауэ в 1907 г. коэффициент увлечения А. Френеля. Относительно среды скорость света равняется dn, где п — показатель преломления. Если сама среда движется в том же направлении со скоростью v относительно наблюдателя, то для последнего скорость света равна согласно (7) [c.354]

Этот отрицательный результат легко объяснить, предположив, что эфир полностью увлекается движущейся Землей, но тогда возникают непреодолимые трудности в объяснении аберрации. Выход из противоречий был найден Френелем на основе гипотезы о том, что плотность эфира в прозрачных телах больше, чем в пустоте (при неизменной упругости). Такое предположение вместе с требованием неразрывности эфира приводило к заключению о том, что внутри движущегося тела, где эфир уплотнен, его скорость относительно тела в раз меньше, чем снаружи. Иначе об этом можно говорить как о частичном увлечении эфира движущимся телом с коэффициентом увлечения 1 — 1/п . Объяснение аберрации при этом не претерпевает никаких изменений (при п= эфир остается неподвижным) и в то же время движение тел (вместе с наблюдателем) относительно эфира не оказывает влияния на любые оптические явления в первом порядке по v/ . Во втором порядке это [c.394]

Возможен третий вариант эфир лишь частично увлекается движущейся средой, скажем, со скоростью av, где коэффициент увлечения а — положительное число, меньшее единицы и зависящее от показателя преломления п. Эта гипотеза предложена Френелем [97], который, основываясь на теории упругого эфира, получил следующее выражение для коэффициента увлечения [c.19]

Интересно отметить, что Френель, сформулировав свое представление о коэффициенте увлечения, рассмотрел также и этот опыт с аберрац ией и писал в письме к Aparo (в 1818 г.) Хотя этот опыт еще не был сделан, но я не сомневаюсь, что он подтвердит это заключение.,. . [c.448]

Оптика движущихся тел является другой областью оптики, не затронутой в настоящей книге. Как и квантовая теория, она превратилась в широкий независимый раздел знания. Первым наблюденным явлением в этой области, отмеченным в 1728 г. Джеймсом Брэдли (1692—1762 гг.) [55], было явление аберрации неподвижных звезд , т. е. обнаружение небольшого различия их угловых положений, связанного с движением Земли относительно направления светового луча. Брэдли правильно понял это явление, связав его с конечностью скорости распространения света, в результате чего ему удалось определить последнюю. Мы уже упоминали и другие явления, относящиеся к оптике движущихся сред Френель первый заинтересовался увлечением света движущимися телами и показал, что световой эфир участвует в движении со скоростью, которая меньше скорости движущихся тат затем Физо экспериментально продемонстрировал такое частичное увлечение света в опытах с текущей водой. Христиан Допплер (1803—1853 гг.) [56] исследовал эффекты, связанные с двнже1П1ем источника свста или наблюдателя, и сформулировал хорошо известный принцип, названный его именем. До тех пор, пока теория упругого светового эфира считалась верной, а область исследований и точность измерений были достаточно ограниченными, идея Френеля о частичном увлечении света была способна объяснить все наблюдаемые явления. Электромагнитная же теории света встретилась з.цесь с трудностями фундаментального характера. Герц первый попытался обобщить уравнения Макс-ветла на случай движущихся тел. Однако его формулы противоречили некоторым электромагнитным и оптическим измерениям. Огромную роль сыграла теория Гендрика Антона Лоренца (1853—1928 гг.), который предположил, что эфир в состоянии абсолютного покоя является носителем электромагнитного поля, и вывел свойства материальных тел из взаимодействия элементарных электрических частиц — электронов. Е.му удалось показать, что фре-нелевские коэффициенты увлечения света можно получить из его теории и все известные в то время (1895 г.) явления можно объяснить на основании его гипотезы [57]. Однако в результате колоссального увеличения точности измерения оптических путей, достигнутого с помощью интерферометра Альберта Абрагама Майкельсона (1852—1931 гг.), возникла новая трудность оказалось невозможным обнаружить эфирный ветер , наличие которого следовало из теории неподвижного э ира [58, 59). Эта трудность была преодолена в 1905 г, Альберто.м Эйнштейном [60] в его специальной теории относительности. [c.21]

Огюст Жан Френель (1788-1827) — французский физик, член Парижской академии наук и Лондонского королевского общества. Окончил Политехническую школу и Школу мостов и дорог в Париже. Работал инженером по ремонту и строительству дорог в различных департаментах Франции, с 1817 г. — в Политехнической школе. Дополнил известный принцип Гюйгенса, введя представление о когерентности элементарных волн и их интерференции (принцип Гюйгенса—Френеля). Исходя из этого разработал теорию дифракции света. Выполнил классические опыты по интерференции света с бизеркалами и бипризмами. Исследовал интерференцию поляризованных лучей. Открыл в 1823 г. эллиптическую и круговую поляризации света. Установил законы отражения и преломления света на плоской поверхности раздела двух сред (формулы Френеля). Исследовал проблему о влиянии движения Земли на оптические явления. Высказал мысль о частичном увлечении эфира и вывел коэффициент увлечения света движущимися телами. Однако эти его выводы получили свое объяснение лишь в рамках теории относительности. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...