Спектр криптона

Из сказанного вытекает, что в качестве эталона длины следует выбрать излучение такого элемента, в спектре которого имеется наиболее узкая линия, отличающаяся в то же время максимально возможным постоянством ширины. В результате многочисленных исследований было найдено, что наилучшим образом этим двум требованиям удовлетворяет оранжевая линия в спектре криптона-86 ( Кг), которая соответствует переходу между уровнями 2рю и 5 . В связи с этим на XI Генеральной конференции по мерам и весам (1960 г.) было дано определение [c.132]

В новой системе единиц 1 метр выражен в длинах световых волн атома криптона (газа), т. е. связан с естественной (природной) величиной. Теперь метр — это длина, равная 1 650 763,73 длин волн в вакууме излучения, соответствующего оранжевой линии спектра криптона — 86 . [c.74]

Теперь в качестве международного эталона длины выбрана другая линия, а именно линия спектра криптона Кг, соответствующая переходу между уровнями 2р1 и бйь [260]. Можно ожидать, что лучшим эталоном длины в будущем станет длина волны излучения газового лазера [261]. [c.192]

Требования к повышению точности эталона единицы длины (с помощью платино-иридиевого прототипа метра нельзя воспроизводить единицу длины с погрешностью менее 0,1—0,2 мкм), а также целесообразность установления естественного и неразрушимого эталона привели к тому, что XI Генеральная конференция по мерам и весам в 1960 г. приняла в качестве эталона единицы длины метр, выраженный в длинах световых волн оранжевой линии спектра криптона-86, соответствующей переходу между уровнями 2/010 и 5 5 этого атома. [c.74]

Изучение большого числа линий в спектрах излучения ряда веществ привело к выявлению нескольких спектральных линий, имеющих при определенных условиях очень высокую степень монохроматичности и воспроизводимости средней длины волны. В 1960 г. Генеральная конференция по мерам и весам приняла рещение о замене метра новым эталоном длины. За основу была выбрана оранжевая линия одного из изотопов криптона (Кг ) после тщательного сравнения длины волны этого излучения с длиной метра по определению принято 1 м = 1650763,73 Кг . [c.144]

Уже из первых исследований стало ясно, что между длинами волн Кг и имеется смещение, — следовательно, необходимо было добиться очень высокой чистоты изотопа криптона. И хотя содержание в естественной смеси очень большое, однако методом термодиффузии оказалось значительно легче получить высокий процент обогащения именно для крайнего изотопа Кг . Поэтому вместо предложенного на первой сессии излучения Кг в дальнейшем все исследования были выполнены с Кг . Из трех четных изотопов кадмия, излучение которых было исследовано, выбор пал на — тоже исходя из возможности получения более высокого коэффициента обогащения. Кроме излучений этих трех элементов, были также просмотрены излучения всех четно-четных элементов периодической системы. В частности, излучения РЬ , Хе з , Ne2°, Са , Th . Наилучшими по простоте возбуждения спектров в источниках, количеству и расположению линий в видимой области спектра и по ширине линий были признаны излучения изотопов d, Кг и Hg. [c.46]

В непрерывной лампе, в которой плотность тока существенно ниже, излучение сконцентрировано в линиях криптона, сильно уширенных вследствие высокого давления газа. В импульсной лампе плотность тока значительно выше, поэтому в ее спектр [c.113]

При построении указанной градуировочной кривой достаточно точно измерить величину тока электромагнита, соответствующую нескольким маркерным массам из легкого, среднего и тяжелого участков масс-спектра. Например, можно ограничиться настройкой характерных линий масс-спектра остаточных газов, которые безошибочно наблюдаются на ионах 1, 2, 12, 14, 18, 28, 32, 44 и др., которые по характерному отношению интенсивностей массовых линий оператор может легко определить. Для большей точности построения градуировочной кривой в области средних масс желательно получить замеры изотопов криптона и ксенона. Градуировочная кривая обеспечивает точность определения значения массовых чисел в 1 % только тогда, когда ток электромагнита измеряют с точностью не хуже -1-0,5%- При измерении тока необходимо опасаться погрешностей, которые могут возникнуть за счет гистерезиса магнита. Успех зависит от умения оператора снять показания тока для всех маркерных линий масс-спектра, пользуясь плавной регулировкой тока электромагнита только в одном направлении, например в направлении возрастания тока. Это условие несложно при регулировке тока внутри одного поддиапазона и требует определенного навыка при их переключении. [c.133]

