Излучение катодной области дуги

Излучение катодной области дуги [c.22]

Баланс энергии дуги. Как для катодной, так и для анодной областей дуги можно составить подробную схему баланса энергии. Например, для участка анода основные составляющие баланса следующие в) приход — потенциальная и кинетическая энергия электронов, конвективная и лучистая теплопередача от столба плазмы б) расход — плавление, излучение и теплоотвод в материал анода. Однако механизм явлений в переходных областях дуги пока недостаточно ясен, поэтому проводить точный расчет всех составляющих баланса энергии трудно. В катодной области остается неизвестной доля ионного тока, коэффициент аккомодации энергии ионов для данного катода, изменение работы выхода электронов вследствие эффекта Шоттки и т. п. [c.74]

На границе ствола дуги и катодной области потеря мощности из ствола дуги через излучение является основной потерей. Поэтому [c.73]

Анодная область. Анодная область имеет большую протяженность и меньший градиент напряжения, чем катодная область. Падение напряжения в анодной области создается в результате извлечения электронов из столба дугового разряда и ускорением при входе их в анод. В анодной области имеется в основном только электронный ток, вследствие малого количества отрицательно заряженных ионов, имеющих меньшие скорости движения, чем электрон. Электрон, попавший на анодную поверхность, отдает металлу не только запас кинетической энергии, но и энергию работы выхода, поэтому анод получает энергию от столба дуги не только в виде потока электронов, но и в виде теплового излучения. Вследствие этого температура анода всегда выше и на нем выделяется больше тепла. [c.39]

Как видно из всего сказанного выше, ничтожные размеры катодного пятна исключают возможность применения метода зондов для исследования непосредственно этой области разряда. При таких обстоятельствах особенно большое значение приобретают оптические и прежде всего спектральные методы исследования пятна. Спектр катодного пятна представляет собой удивительное сочетание линейчатого и сплошного спектров, по-видимому исходящих из близко расположенных друг к другу областей с резко различающимися физическими свойствами. Сплошной спектр в излучении пятна, заслуга открытия которого принадлежит Штарку [Л. 6], обычно принято относить поверхности самого катода или ближайшей к нему области разряда. Присутствие сплошного спектра в излучении пятна длительное время расценивалось как доказательство высокой температуры катода, тем более что указанный спектр подобно спектру температурного излучения твердых тел простирается на всю видимую область и за ее пределы. По определению Смита [Л. 4] область, из которой исходит сплошной спектр в условиях дуги с ртутным катодом лежит не далее 10 см от поверхности катода. Хотя распределение интенсивности сплошного спектра катодного пятна резко отличается от распределения, характерного для черного и любых иных известных тел, рядом авторов были предприняты попытки определения температуры пятна с помощью оптических яркостных пирометров. Для ртутного катода таким путем были найдены температуры в пределах приблизительно [c.22]

Для существования дуги весьма важными являются процессы, происходящие на катоде дуги и в газе, непосредственно граничащем с катодом. Как указал еще В. Ф. Миткевич, основным процессом в дуге является излучение (эмиссия) электронов с нагретой поверхности катодного пятна. В настоящее время приходится обращать внимание и на процессы, происходящие в области катодного падения. [c.62]

Для проведения анализа жидкостей по спектрам комбинационного рассеяния применяют ртутные лампы высокого давления. Их основным преимуществом является большая яркость излучения, недостатком — значительный непрерывный фон, свойственный разряду высокого давления. Для анализа газов пригодны только лампы низкого давления. Для люминесцентного анализа могут быть использованы солнечное излучения со светофильтрами в области 286—400 нм, элекрическая дуга в области 200—400 нм, электрическая искра в области до 185 нм. Наиболее широкое применение нашли газосветные лампы. Лампы сверхвысокого давления ГСВД, наполняемые аргоном, криптоном, или ксеноном, обладают сплошным излучением большой интенсивности в области 200—400 нм. Кроме того, можно использовать лампы накаливания и катодные трубки. [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...