Образец нормальный

Образец нормальный 7 Осциллограф 176 [c.287]

Выбранная для испытания труба должна представлять образец нормальной заводской продукции. Она не должна подвергаться какой-либо обработке, кроме очистки от грязи и обезжиривания. Если требуется определить влияние удаления окалины травлением, пескоструйным аппаратом или другими способами, то такая труба включается в испытание как отдельный материал. [c.1124]

Рис. 3.9. Схематичное изображение различных типов систем приемных катушек. Для каждого типа буквой с обозначены катушка, связанная по потоку с образцом 5, а с — компенсирующая катушка, имеющая слабую связь по потоку с образцом. а — катушка с плотно намотана вокруг плоского дискообразного образца в его центральной части б — то ) е для цилиндрического образца в — система катушек с образцом малых размеров г — то же, но с иным расположением катушки с (иногда используется вариант типа г, в котором обе катушки разделены надвое, образуя две пары, подобные катушкам Гельмгольца) д — спиральная катушка, осажденная испарением на тонкий образец, нормальный к Н е — то же, что и д, но катушка состоит только из одного кольцевого витка ж — если сам образец (заштрихованная площадь) изготовлен в виде ряда отдельных полосок, осажденных на подложку (показано только четыре полоски, но их число может быть гораздо больше), то катушку можно создать осаждением проводящего слоя вдоль штриховых линий если используются выводы ВВ, то катушка связана по потоку с зазорами между полосками образца, а если АА то она связана по потоку с самими полосками. Заметьте, что для г и ж не показаны виды сбоку и катушки с.

Для труб с наружным диаметром 33,4 мм и менее допускается замене образцов но один образец нормальных размеров (См. п. 6.2.5.4.1,3). [c.98]

Для труб с наружным диаметром 33,4 мм и менее вместо 4 образцов для испытаний с разрушением ударом молота и для испытаний но изгиб с растяжением внутренней стороны сварного шво допускается применять один образец нормальных размеров. Образцы нормальных размеров должны подвергаться испытаниям в соответствии с требованиями пункта 6.2.5.4.2. [c.110]

По диаграмме деформации определяют только прочностные характеристики аи и 00,2- На этой диаграмме модуль нормальной упругости (тангенс на-клена кривой О А) значительно меньше действительного, так как диаграммный аппарат фиксирует и упругую деформацию частей машины. Чтобы определить модуль упругости, на испытуемый образец навешивают тензометры, позволяющие определить малые величины деформаций, и тем самым точно построить участок ОА. Деформационные характеристики — 6 и tp по той же причине определяют также не по диаграмме, а измерением образца до и после испытания. [c.64]

Эта кривая характерна тем, что начиная с некоторого напряжения она идет практически горизонтально (участок СО). Это означает, что при определенном напряжении о 1 образец может, не разрушаясь, выдержать бесконечно большое число циклов. Опыт испытания стальных образцов при нормальной температуре показывает, что если образец не разрушился д.о N = = 10 циклов (это примерно 54 ч при 3000 об/мин), то образец не разрушается и при более длительном испытании. [c.311]

В начале испытания (до отметки 1 с ординатой Л ц) удлинение А1 растет пропорционально силе Ы, тем самым подтверждается справедливость закона Гука. Далее удлинение А/ возрастает непропорционально силе N. При некотором значении нормальной силы (отметка 2) образец удлиняется без увеличения нагрузки. Это явление называется текучестью металла. [c.167]

Первой теорией, достаточно успешно описавшей свойства сверхпроводников, была теория Ф. Лондона и Г. Лондона, предложенная в 1935 г. Лондоны в своей теории основывались на двух-жидкостной модели сверхпроводника. Считалось, что при Т<.Т в сверхпроводнике имеются сверхпроводящие электроны с концентрацией Пз(Т ) и нормальные электроны с концентрацией n—tis (здесь и — полная концентрация электронов проводимости). Плотность сверхпроводящих электронов rts уменьшается с ростом Т и обращается в нуль при Т—Тс. При 7- 0 К она стремится к плотности всех электронов. Ток сверхпроводящих электронов течет через образец без сопротивления. [c.266]

