Поле магнитное деформационных

Электрическое поле Магнитное поле Тепловое поле Деформационное поле [c.119]

Рис. 5.3. Ячейки эквивалентных сеток, моделирующих тепловое (а), магнитное (б) и деформационное (в) двумерные поля

Тепловые (ТС), магнитные (МС) и деформационные (ДС) схемы замещения ЭМУ представляют собой модели средних значений. При этом конструкция ЭМУ заменяется укрупненной системой взаимосвязанных в интересуемом нас отношении отдельных тел. Показатели поля в пределах каждого элемента принимаются постоянными и равными средним, а реально распределенные связи и воздействия осред-няются и заменяются сосредоточенными. [c.125]

Измерения проводились при 77 и 4,2 К на нанесенных пленках, а также на пленках, отделенных от солевых подложек растворением их в воде. Поскольку все пленки выращивались на сколотой поверхности щелочно-галоидного кристалла, они были ориентированы в направлении (100). при таких низких температурах опыта очень существенную роль играли деформационные эффекты, рассмотренные в 4, п. 5, б и 5, п. 4. Если построить зависимость энергии фотонов, соответствующих максимуму пропускания, от величины магнитного поля, то экстраполяция к нулевым значениям Я даст край фундаментальной полосы. При этом ошибка будет только в третьем знаке (фиг. 5.62). Если [c.415]

До сих пор мы полагали, что магнитное поле направлено произвольным образом. Это, конечно, связано с тем, что мы считали главной задачей эксперимента определение зависимости формы поверхности Ферми от деформации, что можно в полной мере осуществить, только если деформационная зависимость частоты Р найдена для некоторого диапазона направлений поля. На деле, однако, та более ограниченная информация, которая получается при некоторых выделенных направлениях поля, например вдоль осей симметрии, тоже может оказаться весьма полезной, если рассматривать ее в сочетании с параметризованной теорией деформационной зависимости. Такой подход действительно успешно применялся на практике (см. гл. 5). Для таких выделенных направлений формулы часто значительно упрощаются так, в случае направления поля вдоль оси [100] (т.е. вдоль оси 1) для орбиты, обладающей осью симметрии 4-го порядка (например, центральной орбиты или розетки <100>), выражение (4.34) принимает вид [c.191]

Новые эксперименты Вертгейма по влиянию электрического тока и магнитного поля на деформационные свойства металлов стимулировали многочисленных экспериментаторов как на континенте, так и в Англии в проведении различных динамических и квазистатиче-ских измерений, достигших кульминации в 1911 г. в исследовании вопроса Уокером (Walker [1907, II, [1908, 1], [1911, П). Вертгейм же, продолжая свои исследования сопротивления твердых тел деформации, на протяжении следующих двух лет обратился к рассмотрению динамических и квазистатических свойств стекла и дерева, и в 1846 г. был первым в обстоятельном изучении механических свойств тканей человеческого тела. [c.318]

Наряду с указанными выше сведениями, общими для всех рассмотренных способов воздействия на кристалл, эти исследования дают ряд параметров, специфических для каждого типа возмущения. Эта специфика в первую очередь касается параметров, определяющих величины расщеплений уровней (g-фактор для магнитного поля, параметры деформационного или штарковского возмущения). Величины этих параметров сущест-венпо связаны с волновыми функциями электронных уровней в кристалле. Электрическое ноле, так же как и деформационное возмущение, действует на орбитальное состояние иона, тогда как магнитное поле воздействует также и на спин. Благодаря этому последнему обстоятельству исследования, проводимые при различных типах возмущения, могут взаимно дополнять друг друга. [c.116]

При таком представлении реальная область существования поля заменяется сеточной моделью, ячейки которой отвечают элементарному объему тела и имеют параметры, зависящие от размеров объема (Лх, Лу, Дг) и свойств его материала. Элементы тепловой (рис. 5.3, д), магнитной (рис. 5.3, б) и деформационной (рис. 5.3, в) сеток приведены для случая двумерного тела (симметрия относительно оси г) и прямоугольных координат, а выражения для их эквивалентных параметров — в табл. 5.2, в которой электрическим проводимостям и gy поставлены в соответствие тепловые g ,gJy, магнитные му и деформационные дху> gp.yx[c.121]