Абсолютные измерения и запись масс-спектров на приборе МС-62 ничем не отличаются от обычных. На рис. 6.12 приведен масс-спектр изотопов криптона, полученный на приборе МС-62. [c.162]

Наличие в приборе МС-62 большой дисперсии (4,6 мм на 1%) /S.mlm), хорошей фокусировки по направлениям и относительно малого разброса начальных скоростей ионов позволяет получить сравнительно высокую разрешающую способность. В табл- 6.2 приведены результаты определения разрешающей способности прибора. Измерения производили по масс-спектрограммам, содержащим дуплеты и триплеты, т. е. пики, соответствующие ионам с одинаковым массовым числом, но имеющим разные дефекты масс. Таблица составлена по спектрам смесей криптона с углеводородами, паров ртути с углеводородами (см. приложение 7, рис. П,5, П.7), дублета с массовым числом 29 (см. приложение 7, [c.164]

Рис. П.5. Масс-спектр изотопов криптона совместно с тяжелыми углеводородами, полученный на приборе МС-62. Магнитное поле неоднородное, п=. Радиус траектории ионов 150 мм. Разрешающая способность Ло,5=1600, Ло,05 = 680.

Рис. п.9. Масс-спектр изотопов криптона, полученный на приборе THN 204 (Франция). Магнитное поле однородное. Радиус отклонения 125 мм. [c.222]

Исходя из сказанного, оптимальные результаты при воспроизведении изображения получают при съемке с криптоновым лазером на длине волны 0,568 мкм, самой близкой к оранжевой части спектра (0,578 мкм). При обработке фотоматериала, обеспечивающей нужную толщину слоя для воспроизведения изображения в оранжевых тонах, масштабные искажения имеют минимальную величину, а угол обзора восстановленного изображения — максимальную, около 2jt радиан. Однако использование излучения криптонового лазера на этой длине волны связано с рядом трудностей, так как это не основная линия излучения мощность на этой длине волны невелика, генерация происходит в узком диапазоне давлений криптона в трубке, и ее труднее получить. Максимальную мощность и стабильность излучения имеет аргоновый лазер на длине волны 0,514 мкм. Он более надежен в работе, чем криптоновый, менее подвержен влиянию изменения давления в трубке, и длина волны 0,514 мкм представляется наиболее применимой для работы. [c.88]

Сплошные спектры других инертных газов расположены в следующих диапазонах длин волн криптона от 1240 до [c.26]

Континуум ксенона обладает наибольшей яркостью, а наименьшая яркость характерна для континуума неона. Яркие континуумы ксенона и криптона можно получить даже в отпаянных разрядных трубках, питаемых микроволновым генератором, если очищать газ с помощью бариевого геттера, помещенного в трубку [85]. Схемы СВЧ генераторов для возбуждения континуумов инертных газов приведены в работе [86], фотоэлектрические записи спектров — в работе [87]. Как видно из рис. 1.14, в сплошном спектре неона можно [c.26]

Метр — длина, равная 1650763,73 длин волн в вакууме излучения соответствующего переходу между уровнями 2Рю и 5 5 атома криптона-86 (оранжевая линия спектра). Килограмм — масса, равная массе международного прототипа килограмма (приблизительно равен массе 1 дм чистой воды при температуре 4°С). Секунда — время, равное 9 192 631 770 периодам излучения, соответствующего переходу между двумя сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия-133 (приблизительно равна 1/86 400 средних солнечных суток). Радиан — угол между двумя радиусами окружности, длина дуги между которыми равна радиусу. В градусном исчислении радиан равен 57°17 44,8", [c.10]

Практически при расчетах пользуются специальными счетными логарифмическими линейками. В комплект прибора входят линейки, предназначенные для линий спектра гелия и криптона. [c.182]

ИК-спектр радикала ОН в матрице неона не получен, а исследования в других матрицах указывают на значительное отличие частоты колебаний от ее значения в газовой фазе. Так, в матрицах аргона и криптона обнаружено по две полосы, смещенные на 115 и 140 см 1 соответственно в сторону низких частот (по сравнению с газовой фазой). Появление второй полосы можно объяснить на основе вращения [c.133]

