Атомный вес нейтрона

Указывается [2], [4] на возможность применения бериллия в качестве отражателя п замедлителя в атомных реакторах в силу малого атомного веса, малого эффективного сечения захвата тепловых нейтронов и высокого эффективного сечения рассеяния. В силу этих же свойств он пригоден для плакировки . стержней ядерного горючего. [c.519]

А — массовое число ядра суммарное число протонов н нейтронов скорость выхода активности атомный вес D — коэффициент диффузии продуктов деления в ядерном горючем D — коэффициент диффузии продуктов деления в зазоре под оболочкой твэла Е — энергия ЕС —процесс захвата [c.106]

Применение графита в качестве замедлителя и конструкционного материала в строительстве ядерных реакторов обусловлено его сравнительно небольшой стоимостью, легкостью механической обработки, малым сечением захвата нейтронов ( 4 м барн) и хорошей замедляющей способностью. Графит снижает энергию нейтронов, которые участвуют в делении. Это замедление происходит в результате упругого соударения между нейтронами и атомами замедлителя. По величине коэффициента замедления М, т. е. отношению замедляющей способности к макроскопическому сечению поглощения, реакторный графит (М = 190) хотя и далек от тяжелой воды (М = 3300), но близок к бериллию (М = 150), окиси бериллия М = 200) и значительно выше воды (М = 61). Замедляющая способность графита объясняется его малым (12,01) атомным весом. Он был применен в реакторе, на котором в СССР впервые была осуществлена цепная реакция. В реакторах атомных электростанций также используется в качестве замедлителя графит. [c.390]

Защита изотопных генераторов наземного назначения, как правило, располагается за корпусом генератора и используется в качестве транспортного контейнера. Ее вес достигает нескольких сот килограммов. Наилучшими материалами для защиты от у-излуче-ния являются обедненный уран, вольфрам и свинец, а от нейтронного излучения — водородсодержащие соединения, бериллий и другие материалы с низким атомным весом. В космических генераторах, [c.164]

Отсюда следует, что, как правило, для составных ядер среднего атомного веса, возникающих в результате захвата медленных нейтронов, нейтронная ширина значительно меньше радиационной ширины. [c.244]

Зная из эксперимента сечение радиационного захвата а Е) как функцию энергии нейтрона, можно найти, пользуясь (25.2), Г и Г . Радиационная ширина составляет для ядер среднего атомного веса около 0,1 eV (возможны вариации в несколько раз в ту или другую сторону). Нейтронная ширина при резонансной энергии 1 eV находится обычно в пределах 10-4—10-2 eV. [c.244]

С увеличением энергии возбуждения нейтронная ширина сильно возрастает. Это связано с тем, что при больших энергиях возбуждения ядро, остающееся после вылета нейтрона, может само по себе находиться в возбуждённом состоянии. Поэтому число возможностей, связанных с вылетом нейтрона, значительно возрастает, что и приводит к сильному увеличению Для ядер среднего атомного веса при энергиях нейтрона — 0,1 MeV нейтронная ширина уже значительно больше радиационной ширины, которая обычно не превосходит — 0,1 eV. [c.253]

Воздух содержит более 1% аргона (атомный вес 40). Попадая в реактор, часть этого элемента поглощает нейтрон и превращается в — радиоактивный изотоп с периодом полураспада ПО мин. Этот инертный газ не может быть поглощен каким-нибудь химическим соединением и до сих пор нет системы фильтров для его нейтрализации. По этой причине скорость подачи воздуха в реактор должна быть возможно большей, чтобы тем самым уменьшить время облучения аргона. Кроме того, необходима очень высокая выводная труба для удаления воздуха на соответствующую высоту. Эта высота зависит от высоты и площади окружающих строений, которые. нужно предохранить от загрязнений, а также от степени населенности данной местности, геологических характеристик и обычных для местности метеорологических условий — направления, скорости и сезонности преобладающих ветров, дневных изменений температуры и влажности, сезонности дождей и туманов, близлежащих лесных массивов и водных артерий. [c.266]

Однако сразу же возникли некоторые трудности. Природный уран содержит в основном изотоп с атомным весом 238 и ничтожную примесь изотопа 235. Оказалось, что уран-235 делится любыми нейтронами безотказно, а уран-238 — только очень быстрыми нейтронами. Нейтроны, движущиеся с меньшей скоростью, не только не делят ядер урана-238, но просто поглощаются им и выходят из игры. Значит, обычный, встречающийся в природе уран непригоден для деления. [c.528]

