Главный момент динамы

Как и выше, главный вектор будем обозначать К, главный момент силового винта М1. Момент силового винта М] определяется как, составляющая главного момента Мо в направлении главного вектора. В частных случаях главный вектор К или главный момент динамы М1 могут равняться нулю. [c.299]

Если при приведении системы сил к динамическому винту главный момент динамы оказался равным нулю, а главный вектор отличен от нуля, то это означает, что система сил приведена к равнодействующей, причем центральная ось является линией действия этой равнодействующей. [c.113]

Выясним, при каких условиях, относящихся к главному вектору Ро и главному моменту Мо, это может быть. Поскольку главный момент динамы М равен составляющей главного момента Мо, направленной по главному вектору, то рассматриваемый случай М = О означает, что главный момент Мо перпендикулярен главному вектору, т. е. /2=Ро-Мо = 0. Отсюда непосредственно вытекает, что если главный вектор Ро не равен нулю, а второй инвариант равен нулю, [c.113]

Задача 7.1. Систему двух сил Р1 = 8 кГ и Рз=12 кГ, направленных параллельно осям X и у, как указано на рис. 7.4, а (расстояние между точками приложения сил равно 1,3 м), требуется привести к динаме, определив главный вектор и главный момент динамы. Найти углы а, 5 и 7, составляемые центральной осью системы с координатными осями, а также уравнение центральной оси. [c.115]

О, (рис. 78) получается динама с главным вектором и главным моментом Lq. Векторы Lq и Л,, как образующие динаму, параллельны и поэтому могут отличаться только скалярным множителем к . Имеем [c.83]

Так как главный вектор и главный момент отличны от нуля, то необходимо выяснить, приводится ли данная система спл к динаме или к одной равнодействующей силе. Для этого вычислим скалярное произведение главного вектора и главного момента [c.98]

Главный вектор V динамы определен в четвертом пункте. Главный момент т динамы для центров приведения, взятых на центральной оси, лежит на этой оси. Его проекцию на центральную ось (минимальный момент) следует определить по формуле [c.188]

Прямая в теле, на которой расположены главный вектор системы сил и главный момент, составляющие динаму, называют осью динамы, или центральной осью системы сил. [c.77]

Если брать за центры приведения точки на поверхности цилиндра, осью которого является центральная винтовая ось, то главные моменты относительно таких центров будут одинаковы по модулю и составляют одинаковый угол с образующими цилиндра. Эти главные моменты состоят из одного и того же момента L , входящего в состав динамы, II моментов Z..J, перпендикулярных ZT, н по числовой величине пропор-цт.нальных расстоянию центра приведения от центральной винтовой осп. [c.78]

В отличие от произвольной системы сил пространственная система параллельных сил не приводится к динаме, так как для нее главный вектор и главный момент в общем случае взаимно перпендикулярны. Для доказательства этого рассмотрим пространственную систему параллельных сил, для которой главный вектор и главный момент не равны нулю. Выберем за центр приведения точку О — начало декартовой системы координат, ось Ог которой направим параллельно силам (рис. 85). Тогда проекции главного вектора на оси координат [c.83]

Если главный вектор системы равен нулю, то вторым инвариантом является её главный момент относительно любого центра. 2. Статическими инвариантами являются главный вектор системы сил, не зависящей от выбора центра приведения, и момент динамы. [c.26]

В центре приведения О главный вектор 7 = 15 Н и главный момент Mq = 60 Н м образуют угол а = 60°. Определить момент динамы. (30) [c.81]

Главный вектор R и главный момент Mq системы сил расположены в плоскости Oxz. Определить расстояние ОА до оси динамы, если известны Л = 6 Н, Mq = 7,2 Н м и угол а = 60°. (0,6) [c.81]

Входящие в определение динамы величины V главного вектора и проекции главного момента относительно произвольной точки О, принятой за центр приведения, на направление главного вектора не зависят от выбора этой точки, так как эти величины являются статическими инвариантами совокупности сил ( 17). В следующем параграфе будет доказано, что от выбора центра приведения О не зависит также и положение центральной оси в пространстве. [c.67]

Задача 29. Систему двух сил Ei=8 кГ, направленную по оси Oz, и Е2=12 кГ, направленную параллельно оси Оу, как указано на рис. 135, где ОВ = 1,Зл1, требуется привести к простейшему виду, определив главный вектор R и вектор-момент динамы Л4. Найти координаты хну точки пересечения центральной оси с плоскостью Оху. [c.192]

Галилея форму ла 331 Главная нормаль 330 Главный вектор 47, 234 момент динамы 256 [c.667]

Динама. Система сил, являющихся скользящими векторами, приложенными в заданных точках тела, имеет в качестве результирующих главный вектор Р, приложенный в некотором выбранном центре приведения О, и главный момент Ь. Сила Р является скользящим вектором, действующим по направлению, проходящему через точку О она получается в результате векторного суммирования в точке О векторов, равных и параллельных заданным силам. Таким образом, величина и направление силы Р не зависят от положения центра приведения О. [c.491]

С другой стороны, главный момент Ъ представляет собой сумму моментов относительно О заданных сил, и, следовательно, его величина и направление зависят от положения центра приведения О главный момент Ь является свободным вектором. Пара векторов (Р, Ь) называется динамой сил. Для того чтобы две динамы сил были равны, должны равняться как их главные векторы, так и их главные моменты, которые относятся при этом к одному и тому же центру приведения. Соответствующим выбором центра приведения О можно добиться того, чтобы ось главного момента Ь стала параллельной главному вектору Р. Линия, по которой будет тогда направлен скользящий вектор Р, называется центральной осью. Такое приведение единственно, и если при этом соответствующий главный момент обозначить через Г, то Р X Г = 0. [c.491]

