Приведение силы к динаме

В этом случае при приведении системы сил к динаме получаем лишь одну силу К. Эта сила эквивалентна системе сил, приложенных к абсолютно твердому телу, и в соответствии с основными определениями может быть названа равнодействующей системы сил. Следовательно, приходим к общему условию существования равнодействующей произвольной системы сил [c.299]

Так как, согласно формуле (23.7), зависит от выбора точки отсчета, относительно которой этот момент рассматривается, то целесообразно выбрать эту точку (O ) так, чтобы векторы и были параллельны друг другу. В этом случае говорят, что система сил приведена к динаме т. е. к совокупности равнодействующей силы и действующего вокруг этой силы момента (этот момент эквивалентен паре сил, плоскость которой перпендикулярна к равнодействующей силе). Исходя из произвольной точки отсчета О, находим положение точки О, необходимое для приведения системы к динаме, следующим образом в уравнении (23.7) разложим момент на две слагающие М , параллельную F , и М , перпендикулярную F далее, определяем а из условия [c.172]

Из рассмотрения частных случаев приведения систем сил следует что при приведении системы сил к равнодействующе силе R эта сила равна и параллельна главному вектору R. Но линия действия равнодействующей может не проходить через центр приведения, в котором приложен главный вектор. Если главный вектор не равен нулю, то равнодействующей может и не быть, если система приводится к динаме. [c.83]

Итак, данная система скрещивающихся сил оказалась приведенной к динаме, т. е. к силе У = Р1 — Рк и паре сил, расположенной в плоскости, перпендикулярной к V. Проекция момента т этой пары [c.197]

Рассмотрим пример на приведение системы сил к каноническому виду. По ребрам куба длиной а действуют двенадцать равных по модулю сил I I = Я, как указано на рис. 81. Приведем эту систему сил к каноническому виду (т. е. к динаме или к ее частным случаям). За первый центр приведения берем вершину куба О. [c.78]

В отличие от произвольной системы сил пространственная система параллельных сил не приводится к динаме, так как для нее главный вектор и главный момент в общем случае взаимно перпендикулярны. Для доказательства этого рассмотрим пространственную систему параллельных сил, для которой главный вектор и главный момент не равны нулю. Выберем за центр приведения точку О — начало декартовой системы координат, ось Ог которой направим параллельно силам (рис. 85). Тогда проекции главного вектора на оси координат [c.83]

Если для данной системы сил R ф0, Моф ) и при этом главный вектор-момент Мд относительно центра приведения О параллелен главному вектору R, то такая система сил также приводится к динаме, но только ось этой динамы будет проходить через центр приведения 0. [c.182]

Совокупность силы и пары сил с моментом, коллинеарным силе, называется динамическим винтом или динамой. По теореме Пуансо (п. 71), всякая система сил приводится к силе и паре. Возникает вопрос, нельзя ли так выбрать центр приведения, чтобы плоскость пары сил, о которой идет речь в теореме Пуансо, была перпендикулярна главному вектору, т. е. нельзя ли данную систему сил привести к динаме [c.136]

Так как при перемещении центра приведения по прямой, имеющей направление главного вектора, главный момент данной системы сил остается неизменным ( 45), то, приводя данную систему сил к любом центру, лежащему на центральной оси, получим ту же динаму Н, М ). Отсюда следует, что центральная ось данной системы сил есть геометрическое место точек, относительно которых главный момент этой системы сил направлен или так же, как ее главный вектор, или противоположно ему. [c.189]

ПРИВЕДЕНИЕ СИСТЕМЫ СИЛ, ДЕЙСТВУЮЩИХ НА ТВЕРДОЕ ТЕЛО, К ДИНАМЕ. УРАВНЕНИЯ РАВНОВЕСИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА [c.129]

Если при приведении системы сил к динамическому винту главный момент динамы оказался равным нулю, а главный вектор отличен от нуля, то это означает, что система сил приведена к равнодействующей, причем центральная ось является линией действия этой равнодействующей. [c.113]

