Фотоэффект селективный

Отличительная черта метода с использованием термоэлектрических элементов — отсутствие селективной чувствительности к излучению разных длин волн, характерной для всех остальных приемников света. Это, с одной стороны, громадное преимущество термоэлектрических приемников света, а с другой — их недостаток. В самом деле, используя другие явления (например, фотоэффект), можно получить хотя и селективные, но более чувствительные для данной области спектра приемники радиации. [c.12]

Опыт показал, однако, что ход зависимости, изображенный на рис. 32.7, не всегда имеет место. У ряда металлов, особенно щелочных, для которых красная граница лежит далеко в видимой и даже в инфракрасной области спектра и которые, следовательно, чувствительны к широкому интервалу длин волн, наблюдается следующая особенность сила тока имеет резко выраженный максимум для определенного спектрального участка, быстро спадая по обе его стороны селективный, или избирательный, фотоэффект, рис. 32.8). Селективность фотоэлектрических явлений очень напоминает резонансные эффекты. Дело происходит так, как будто электроны в металле обладают собственным периодом колебаний, и по мере приближения частоты возбуждающего света к собственной частоте электронов амплитуда колебаний их возрастает и они преодолевают работу выхода. [c.644]

Подтверждение подобного взгляда можно было бы видеть в том обстоятельстве, что явление селективного фотоэффекта сильно зависит от направления поляризации света и угла падения. Если падающий свет (рис. 32.9) поляризован так, что электрический вектор параллелен плоскости падения (Ец), то эффект резко усиливается. Наоборот, при повороте плоскости поляризации на 90° (Е1) селективный эффект исчезает. В первом случае электрический [c.645]

Рис. 32.9. Роль направления колебаний для величины селективного фотоэффекта.

Рис. 32.10. Зависимость величины селективного фотоэффекта от угла падения.

Важное значение имеет спектральная характеристика фотокатода, т. е. зависимость спектральной чувствительности у от длины световой волны Я. Экспериментальные спектральные характеристики для некоторых чистых металлов приведены на рис. 26.7. Из рисунка видно, что, начиная с красной границы, с уменьшением л происходит возрастание чувствительности фотокатода. У металлов щелочной группы и их сплавов, а также у сложных фотокатодов (например, сурьмяно-цезиевого и кислородно-цезиевого), для которых красная граница лежит далеко в видимой и даже в инфракрасной областях и которые, следовательно, чувствительны к широкому интервалу длин волн, спектральная характеристика имеет другой вид. На ней обнаруживается резкий максимум в определенной области спектра (рис. 26.8). Такой фотоэффект называется селективным, или избирательным. Полное объяснение этого явления дается современной квантовой теорией. [c.162]

Селективный фотоэффект. Рассмотренные явления обусловливают корпускулярные свойства электромагнитных волн. Однако при определенных условиях в фотоэффекте, называемом селективным, проявляется наличие волновых свойств фотонов (см. 4). [c.24]

Зависимость силы фототока насыщения от длины волны в нормальном а) и селективном (6) фотоэффекте [c.35]

Среди них важнейшее значение имеют опыты по селективному фотоэффекту. На рис. 22, а показана зависимость силы фототока насыщения от длины волны для нормального фотоэффекта, подробно рассмотренного в 2, а на рис. 22, б-для селективного. Из рис. 22 можно заключить, что более энергичные коротковолновые фотоны значительно эффективнее выбивают электроны из катода. Однако зависимость, представ- [c.35]

Так как селективный фотоэффект обусловлен столкновением отдельного фотона с электроном, то понятие поляризации применимо к отдельному фотону, т. е. можно говорить о поляризации фотонов. [c.36]

Селективный фотоэффект является прямым экспериментальным свидетельством применимости понятия поляризации к отдельному фотону. [c.38]

Какая особенность селективного фотоэффекта свидетельствует о применимости понятия поляризации к отдельному фотону [c.38]

Явление внешнего фотоэффекта было открыто немецким физиком Г. Герцем в 1887 г. Схема соответствующего основного опыта была впервые осуществлена русским физиком А. Г. Столетовым в 1888 г. [51, который фактически создал первый в мире газонаполненный фотоэлемент, основанный на явлении внешнего фотоэлектрического эффекта [6]. Этот прибор был одним из первых селективных приемников излучений и в большой мере способствовал становлению оптико-электронного приборостроения как самостоятельной области техники и науки. [c.352]

Виртуальные переходы, состояния 30 Внешний фотоэффект 231 Внутримолекулярная селективность 96 [c.274]

На рис. 8-5 приведена зависимость коэффициента поглощения К и фототока /ф от длины волны падающего излучения. Кривая фототока показывает значительную селективность внутреннего фотоэффекта. Электромагнитные излучения с длиной волны большей Я, не возбуждают фотопроводимости, ввиду малой энергии кванта С другой стороны, и очень коротковолновые кванты не дают фотопроводимости, так как это связано с резким ростом коэффициента поглощения. При поглощении электромагнитной энерг ш только в тонком поверхностном слое весь объем полупроводника остается плохо проводящим, а возникающие в поверхностном слое пары носителей заряда легко рекомбинируют, так как концентрация их получается большой. [c.334]

Тонкие (невидимые) пленки. В зависимости от толщины пленки явление носит двоякий характер. При толщине слоя меньше моноатомной, когда щелочной металл расположен островками, электроны вырываются еще из подкладки, и роль чужих атомов сводится к уменьшению работы выхода, вследствие чего эффект передвигается в видимую часть спектра, Наименьшая работа выхода достигается при моноатомном слое. При увеличении толщины слоя начинается фотоэффект с атомов щелочного металла и появляется кривая селективного фотоэффекта, достигающая максимального значения при двух-, трехатомном слое. [c.144]

