Коэффициент затухания (поглощения

Коэффициент затухания (поглощения) 550 [c.747]

Введенный в 25 коэффициент затухания волны определяет закон уменьшения интенсивности со временем. Для звука, однако, обычно приходится иметь дело с несколько иной постановкой задачи, в которой звуковая волна распространяется вдоль жидкости и ее интенсивность падает с увеличением пройденного расстояния X. Очевидно, что это уменьшение будет происходить по закону а для амплитуды — как где коэффициент поглощения у определяется посредством [c.424]

Коэффициент затухания складывается из коэффициентов поглощения и рассеяния [c.192]

Из сказанного следует, что при очень низком давлении, когда ударное расширение практически отсутствует, но толща поглощающего газа взята настолько большой, что оптическая плотность в центре линии v- l велика, края линии поглощения определяются исключительно естественным затуханием. Измеряя значения на краях линии при сильном поглощении, можно найти коэффициент затухания Для резонансной [c.515]

В общем случае коэффициент затухания б складывается из коэфф)ициентов поглощения бд и рассеяния бр. б = б f бр, [c.21]

По мере удаления от излучателя интенсивность волн падает и амплитуда колебаний убывает. Это обусловлено геометрическим расхождением лучей, что приводит к увеличению площади фронта волны, а также наличием потерь в среде, приводящих к постепенному затуханию колебаний при их распространении. Затухание ультразвуковых колебаний происходит по экспоненциальному закону. Коэффициенты затухания различны для различных материалов и складываются из коэффициентов поглощения и рассеяния б= [c.118]

Процесс затухания колебаний,обусловленный повторными отражениями от границ зерен металла, называется структурной реверберацией. Это явление может быть объяснено неодинаковостью упругих свойств зерен, вследствие чего при переходе из одного зерна в другое ультразвук подвергается изменениям на их границах — отражению, преломлению и постепенному рассеянию. Затухание колебаний зависит от свойств материала, характеризуемых коэффициентом затухания б, складывающимся из коэффициентов поглощения Sn и рассеяния бр б = бп 4 бр. [c.68]

При распространении звука в воздухе происходит затухание колебаний из-за вязкости среды и, вследствие этого, как бы увеличивается поглощение а 5. При расчете времени реверберации к поглощению помещения добавляют поправку на затухание энергии в воздухе. Поправка зависит от объема, поскольку энергия затухает по всему помещению. Чтобы привести это затухание к поверхностному, введен коэффициент затухания 1и, обратно пропорциональный линейным размерам помещения. Таким образом, получается дополнительное поглощение, обусловленное вязкостью и равное 4цУ, а время стандартной реверберации (7.13) будет определяться выражением [c.176]

Децибел на метр — [ дБ/м dB/m] — внесистемная ед. коэффициента затухания в линиях, кабелях и т. п. (см. ф-лу V.3.35 в разд. V.3), коэффициента поглощения звука (см. ф-лу V.3.37 в разд. V.3) допускается к применению. Временно (см. непер) допускается применять внесистемную ед. непер на сантиметр — [ Нп/см Np/ m). 1 дБ/м = 868,6 Нп/см. [c.259]

При отражении от границы раздела твердое тело—жидкость импульс частично отражается и частично проходит в воду, поэтому при подсчете коэффициента поглощения необходимо учесть возникающие при этом потери энергии потерями же на отражение на границе твердое тело — воздух можно пренебречь, так как акустическое сопротивление воздуха по сравнению с акустическим сопротивлением твердого тела пренебрежимо мало. Точный учет потерь при отражениях достижим благодаря возможности разделения серий при вертикальном перемещении образца. Если — амплитуда импульса с номером 2,. 4 — амплитуда п-го импульса, 0 == Ро о — акустическое сопротивление жидкости и 2 = = рс — акустическое сопротивление образца, то можно показать, что коэффициент затухания продольных волн определяется ( )ормулой [c.474]

Такое преобразование в сущности отделяет собственно интенсивность рассеяния, представленную вторым интегралом, от поправочного множителя, содержащего соответствующий коэффициент затухания, проинтегрированный по всему объему. Часто имеет место симметрия относительно оси, нормальной к направлению рассеяния в этом случае первый интеграл сводится к двумерному интегралу по поперечному сечению А. Отсюда следует, что наблюдаемую в эксперименте интенсивность можно представить в виде произведения геометрического множителя, характеризующего поглощение, и собственно интенсивности рассеяния [c.46]