Установлено, что даже алюминий, не имеющий электронов на -орбиталях, может образовывать Карбонилы. Конденсация его атомов в матрице криптона, содержащей 3% СО, привела к появлению в ИК-спектре полос при 1988 и И90 сМ", принадлежащих изогнутой молекуле А1(С0)2. Такое отнесение подтверждается исследованием частичного изотопного замещения с использованием смеси С 0/С 0. [c.160]

Как известно, возбужденные пары и газы (например, криптон) излучают свет, который распространяется волнообразно и в спектре света образует ряд линий разного цвета. Оранжевая линия спектра этого света, принятая в качестве эталонной, имеет строго определенную длину, равную 0,6057 мкм. [c.74]

Программа, намеченная Максвеллом, но до настоящего времени еще не полностью претворенная в жизнь, начала осуществляться в 1892—1893 гг., когда Майкельсон и Бенуа впервые определили отношение длины метра к длине волны красной линии в спектре кадмия. XI Генеральная конференция по мерам и весам в 1960 г. приняла определение метра через длину оранжевой линии в спектре криптона [6]. [c.27]

Излучение криптона очень богато различными частотами. На рис. 3 представлена фотография видимой области спектра криптона, а на рис. 4 — упрощенная схема некоторых уровней энергии атома криптона. Основной уровень энергии атома, соответствующий нормальному и не возбужденному состоянию, обозначен через Ро более высокие уровни обозначены через Isi, ls2, IS3, IS4, Iss,--- еще более высокие — через 2pi, 2рз,..., 2рю и 5ii,..., Stfs. Волновое число, определяющее метр, соответствует переходу между уровнями 2рю и 5ds. Не следует искать в этих обозначениях строгих квантомеханических понятий. Эти обозначения введены еще в 1919 г. Пашеном и в достаточной степени произвольны — они являются просто своеобразной символикой термов. Следует отметить, что атом криптона очень сложен и применение для расшифровки его спектра новых квантомеханических обозначений спектральных термов, к сожалению, не дает удовлетворительного результата. Поэтому для нумерации термов криптона и других нейтральных газов сохранены обозначения Пашена. [c.13]

Начались поиски новых линий для замены красной линии d. Прежде всего подробно был исследован спектр криптона, линии видимой области которого применяли для интерференционных измерений длины концевых мер. Немецкий ученый В. Кёстерс нашел, что желто-зеленая линия обладает лучшей видимостью интерференции и предложил ее для замены красной линии d. Акад. А. А. Лебедев и Л. Б. Понизовский на основании проведенного ими исследования инфракрасной области спектра Кг предлагали линию Кг (Л = 9751 10 и, наконец, А. Пераром была предложена зеленая линия Кг (Х = 5562 10 jm). [c.43]

Одной из важных задач современной М. яв.ляется создание нетленных и воспроизводимых эта.тгонов, основанных на исиользованни физич. констант, известных с высокой точностью. XI Генеральная конференция по. мерам и весам (Париж, l J O г.) сделала важный шаг в этом направлении, приняв новое определение метра через длииу во.ггны оранжевой липни спектра криптона 86 (см. Метр). [c.209]

Для определения д.тин волн линий рядо.м со спектром исследуемого астр, объекта обычно впечатывается эмиссионный лииейчатьп спектр к.-л. элемента, длины волн линий к-рого хороню известны. Стандартные д-чнны волн определяются по лаб. измерениям спектров >келе-за, ртути, неона, аргона и криптона, В свою очередь, эти стандарты опираются на первичные реперные лаб. измерения длин воли криптона (напр., Я=6057, 802105 А), ртути и кад.чия. [c.128]

Для метра введен световой эталон 1650763,73 длин волн в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями 2рю и 5ds атома Криптона — 86. Энергетические уровни 2рю и Sd (термин по Меггерсу) соответствуют оранжевой линии спектра излучения изотопа криптона АГг . [c.45]

