Спектр тория

Торий (Z = 90). Исследованию спектра тория посвящен целый ряд работ [96-102] Спектр поглощения его получен методом подводной искры и взрыва проволочек. Фредом проведено разделение линий тория на линии, [c.303]

Спектр нейтрального тория (Th I) остается мало изученным. Установлено лишь нормальное состояние 6d 7s2 F, которое, как видно, не содержит f-электронов. [c.307]

Б табл. 79, Однако и здесь наблюдение эффекта Зеемана помогает провести анализ спектра, так как позволяет найти значение J и сопоставить наблюдаемые типы расщепления с теми, которые имели бы место при нормальной L, 5]-связи или при [у, у ]-связи. Для успешного сопоставления важно как можно более точно экспериментально установить тип магнитного расщепления линий. В случае сложных спектров этого можно достигнуть лишь в достаточно сильных магнитных полях. С этой целью Гаррисоном и его сотрудниками был построен магнит, позволяющий получать в длительном режиме до 100 000 3, В таких полях изучались типы магнитного расщепления в спектрах Fe, Rh, Ru, W, редких земель, тория и т. д. [50-52] [c.375]

РИС. 136. Спектры пропускания (Т) осадков высокодисперсных частиц Ag на кварце, полученных испарением металла в Аг при давлении 0,4 Тор (а) и в остаточном воздухе при давлении ОД Тор (б) [c.306]

Учитывая уникальность и метода и аппаратурной реализации ЛП-лидаров, дадим для иллюстрации краткое описание ЛП-ли-дара с твердотельным лазером на рубине и выносным зеркальным отражателем. Резонатор лазера образован диэлектрическим зеркалом и выходным зеркалом, роль которого выполняет торец линзы с диэлектрическим покрытием. Предусмотрена система вакуумирования до 10- тор и заполнения заданным газовым составом с регулируемыми парциальными давлениями газов активной части резонатора и полости телескопа. Лазер работает в импульсно-периодическом режиме с частотой 0,5 Гц, без модуляции добротности. Часть излучения выводится через зеркало резонатора с коэффициентом пропускания 1—2 % и поступает на систему регистрации. В лидаре предусмотрены отображение на осциллографе кинетики мощности лазерной генерации, а также регистрация тонкой структуры спектра лазерной генерации с по- [c.216]

Существует весьма веский аргумент в пользу априорного допущения теории, согласно которой энергия -распада (электронного или позитронного) равна максимальной энергии р-спектра радиоактивного элемента. Именно об этом упоминает Эллис, изучавший так называемую торцевую вилку. Торий С может перейти в торий В двумя путями. В первом случае сначала испускается р-частица и образуется ТЬС, а затем испускание а-частицы дает ТЬО. С другой стороны, ядро ТЬС сначала может испустить а-частицу, образовав ядро ТЬС , а затем -излучатель ТЬС" образует ТЬО (см. фиг. 7). [c.52]

НИИ ниже 10 5 тор. Параметры схемы С=0,5 мкф, Ь — = 2-10 мгн, и=30 кв. При этих условиях в области спектра [c.19]

Континуум ксенона простирается от 1500 до 2200 А [81 — 83, 85, 86]. Для получения его использовалась безэлектродная разрядная трубка диаметром 4—12 мм, длиной 30 см, давление в различных опытах менялось от 50 до 350 тор. Разряд возбуждался магнетронным микроволновым генератором мощностью 125 вт (частота 2450 Мгц). На сплошной спектр налагаются [c.26]

Для повседневных спектральных измерений обычного типа (с точностью порядка 0,01 А) пользуются вторичными эталонами класса В. К эталонам класса В, измеренным интерферометриче-скими методами в двух, а лучше всего в трех лабораториях, относятся источники излучения многочисленных линий железа, тория и инертных газов. Благодаря высокой плотности линий в спектре тория излучением этого элемента весьма удобно пользоваться как эталоном класса В. [c.354]

