Кварки токовые

Процесс рождения кварков и антикварков — это переход соответствующих пар из виртуального состояния в реальное (другими словами, кварки рождаются из моря ). Массы структурных и токовых кварков [c.126]

Примечание. Для и, с1 и з приведены оценки масс так называемых токовых кварков (см. 7.3), массы с- и 6-кварков определены но массам содержащих эти кварки мезонов. Масса -кварка измерена непосредственно. [c.262]

Экспериментально установлено, что изотопич. симметрия является частью более широкой нарушенной симметрии Л С/(3), а изотопич. мультнплеты входит в состав унитарны.х мультинлетов SU Z), включающих странные частицы. Масштаб нарушеиин 5 7(3)-симмст-рии определяется тем, что масса странного кварка на 120—150 МэВ больше массы и-, d-кварков и может составлять 20—30%. Для более тяжёлых с-, Ь- и т. д. кварков различия в массах с и-, d , -кварками настолько велики, что симметрия полностью нарушается и остаётся лишь подобие в классификации адронных состояний на основе их кваркового строения. Возможно, однако, что симметрия между кварками разл. типов (ароматов) восстанавливается на очень малых расстояниях (т. е. при достаточно высоких энергиях) в тех явлениях, где можно пренебречь массами кварков. Поскольку не выяснен механизм, обусловливающий разности масс кварков разл. ароматов, близость масс и- и d-кварков, на к-рой основана изотопич. симметрия, представляется случайной , связанной скорее всего с тем, что оба соответствующих токовых кварка — лёгкие (практически безмассовые). [c.120]

Дирака матрицы, = — кварковое поле Дирака аромата /, представляющее собой столбец в цветовом пространстве, а — т. н. токовая масса кварка данного аромата (черта сверху означает днра-ковское сопряжение). [c.312]

Для матричных элементов матрицы рассеяния вое эти бесконечные множители собираются поело иеренор мировки векторов состояний кварка п глюона в эфф. (токовую) массу кварка и эфф. константу вааи- [c.313]

В основу КХД положен принцип локальной цветовой сим,метрии, к-рый утверждает, что можно независимо изменять цветовые состояния отд. кварков. Это возможно, разумеется, лишь при наличии глюонного поля, способного принять на себя избыточный цвет. Эквивалентность разл. цветовых состояний формулируется математически как инвариантность (точная) относительно преобразований цветовой группы причём параметры групповых преобразований могут зависеть от точек пространства-времени. Такие теория наз. калибровочными. Принцип локальной калибровочной инвариантности позволяет однозначно фиксировать лаграннгиан хромодинамики, к-рый подобен элсктродпнамич. лагранжиану, во учитывает цветовые степени свободы. В результате напряжённости глюонного поля отличаются от напряжённостей элек-трич. и маги, полей электродинамики дополнительными нелинейными по калибровочному полю членами. Наличие нелинейных членов, необходимых для калибровочной инвариантности КХД, приводит к само действию глюонов. Др. словами, глюоны обладают цветовыми зарядами (в отличие от фотонов, не обладающих электрич. зарядами). Это, в свою очередь, приводит к наиб, важному свойству КХД — эффекту а н-тиэкраиировки заряда, к-рый означает, что эффективный - заряд кварков и глюонов велик на больших расстояниях и становится малым при уменьшении расстояний. Вследствие этого свойства С. в, на малых II больших масштабах оказываются совершенно различными. На малых расстояниях или при больших передаваемых импульсах [больше (2—3)ГэВ] эфф, цветовой заряд стремится к нулю. Это свойство получило назв. асимптотической свободы. Кварки и глюоны на малых расстояниях ведут себя как почти свободные частицы, и все процессы с их участием. можно рассчитывать по теории возмущений, непосредственно используя исходный лагранжиан КХД. Массы кварков и, , 5 при этом малы (токовые массы я- 4 МэВ, [c.500]

В частности, каждый из трех кварков, составляющих барионы, или кварк и антикварк в мезоне (их называют структурными или валентными кварками) согласно КХД является сложной системой. Каждый такой кварк состоит из некоторой сердцевины — собственно кварка, носителя всех квантовых чисел (их называют токовыми кварками), и окружающего его облака глюонов и виртуальных кварк-антикварковых нар (последние называются морскими кварками). [c.126]

Теоретики считают, что 1 4 МэВ, /и 7 МэВ, т, 150МэВ. Это— так называемая токовая масса в отличие от блоковой массы / 300 МэВ, Ш5 450 МэВ, которую кварки имеют при рассмотрении их с большого расстояния. В соответствии с нерелятивистской кварковой моделью все адроны построены из конституентных (блоковых) кварков (как из кубиков—блоков). Блоковый кварк состоит из токового ( голого ) кварка, окруженного облаком виртуальных частиц (кварк-антикварковые пары и глюоны). Три основных кварка, из которых состоит нуклон, называют валентными, а виртуальные пары—морскими (кварковое море). [c.330]

Несколько иначе устроено слабое взаимодействие, передаваемое нейтральными токами. В п. 3 мы видели, что суммарный нейтральный ток и жварков не содержит Л-и /-составляющих. Оказывае1ся, этот результат имеет общий характер в природе существуют только такие слабые нейтральные токи, которые не изменяют аромата кварка. В соответствии с этим схему слабого взаимодействия с нейтральными токами также можно изобразить 12-лучевой звездой, в центре которой находится тяжелый нейтральный -бозон (рис. 491), естественным образом появляющийся в теории Салама—Вайнберга (см. 130). В настоящее время из 144 потенциальных нейтральных слабых ток-токовых взаимодействий обнаружено 17. [c.361]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...