Чем уже частотный участок спектра, выбранный для освещения интерферометра, тем при большей разности хода прекращается интерференция. Если можно было бы получить когерентный источник, излучающий идеально монохроматический свет, то интерференцию наблюдали бы при неограниченной разности хода. Реально же существующие источники света излучают, как уже упоминалось, расщиренные сложные спектральные линии. Поэтому для каждой спектральной линии в зависимости от ее строения и ширины существует своя предельная разность хода, при которой еще видна интерференция. Эта разность хода и называется пределом когерентности для данной спектральной линии. Так, для красной линии естественного кадмия предел когерентности наступает при разности хода 300 мм. Для специальных условий возбуждения предел когерентности, например, линий криптона достигает 600-Н 780 мм. [c.22]

Спектральные линии, излучаемые источниками света с линейчатым спектром, не являются строго монохроматическими, т. е. каждая спектральная линия представляет собой узкий участок сплошного спектра от X—АЯ до Я+ДЯ. Чем меньше этот интервал, тем точнее можно определить длину волны соответствующей спектральной линии. Этому условию удовлетворяет выбранная оранжевая линия излучения криптона 86. Кроме того, условия возбуждения этого излучения поддаются точному контролю, что обеспечивает его высокую воспроизводимость. В источнике излучения должен использоваться газ с содержанием Кг не менее 99%, при температуре 63—64°К (тройная точка азота). Разряд должен происходить в капилляре, внутренний диаметр которого 2—4 мм. п толщина стенки 1 мм. Плотность тока, образующего разряд, должна бытьЗ 1 KajM (0,3 0,1 aj M ). [c.26]

ЮТ ультрафиолетовый и рентгеновский участки диапазона спектра частот. Однако первый освоен крайне слабо. Создана часть приборов на аргоне, криптоне и азоте.. Онн излучают в диапазоне волн 0,29...0,33 мкм и имеют очень незначительную мощность. Лишь работы последнего времени показали, что могут быть созданы и лазеры высокой мощности [14]. Для этого пригодны так называемые эксимерные лазеры на аргоне, криптоне и ксеноне. Эти инертные газы устойчивы только в виде одноатомных молекул. Однако некоторые возбужденные состояния Агг, Кгг, Хег могут образовывать связанные состояния, они-то и получили название эксимеров (молекула, устойчивая в возбужденном состоянии,.не связанная в основном состоянии). Эксимеры инертных газов при высоком давлении испускают молекулярное излучение в области вакуумного ультрафиолета и обладают высоким коэффициентом преобразования кинетической энергии в световое излучение. Возбуждение происходит при взаимодействии с быстрыми электродами. На рис. 16 показана последовательность реакций, происходящих в экси-мерном лазере на Хег. Верхнее возбужденное состояние лазерного перехода возникает в результате сложной последовательности соударений, в которой участвуют ионы Хе, Хеа, атомы Хе, молекулярные эксимеры Хег и свободные электроны [c.42]

Видно, что присадкой является неодим — Nd. Накачка импульсных лазеров на ИАГ Nd обычно осуществляется импульсными ксеноновыми лампами, спектр излучения которых довольно близок к спектру излучения АЧТ при температуре несколько тысяч градусов, т. е. является малоселективным. В случае создания лазеров с непрерывным режимом работы используют вольфрамовые ламп ы накаливания с йодным циклом, имеющие непрерывный спектр, а также криптоновые дуговые лампы, в спектре которых есть линии, совпадающие с полосами поглощения активного вещества. Самым лучщим является использование ртутно-калиевых ламп в сапфировых баллонах [20]—они обеспечивают полное согласование спектров излучения и поглощения накачки. Кпд доходит до 20% при накачках, близких к пороговым, которые обычно реализуются в режимах с высокой частотой повторения импульсов, в случае использования ламп, заполненных криптоном. Если в решетку граната вводят ионы хрома, то используют ксеноновые лампы. Это вызвано тем, что хром в гранате имеет две широкие полосы поглощения на 0,43 и 0,59 мкм, которые хорошо согласуются со спектром излучения ксеноновых ламп. [c.45]

С о с т а в с р е д ы при р е з а ih и и в вакууме. Атмосферный воздух имеет следуюш,ий примерный состав (% по объему) азот N2 — 78, кислород О2 — 21, аргон Аг — 1 %, водяной пар Н26 — 1,6. Остальные компоненты (водород Н2, (Неон Ne, гелий Не, криптон Кг) содержатся в очень малых количествах (- 2,5 10 %). При понижении давления ввиду селективности откачки вакуумными насосами и поступления газа через неплотности, а также газоотделения с йнутренних поверхностей и обратной миграции паров масел из насосов в объеме камеры состав газа сильно изменяется. Расшифровка масс-спектра, полученного на времяпролетном масс-спектрометре МСХ-4 при давлении 5-10 Па, дала следующие результаты [c.74]