Во втором случае энергии рентгеновских квантов могут принимать непрерывный ряд значений — от нулевого до максимального, равного энергии ускорен,ного электрона (спло1ино11 спектр тор.мозного излучения). [c.203]

Результаты измерений приведены на рис. 245. Из рисунка видно, что вплоть до энергии падающих протонов тторядка 200 Мэе энергетический спектр v-лучей представляется монотонно убывающей кривой, типичной для спектров тормозного излучения (например, для спектра рентгеновских лучей, возникающих при торможении быстрых электронов в твердом веществе). Теоретический расчет тормозного излучения быстрых протонов подтвердил это предположение. Однако при больших энергиях интенсивность образующихся у-квантов начинает превосходить теоретическую. Особенно заметное расхождение наблюдается при энергии протонов Гр >290 Мэе, а для энергии Т-р = 340 Мэе экспериментальная интенсивность Y-квантов превосходит теоретическую уже в 100 раз. При этом исследование характера энергетического спектра образующихся улучей показало, что для Тр > 290 Мэе форма спектра существенно отличается от монотонно убывающей кривой тор-мозного излучения наличием мак- Рис. 246. [c.577]

Закон Стефана — Больцмана может быть применен к так называемым серым телам. Лол ними понимают такие тела, спектр излучения ко-Таблица 14-1 торых подобен спектру абсолютно черного тела и отличается от него только тем, что при одной и той же температуре каждая ордината интенсивности излучения серого,тела составляет одну и ту же долю от сходственной ординаты абсолютно черного тела (рис. 14-4). [c.185]

Актинидов, как и редких земель, должно быть 14, так что их группа должна заканчиваться на элементе с Z 103. Спектры -этих элементов, особенно трансурановых, изучены пока слабо, что не позволяет в большинстве случаев с уверенностью установить их наиболее глубокие электронные конфигурации. Тем не менее можно считать установленным, что, как и в случае редких земель, последовательное заполнение f-оболочки электронами имеет место лишь для трехкратных ионов. У ионов в состояниях ионизации с меньшей кратностью и у нейтральных атомов актинидов встречаются конфигурации 5f, 5f - 6d, 5f 7s , 5f 6d7s, 5f 6d7s . Торий, как указано ниже, содержит f-электрон лишь в состоянии трехкратной ионизации (Th IV). Вероятные наиболее глубокие электронные конфигурации ионов и нейтральных атомов актинидов приведены в табл. 75, [c.303]

В осветителе микроскопа применяется опак-иллюмина-тор с ртутной лампой высокого давления ДРШ-250, которая является мощным концентрированным источником излучения в видимой II ультрафиолетовой частях спектра. Для зажигания и поддерживания нормального режима свечения служит специальный блок питания. [c.86]

Новый тип композиционного материала — керамика из компонентов окиси тория и окиси иттрия запатентован в США под названием иттрийлокс . Он обладает высокой жаростойкостью и прозрачностью в ультрафиолетовой и инфракрасной области спектра. Его широко применяют в смотровых окнах высокотемпературных печей. По сравнению с оптическими силикатными стеклами у Него низкий показатель преломления, исключающий оптическое рассеяние. [c.61]

У. я. на парах меди используется в лазерт.м микропроекторе, в системах для лазерной обработки объектов с визуальным контролем за процессом на экране микрояроек-тора, в системах маркировки деталей, для усиления телевизионных изображений, для локального масс-спектро-метрич, анализа и т. п. Близкие характеристики имеют усилители на галогенидах меди. [c.243]

Ср. энергия электрона ё соответствует балансу между приобретением и передачей энергии газу баланс устанавливается очень быстро, за время t = (v 8) . При не зависящем от энергии транспортном сечении а (е) = = onst и максвелловском распределении скоростей и ср. энергия 8 = (УЗл/4)е //Уб u /v=(y/%i/4) Действует закон подобия В положит, столбе тлеющего разряда Elp l —10 В/см тор, а 1 = ЪкТ 12я1 —3 эВ, Когда частота электрон-электронных столкновений много меньше v 5, электронный спектр далёк от максвелловского и имеет условный смысл. Более строгие выражения для Ид, ё и др, параметров находят, решая кинетич. ур-ние для ф-ции распределения электронов по скоростям f(v). [c.511]

