Прыжок-волна

Практически в расчетах обычно принимают, что при h" > 2h будет совершенный гидравлический прыжок, а при h" < 2/i в русле установится волнистый гидравлический прыжок (прыжок — волна). [c.152]

Несовершенный или волнистый гидравлический прыжок (прыжок — волна), рис. 21.4. В этом гидравлическом прыжке нет поверхностного вальца с обратными токами. Прыжок представлен рядом последовательных постепенно затухающих волн. Высота этого прыжка а < А, т. е. Л"/Л < 2. [c.97]

Исследования показывают, что при Як1 <С 3 или Якг > 0,375 гидравлический прыжок не имеет поверхностного вальца и представляет собой прыжок-волну или волнистый прыжок с отношением Л"/Л < 2. Такой несовершенный гидравлический прыжок состоит из хорошо выраженной первой волны (первого гребня) и ряда постепенно затухающих волн (гребней) (см. рис. 21.4). Затухание последующих волн (гребней) может происходить на довольно значительной длине. [c.114]

Ответ. Л" =1.14 прыжок — волна. [c.119]

Прыжок-волна. Так называется гидравлический прыжок, когда и Й2 близки к критической глубине. Валец при этом виде прыжка не образуется, и прыжок принимает форму ряда постепенно затухающих волн (рис. 100). [c.124]

Прыжок-волна. Так называется гидравлический прыжок при малой высоте прыжка, когда к и к близки к критической глубине. Валец при этом виде [c.117]

Волнистый прыжок, или прыжок-волна. В таком прыжке, имеющем высоту а<к, отсутствует поверхностный валец, а сам прыжок принимает форму ряда постепенно затухающих волн (см. рис. 11-8). [c.301]

Из приведенного графика видно, что результаты теоретических расчетов хорошо согласуются с результатами экспериментальных исследований. Опытные точки довольно близко расположены от теоретической кривой. Лишь в нижней части графика при Л <3 и при /г"//г < -<2 отклонения становятся больше допустимых. Это и понятно, так как при Як<3 совершенный прыжок переходит в другой вид прыжка — волнистый, или прыжок-волну, для которого уравнение (11-5) не применимо. [c.308]

При расчете следует учитывать, что при составлении табл. X приложения величина определялась по формуле совершенного прыжка, т. е при Як.б 0,375. Если параметр кинетичности бытового потока Лк.б>0,375, то имеет место прыжок-волна и значение А должно определяться по формулам прыжка-волны. [c.317]

Когда высота первой волны достигает предельного значения, равного значению удельной энергии сечения за прыжком при глубине Лг удовлетворяющей равенству (10.28), прыжок-волна разрушается и переходит в совершенный прыжок. На основании этих решений представляется возможным принять для волн в трапецеидальном канале [c.252]

Если Ргс<3,3, в отводящем лотке образуется прыжок-волна, который может оказывать динамическое воздействие на свод коллектора. [c.261]

Такая зависимость может быть найдена, если прыжок-волну рассматривать как остановившуюся волну перемещения. Представим себе бурный поток с равномерным режимом, встречающий на своем пути препятствие, вызывающее дополнительное сопротивление. В этом случае поток из бурного состояния в спокойное переходит, образуя своего рода волну перемещения, которая постепенно движется вверх по течению, пополняясь водой, накапливающейся перед препятствием (см. рис. XVI. 2). Волна перемещения продолжает свое движение вверх до тех пор, пока скорость перемещения волны вверх, обозначенная через с. [c.331]

Принимая высоту прыжка близкой к нулю, по формуле (XVI. 66) найдем скорость, при которой образуется прыжок-волна [c.332]

Прыжок-волна (волнистый прыжок) представляет собой ряд затухающих волн (рис. ХУП.7). В прыжке-волне нет водоворотной зоны создается этот прыжок при небольших значениях отношений глубин [c.323]