Блок функциональных связей стохастической модели как расчетная часть алгоритма, преобразующая случайный набор х,- в соответствующие значения Уу, представляет собой детерминированную математическую модель и строится на основе ранее рассмотренных моделей электромеханических преобразований, теплового, деформационного и магнитного полей и соответствующих алгоритмов анализа. Особое место занимает случай многомашинного каскада. Здесь в силу существующих механических и электрических связей между отдельными ЭМ некоторые из параметров одной из них становятся зависимыми от другой, имеющей, в свою очередь, собственный случайный уровень входных параметров. Сама система функциональных связей приобретает несколько иной вид уу = /у [х, (х,. )], где Xj(s ) - функциональная зависимость /-ГО параметра от связей 5, с другой ЭМ к = , р р - число связей, влияющих на х,-. Поэтому здесь нельзя строго определить суммарные показатели каскада, например, для двухдвигательного привода, простым удвоением результатов для одного ЭД, ибо каждая конкретная реализация привода характеризуется своим случайным уровнем связей между ЭД, и необходим вероятностный анализ всей системы в целом с привлечением соответствующей детерминированной модели. [c.136]

Научной базой для расчета композитных пьезоэлементов является теория электромагнитоупругости структурно неоднородных сред, одна из центральных задач которой — построение адекватных математических моделей и разработка методов решения связанных краевых задач электро-и магнитоупругости композитов с учетом связности электрических, магнитных и деформационных полей, неоднородности этих полей, анизотропии и особенностей взаимодействия элементов структуры. Нерегулярный характер реальных структур пьезокомпозитов приводит к необходимости решения этой задачи в вероятностной постановке. Сложность решения краевых задач для микронеоднородных областей со случайными структу- [c.4]

Молотами называются машгпы ударного действия, в которых энергия привода перед ударом преобразуется в кинетическую энергию линейного движения рабочих масс с закрепленным на них инструментом, а во время удара — в полезную работу деформирования поковки. Для привода молотов используют пар, сжатый воздух или газ, жидкость под давлением, горючую смесь, взрывчатые вещества, магнитные и гравитационные поля. Существуют молоты с массой падающих частей от 160 кг до 16 т. Обычно операции осуществляются последовательными ударами, высокоскоростные штамповочные агрегаты рассчитывают на один удар, за который полностью осуществляется деформационная операция. Принципиальные схемы молотов представлены на рис. 175, ж—о). По конструкции и типам привода молоты можно классифицировать следующим образом паровоздушные, пневматические, электромеханические, газовые и высокоскоростные. [c.343]

Сплав 80НХС обладает повышенным удельным электрическим сопротивлением и применяется в более высокочастотных полях. Характерная для пермаллоев высокая чувствительность к механическим воздействиям существенно снижена в сплаве 81НМА, который обладает повышенной деформационной стабильностью и износостойкостью, практически нулевой магнитострикцией, что делает его наиболее эффективным материалом для изготовления головок магнитной записи. [c.595]

Перейдем теперь к случаю, когда примесный ион находится в кубическом кристалле в локальном поле кубической симметрии. В этом случае расщепление спектральных линий обусловлено истинным расщеплением вырожденных электронных уровней иона при деформационном понижении симметрии поля, действующего на ион. В [65] путем теоретикогруппового расчета и использования теории возмущений были получены основные характеристики расщепления спектральных полос (число, относительная интенсивность, поляризация и величина смещения компонент расщепления) для всех возможных электрических и магнитных дипольных переходов между различными уровнями ионов, находящихся в полях симметрии Oh и Тц, при одноосном С5катии кристаллов вдоль <100>, <110>. Кратность [c.111]

Сплавы прецизионные магнитно-мягкие — это ферромагнитные сплавы, характеризующиеся узкой петлей гистерезиса, они обладают высокой магнитной проницаемостью и малой коэрцитивной силой. Условно считается, что она не превышает 1000—1200 А/м. Сплавы используют в качестве сердечников магнитопроводов, а также магнитных экранов аппаратуры радиосвязи, радиолокации, автоматики и др. По основным магнитным, электрическим, механическим свойствам прецизионные магнитно-мягкие сплавы подразделяют на 12 фупп [195] сплавы с наивысшей магнитной проницаемостью в слабых полях сплавы с высокой магнитной проницаемостью и повышенным удельным электрическим сопротивлением сплавы с высокой магнитной проницаемостью и повышенной индукцией насыщения сплавы с прямоугольной петлей гистерезиса сплавы с высокой индукцией насыщения сплавы с низкой остаточной индукцией сплавы с повышенной деформационной стабильностью и износостойкостью сплавы с заданным температурным коэффициентом линейного расширения (ТКЛР) сплавы с высокой коррозионной стойкостью сплавы с высокой магнитострик-цией термомагнитные сплавы и материалы сплавы для работы на сверхвысоких частотах. Магнитные свойства магнитно-мягких сплавов определяются химическим составом, структурой и текстурой сплава после окончательной термической обработки. Некоторые свойства (намагниченность насыщения, температура Кюри) сравнительно слабо изменяются при небольших изменениях состава и обычно не зависят от условий изготовления и термической обработки. Другие характеристики, такие как проницаемость, коэрцитивная сила, потери на гистерезис, сильно зависят от этих факторов. Поэтому нормируемые ГОСТом и техническими условиями свойства [c.548]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...