Использование урана-238 возможно не только в котлах с графитовым замедлителем, работающих на медленных нейтронах, но и в котлах, работающих на более быстрых нейтронах, где можно обойтись совсем без замедлителя или применить замедлитель большего атомного веса, чем графит. [c.634]

Ученые уже давно подметили, что в природе существуют атомы, ядра которых содержат одинаковое количество протонов, но различное количество нейтронов, и назвали их изотопами. Изотопы одного и того же элемента имеют одинаковые химические свойства, но разный атомный вес. В природном уране содержатся в основном два изотопа уран с атомным весом 238 и уран с атомным весом 235. [c.11]

Особенно ценным материалом для получения атомной энергии оказался уран с атомным весом 235. При попадании первичного нейтрона в ядро урана-235 последнее [c.11]

Третий вид ядерного горючего — уран-233. Его получают также искусственным путем при облучении нейтронами тория. При этом ядра тория с атомным весом 232 захватывают нейтроны и превращаются в неустойчивые ядра тория-233 (рис. 5). Торий-233 с периодом полураспада 23 мин, испуская бета-частицы, превращается [c.19]

В природе уран-233 не встречается его получают искусственным путем из тория. Сам торий радиоактивен. Он испускает альфа-частицы и имеет период полураспада 13,9 млрд. лет. Порядковый номер тория в таблице Менделеева 90. Ядро атома тория содержит 90 протонов и 142 нейтрона. Атомный вес изотопа тория, встречающегося в природе, равен 232. [c.20]

Однако при работе ядерного реактора в результате деления ядер урана-235 в урановых стержнях начинают накапливаться продукты радиоактивного распада, или, как их называют, осколки деления. Эти осколки деления ядер урана-235 являются ядрами других, более легких элементов, имеющих атомный вес от 72 до 158. Некоторые ив этих ядер жадно поглощают нейтроны. Поэтому по мере накопления в урановых стержнях осколков деления все большее и большее количество выделяющихся в результате цепной реакции нейтронов начинает пропадать впустую, их захватывают ядра осколков деления. Поэтому через некоторое время урановые стержни вынимают из реактора, а на их место вставляют новые, свежие урановые стержни. Чтобы работа реактора протекала непрерывно, замену урановых стержней производят по секциям. Поэтому в атомном реакторе всегда наряду со старыми , уже кончающими свой срок службы, имеются и молодые стержни, которые лишь недавно попали в реактор. [c.92]

Альфа- и бета-частицы сравнительно легко задержать небольшими слоями металла. Более толстые экраны нужны для предотвращения действия гамма-лучей и нейтронов. Какие же вещества могут использоваться для устройства защиты от гамма-лучей и нейтронов Оказывается, если для ослабления гамма-лучей более эффективны плотные вещества с большим атомным весом, например свинец, то для защиты от быстро летящих нейтронов больше подходят материалы, содержащие водород, имеющий, как известно, наименьший атомный вес. В качестве защиты от потока быстрых нейтронов можно использовать, например, обычную воду. [c.133]

Нейтрон не имеет электрического заряда протон имеет положительный заряд, равный по величине (но противоположный по знаку) заряду атомного электрона. Самое простое ядро—ядро водорода 1Н1—состоит из одного протона, все остальные ядра состоят из нейтронов и протонов, причем доля нейтронов увеличивается по мере увеличения атомного веса ядра. Наибольшее из естественно встречающихся ядер есть ядро которое содер- [c.5]

В отсутствие веществ с большим эффективным сечением не-упругого рассеяния или захвата, замедление быстрых нейтронов деления (> 1 MeV) происходит преимущественно путем упругих столкновений с окружающими ядрами. Имеет место ряд последовательных упругих столкновений, причем при каждом из столкновений с ядрами замедлителя нейтрон теряет долю своей энергии. На основании приведенного ниже уравнения (1.52) можно показать, что средняя остаточная энергия нейтронов после столкновения, например, с водородом (Н ) равна /е первоначальной энергии. Как будет показано ниже, относительная потеря энергии, приходящаяся на одно столкновение, быстро уменьшается с увеличением атомного веса. Отсюда следует, что тяжелые элементы не могут служить хорошими замедлителями в установках, работающих на медленных нейтронах. [c.61]