Теперь нетрудно понять, как на практике осуш,ествляют генерацию второй гармоники. Для этого берут подходящий кристалл и вырезают образец так, чтобы падающий на него нормально лазерный пучок частоты со образовывал угол синхронизма 0 с оптической осью кристалла ОА (рис. 9.11, е). При этом надо позаботиться о поляризации падающего светового пучка он должен быть линейно поляризован перпендикулярно плоскости главного сечения (перпендикулярно плоскости рисунка), с тем чтобы сыграть в кристалле роль обыкновенной световой волны. Вот, собственно говоря, и все. В нелиней юм кристалле возникает световая волна частоты 2со, линейно поляризованная в плоскости главного сечения. [c.234]

Теплопроводность в промежуточном состоянии. Резкий переход из сверхпроводящего состояния в нормальное при наложении магнитного поля происходит только у чистых элементов и при условии, что образец имеет вид длинного цилиндра, а поле приложено в продольном направлении, В других случаях переход происходит постепенно, и увеличение магнитного поля вызывает постепенное увеличение поля в образце до тех пор, пока все вещество не станет нормальным. Когда поле выключается, вещество не возвращается в исходное сверхпроводящее состояние, и в нем сохраняется вмороженным некоторое магнитное поле. [c.304]

Промежуточное состояние вещества не является гомогенным, а представляет собой смесь нормальных и сверхпроводящих областей, причем в нормальных областях поле превышает критическое, а в сверхпроводящих оно равно нулю. Так как линии магнитного поля непрерывны, то образец в промежуточном состоянии состоит из чередующихся волокон или слоев [c.304]

При другой форме образцов и геометрии полей наблюдается более сложная картина разрушения сверхпроводимости полем. В качестве примера рассмотрим случай, когда образец в форме длинного цилиндра помещен в поперечное поле. Из фиг. 3 мы видим, что поле на его экваторе равно удвоенному значению внешнего ноля, т. е. поле в этой точке достигает критического значения, когда приложенное поле равно Я р /2. В случаях, подобных этому, образец переходит в состояние, характеризующееся одновременным наличием нормальных и сверхпроводящих областей и называемое промежуточным состоянием. По мере увеличения внешнего поля относительное количество нормальной фазы возрастает наконец, когда поле достигает критической величины, исчезают последние следы сверхпроводящего состояния. Таким образом, разрушение сверхпроводящего состояния образца происходит в некотором интервале величин приложенного магнитного поля. [c.615]

Таким образом, когда внешнее поле достигает критической величины Икр., цилиндр полностью переходит в нормальное состояние и его магнитный момент резко падает до нуля. Если же /) > О, то поле па экваторе становится равным Янр. до того, как приложенное поле достигло критического значения, а именно, когда оно равно (1 —Д)Я р.. В этих случаях образец переходит в промежуточное состояние. [c.623]

Для объяснения этих макроскопических свойств предполагается, что микроскопически образец в промежуточном состоянии представляет собой смесь нормальных и сверхпроводящих областей. Микроскопическая магнитная индукция равна нулю в сверхпроводящей и Я р. в нормальной областях. Относительный объем нормальных областей составляет [c.624]

Испытание на кручение материалов дает возможность определить их механические характеристики в условиях чистого сдвига. Испытания проводятся на цилиндрических образцах. Нормальным считается образец диаметром 10 мм, длина 1д, на которой замеряется угол закручивания, равна десяти диаметрам. В результате эксперимента получается графическая зависимость между моментом М и углом закручивания ф. Затем диаграмму перестраивают Б координатах т, у (рис. 2.102). Касательные напряжения после площадки текучести непрерывно возрастают. Это объясняется тем, что при кручении форма образца не изменяется, шейка [c.281]