Шамовский и Родионова полагали, что исследования Гил-лео [2891 являются прямым подтверждением их предположения о механизме селективного поглощения в спектральной полосе 288 тр.. Гиллео выяснял влияние диэлектрика на работу выхода при фотоэффекте с металла в диэлектрик. Очевидно, что при контакте металла с щелочногалоидным кристаллом работа выхода с металла в диэлектрик должна уменьшаться на величину энергии электрона в зоне проводимости, которая по приближенной оценке Мотта и Герни составляет около 0,5 эв. [14]. Для проверки указанного значения энергии Гиллео наносил на пластинки щелочно-галоидного кристалла слои серебра и по красной границе фотоэффекта определял работу выхода с серебра в кристаллы хлористого и бромистого калия. Было найдено значение около 4,3 эв. (- 285 та) вместо 4,7 эв. для работы выхода с металлического серебра в вакуум. [c.173]

Заметив, что полоса 465 та близка к полосе селективного фотоэффекта калия, Н. Г. ГТолитов полагает, что указанные центры обусловлены коллоидными частицами щелочного металла, образование которых облегчается при введении в кристалл примесных ионов тяжелых металлов. Однако известно, что полоса поглощения каллоидных частиц калия в чистых кристаллах КС1 расположена в более длинноволновой области по сравнению с F-полосой и для мельчайших частиц имеет максимум около 700 та [236]. Совпадение же максимума селективного фотоэффекта с максимумом полосы 465 mu, следует считать случайным, так как известно, что в случае коллоидных частиц в щелочно-галоидных кристаллах кривая фототока не находится ни в каком соответствии с кривой поглощения. [c.177]

Оптические воздействия обусловливают механический эффект — световое давление тепловой эффект, выражающийся в изменении температуры среды в результате интегрального или селективного поглощения световой энергии оптические эффекты — интерференцию, изменения поляризации, спектральных и пространственных характеристик светового излучения (фотолюминесценцию, дифракцию, рэлеевское и комбинационное рассеяния), дисперсию электромагнитных волн, нелинейные оптические эффекты, эффект Мандельштамма—Бриллюена (возникновение дублета при рассеянии монохроматического света). Возможно, получат аналитическое применение такие электрические эффекты, как внутренний фотоэффект [7 = = /(Ф)], внешний фотоэлектрический эффект (зависимость ЭДС от Ф), фотодиффузионный эс ект Дембера [ЭДС = / (Д , Др, Ф) ], изменение диэлектрической проницаемости под действием света и др. [c.31]

Для целей Ф. разработаны спец. измерительные вакуумные фотоэлементы с внешним фотоэффектом, конструкция которых обеспечивает низкую величину темпового тока и линейность световой характе]ш-стики в широких нределах изменения освещенности катода. Песелективное уменьшение светового потока в известном отношении, необходимое для ряда фотометров, может быть достигнуто увеличением расстояния от источника света до приемника, применением вращающихся поглотителей (дисков с секторными вырезами), диафрагмированием однородного светового пучка. Обычно невелика селективность нри ас-лаблении света ноляризацией (двумя скрещенными Hj)H3MaMU Николя). Заметной селективностью обладают се1)ые, так называемые нейтральные свето-фильтры. [c.344]

Природа селективного фотоэффекта, т. е. причина, вызывающая резкое увеличение эмиссии в определенной части спектра, еще не вполне выяснена. Наиболее естественным является предпололсение, что селективный фотоэффект связан с избирательным поглощением света и что, так же как и в случае внутреннего фотоэффекта, мы имели бы исчезновение максимума или бы стали относить силу фототока к единице поглощенной энергии. Для проверки этого предполонсения необходимо 1) промерить кривую истинного поглощения 2) удостовериться в том, что фотоэлектрич. поверхность обладает дихроизмом (см.), т. о. что спектр ее зависит от направления электрич. вектора. Это обстоятельство действительно было обнаружено для тонких пленок слой ка.лия на платине поглощает свет только в том случае, когда электрич. вектор колеблется в плоскости падения, т. е. когда имеет место фотоэффект. Что касается поглощения, то здесь затруднения заключаются в том, что до сих пор но удавалось узнать ту долю поглощенной энергии, к-рая идет действительно на срывание электронов ряд косвенных наблюдений однако все более и более подтверждает мысль о чисто онтич. природе селективного фотоэффекта. [c.145]

Фотоэлектрические П. о. и. непосредственно преобразуют эл.-магн. энергию в электрическую. Их разделяют на П, о, и, с внеш. и внутр. фотоэффектом. К ним относятся фотоэлементы, фотоэлектронные умножители, фоторезисторы, фотодиоды, электронно-оптические преобразователи, П. о. и, с фотоэлектро-магн. эффектом, квантовые усилители оптич. диапазона. Эти П. о. и. селективны, и их реакция зависит от величины энергии отд. поглощённых квантов. Спектральная хар-ка П. о. и. с внеш. фотоэффектом имеет характерную длинноволновую (красную) границу в области 0,6—1,2 мкм, определяемую природой в-ва чувствит. элемента приёмника (см. Работа выхода). Фотоэлектрич. П. о. и. с внутр. фотоэффектом в зависимости от типа чувствительны и в далёкой И К области спектра (до 10—30 мкм). Порог чувствительности П. о. и. с внеш. фотоэффектом может быть доведён до 10-12—10-15 Вт/Гц при постоянной времени 10 с. Порог чувствительности т. н. счётчиков фотонов (полупроводниковых лавинных фотодиодов) ещё выше — до 10 Вт/Гц Предельная чувствительность фоторезисторов 10 — 10Вт/Гц при постоянной времени 10 —10 с. [c.586]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...