Равновесие в поле сил тяжести жидкостей жидкости

Равновесие в поле сил тяжести жидкостей и газов 7 [c.565]

А4.2. Равновесие жидкости в поле силы тяжести. В поле силы тяжести поверхность жидкости, находящейся в равновесии, всегда горизонтальна. Уровень однородной жидкости в сообщающихся сосудах одинаков независимо от их формы (рис. Л4-2). Искажение формы поверхности и неодинаковое положение уровней могут быть вызваны силами поверхностного натяжения (см. С4). [c.39]

Рассмотрим тело с плотностью р. ,, объемом V, поверхностью S, погруженное в жидкость с плотностью р (рис. 3.5). Жидкость неподвижна, находится в равновесии в поле силы тяжести f = g. [c.48]

Чтобы определить распределение плотности, воспользуемся условием равновесия жидкости в поле силы тяжести согласно уравнению Эйлера оно имеет вид [c.260]

Равновесие несжимаемой жидкости в поле сил тяжести [c.19]

Рассмотрим равновесие несжимаемой жидкости в поле сил тяжести в предположении, что никакие другие массовые силы на жидкость не действуют. [c.19]

Равновесие жидкости в поле силы тяжести [c.39]

Рис. 1.4. Равновесие жидкости в поле силы тяжести

Поверхность уровня при равновесии несмешивающихся жидкостей в поле силы тяжести представляет собой семейство горизонтальных плоскостей, в чем легко можно убедиться, воспользовавшись дифференциальным уравнением поверхности уровня (1.22). [c.44]

Уравнения (1.20) и (1.63) показывают, что в поле силы тяжести изменение давления будет, так же как и в капельной жидкости, определяться только изменением расстояния от плоскости сравнения до рассматриваемой точки. Характер же этого изменения будет корректироваться в зависимости от закона изменения внутреннего состояния газа. В соответствии с этим рассмотрим равновесие газа для однородной атмосферы и при изотермическом изменении газового состояния. [c.59]

В курсе гидродинамики было получено уравнение равновесия несжимаемой жидкости в поле силы тяжести [c.27]

Будем рассматривать однородную несжимаемую жидкость в поле силы тяжести. Массовые силы Рх = Ру = 0, Рг — —g. Задача о равновесии такой жидкости решена в 4, где была получена формула для давления [c.106]

Большинство опубликованных исследований опалесценции относится к расслаивающимся растворам органических жидкостей при атмосферном давлении [262—271]. Опыты около критической точки жидкость — пар немногочисленны [272—280]. Трудности экспериментального изучения критических явлений связаны с самой природой критического состояния. Вещество обладает здесь очень высокой сжимаемостью. Оно близко к безразличному равновесию относительно изменений плотности. Это приводит к двум неприятным следствиям. В поле силы тяжести возникает переменный по высоте и значительный но величине градиент плотности. Замедляются релаксационные процессы, связанные с перераспределением вещества по объему сосуда. [c.281]

Числа Ричардсона. Как видно из уравнения (4.2.28), в стратифицированных струйных течениях многокомпонентной смеси возможны два дополнительных механизма генерации турбулентности. Если первый механизм имеет тепловую природу, то второй механизм возникновения турбулентности имеет диффузионную природу и возникает, когда имеются градиенты концентраций каких-либо диффундирующих компонентов. Это связано с тем, что пространственно-временная неоднородность (пульсации) массовой плотности обусловлена двумя факторами неоднородностью полей (пульсациями) температуры и концентраций (см. формулу (3.3.27). Как известно, если в жидкости появляется локальная область с плотностью, меньшей плотности окружающей среды, то на нее в поле силы тяжести будет действовать выталкивающая сила Архимеда сила плавучести). При определенных условиях (см. разд. 3.3.2.) происходит потеря устойчивости равновесия и эта сила приводит жидкость в движение. Именно величина [c.184]