Плоский трапециевидный образец сжимается между подушками пресса силой Р. Считая, что нормальные напряжения Оу распределены по горизонтальному сечению F равномерно, найти напряжения и в точке К наклонной грани образца. [c.51]

Удельная теплота перехода проводника из сверхпроводящего в нормальное состояние X=T S — Ss) равна нулю в нулевом поле и положительна при Яс>0. Таким образом, при изотермическом переходе сверхпроводника в нормальное состояние происходит поглощение теплоты, а при соответствующем адиабатном переходе образец охлаждается. На этой основе был предложен метод получения низких температур адиабатным намагничиванием сверхпроводника. [c.242]

О — нормальный образец Ц—выдержка в течение 12 ч при температуре измерения — обезгаженный образец [c.608]

В заключение остановимся на вопросе о влиянии концентраторов напряжений на прочность армированных пластиков. Напомним, что теоретическим коэффициентом концентрации называется отношение наибольшего нормального напряжения в некоторой точке к величине среднего напряжения, которое при растяжении, например, получается путем деления силы на ослабленную площадь поперечного сечения. Эффективный коэффициент концентрации — это отношение нагрузки, разрушающей гладкий образец, к нагрузке, разрушающей образец с концентратором, при условии, что минимальная площадь сечения в том и другом случае одинакова. Очевидно, что теоретический коэффициент концентрации и эффективный коэффициент не должны совпадать, вовсе не обязательно, чтобы разрушение происходило в результате достижения нормальным напряжением предельного значения в одной только точке. У металлов образование пластических зон перераспределяет напряжения и, [c.710]

Опыт испытания стальных образцов при нормальной температуре показывает, что если образец не разрушился до 10 циклов (это примерно 54 ч при 3000 об./мин), то он не разрушится и при более длительном испытании. Число циклов, до которого ведут испытание, называется базой испытания. Таким образом, для стальных образцов в обычных условиях база испытания равна десяти миллионам циклов. [c.478]

Стальной образец диаметром 40 мм растянут на испытательной машине. Удлинение образца, замеренное на длине 100 мм, равно Q, 2 мм. Определить нормальные напряжения в поперечном сечении образца и усилие, создаваемое машиной. Предел пропорциональности а ц = 2600 кГ/см К [c.7]

Из материала, диаграмма растяжения которого показана на рис. 94, изготовлен образец с выточкой. По теоретическим исследованиям Г. В. Ужика ) эпюра нормальных напряжений по сечению стержня в зоне выточки имеет вид кривой, показанной на рис. 94. Однако [c.43]

Опыт испытания стальных образцов при нормальной температуре показывает, что если образец не разрушился до 10 циклов — это примерно 54 часа при 3000 оборотов [c.388]

Большое значение для поведения материалов под действием механической нагрузки может иметь характер приложения нагрузки. Различают статическую — плавно возрастающую — нагрузку и динамическую — прилагаемую внезапно, в виде рывка или удара.-Хрупкие материалы сравнительно легко разрушаются под действием динамических нагрузок, хотя многие из них обладают большой прочностью по отношению к статическим нагрузкам. Пластичные материалы в ряде случаев постепенно увеличивают деформацию при длительном приложении сравнительно небольшой статической нагрузки, это называется текучестью иод нагрузкой. Например, свободно подвешенный образец полиизобутилена даже при нормальной температуре в течение нескольких часов может заметно деформироваться под действием собственного веса. [c.149]

Для труб с наружным диаметром 33,4 мм и менее допускается вместо четырех образцов для испытаний ударом молота с целью изучения поверхности излома и для испытания на изгиб с растяжением обротной стороны шва использовать один образец нормальных размеров. Испытания таких образцов нормальных розмеров производятся в соответствии с требовониями пунктов 6.2.5.4.2.2. и 6.2.5.4.2.З. [c.96]