Такая зависимость может быть найдена, если рассматривать прыжок-волну как остановившуюся волну перемещения. Представим себе бурный поток с равномерным режимом, встречающий на своем пути препятствие, вызывающее дополнительное сопротивление. В этом случае поток при переходе из бурного состояния в спокойное образует своего рода волну перемещения, которая постепенно движется вверх по течению, пополняясь водой, накапливающейся перед препятствием (см. рис. ХУП.2). Волна перемещения продолжает свое движение вверх по течению до тех пор, пока скорость ее перемещения, обозначенная через с, не будет равна скорости основного поступательного движения бурного потока Оь Как только эти скорости становятся равными, волна перемещения останавливается, образуя прыжок. [c.339]

Пуассон 176, 226 Прыжок — волна 447 [c.620]

С — совершенный б — прыжок-волна а — подпертый г — поверхностный <3 — отогнанный е — надвинутый ж — затопленный [c.110]

Ударная волна в текущей по каналу жидкости представляет собой резкий скачок высоты жидкости /г, а с нею н ее скорости V (так называемый прыжок воды). Соотношения между значениями этих величин по обе стороны разрыва можно получить с помощью условий непрерывности потоков массы и импульса жидкости. Плотность потока массы (отнесенная к 1 см ширины канала) есть j pvh. Плотность же потока импульса получается интегрированием р-j-по глубине жидкости и равна [c.570]

При 1< Як1< 1,5 волнистый гидравлический прыжок (прыжок-волну) можно рассматривать согласно Ф. И. Пикалову как остановившуюся волну перемещения с малой высотой, равной а = к" Н. [c.115]

Ответ. О — 161,5 м 1се1С, водослив не затоплен прыжок — волна. [c.130]

Наиболее хорошо изучен совершенный гидравлический прыжок в призматическом прямоугольном русле. Относительно хуже изученным остается прыжок-волна, хотя в последнее время внимание к нему усилилось (В. В. Смыслов, 1959, 1964 В. Б. Дульнев, 1961 А. И. Модзалевский, 1963). Особенности гидравлического прыжка в трапецеидальном канале были исследованы Е. В. Еременко (1960). [c.742]

Совершенный гидравлический прыжок, показанный на рис. 10.3, наблюдается при Fri = Ai > Fri пр, a npnFriсопряженную глубину Й2. Высоту Ав предлагается находить из равенства удельной энергии волнового движения при dh/dl = 0 и йРЛ/ dl =(hilhB—1)/Ав в (10.2) и удельной энергии предшествую, щего волнам плавно изменяющегося движения, т. е. из уравнения [c.252]

Прыжок-волна характерен тем, что при сопряжении бурного потока-со спокойным вместо ярко выраженного окачка в виде прыжка получается ряд затухающих волн (рис, XVI. 6). В прыжке-волне нет водоворотной зоны образуется он при небольших отношениях глубин [c.317]

Определение коэффициента расхода по Ф. И. Пикалову. ГЬо. ас-четной схеме Ф. И. Пикалова принято, что на пороге водослива возникает прыжок-волна с взаимосвязанными характерными глубинами кс и Ли, при которых обеспечивается пропуск максимально возможного расхода, ограничиваемого имеющимися сопротивлениями при протекании воды через водослив. Приняв третий тип свободной поверхности на. водосливе с широким порогом, выберем применительно к рис. XVIII. 16 два расчетных сечения первое в створе сжатой глубины Лс и второе в створе волновой глубины Лв. Пользуясь уравнением Д. Бернулли или, что то же, уравнением расхода (XVIII.4), можем написать равенство расходов в выбранных сечениях, учтя возможное сокращение на ЬУ"2дНУ [c.354]

Внешне прыжок иапомпиает собой остановившуюся волну. Если поток внезапно перекрыть преградой (рпс. 23-2), то перед ней станет резко повышаться уровень, образуя как бы поддер.живаемую преградой волну. [c.219]

Возрастая у преграды, эта волна будет распространяться вверх по течению с убываю1дей скоростью и высотой. В СПОК011НОМ потоке (Г1, <1) волна будет постепенно затухать н сойдет на нет, когда через преграду будет проходить расход, равный расходу прегражденного потока—перед шитом образуется кривая подпора типа а. В бурном потоке (П, >1) эта волна остановится и примет форму прыжка. Поэтому прыжок можно рассматривать как остановившуюся волну перемеще-— ни я. [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...