Коэффициент затухания складывается из коэффициентов поглощения 5п и рассеяния 5р, т.е. 5 = 5п + бр. [c.286]

В твердых телах затухание ультразвуковых волн обусловлено главным образом рассеянием ультразвука и поглощением волны, которое сопровождается переходом энергии упругих колебаний в тепловую энергию. Как показывают теория и эксперимент, затухание ультразвуковых волн зависит от частоты колебаний f, причем с увеличением частоты возрастает и затухание [7]. На рис. 73 приведены кривые зависимости коэффициента затухания б для некоторых материалов от частоты ультразвука [52]. Из анализа кривых видно, что затухание ультразвуковых волн в пластмассах значительно сильнее, чем в металлах. Этот факт необходимо учитывать при выборе оптимального режима для ультразвукового метода контроля сварных соединений из пластмасс. [c.154]

В данной работе приводится анализ времени достижения максимума поглощения и коэффициента затухания радиоволн на основании существующих гипотез о механизме термической ионизации воздуха. [c.17]

Однако практически в сварных швах не всегда можно встретить однородную структуру во всех зонах шва. При различной структуре. металла поглощение ультразвука может быть различным в зависимости от структуры металла. На графиках рис. 3-131 указаны коэффициенты затухания ультразвука для различных типов сварных швов в различных зонах, а также в зависимости от частоты ультразвука (Л. 60]. [c.191]

Рис. 5-5-10. Зависимость полного коэффициента ослаб ления х, фотоэлектрического коэффициента поглощения X, коэффициента рассеяния о и коэффициента затухания вследствие ионизации х жесткого -излучения в алюминии от энергии у-излучения Е.

Убыванию амплитуды рэлеевских волн вследствие поглощения и рассеяния упругой энергии должны быть присущи особенности, характерные для продольных и поперечных волн, поскольку рэлеевская волна, как уже отмечалось, является комбинацией этих волн. Поглощение и рассеяние рэлеевских волн на ультразвуковых частотах исследовано довольно слабо. Затухание же объемных (продольных и поперечных) ультразвуковых волн изучено весьма подробно (см., например, [6]). Поэтому была сделана попытка установить связь между затуханием поверхностных и объемных волн. В работах [ИЗ, 114] получена формула, связывающая коэффициенты затухания указанных волн. [c.129]

Свариваемость пластмассы ультразвуком определяется его способностью при данной толщине подвести к границе раздела деталей необходимое количество механической энергии [24]. В качестве критерия такой способности предлагается не модуль упругости Е, а коэффициент затухания амплитуд смещения р. Выбор этого параметра в качестве критерия обосновывается следующими соображениями. Коэффициент затухания амплитуд смещения характеризует интенсивность поглощения энергии 54 [c.54]

Конкретные свойства коэффициентов рассеяния, поглощения и ослабления могут быть получены из расчетных данных по формулам (1.31). На рис. 1.2 приведена типичная зависимость фактора эффективности ослабления от параметра р по результатам расчета для непоглощающих сферических частиц с показателем преломления т = 1,33 (водные частицы в видимой области) и т = оо (полностью отражающие частицы) по данным [16, 17]. Как видно из рисунка, фактор эффективности ослабления сначала возрастает, проходит через максимум и затем, продолжая осциллировать с затуханием, асимптотически приближается к значению т)=2. Осцилляции фактора эффективности (крупные и более мелкие) [c.18]

Интенсивность когерентной составляющей 1с уменьшается из-за рассеяния и поглощения, поэтому она должна убывать (разд. 4.2) с ростом коэффициента затухания, равного произведению плотности р и полного сечения а< = а + а. [c.134]

Отметим определенную аналогию между коэффициентом поглощения а (13.66) и коэффициентом затухания воли в среде [c.204]

Пренебрегаем затуханием. Пренебрежем в уравнениях движения членами, относящимися к затуханию. Ограничит ли это общность наших результатов В общем, да, но не очень сильно. Вспомним результат п. 3.3, где мы нашли, что когда частота (о не попадает в полосу любого из резонансов (т. е. частота ю далека от частоты любой из мод свободных колебаний), то смещение движущегося элемента представляет собой суперпозицию вкладов амплитуд дисперсии от каждой моды. Амплитудами поглощения можно пренебречь, так как они уменьшаются с частотой значительно быстрее амплитуд дисперсии. Как только со отклонится от резонансного значения на 5—10 резонансных ширин, мы можем пренебречь амплитудами поглощения. Это равносильно приравниванию коэффициента затухания Г нулю в результате. Будем считать, что Г=0, но тем не менее существует некоторое трение, достаточное для образования установившихся колебаний, происходящих с частотой ю внешней силы. Действительно, без затухания система никогда не войдет в установившийся режим и будет совершать бесконечные биения . Итак, предположим, что некоторое затухание существует, но будем рассматривать поведение системы вдали от резонанса. (Из п. 3.3 нам известно, как ведет себя система в области резонанса.) [c.129]