Нетрудно показать, что если главный момент не перпендикулярен к главному вектору, то данную систему сил можно привести к динаме. [c.188]

Так как при перемещении центра приведения по прямой, имеющей направление главного вектора, главный момент данной системы сил остается неизменным ( 45), то, приводя данную систему сил к любом центру, лежащему на центральной оси, получим ту же динаму Н, М ). Отсюда следует, что центральная ось данной системы сил есть геометрическое место точек, относительно которых главный момент этой системы сил направлен или так же, как ее главный вектор, или противоположно ему. [c.189]

Так как эта величина не равна нулю, то главный момент Д/ не перпендикулярен к главному вектору, и следовательно, данная система сил приводится к динаме. [c.193]

Если систему привести к любой точке на центральной винтовой оси, то главный вектор и главный момент будут лежать на этой оси и образовывать динаму. [c.112]

Можно показать, что для любого мотора существует такая прямая, параллельная главному вектору мотора, для точек которой главный момент мотора также параллелен главному вектору мотора (если I фО) или равен нулю (если / = 0). Такая прямая называется центральной или винтовой осью мотора. Совокупность главного вектора А мотора и главного момента Л для полюса О, лежащего на центральной оси, называют часто винтом или динамой. Число к, определяемое уравнением [c.290]

Остается теперь выяснить, к какому простейшему виду можно привести данную систему сил к одной равнодействуюш,ей силе или к динаме. Так как главный вектор Я перпендикулярен главному моменту М , то сила Я и пара (с моментом М ) лежат в одной плоскости гОу, поэтому они приводятся к одаой равнодействуюш,ей силе Я, равной и параллельной силе Я и приложенной в точке О,. Найдем эту точку О,. [c.96]

Очевидно, главный момент системы г.нл относительно начала координат Л/о yAi Л/J -J- М не равен улю. Чтобы установить, к чему приводится система сил — равнодействующей или к динаме, определяем наименьший главный момент системы сил [c.98]

Что касается главного вектора К, то он определяется формулами (111.29). Главный момент динамыМ можно определить так [c.300]

Так как = О, то главный момент заданных сил относительно начала координат лгжит п плоскости хОу и не перпендикулярен к главному вектору R, лежащему иа оси у. Следовательно, заданные силы приводятся к динаме, [c.119]

Если равенство V mJ.УутуУ т = 0 не имеет места, то главный вектор V и главный момент тд не взаимно перпендикулярны и система сил приводится к динаме. Уравнения центральной оси также определяются по формулам (16 ). [c.188]

Полученный результат справедлив для общего случая пространственной системы параллельных сил (2 ф О, А ф 0). Случай неперпендикулярно-сти главного вектора и главного момента сил, следовательно, исключается. Из общей теории приведе-пня произвольной пространственной системы сил известно, что в случае пе-перпендикулярности главного вектора и главного момента система сил приводится к динаме. Отсюда можно сделать вывод пространственную систему параллельных сил нельзя привести к динаме, а моото привести к равнодействуюш,ей силе, паре сил или она будет находиться в равновесии. [c.86]

В центре приведения 0 скалярное произведение главного вектора и главного момента Mq равно 240 м. Определить момент динамы, если модуль 7 = 40 Н. (6) [c.81]

Итак, пространственная сове упность сил, главный вектор которой не равен нулю и не перп чдикулярен к главному моменту, может быть приведена к динлме. Линию действия силы, входящей в динаму, назовем центральной осью. [c.67]

Для главного вектора и главного момента имеем R = (О, 1, 1), fvlg = (О, О, 1). Подсчитываем кинематический инварианты /, = = 2, h, = Mq X X R = 1. Так как J-, ф О, то система сил (F,, Fj) приводится к динаме. Параметр дияамы р = UJh = [c.115]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

Совокупность силы и пары сил с моментом, коллинеарным силе, называется динамическим винтом или динамой. Так как плоскость действия пары перпендикулйрна моменту пары, то динамический винт представляет собой совокупность силы и пары сил, действующей в плоскости, перпендикулярной силе. Различают правый и левый динамические вннты. На рис. 7.1, а показан правый динамический винт, составленный из силы Ро, равной главному вектору системы, и пары сил с моментом Мо, равным главному моменту на рис. 7.1, б показан левый винт, составленный из тех же элементов. [c.110]

Привести систему сил к центру О — означает найти главный вектор R и главный момент Mq системы относительно этого центра. При перемене центра изменяется главный момент. Можно найти точки, относительно которых получается главный момент, параллельный главному вектору. Эти точки образуют центральную винтовую ось (или ось динамы), а совокупность главного вектора и параллельного ему главного момента называют динамой или динамическим винтом. Пе меняя воздействия на тело, вектор момента можно переносить параллельно самому себе, поэтому динаму часто изображают в виде главного вектора и главного момента, лежапдими на одной прямой (на винтовой оси). Если система не уравновешена, то ее можно привести к трем простейшим вариантам — к динаме, силе (равно-действуюБдей), к паре сил. [c.111]

Ниже, в 46, показано, что если главный момент системы сил относительно центра приведения не перпендикулярен главному вектору, то силы приводятся к двум скрещивающимся силам, или к силовому винту (динаме), т. е. к совокуп-Н0С7И снлы и пары сил, плоскость действия которой перпендикулярна силе. Случаи I—IV возможны и при расположении сил в одной п.1оскости. [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...