Система сил приводится к динаме Система сил приводится к равнодействующей не проходящей через центр приведения 0 Система сил приводится к одной паре, момент которой равен 2]то(7,) и не зависит от выбора центра приведения 0 Система сил приводится к равнодействующей Н = " 2 > проходящей через центр приведения 0 Система сил находится в равновесии [c.93]

При приведении системы сил к любой из точек центральной оси получатся дае инвариантные величины Д и М , совокупность которых представляет собой динаму. [c.94]

Линия, но которой направлена сила динамы, / ,, называется центральной винтовой ох ью. Во всех точках винтовой оси, принятых за центры приведения, система сил приводится к одной и той же динаме. Расстояние от центра приведения [c.82]

С другой стороны, главный момент Ъ представляет собой сумму моментов относительно О заданных сил, и, следовательно, его величина и направление зависят от положения центра приведения О главный момент Ь является свободным вектором. Пара векторов (Р, Ь) называется динамой сил. Для того чтобы две динамы сил были равны, должны равняться как их главные векторы, так и их главные моменты, которые относятся при этом к одному и тому же центру приведения. Соответствующим выбором центра приведения О можно добиться того, чтобы ось главного момента Ь стала параллельной главному вектору Р. Линия, по которой будет тогда направлен скользящий вектор Р, называется центральной осью. Такое приведение единственно, и если при этом соответствующий главный момент обозначить через Г, то Р X Г = 0. [c.491]

Скорость изменения импульса. Вместо движущейся системы отсчета R с началом в точке О, зафиксированной относительно тела 5 (рис. 317), мы будем в этом пункте рассматривать систему отсчета R с началом в точке О, неподвижную в пространстве (см. п. 3.55). Скорость изменения во времени относительно этой системы отсчета R будем обозначать через d/dt. Докажем, что если (I, X,) — импульсивная динама, определенная в п. 17.31, а (F, L) — динама внешних сил, приложенных к телу, причем обе эти динамы отнесены к одному центру приведения, то [c.492]

Приведение несходящейся совокупности сил к динаме [c.65]

Покажем, что система сил в этом случ приводится к динаме, причем элементами динамы являются сила Я Я и момент пары L, = =Lo Osa, где а—угол между векторами Lq и Я. Действительно, после приведения системы сил к центру О получим главный вектор R и глав- [c.77]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

Приведение к динам е. Динамой в механике называют такую совокупность силы F и пары сил (f,, f дейструющнх на твердое тело, у которой сила перпендикулярна плоскосгн действия пары сил (рис. 76). Используя векторный момент М пары сил (Fi, F[), мржно также определить динаму как совокупность силы и пары, у которых сила параллельна векторному моменту пары сил (рис. 77). Сила F и векторный момент пары сил М могут быть направлены как в одну, так и в противоположные стороны. [c.77]

Итак, точка N обладает тем свойством, что, взяв её за центр приведения, мы получаем силу, равную главному вектору Я, приложенную в точке М, и пару, момент которой уЙц параллелен силе Я, а плоскость которой, следовательно, перпендикулярна к силе Я- Система силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе, называется винтовым усилием, силовым винтом или динамой. Очевидно, указанным свойством обладают не только точка Ы, но и все точки прямой ЫР, проходящей через N и параллельной главному вектору, ибо точку приложения силы Я можно перенести в любую точку этой ее линии дейсгвия. [c.105]

Ниже, в 46, показано, что если главный момент системы сил относительно центра приведения не перпендикулярен главному вектору, то силы приводятся к двум скрещивающимся силам, или к силовому винту (динаме), т. е. к совокуп-Н0С7И снлы и пары сил, плоскость действия которой перпендикулярна силе. Случаи I—IV возможны и при расположении сил в одной п.1оскости. [c.85]

В том случае, если главный вектор системы сил Л и ее г.павный момент Мо относительно центра приведения О не равны иулю и перпендикулярны между собой, т. е. R О, Мо Он R ие перпендикуляре Мо, заданную систему сил можно привести и.пи к двум скрещивающимся силам, или к силовому винту (динаме). [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...