График функции п (1 — в основном воспроизводит зависимость л(т). При 0) —>00 эта функция стремится к единице. Максимальное и минимальное значения у = п ( — ш ) принимает вблизи частоты, соответствующей линии поглощения. Эти экстремальные значения 12 можно определить, вычислив первую производную dy/dftj и приравняв ее нулю. Соответствующие расчеты показывают, что расстояние между экстремумами функции у равно ширине максимума функции 2п х, т.е. пропорционально коэффициенту затухания у. [c.150]

Для процесса гармонических колебаний аналогичное значение а может быть получено в случае применения, например, преобразованной формы гипотезы Фойгта, данной И. Л. Корчинским [Л. 18]. По формуле (3-44) следует производить расчет на вынужденные колебания, когда система попадает в резонанс. Для получения правильных результатов расчета необходимо уточнить значение коэффициента поглощения г з. Как справедливо отмечает И. Л. Корчинский [Л. 75], несмотря на обилие опытных данных, выбор конкретного Значения для практического использования затруднителен, так как эти данные характеризуют либо материал, либо простейшую конструкцию. Данных, характеризующих затухание колебаний всего сооружения, значительно меньше. Поэтому нашей задачей было уточнение величины коэффициента затухания колебаний фундаментов паровых турбин, приведенного в [Л- 21]. Для решения этой задачи были использованы осциллограммы частот собственных колебаний, полученные в опытах, описанных в 2-2. [c.139]

В томе П будет показано, что применение спектрофотометрии в области видимого света позволяет измерять цвета прозрачных жидкостей и пленок, а также цвета непрозрачных покрытий на различных подложках. Цвета прозрачных или непрозрачных видимых нами предметов являются совокупностью входящих в состав белого цвета волн различной длины, которые проходят сквозь предмет или отражаются от него. Свет, состоящий из остальных волн, входящих в состав белого света, поглощается предметО(М. Например, если предмет поглощает голубой и зеленый свет п пропускает или отражает красный, он будет нам казаться красным. Если предмет поглощает все видимые лучи, он не пропускает и не отражает никаких лучей и кажется поэтому черным. Когда избирательное поглощение происходит в ультрафиолетовой или инфракрасной областях спектра, оно не воспринимается глазом, как видимый свет, но его можно сфотографировать на специальную пленку или зафиксировать спектрофотометром в виде диаграммы. Такие диаграммы составляются также и для видимой части спектра, причем на ординате откладывается процент проходящего или отраженного света, а на абсциссе — длины волн видимого света. Однако результаты абсорбции в ультрафиолетовой области удобнее выражать математически в величинах, хотя они и воспринимаются труднее. В этом случае па ординате откладывается логарифм коэффициента затухания света, а на абсциссе откладывается волновое число X (см- ). Эти величины характеризуют оптическую плотность раствора образца, концентрацию образца в растворе, размеры ячейки, в которой находится образец, а также длину волны поглощенного света. Соотношение между длиной волны в ангстремах и волновым числом в м следующее [c.699]

Если рассмотреть кривую дегидратированного касторового масла, то можно видеть, что ее максимум лежит в области волн длиной 230 т д, т. е. соответствует наличию в масле сопряженной двойной связи, как этого и следовало ожидать. Очень слабое поглощение волн длиной 270 m. i указывает на присутствие в этом масле только следов кислот с триеновыми сопряженными связями. Коэффициент затухания волн длиной 230 тр, в дегидратированном касторовом масле равен 24 (Ig /(=1,38) эта же величина для Д9. ч-линолевой кислоты, приведенной на рис. 39, равна 115. Исходя из этих величин, можно рассчитать, что содержание Д -линолевой кислоты в дегидратированном касторовом масле составляет (24 115) X 100 = 22%, что близко к истинному. [c.704]