Свойства ДС, к-рые можно выразить в терминах спектра, наз. спектральными к служат предметом спектрального направления Э.т. Так, эргодичность каскада Г равносильна отсутствию у оператора II к,-л. собственных ф-ций с собственным значением единица , кроме постоянных все другие собственные подпространства этого оператора в эргодич. случае также одномерны и состоят из постоянных по модулю ф-ций. Слабое перемешивание — это отсутствие собств. значений, отличных от единицы в этом случае говорят, что система имеет непрерывный спектр. Перемешивание также является спектральным свойством. Однако для К-свойства это уже неверно. Все К-системы имеют один и тот же — счётнократный лебегов-скин спектр, но известны ДС с таким же спектром, не являющиеся К-системами. Для систем с дискретным спектром (когда собств. ф-ции образуют базис в ситуация обратная всякая такая система однозначно (с точностью до изоморфизма) определяется своим спектром (фон Нейман, 1932). Пример системы с дискретным спектром — семейство сдвигов на торе. [c.630]

Обратимся теперь к выбору фокусного расстояния фурье-объектива. Ясно, что при заданных значениях радиуса транспаранта / т и его максимальной пространственной частоты Отах ВО всех случаях можно найти достаточно большое фокусное расстояние объектива, обеспечивающее практическое отсутствие аберраций, а также приемлемый минимальный период структуры ДЛ Гшт = 1/(4отах) из выражения (4.46) при /tomax Rt- Однако, как и в подавляющем большинстве задач, желателен минимальный габаритный размер фурье-анализа-тора, т. е. минимальное фокусное расстояние объектива. При уменьшении последнего прежде всего, как следует из выражения (4.46), уменьшается период структуры ДЛ. Помимо трудностей изготовления это приводит к увеличению углов дифракции лучей на ДЛ и, как следствие, к росту аберраций. Одновременно аберрации растут и за счет увеличения апертурного угла объектива, сопровождающего уменьшение f при постоянном Rr- Таким образом, по мере уменьшения фокусного расстояния качество изображения падает, поэтому каждую пару значений параметров транспаранта R и Отах можно сопоставить с минимальным значением фокусного расстояния /min, при котором качество изображения в фурье-плоскости еще может считаться практически совпадающим с дифракционно ограниченным (разрешение в спектре пространственных частот по мере уменьшения / незначительно ухудшается). Найдем это значение численно методом расчета хода лучей, уменьшая f до получения на краю спектра качества изображения, соответ-ствующего лучевому критерию Q4 = 0,7.. [c.154]

Приемным коллектором почти совсем тормозится и на коллектор попадают лишь те ионы, в которых полностью сохранилась энергия, полученная в ускоряющем поле при выходе из ионного источника. Ионы, потерявшие часть энергии при соударении с нейтральными молекулами на пути следования от источника к приемнику, преодолеть тормозящее поле не могут, они полностью теряют энергию и на ионный коллектор не попадают. Таким образом, приемник ионов с тормозящим полем позволяет очистить масс-спектр от ( )она, обусловленного наличием ионов, претерпевших акты соударения с нейтральными молекулами в условиях недостаточно глубокого вакуума и при этом потерявших часть своей энергии. В дальнейшем Хиппл [80, 81] применил приемники с тормозящим потенциалом для подавления линий, получающихся при распаде метастабильных ионов. Конструкция приемных устройств без тормозящего и с тор- [c.89]

Электроква- друпольный масс-спектро- метр экм-1 Измерение парциальных давлений газовых компонентов в вакууме 1-100 50 10 тор [c.200]

Идея применяемого нами метода была предложена А.А. Дмитриевым [4 торый, однако, не дал математического способа обработки экспериментального материала, вследствие чего повторение его вычислений другим исследователем с тем же результатом невозможно. Такой математический способ обработки экспериментально найденных функций поглогцения разработан нами в настоягцем исследовании и применен к полосам поглогцения водяного пара в коротковолновой части спектра. [c.625]

