Динама

Ременный шкив СО динамо-машины имеет радиус 10 см размеры вала АВ указаны на рисунке. Натяжение верхней ведущей ветви ремня Г, = 100 Н, нижней ведомой 72 = 50 Н. Определить вращающий момент М и реакции подшипников Л и В при равновесии системы, пренебрегая весом частей машины (Л Р) — пара, образуемая силами сопротивления. [c.75]

L, есть элементы динамы [c.82]

Линия, но которой направлена сила динамы, / ,, называется центральной винтовой ох ью. Во всех точках винтовой оси, принятых за центры приведения, система сил приводится к одной и той же динаме. Расстояние от центра приведения [c.82]

Совокупность сил, образующих динаму, можно заменить двумя скрещивающимися силами. Для этого следует одну из [c.82]

Из рассмотрения частных случаев приведения систем сил следует что при приведении системы сил к равнодействующе силе R эта сила равна и параллельна главному вектору R. Но линия действия равнодействующей может не проходить через центр приведения, в котором приложен главный вектор. Если главный вектор не равен нулю, то равнодействующей может и не быть, если система приводится к динаме. [c.83]

О, (рис. 78) получается динама с главным вектором и главным моментом Lq. Векторы Lq и Л,, как образующие динаму, параллельны и поэтому могут отличаться только скалярным множителем к . Имеем [c.83]

Координаты точки О,, в которой получена динама, обозначим Л, у, Z. Тогда проекции вектора 00 на оси координат равны координатам х, j, z. Учитывая это, (9 ) можно выразить в форме [c.83]

Динамо-машины Центробежные насосы Воздуходувки [c.377]

О U точку С, получаем R и /VI, г. е. динаму, в точке С. [c.120]

Так как М то силы приводятся к динаме. [c.120]

Так как R 0, М О, то заданная система сил приводится к динаме (силовому винту). [c.40]

Если второй инвариант данной системы сил не равен нулю, то эта система приводится к динаме, т. е. к паре и к силе, перпендикулярной к плоскости этой пары (рис. 63). [c.91]

Так как главный вектор и главный момент отличны от нуля, то необходимо выяснить, приводится ли данная система спл к динаме или к одной равнодействующей силе. Для этого вычислим скалярное произведение главного вектора и главного момента [c.98]

Так как это произведение не равно нулю, то векторы R и не перпендикулярны и, следовательно, данная система сил приводится к динаме. [c.98]

Главный вектор V динамы определен в четвертом пункте. Главный момент т динамы для центров приведения, взятых на центральной оси, лежит на этой оси. Его проекцию на центральную ось (минимальный момент) следует определить по формуле [c.188]

Итак, данная система скрещивающихся сил оказалась приведенной к динаме, т. е. к силе У = Р1 — Рк и паре сил, расположенной в плоскости, перпендикулярной к V. Проекция момента т этой пары [c.197]

Система приводится к динаме, если МоФ , R Q и эти векторы не перпендикулярны друг другу. При аналитическом задании сил ось динамы имеет уравнения [c.88]

Найдем параметр динамы по формуле [c.95]

Л-Л1 Ф 0. Система приводится к динаме (винту) с параметром [c.239]

Это вытекает из того, что при R M — 0 будет р = 0 и, согласно равенству (8), Л1 = 0 следовательно, динама вырождается в одну силу R —R, т. е. равнодействующую. Линия действия этой равнодействующей совпадает с центральной осью системы, и ее уравнение дается равенствами (10), если в них положить p = Q. При этом, если одновременно М = 0, то равнодействующая будет, очевидно, проходить через центр приведения О если же Л1 О, то равнодействующая проходит через некоторый другой центр 0. что видно из рис. 250, если на нем считать в данном случае М — О, М =М. [c.240]

Так как второй инвариант не равен нулю, то система приводится к динаме с минимальным моментом М и параметром р, определяемыми равенствами (7) и (8). Следовательно, [c.241]

Итак, данная система сил приводится к динаме, образованной силой R = PY , направленной вдоль линии АС, и парой с моментом Л1 = а/ 2, лежащей в плоскости, перпендикулярной к АС. [c.241]

В отличие от произвольной системы сил пространственная сисгема параллельных сил не приводится к динаме, так как для нее главный векюр и главный момент в общем случае взаимно перпендикулярны. Для доказательства этого рассмотрим просгранственную систему параллельных сил, для которой главный вектор и главный момент не равны нулю. Выберем за центр приведения ючку (9 -начало декартовой системы координаг, ось Oz которой направим параллельно силам (рис. 83). Тогда проекции главного вектора на оси координат [c.87]

Так как = О, то главный момент заданных сил относительно начала координат лгжит п плоскости хОу и не перпендикулярен к главному вектору R, лежащему иа оси у. Следовательно, заданные силы приводятся к динаме, [c.119]

Система сил приводится к динаме Система сил приводится к раано-дейстующей R = Yf., не проходящей через центр приведения 0 Система сил приводится к одной паре, момент которой равен И не зависит от выбора центра приведения 0 Система сил приводится к равнодействующей / — =, проходящей через центр приведения 0 Система сил находится в равновесии [c.93]

Система сил приводится к динаме силовому винту) — совокупности силы V и пары сил, лежащей в плоскости, перпенди1сулярной к этой силе. [c.165]

Если равенство V mJ.УутуУ т = 0 не имеет места, то главный вектор V и главный момент тд не взаимно перпендикулярны и система сил приводится к динаме. Уравнения центральной оси также определяются по формулам (16 ). [c.188]

Совокупность силы и пары, вектор-момент которой коллинеарен силе, пли, что то же, совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе, носит название дина мы или динамического винта (рис. 251). Аналитически центр О, при при-веде1П1и к которому система заменяется динамой, можно определять из условия, что для этого центра Л1 Л. т. е. [c.237]

Итак, всякая система действующих на f абсолютно твердое тело сил, для которой второй инвариант R М не равен нулю, приводится к динаме эту дпнаму образуют сила R, направленная по центральной осп системы, и пара с моментом УИ. [c.238]

I Центральная ось системы сил открыта Л. Пуансо, им же предложен термин. Термин динама предложен К. Максвеллом, но открытие дннамы принадлежит Л. Пуансо. [c.99]

Спор о mv и mv Как только начала соз- Мы находим, что ыехани- даваться динамнка, сейчас же появилась ческое движение действи- потребность в определенной мере для из-тельно обладает двоякой ме- мерения движения. Такие меры уже камерой, но убеждаемся также, чались В работах Галилея. Декарт признал что каждая из этих мер г г [c.257]

Классическая механика (1980) -- [ c.360 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.237 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.100 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.158 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.52 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.136 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Т1 1990 (1990) -- [ c.236 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.188 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.11 , c.474 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.0 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.111 ]

Теоретическая механика Часть 1 (1962) -- [ c.104 , c.105 , c.120 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.93 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.18 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...