Нейтроны, выходящие из источника, сталкиваются с ядрами в окружающем источник материале, в результате чего их скорость и направление движения претерпевают изменения, имеющие статистический характер. Этот процесс в значительной степени аналогичен диффузии одного газа в другом. Однако еще большее сходство имеется с диффузией электронов в газе, так как в случае диффузии сквозь вещество с достаточно большим атомным весом (Л> 1, т. е. не содержащее водорода вещество) изменение направления, скорости и количества движения при столкновении с одним из атомов испытывает в основном нейтрон. Ядро же атома, с которым происходит столкновение, поскольку оно гораздо тяжелее, чем нейтрон, претерпевает небольшие отклонения. Это составляет характерное отличие от диффузии газов и в известной мере облегчает вычисление диффузии нейтронов. [c.78]

Поведение тепловых нейтронов в решетке урана с замедлителем не так просто. Очевидно, что для установления действительного теплового равновесия между нейтронами и замедлителем необходимо бесконечно большое число столкновений, а в хорошо сконструированной решетке нейтроны поглощаются ураном после относительно небольшого числа соударений. В результате этого энергетический спектр нейтронов останется сложным, и их средняя энергия будет оставаться значительно выше ЛТ. Эта средняя энергия будет различной даже в разных точках решетки. Действительное распределение по энергиям будет зависеть как от поглощающих свойств материалов, так и от их замедляющих свойств. Последние, в свою очередь, зависят от атомного веса замедлителя, от величины химической связи (эффект Ферми) и от кри- [c.92]

Наблюдается много нейтронных резонансов. Ширина на половине максимума большой части нейтронных резонансов составляет около 0,1 еУ. Поскольку речь идет о нейтронных резонансах, все ядра можно разделить на три класса а) атомный вес О—100 в этом случае существует очень небольшое число резонансов в области О—100 еУ б) атомный вес 100—200 здесь имеет место большое число резонансов. Среднее расстояние между нейтронными резонансами для данных ядер составляет примерно 30 еУ, однако в действительности резонансы распределяются случайно в) атомный вес >200 большинство ядер имеет нейтронные резонансы, среднее расстояние между которыми 30 еУ. Однако существуют некоторые интересные исключения, тогда никаких резонансов не наблюдается до 100 еУ. Такие ядра, как В1 и РЬ, обладают анормально низкими эффективными сечениями поглощения нейтронов. [c.203]

В этом разделе сделана попытка расширить предыдущие соображения для нейтронов энергий выше тепловых. Как и раньше, будет выбрана простая модель для иллюстрации модификаций, вызванных этим изменением энергии. Представим себе смесь, в которой отношение числа делящихся атомов к числу поглощающих атомов в 1 см равно = Nf/N - Для бесконечно большого количества, в котором происходит стационарная цепная реакция, Л = 1 и Ссо = (Nj/iVe)-,,. Если ядра N . имеют малый атомный вес и превалируют по числу, нейтроны будут циркулировать с тепловыми энергиями и будет применимо соотношение для коэфициента размножения k — t pf=. [c.254]

Если с смешивается вещество со средним или высоким атомным весом, а не с малым, как было принято в двух предыдущих примерах, необходимо знать величину для энергий выше тепловых. К сожалению, нет достоверных опубликованных значений этой важной величины. Поэтому необходимо оценить ее по единственно известному точному значению для больших энергий, именно по (Np ). Эта кривая изображена на фиг. 91. Видно, что порог деления лежит при энергии нейтронов 0,35 MeV, а затем сечение быстро возрастает до величины 1,4 барна при - 1,2 MeV и остается постоянным до 3 MeV. Заштрихованная область на фиг. 91 соответствует заштрихованной площади на фиг. 92. Последняя аналогична фиг. 40. Е соответствует ( o)ti на фиг. 40. Сплошная кривая изображает кулоновскую энергию взаимного отталкивания в предположении симметричного деления [c.256]

Вообще, когда атомный вес А разбавителя возрастает, средняя энергия нейтронов возрастает. Если не рассматривать усложнения, вводимые резонансами и большими сечениями неупругого рассеяния, конкурирующими процессами являются рассеяние, захват и деление. Для получения ясного представления о сравнительной важности этих процессов поучительно сравнить средние длины свободного пробега (Х= l/Na). Для чисто упругого взаимодействия среднее число столкновений V, необходимое для уменьшения энергии нейтронов деления в 10 раз, т. е. от до Е /Ю, равно 7 = 2,3/ , где I —средняя логарифмическая потеря энергии на столкновение, введенная в разделе 9 гл. V. Для удобства значения I для всех атомных весов приведены на фиг. 94. [c.263]