Установлено, что нормальные напряжения почти не оказывают влияния на пластическое течение кристаллов. Таким образом, пластическая деформация происходит под действием касательных напряжений. При этом, как показано экспериментально, напря-н< ение, соответствующее пределу текучести, сильно меняется в зависимости от ориентации кристалла, однако если согласно (4.38) это напряжение преобразовать в приведенное напряжение, то результирующее напряжение сдвига является константой данного материала (типичные значения этого напряжения обычно находятся в пределах (/ " - —Ю- ) G. Другими словами, пластическая деформация начинается в том случае, когда скалывающее напряжение -X превышает некоторое критическое значение, характерное для данного материала и данной системы скольжения. Этот закон постоянства критического скалывающего напряжения впервые на основании экспериментальных данных был сформулирован Е. Шмидом и В. Боасом. В соответствии с этим законом, если образец находится под действием постепенно возрастающей нагрузки, то скольжение мало до тех пор, пока скалывающие напряжения не превзойдут определенного предельного значения, которое, например, при комнатной температуре для Си (плоскости скольжения 111 , направления скольжения <1Ю>) равно 0,49-10 Па, а для А1 (системы скольжения 111 , <1Ю>) и Zn (системы скольжения 0001 , <1120>)—соответственно 0,78-10 и 0,18-10 Па. [c.132]

Был проделан ряд измерений теплопроводности сверхпроводников в промежуточном состоянии на образцах, имевших вид длинных цилиндров. В продольных полях смешения двух фаз обычно не наблюдается, за исключением сплавов, где нормальные области представляют собой волокна, рас-иоложенные вдоль образца. Однако в поперечных полях образец переходит в смесь из двух фаз, причем нормальные области представляют собой слои, перпендикулярные оси цилиндра, т, е, наиравлепию теплового потока. Толщина таких отдельных областей может быть порядка 10"" см. [c.304]

При исследовании сверхпроводящих металлов мы сталкиваемся со следующей трудностью. Большое поле, используемое для адиабатического размагничивания, временно переводит образец в песверхпроводящее состояние, и иногда после размагничивания в металле оказывается замороженным маг-HHTHbiii поток. Поскольку теплопроводность в нормальном состоянии намного выше, чем в сверхпроводящем состоянии, это обстоятельство приводит к появлению ложных эффектов. По этой причине медный стержень В делается достаточно длинным II применяется железный экран /. [c.589]

Чтобы не учитывать влияния геометрии образца, проще всего рассмотреть случай длинного цилиндра, ось которого направлена вдоль магнитного поля. Мы знаем, что в этих условиях образец остается сверхпроводящим до тех пор, пока приложенное поле не достигнет критической величины 7/цр, при которой он переходит в нормальное состояние. Таким образом, при 1[оле, равном критическому G 2 р,Н -р) =G Т,р,Ни из (13.1) и (13.2) мы нидим, что [c.634]

Вскоре после того, как промежуточное состояние было изучено экспериментально, Ландау [103] разработал теорию этого состояния, которая предсказывает размеры сверхпроводящих и нормальных областей. Теория основана на представлении о существовании дополнительной свободной энергии границы раздела фаз, которую можно назвать положительной поверхностной энергией. Ф. Лондон [116] (см. такн№ гл. IX, п. 27) показал, что присутствие положительной поверхностной энергии необходимо для обеспечения эффекта Мййспера в макроскопических образцах. Можно показать, что при отсутствии поверхностной энергии (или при отрицательной поверхностной энергии) магнитная свободная энергия сверхпроводящего образца в любом сколь угодно малом поле будет иметь наименьшую величину, если образец разделятся на бесконечно тонкую смесь сверхпроводящих и нормальных слоев. Естественно, что при этих условиях эффект Мейс-иера будет отсутствовать. Поскольку идеальный диамагнетизм является одним из основных свойств сверхпроводника, мы должны предположить существование положительной поверхностной энергии у границы фаз. Такое предположение исключает возможность расслоения образца на тончайшие сверхпроводящие и нормальные области, поскольку подобный процесс привел бы к значительному возрастанию поверхностной свободной энергии. В результате состояние образца, обнаруживающего эффект Мойс-иера, оказывается энергетически значительно более выгодным, чем состояние, при котором образец подразделяется на слон. [c.650]