Если жидкость находится в поле силы тяжести, то при выяснении условий равновесия какой-то частицы жидкости необходимо учитывать не только силы ее упругого взаимодействия с соседними частицами, но и силу тяжести данной частицы. При этом оказывается, что давления внутри жидкости на разных уровнях не будут одинаковыми. Независимо от формы рассматриваемого элемента объема жидкости (рис. 1.6.2), он будет находиться в равновесии при условии [c.96]

Рис. 3.7. Устойчивое а) и неустойчивое б) равновесие жидкости в поле силы тяжести

Равновесие однородной несжимаемой жидкости в поле сил тяжести. Закон Паскаля. Гидростатический закон распределения давления. [c.19]

Эта зависимость представляет основной закон равновесия жидкости в однородном поле силы тяжести. [c.8]

Рассмотрим равновесие несжимаемой жидкости в неподвижном сосуде, находящемся в равномерном (параллельном) поле сил тяжести (рис. 18). [c.53]

Равновесие весомой жидкости. Действие поля силы тяжести на какую-нибудь массу т состоит в том, что эта масса испытывает силу притяжения к центру Земли , равную m.g, где -есть ускорение свободного падения в средних широтах величина g равна круглым числом 9,81 м/се . Сила m,g называется весом массы т. [c.22]

Пример. Жидкость находится в равновесии в резервуаре в поле действия только силы тяжести (рис. 2.4, а). [c.18]

Рис. 6 Равновесие жидкости Рис. 7. Равновесие жидкости в резервуаре, движущемся в поле действия сил тяжести равномерно-ускоренно

Во второй части трактата Эйлер рассматривает условия равновесия жидкости под действием силы тяжести, в третьей части — равновесие жидкости в центральном поле тяготения. [c.177]

В 6-9 мы предполагали, что жидкость или газ находится в однородном поле тяжести, т.е. в таком поле, в котором ускорение свободного падения везде одинаково по величине и направлению. Это предположение достаточно хорошо оправдывается в пределах небольшой области и поэтому вполне допустимо для большинства приложений. Но если рассматриваются большие области, линейные размеры которых нельзя считать малыми по сравнению с радиусом Земли, то необходимо учитывать, что ускорение свободного падения не остается постоянным по величине и направлению во всей области. Другим примером, когда поле сил нельзя считать однородным, является равномерное вращение жидкости вместе с заключающим ее сосудом. В этом случае жидкость покоится относительно сосуда, но для того, чтобы рассматривать задачу как статическую, необходимо в каждой точке занимаемого жидкостью пространства прибавить к ускорению свободного падения ускорение, соответствующее центробежной силе. Поэтому рассмотрим в общей форме вопрос о равновесии однородной или неоднородной жидкости в произвольном силовом поле, в котором сила на единицу массы, т. е. ускорение, изменяется от места к месту как по величине, так и по направлению. [c.37]

ЖИДКОСТЬ будет накапливаться и ее уровень поднимается. Так как течение происходит в поле тяжести, то со стороны поднявшейся жидкости на поверхность падающего потока будет действовать гидростатическое давление. Горизонтальная составляющая силы гидростатического давления, отнесенная к единице ширины, равна 7г рёЫ- Очевидно, эта сила стремится повернуть струю параллельно дну русла потока. Таким образом, по мере увеличения высоты / з, расход будет соответственно убывать, пока не установится равновесие, при котором расход <7з равен нулю. Заметим, что при использовании любого другого устройства, с помощью которого можно оказывать давление на поток в направлении Уг, расход <7з также сводится к нулю. Пример такого устройства, представляющего собой направляющую стенку, показан на фиг. 5.7. Если кривизна направляющей стенки выбрана так, что струя подходит к ней по касательной, то обратное течение с расходом 7з не возникает . [c.195]

Как известно, равновесие жидкости в поле тяжести может изучаться с двух точек зрения [10, 11] во-первых, можно решать уравнения равновесия с граничными условиями, учитывающими баланс сил давления и поверхностного натяжения во-вторых, можно исследовать полную энергию системы, включающую в себя потенциальную [c.83]