С возрастанием А за счет увеличения доли делящегося материала или за счет перехода к разбавителям с большим атомным весом средняя энергий нейтронов также возрастает. Для такого материала, как В1 (А = 209, 1 = 0,0095, 7 = 240 захват ) мало существенен, и равновесие достигается между уменьшением энер- [c.264]

Керамика из окиси бериллия характеризуется слабоосновными свойствами и является устойчивым материалом по отношению к щелочным реагентам. Воздействие кислотных реагентов вызывает ее разрушение. Используется бериллиевая керамика для изготовления тиглей для плавки некоторых чистых металлов, вакуумной керамики, в качестве конструктивных материалов. Бериллиевая керамика характеризуется лучшими константами ядерных свойств низким атомным весом, низким поперечным сечением захвата нейтронов, высоким поперечным сечением рассеяния, высокими темпера- [c.280]

Следует также остановиться на некоторых специфических свойствах бериллия. Он слабо поглощает рентгеновские лучи. Проницаемость бериллия рентгеновскими лучами в 17 раз больше, чем алюминия. Бериллий является хорошим замедлителем нейтронов. Быстрые нейтроны хорошо замедляются веществами небольшого атомного иеса. Однако водород, литий и бор сильно поглощают нейтроны, претерпевая ядерные превращения. Бериллий же при небольшом атомном весе почти не захватывает нейтроны, он просто замедляет скорость их движения за счет столкновений с атомами бериллия. После нескольких таких столкновений скорость быстрых нейтронов уменьшается примерно с 20 ООО ООО до 2200 м сек, нейтроны высокой энергии превращаются в тепловые нейтроны, которые захватываются бериллием очень незначительно. Поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов для бериллия равно 0,009 барна. [c.454]

Фиг. 4.3. Изменение амплитуды атомного рассеяния для нейтронов амплитуды атомного рассеяния для рентгеновских лучей (при определенных значениях (sin 0)/А,) в зависимости от атомного веса [10]. Штриховая кривая отвечает рассеянию на потенциале ядер.

Здесь N — выход нейтронов из сложного сое.динения на 10 а-ча-стиц RвiTo)—длина пробега а-частиц в воздухе, см, в зависимости от энергии а-частиц То Vj — относительное число атомов в соединении, на которых идет (а, п)-реакция Тг — относительное число всех атомов смеси . 4,- — атомный вес -го компонента смеси — функция /-го элемента, на котором и,дет реакция, зависящая от его массового числа Mj, атомного числа номера Zj и величины кулоновского потенциала Vj. [c.224]

Радиоактивные элементы — химические элементы проявляющие радиоактивность. Следует различать естественные радиоактивные элементы, встречающиеся в природе хотя Лы в ничтожно малых количествах и с ничтожно малой средней продолжительностью жизни, и искусственные радиоактивные элементы, получаемые в результате облучения различных элементов теми или иными частицами (протонами, дейтеронами, нейтронами). Известен 41 тип атомных ядер естественных радиоактивных элементов 38 из них по признаку генетической связи можно разбить на три радиоактивных ряда 1) ряд урана, 2) ряд торпя, 3) ряд актиния. Остальные три типа радио-активныхатомных ядер дают ядра атомов калия, рубидия, самария. Есть основания считать неодим, празеодим, гадолиний, бериллий, цинк также радиоактивными. К настоящему моменту известно множество искусственных радиоактивных элементов. Всякий радиоактивный элемент, наряду с общими характеристиками (порядковый номер, атомный вес и т. д.), характеризуется ещё типом радиоактивного излучения и периодом полураспада(или средней продолжительностью жизни, равной обратной величине константы распада). [c.339]

Плутоний Ри. Химический элемент с порядковым номером 94 известны изотопы с атомными весами 238 [радиоактивный изотоп с периодом полураспада 50 лет. (а-распад)] и 239 последний получается при радиоактивном распаде нептуния и является конечным продуктом при бомбардировке обычного урана медленными нейтронами. В природе не встречается и является искусственно приготовленным трансураном. Плутоний обнаруживает в своих соединениях валентности 3, 4, 5 и 6 и по свойствам напоминает уран, почему его следует поместить в клетку периодической системы вместе с ураном. Плутоний второй из трансуранов и его можно назвать уранидом. Из плутония была сделана атомная бомба, сброшенная на Нагасаки. Плутоний, как и уран- 235, обладает способностью к делению своих ядер под действием нейтронов [c.363]