Еще более остроумный метод наблюдения структуры промежуточного состояния предложен педавио Шавловом п др. [183]. В этом методе порошок ниобия наносился на поверхпость плоского образца из сверхпроводящего материала, имеющего более низкую температуру перехода. Так как ниобии обладает более высокой температурой перехода, то он остается сверхпро-водящпм, когда образец переходит в промежуточное состояние. Вследствие этого частицы порошка выталкиваются с нормальных областей н скапливаются на сверхпроводящих областях поверхности образца. Получаемые порошковые картины легко фотографируются. [c.652]

Штейнер и Шенек [204] впервые обнаружили, что помещенный в слабое продольное магнитное поле сверхпроводящий стержень, по которому течет большой ток, обладает необычными магнитными свойствами. Так, когда ток превышает некоторую минимальную величину, продольный магнитный поток в стержне превышает поток в нормальной фазе, хотя он должен был бы быть меньше него. Это явление называется парамагнитным эффектом поскольку стержень с током ведет себя подобно парамагнитному веществу. Наиболее сильный эффект наблюдался Мейснером и др. [142] на образцах олова и ртути. Некоторые из полученных ими на о.лове результатов приведены на фиг. 32. В их опытах образец находился в катушке, соединенной с баллистическим гальванометром регистрировались отклонения гальванометра при иереключении продольного поля, когда сниженная температура становилась ниже точки перехода. Как видно из кривых фиг. 32, вследствие парамагнитного эффекта отклонения возрастали более чем в 2 раза по сравнению с их значениями для нормального состояния. [c.656]

Рассмотрим прежде всего случай, когда образец находится сначала в сверхпроводящем состоянии и приложенное поле Hj внезапно возрастает до величины, превышающей критическую Яь-р., вызывая переход в нормальную фазу. В этом случае радиальные размеры сверхпроводящей области начинают уменьшаться, иока она не исчезнет совсем. Движение границы связано также с изменением магнитного поля в нормальной фазе, которое становится равным приложенному нолю. Последнему процессу препятствуют вихревые токи. Многие исследователи [60,145] и раньше указывали на влияние вихревых токов на скорость распространения фазовой границы, но окончательно этот вопрос был решен только недавно Пнппардом [163]. [c.659]

Фабер [38] пзмерил скорость исчезновения сверхпроводящей фазы в образцах олова в зависимости от с, и Якр.. В его опытах исследуемый образец помещался в измерительную катушку, которая соединялась с короткоперподпым гальванометром, регистрировавшим импульс напряжения, возникающий в катушке при проникновении потока в образец. Проводимость образцов менялась путем сплавления олова с небольшими количествами индия. В целом результаты этих измерений находятся в соответствии с соотношением (26.1). Расхождение между теорией и экспериментом мало при НИ.ЗКОЙ температуре, но вблизи Г р. наблюдаемое время перехода было приблизительно па 20% больше рассчитанного. Форма наблюдаемого импульса качественно совпадает с предсказаппой. В результате этих опытов возникло небольшое сомнение в том, что скорость перехода в нормальную фазу определяется только вихревыми токами. Небольшое расхождение между теорией и экспериментом осталось невыясненным. [c.660]

Здесь //j достаточно велико, чтоби перевести образец в нормальное состояние. Поверхностными эффектами, а также дна- или парамагнетизмом нормального состояния мы пренебрегли. Предполагалось также, что переход происходит обратимо. [c.684]