При изучении спектров излучения элементов исходят из вычисленных волновых чисел и составляют схему спектральных термов. Для получения монохроматического света применяют источники,. в которых свечение вызывает электрический ток, проходящий через газ или пар. Отдельные спектральные линии излучения источника выделяют при помощи светофильтров пли монохроматоров. При и мер и 1ях длины с помощью световых воли при.ченяют лампы, заполпеииые 1п1ертны п) газами (криптоном, гелием, неоном), и лампы с ртутью и кадмием. [c.47]

Полученные для гелия, иеоиа и аргона экапериментальные данные приведены в табл. 7.3. Рефракция ксенона хорошо согласуется с измеренной в работах [12, 159] в случае криптона наблюдаются значительные расхождения, причина которых неясна. Дадим описание некоторых методов определения показателя преломления, которые можно применить для ва1куумной области спектра. [c.304]

Перечислим работы по определению сечений возбуждения в вакуумной области спектра атомарного и однократно ионизованного кислорода [63, 86а, 87—90], атомарного азота и однократно ионизованного азота [62, 84, 89, 93, 94а], атомарного гелия [86, 96, 97], атомарного и ионизованного неона [98—100], атомарного и ионизованного аргона [95, 101—103], иона ртути 104, 105], атомарного и однократно ионизованного криптона 106, 107], атома и ионов ксенона [107, 108, 108а], атомарного и однократно ионизованного углерода [91, 92]. [c.341]

Обнаружено, что многие линии неона и криптона, излучаемые в газоразрядной трубке, исключительно резки и воспроизводимы. Двадцать неоновых и двадцать криптоновых линий в видимо1г и инфракрасной областях снектра приняты в качестве вторичных стандартов. Кроме вторичных стандартов, для облегчения расшифровки спектров используются еще и третичные стандарты. [c.418]

II ГКМВ рекомендовала использовать в качестве естественного свидетеля размера метра длину световой волны монохромат, излучения света. После исследования спектр, линий ряда элементов было установлено, что наибольшую точность воспроизведения ед. длины обеспечивает оранжевая линия изотопа криптона-86. Однако в 1927 г. VII ГКМВ приняла постановление ед. длины — метр — определяется расстоянием при 0°С между осями двух соседних штрихов, нанесенных на платиноиридиевом бруске, хранящемся в МБМВ при условии, что этот брусок находится при норм. атм. давлении и поддерживается двумя роликами диаметром не менее 1 см, расположенных симметрично в одной горизонт, плоскости на расстоянии 571 мм один от другого. И лишь [c.294]

Для проведения анализа жидкостей по спектрам комбинационного рассеяния применяют ртутные лампы высокого давления. Их основное достоинство —большая яркость излучения, недостаток — значительный непрерывный фон, свойственный разряду высокого давления. Для анализа газов пригодны только лампы низкого давления. Для люминесцентного анализа могут использоваться солнечное излучение со светофильтрами в области 286—400 нм, электрическая дуга в области 200—400 нм, электрическая искра в области до 185 нм. Наиболее широко применяются газосветные лампы. Лампы сверхвысокого давления ГСВД, наполняемые аргоном, криптоном или ксеноном, обладают сплошным излучением большой интенсивности в области 200—400 нм. [c.391]

Одним из исключений, по-видимому, служит молекула СЦ. В матричных ИК-спектрах этой частицы наблюдалось 8 компонент полосы единственного валентного колебания, что согласуется с симметричной линейной структурой, возмущенной влиянием соседних молекул 12- Аналогичная структура предполагается и для молекулы Вгд на орнове спектров КР. Обе молекулы получены пропусканием смеси криптона и соответствующего галогена через область разряда. [c.128]

Фотолиз фосфина в матрице вызывает образование РНд (наряду с РН ). Исследованы электронные, ИК- и ЭПР-спектры этой трехатомной молекулы, причем данные ЭПР указывают на вращение молекулы в матрице криптона. Следует отметить, что фотолиз арсина в тех же условиях не приводит к образованию частицы АбЫз- [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...