В состав активной зоны многих Я. р. входит замедлитель—вещество с малым атомным весом, к-рое служит для снижения первонач. энергии нейтронов деления (быстрых нейтронов) за счёт их упругого рассеяния. В результате многократных соударений с ядрами замедлителя нейтроны теряют свою энерги о, пока не войдут в тепловое р>авновесие со средой. Энергетич. распределение таких нейтронов (т. н. тепловых) близко к максвелловскому с максимумом при комнатной темп-ре ок. 0,025 эВ. В активной зоне Я, р. размещаются также подвижные стержни или кассеты с интенсивно поглощающим нейтроны веществом (В, d, Ей), предназначенные для регулирования цепной реакции деления. [c.679]

По ЭТИМ данным Триплетт [190] вычислил изотопный состав реакторного плутония для облучений от О до 13 ООО мвт-днеШт. Изотопный состав реакторного плутония немного изменяется также с течением времени (т. е. D отсутствие облучения нейтронами), но это изменение сказывается заметно на атомном весе только в том случае, когда присутствует значительное количество плутония-241 (период пол распада 13 лет). [c.522]

Ядра могут также содержать частицы, которые не несут заряда и называются нейтронами. Масса нейтрона почти такая же, как у протона (в 1839 раз больше массы электрона), поэтому нейтроны не изменяют заряда ядер, но вносят тем не менее суш,ественный вклад в атомные веса элементх)в, которые также приведены в табл. 1. Шкала атомных весов основывается на том, что атомный вес кислорода принят равным 16,0000. При этом атомный вес водорода оказывается равным 1,0080. Большая часть элементов состоит из атомов, имеющих различные атомные веса, но одинаковый атомный номер у таких атомов число протонов остается одинаковым (равным атомному ндмеру Z), однако число нейтронов может быть различным, что и определяет образование так называемых изотопов с различными атомными весами. В табл. 1 приведены средние атомные веса элементов, представляющих смесь изото- [c.11]

Следующими шагами по пути овладения атомной энергией были искусственное осуществление английским ученым Резерфордом ядерных реакций, затем открытие Дж. Чедвиком нейтронов и Ирен и Фредериком Жолио-Кюри искусственной радиоактивности. В первые месяцы после опубликования данных о работах И. и Ф. Жолио-Кюри в СССР А. И. Алиханов, А. И. Алиханяни Б. С. Дже-лепов получили первый спектр искусственного радиоактивного элемента (натрхгй с атомным весом 13). [c.9]

Получение чистого урана из урановых руд — рервая и очень важная задача, которая решается предприятиями атомной промышленности. Это важно потому, что цепная реакция, например, в атомном реакторе может развиваться интенсивно, или медленно, или вообще, остановиться в зависимости от того, насколько очищен уран от примесей. Опасные примеси, способные захватывать нейтроны, такие, как бор, кадмий, гадолиний, самарий и другие, удаляют из урана и других материалов, используемых в атомных реакторах опасны дан<е миллионные доли процента. Все это усложняет процесс производства металлического урана. О том, как перерабатывают урановые руды и выделяют из них чистый уран, будет подробно рассказано в дальнейшем. Симас важно подчеркнуть, что выделением чистого урана дело не исчерпывается. Для получения такого делящегося вещества, как уран-235, нужно отделить его от основного изотопа с атомным весом 238 (его в природном уране 99,3%). Чтобы представить себе всю трудность этой задачи, достаточно сказать, что оба изотопа химически неразличимы нет такого химического вещества, в котором можно было бы растворить один, оставив нетронутым другой. Единственное и притом весьма незначительное их различие в массе атома (всего 1,5%). Наука успешно использовала этот фактор и добилась получения урана-235 в промышленных масштабах. Производственные предприятия, предназначенные для получения урана-235, являются важнейшими предприятиями атомной промышленности. [c.18]