Как показал Лондон ([13], стр. 128), для того чтобы мог иметь место эффект Мейснера, параметр Д должен быть положительным. С другой стороны, полная свободная энергия образца должна, разумеется, уменьшаться при образовании в нем топкого слоя нормальной фазы, параллельного магнитному полю. Рассмотрим, например, пластинку в параллельном ее поверхности ноле. Во внешнем ноле Н магнитная энергия сверхпроводящей фазы возрастает на величину Я /8-тс на единицу объема. Предположим теперь, что образец состоит из ряда нормальных и сверхпроводящих слоев, таких, что толщина сверхпроводящего слоя превосходит глубину иропикновения поля, а толщина нормального слоя мала по сравнению с толщиной сверхпроводящего. Такое расслоение приводит к заметному прониканию поля в пластинку, сопровождающемуся уменьшением ее магнитной энергии на величину порядка но не вызывает большого изменения ее энергии при ноле, равном нулю. Число образовавшихся при этом границ равно по порядку 2Й/Х, где d—толщина пластинки. Слоистая структура в поле будет энергетически выгодна, пока [c.730]

Верхнее критическое поле — значение магнитной индукции поля, при котором массивный образец сверхпроводника И рода переходит из смепитпного состояния в нормальное. [c.279]

Установив положергие указателя 3 по шкале при нагруженном образце и нормальной температуре, повышают температуру в термостате со скоростью 50 °С/ч. Температуру, при которой указатель опустится на б мм от первоначального положения или образец сломается, следует считать температурой размягчения по Мартенсу (теплоемкостью по Мартенсу). Образец из пластмассы, эбонита и других материалов имеет ширину 1,5 см и высоту 1 см при установке его согласно рис. 9-5 (размер 1,5 см перпендикулярен плоскости чертежа) момент сопротивления [c.171]

Сверхпроводники второго рода отличаются тем, что переход в сверхпроводящее состояние у них осуществляется не скачком, а постепенно. Для них характерны два критических значения магнитной индукции для температуры Т р < Т . Если магнигная индукция во внешнем поле начинает превосходить значение нижней критической индукции, то происходит частичное проникновение магнитного поля во всю толщину сверхпроводящего образца. При этом под действием силы Лоренца электроны в сверхпроводнике начинают двигаться по окружностям, образуя так называемые вихри. Внутри вихря скорость вращения возрастает по мере приближения к оси до тех пор, пока не достигнет критического значения и не произойдет срыв сверхпроводимости. По мере увеличения внешнего магнитного поля количество вихрей возрастает, а расстояние между ними сокращается. Когда оно станет соизмеримым с размером ку-перовской пары, практически весь объем перейдет в нормальное состояние и магнитное поле полностью проникнет в образец. К сверхпроводникам второго рода из чистых металлов можно отнести только ниобий Nb, ванадий V и технеций Те. [c.124]

Рис. 11.5. Образец пьезоэлектрика в форме куба, к которому приложены нормальные растягииающие напряжения ai, 0.2 и Оа и напряжения сдвига 04, Об и Ов

Концентрация напряжений играет большую роль при выборе материала для различных случаев нагружения. Деля материалы на пластичные и хрупкие в зависимости от того, с большим или малым удлинением разрушается материал при статическом растяжении и при нормальной температуре, можно сказать, что концентрация напряжений различно влияет на прочность пластичных и хрупких материалов. Возьмем образец с наличием концентрации напряжений, изготовленный из достаточно пластичного материала, и подвергнем его статическому растяжению. С увеличением нагрузки в образце будут расти и напряжения. После того как в месте концентрации напряжений величина максимального напряжения достигнет предела текучести, она дальше с повышением нагрузки расти не будет. С повышением нагрузки напря 1 ения будут расти в тех местах, где они не достигли еш,е предела текучести. Таким образом, с дальнейшим повышением нагрузки будет происходить выравнивание напряжений по длине и сечению образца. Поэтому можно сказать, что копцентрация напряжений в пластичном материале при статическом нагружении не снижает прочности, и, следовательно, в этом случае при расчете можно не принимать во внимание концентрацию напряжений. Иначе дело обстоит в случае хрупкого однородного материала, как, например, в случае очень прочной хрупкой стали. Здесь уже концентрацией напряжений пренебрегать нельзя. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...