Отметим, что при экспоненциальном законе затухания, выражаемом как (111.45) или как (111.48), характерном для поглощения плоских волн бесконечно малой амплитуды, формулы (111.51), (111.52) и (111.41) дают постоянную величину коэффициентов затухания. В общем случае эш коэффициенты шгут оказаться зависящими от расстояния (времени). [c.61]

Из последнего выражения следует, что чем ббльшим акустическим сопротивлением обладает среда, тем ббльшая энергия требуется для возбуадения в ней волн заданной частоты и амплитуды. По мере прохождения волны от источника излучения амплитуда упругого смещения частиц уменьшается и интенсивность ультразвука падает. Затухание интенсивности происходит по двум основным причинам поглощения и рассеяния. Коэффициент затухания а соответственно состоит из двух слагаемых [c.143]

Многочисленные экспериментальные данные (Л. Кнопов и Г. Макдоналд, Rev. Mod. Phys., 1958, 30 4, 1178—1192) по поглощению упругих волн в твердых средах свидетельствуют о том, что коэффициент затухания [c.305]

Ряд Дебая сходится со скоростью, которая зависит от коэффициента затухания парциальной волны при каждом внутреннем отражении. Если среда рассеивающего цилиндра не является абсолютно прозрачной, то возникает дополнительное затухание вследствие поглощения излучения. В частности, в таком важном случае, как дифракция на водном препятствии п = 1,33), более чем 98,5% всей интенсивности идет на последовательную рефракцию трех первых преломленных лучей, сооветствующих трем первым членам в дебаевском разложении. [c.420]

Из приведенных данных можно заключить, что коэффициент затухания продольных волн в плавленом кварце оказывается пропорциональным частоте примерно до частот 35—40 мггщ при более высоких частотах имеются отклонения от такой зависимости. Для поперечных волн в плавленом кварце пропорциональность затухания частоте по данным измерений имеет место от 10 мггц до, по крайней мере, ТЪмггц. Измерения показывают, что для большого количества твердых тел на низких ультразвуковых и звуковых частотах имеет место такая же зависимость поглощения от частоты. Так, на частотах от нескольких килогерц до 100 кгц измерения, проведенные методом, описанным на стр. 443 (по измерению ширины резонансной кривой образца в виде стержня) для [c.477]

При проведении измерений на сверхвысоких частотах необходимо иметь в виду, что для плоского однородного слоя, обладающего потерями, выражения для коэффициентов отражения и прохождения радиоволны при нормальном падении волны представляют собой осциллирующие функции с амплитудой, убывающей по мере возрастания И или отношения ИIX. Период этой функции определяется длиной волны X и показателем преломления измеряемого слоя, а степень убывания - коэффициентом затухания волны. На рис. 23 приведены зависимости коэффициента отражения при малом значении от толщины двух материалов. Как видно, период обратно пропорционален диэлектрической проницаемости измеряемого слоя. Зависимость коэффициента прохождения от толщины для материалов с различным поглощением приведена на рис. 24. Таким образом, при взаимодействии плоской электромагнитной волны с плоским диэлектрическим слоем характер результщ ющего сигнала зависит от вида поляризации, значений 8 и и определяется явлением интерференции падающей и отраженных от границ раздела волн. [c.434]

При стремлении высоты неровностей к нулю поле Ф переходит (при наличии сколь угодно малого поглощения в среде) в рэлеевскую волну, распространяющуюся вдоль плоской границы. Соотношение (2.36) показывает, что для границы с периодическими неровностями существует частотная полоса запирания. При частотах таких, что I Q I < 2зап, поле экспоненциально затухает с ростом X. Коэффициент затухания = Im o принимает максимальное значение, равное Г в середине ( = о) полосы запирания и монотонно убывает до нуля при приближении частоты ( ) к границам этой полосы, определяемой по формулам Н = о — Qsan, в = о + зап- ДлЯ частот, лежащих внутри полосы запирания, модуль величины N/M равен единице. [c.172]

К третьей группе относятся пластмассы, имеющие значительный коэффициент затухания р>0,55 см К Это — поликапро-амид (капрон), полиэтилен высокой и низкой плотности, фторопласт и др. Они характеризуются малым модулем упругости ( <1,5-10 кгс/с.и ), поэтому могут быть отнесены к классу мягких пластмасс. Благодаря значительному поглощению механической энергии в объеме пластмассы, максимальная свариваемая толщина ее не превышает 1—2 мм. Получение соединений на изделиях из этих пластмасс с помощью ультразвука весьма сложно, а прочность таких соединений оказывается незначи-56 [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...