Естественный уран, содержащий оба изотопа, можно поместить в реактор, где под воздействием нейтронов, выделяющихся при расщеплении ядер атомов урана-235, происходит превращение ядер урана-238 в ядра плутония с атомным весом 239. Процесс преобразования состоит в следующем. Ядро урана-238 захватывает один нейтрон и превращается в ядро другого изотопа урана с атомным весом 239. Этот изотоп радиоактхгвен он имеет очень короткий (23 мин) период полураспада. Напомним, что периодом полураспада называется время, в течение которого распадается половина ядер радиоактивного вещества. У разных радиоактивных элементов это время различно. У урана-238 оно равно 4,6 млрд. лет, у радия — 1600 лет, [c.18]

Реакция соединения четырех ядер водорода в ядро гелия, происходящая на Солнце, весьма эффективна. Однако эта реакция протекает очень медленно. На полное завершение слияния четырех ядер водорода в одно ядро гелия требуется 5 млн. лет. Поэтому для осуществления термоядерно11 реакции применили изотопы водорода дейтерий (тяжелый водород) и тритий (сверхтяже-лый водород), отличающиеся от легкого водорода атомным весом. У дейтерия атомный вес равен двум, ибо в ядре, кроме протона, имеется еще нейтрон, у трития он равен трем в его ядре, кроме протона, имеется еще два нейтрона. [c.24]

Следовательно, для полз чения трития необходимо бомбардировать литий-6 мощным потоком нейтронов. Природный литий, Цз которого получают тритий,— это смесь изотопов с атомными весами 6 и 7. Однако отделять легкий изотоп лития-6 от тяжелого нет необходимости, ибо способность литпя-7 реагировать с нейтронами очень мала и почти все они реагируют с ядрами лития-6. [c.123]

Если, однако, С , не <1 или если ядра имеют средний (20 100) или высокий (Л > 100) атомный вес, деление может произойти раньше, чем нейтроны замедлятся до тепловых скоростей при надтепловых энергиях (между 1 и 10 eV) или высоких энергиях (между 10 и 10 eV). [c.255]

Цилиндрическое ядро состоит из тугоплавкой смеси и или Ри с выбранным разбавителем. Может применяться сплав или простая механическая смесь металла или соединения с замедлителем. Тип реактора определяется средним атомным весом смеси. Ядро может быть изготовлено иа секций, или иметь докритвческие размеры. Может оказаться возможным получить достаточное увеличение реактивности за счет введения теплоносителя и добавления отражателя. На приведенной схеме теплоноситель может быть жидким или газообразным. В дополнение к преимуществам, которые дает применение в качестве теплоносителя жидкостей, особенно жидких тяжелых металлов (Hg, В1 или РЬ) вместо газа, такой теплоноситель будет а) предотвращать выход нейтронов через охлаждающие отверстия, б) частично служи1Ь как периферический отражатель, в) поглощать тепло, которое иначе поглотилось бы отражателем, г) мошет быть предварительно нагрет до входа в активную зону, д) служить защитой от у-взлучения. [c.267]

В э Уой установке шидкая смесь урана или плутония с соответствующим разбавителем перекачивается внутри замкнутой системы, состоящей из сферического реак юра и теплообменника. Если бы реактор имел кубическую или цилиндрическую форму, потребовалось бы несколько большее количество горючего (см. раздел 13 гл. V). Как обсуждалось в разделе 6 гл. III и разделе 21 гл. V, применение отрая ателя позволяет существенно уменьшить активный объем. Средний атомный вес горючей смеси и в меньшей степени изменение с энергией определяют распределение энергии нейтронов в реакторе. Приблизительные кривые распределения для трех типов установок показаны справа. [c.275]

Фиг. 105. Гетерогенный реактор с циркулирующим жидким разбавителем. Установка может использовать естественный уран и жидкий замедлитель, который одновременно будет служить циркулируюшим теплоносителем. Используя обогащенное горючее, он может работать на резонансных или быстрых нейтронах Б зависимости от атомного веса жидкого разбавителя. Вероятно, при таком устройстве реактора будет довольно трудно обеспечить быструю замену стержней горючего. На фигуре защита вокруг теплообменника и насосов и вокруг реактора показана одинаковой толшины. При соответствующем выборе разбавителя первая защита может быть существенно уменьшена, подобно фиг. 96.

Изотопы — химические элементы, имеющие одинаковый порядаовый номер в таблице Менделеева, но отличающиеся атомными весами, вследствие равного количества прогонов и различного числа нейтронов в ядрах атомов, В настошце время известно свыше ПОО искусственных радиоактивных изотопов. [c.679]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...