Океанический термоклин

Заметим, что я/2 появляется в (417) в силу того, что Q достигает своего максимума непосредственно перед каждой каустикой с фазой, отстающей на я/4 от этого максимума к моменту времени, когда достигается каустика. У основной моды ге = О (для внутренних волн — моды высшей частоты, соответствующей волнообразным колебаниям океанического термоклина) эти два максимума совпадают. Теория лучей, даже когда ее залечили при помощи интеграла Эйри, в этом случае может дать только грубое представление формы волны, однако условие (417) для частоты во многих случаях оказывается довольно точным. [c.480]

Читателю предлагается получить второе приближение дисперсионного соотношения (74) для волнообразной моды при распространении волны на океаническом термоклине < г < с большим градиентом плотности, разделяющем области z <. и г > с пренебрежимо малым градиентом плотности. Из уравнения (71), в которое вместо Q z) введена функция [c.520]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...