Эксперименты по совместной конденсации паров Mg и SiOg в атмосфере аргона при полном давлении в 5 Тор, а также в матрице из N2 при Г = 12 К показали, что получаемые аморфные частицы Mg2Si04 размером в несколько сотен ангстрем имеют спектр ИК-поглощения, очень похожий на спектры ИК-поглощения и ИК-радиации межзвездных и околозвездных облаков [351]. При объяснении возникновения и роста частиц сложного состава в космическом пространстве, очевидно, можно обойтись без привлечения концепций критического зародыша и пересыщения паров. [c.130]

Изотопы ртути Hg получаются бомбардировкой химически чистого золота мощным пучком нейтронов 1261. Конструкция лампы с изотопом ртути исключительно проста. Колба из специального кремниевого сгекла заполняется I—3 мг изотопа ртути и аргоном при давлении 5 тор. Свечение возбуждается полем высокой частоты (30—100 ЛГгч). Чем выше частота возбуждающего генератора, тем ярче спектр и больше срок службы лампы, В настоящее время использование магнитронных генераторов позволяет получить частоту возбуждения безэлектродного разряда 2700—3000 Шц- [c.63]

Для спектрально неразложеиного света второе плечо. монохроматоров как типа I, так и типа II является обычным моиохрома-тором, который разлагает паразитный свет в спектр в плоскости выходной щели. 93. Кроме того, в н.лоскости щели. 93 так ке образуется паразитный рассеянный свет, по создаваемая им освещенность значительно меньщс, че.м в первом плече, так как теперь [c.132]

При этом показатель степени п зависит от вида пламени, а для неко-торых участков спектра — и от длины волны. Разные авторы предлагают различные значения величины я — и положительные, и отрицательные. Однако во всех случаях я значительно меньше единицы. Если принять п=0 и считать среду нерассеивающей, то получится, что интегральное излучение сажистой частицы будет пропорционально пятой степени абсолютной температуры [68]. [c.117]

X = 1,58), Соответствующий спектр показан на рис. 9.78, а. Несмотря на то, что /1 (2/5)/о, процесс является квазипериоди-ческим, т. е. обмотка соответствующего двумерного тора является незамкнутой. Об этом свидетельствует спектр ляпуновских показателей, содержащий два нулевых значения. При дальнейшем увеличении квазипериод тора удваивается (рис. 9.78, б), и колебания становятся хаотическими (рис. 9.78, в). Наблюдавшееся число удвоений тора конечно и тем меньше, чем больше коэф-, фициент связи Г. Этот факт согласуется с результатами работы [538]. Возникающий после разрушения тора хаотический аттрактор является несимметричным, т. е. выполняется по крайней мере одно из неравенств Представляет [c.332]

В конце XIX века газовое освещение было распространено больше, чем электрическое. Изобретенные видным австрийским химиком Карлом Ауэром фон Вельсбахом колпачки из окислов церия и тория увеличивали яркость и преобразовывали спектр пламени газовых рожков — свет их становился ярче, ровнее. [c.59]

В 1924 г. Лайман, разряжая конденсатор через узкий капилляр, наполненный гелием до давления в несколько тор, обнаружил континуум, простирающийся от видимой до рентгеновской части спектра [41]. Впоследствии было показано, что такой континуум, названный лаймановским, возникает при наполнении капилляра любым газом. Для его получения конденсатор емкостью в несколько микрофарад заряжался до напряжения от тысяч до десятков тысяч вольт. Последовательно с капилляром включают обычно искровой про.межуток, размеры которого задают величину пробивного напряжения. [c.14]

Смотреть страницы где упоминается термин Спектр тория : [c.412] [c.41] [c.402] [c.304] [c.205] [c.557] [c.185] [c.375] [c.291] [c.108] [c.237] [c.237] [c.318] [c.326] [c.345] [c.365] [c.367] [c.85] [c.12] [c.20] [c.24] [c.115]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.303 ]

ПОИСК

Торий

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...