В последние годы интенсивно изучаются внутренние волНы в океане. Они возникают из-за неоднородности жидкости, которая вызвана наличием поля тяжести. Давление в такой жидкости (а с ним и энтропия % будет меняться с высотой. В силу этого всякое смещение какого-либо участка жидкости по высоте приведет к нарушению механического равновесия, а потому к возникновению колебательного движения. Действительно, из-за адиабатичности движения этот участок принесет с собой в новое [c.176]

Рассмотрим равновесие трех несмешивающихся жидкостей, заполняющих сосуд произвольной формы (рис. 1.7). Очевидно, что жидкости должны расположиться в сосуде в соответствии с их плотностями жидкость с <0ньшей плотностью всегда располагается выше жидкости С большей плотностью. Такое расположение жидкостей определяется общим законом механики для любых тел в поле силы тяжести, а именно, потенциальная энергия системы должна быть минимальной, что возможно [c.43]

Для равновесия жидкости в поле силы тяжести поверхностями уровня являются горизонтальные плоскости, поэтому к =кс. Окончательно для горизонтальной сог ставляющей можно записать [c.56]

Очевидно, что необходимое условие устойчивости (или безразличности) состояния равновесия несжимаемой жидкости в поле сил тяжести заключается в том, что плотность среды долж- [c.16]

Равновесие некоторого объема жидкости может иметь место либо в случае, когда он находится в состоянии покоя, либо в случае, когда он движется подобно твердому телу. Равновесие является результатом действия силового поля в которое помещена жидкость, и связей, налагаемых на границах объема жидкости. Распределение давления в объеме жидкости (и удельного веса, если жидкооть сжимаема или если ее удельный вес непостоянен) зависит от характера силового поля. Важными примерами силовых полей являются поле силы тяжести и поле центробежной силы. Связи, обусловливающие равновесие, включают нормальные давления на ограничивающих жестких поверхностях и силы поверхностного натяжения. [c.30]

Пусть столб жидкости, представляющий собой круговой цилиндр радиуса R, окружен слоем жидкости с другой плотностью. Вся система помещена в твердую цилиндрическую оболочку радиуса Я2, коаксиальную с внутренним жидким цилиндром. В отсутствие поля тяжести и других внешних воздействий такое состояние с цилиндрической поверхностью раздела является равновесным. Как известно [9], это равновесие неустойчиво относительно осесимметричных возмущений, если длина жидкого цилиндра достаточно велика (рэле-евская капиллярная неустойчивость). Если внешняя жидкость имеет плотность большую, чем внутренняя, развитие неустойчивости можно предотвратить, приведя систему во вращение вокруг собственной оси. При обратном соотношении плотностей вращение приводит к дополнительной дестабилизации, поскольку к капиллярной неустойчивости добавляется неустойчивость Рэлея Тейлора в поле центробежных сил. [c.181]

Анализируя рассматриваемый эффект, оттолкнемся от случая слабо неоднородной по плотности жидкости (неизотермической, рг 1), заполняющей всю полость [20] показано, что действие осредненных сил, центробежной и силы Кориолиса, проявляется в перенормировке статического силового поля. В случае относительно тонкого цилиндрического слоя, (/ 2 - / 1)// о I это приводит к появлению осредненной радиальной компоненты массовой силы Р = -(1/2)роРДф()С)2К() (здесь РоРТ" - неоднородность плотности, вызванная неизотермичностью жидкости). Очевидно, при вертикальной ориентации оси вибраций (при этом сила тяжести направлена перпендикулярно к вектору Ко), равновесию соответствует состояние, когда изолинии плотности в осевом сечении направлены под углом а = aг tg(W,./2) к горизонту. Полученное [c.135]

Тела, которые тяжелее жидкости, будучи опущены в жидкость, погружаются все глубже н глубже, пока не достигают дна, и, пребывая в жидкости, теряют в своем весе столько, сколько весит жидкость, взятая в объеме этих тел. В случае неоднородного поля тяжести или действия других сил точку приложения выталкивающей силы (бароцентр) можно найти из условий равновесия жидкости [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...