Уравнение Г ои — Стодола

Следует также заметить, что уравнение Стодолы при переменной толщине диска не удовлетворяет условию отсутствия температурных напряжений при равномерном нагреве диска. Чтобы в этом убедиться, достаточно обратить внимание на правую часть уравнения (169), в котором температурная нагрузка вычисляется по формуле Т = [c.209]

Решению уравнения Стодолы посвящено много работ (50], где рассмотрены как его замкнутые решения, так и различные приближенные методы решения. Однако в связи с вышеизложенным замкнутые решения уравнения (169) для дисков переменного сечения не представ- [c.209]

Уравнение (2.99) составляет содержание теоремы Гюи-Стодола. [c.82]

Выражение (1.79), характеризующее потерю максимальной работы (работоспособности) из-за необратимости, носит название уравнения Гюи — Стодолы. Тогда фактически полезная работа о с учетом (1.79) [c.39]

При нерегулируемых соплах расход газа через турбину определяется (по Стодола) уравнением [c.52]

Уравнение (3-188) называют уравнением Гюи—Стодолы по имени французского физика М. Гюи, который впервые вывел это уравнение в 1889 г., и словацкого теплотехника А. Стодолы, впервые применившего это уравнение для решения технических задач. Уравнение Гюи—Стодолы находит широкое применение при анализе эффективности работы тепловых установок. [c.108]

Нужно заметить, что уравнение (9-25) относится к таким процессам, в результате которых источник работы приходит в состояние равновесия с окружающей средой. Для случаев же, когда процесс осуществляется между двумя состояниями, в каждом из которых источник работы не находится в состоянии равновесия с окружающей средой. Для случаев же, когда процесс осуществляется между двумя состояниями, в каждом из которых источник работы не находится в состоянии равновесия с окружающей средой, уравнение (9-25) запишется в несколько ином виде [что касается уравнения Гюи—Стодолы (3-188), то оно, разумеется, справедливо для любых процессов]. Рассмотрим, например, изолированную систему, состоящую из тела 1, имеющего температуру fj, тела 2, имеющего температуру причем Tj > Т , и среды с температурой Гц. Пусть в части этой системы — между телами 1 в. 2 происходит процесс перехода некоторого количества тепла Q без совершения работы. Вследствие конечной разности температур тел 1 ш 2 этот процесс будет необратимым. Очевидно, что при этом энтропия тела J уменьшится на величину s =—Q Tl, [c.307]

Что же касается величины потери работоспособности в таком процессе, то в рассматриваемом случае она равна пулю — работоспособность уменьшилась, но за счет этого уменьшения работоспособности получена полезная работа. Вывод о том, что в данном случае потеря работоспособности отсутствует, может быть получен и с помощью уравнения Гюи—Стодолы. В самом деле, как показано на стр. 86, в результате осуществления в термодинамической системе обратимого цикла Карно энтропия системы не изменяется [c.309]

В топке имеет место ярко выраженная необратимость процесса передачи тепла от горячего источника (горячие продукты сгорания), например имею-ш его температуру около 2200 К, к тепловоспринимающим экранным трубам, по которым циркулирует пароводяная эмульсия, имеющая, например, при давлении 9806 кПа (100 кгс/см ) температуру насыщения 583 К. Потерю работоспособности указанной системы, в которой имеет место необратимый переход тепла q, подсчитываем по уравнению Гюи—Стодолы (3-188). В данном случае Го=10° С=283 К — температура холодного источника (окружающей среды), а AiS=29 300 (1/583—1/2200)=36,8 кДж/(кг-К), если q= =29 300 кДж/кг (7000 ккал/кг) — теплота сгорания 4 кг условного топлива. В соответствии с уравнением (3-188) AL=283-36,8=10 410 кДж/кг топлива, или 2,9 кВт-ч/кг топлива, т. е. потеря работоспособности системы, отнесенная к 1 кг условного топлива (т. е. топлива, имеющего вышеуказанную теплоту сгорания), составляет 2,9 кВт-ч. [c.310]

Связь между величинами А Т и 8Т для разных процессов конденсации была найдена Стодолой [107]. В этих исследованиях Стодола исходил из условий роста капель, баланса теплообмена и уравнения баланса энергии для капли и для всего двухфазного потока. В результате была получена система уравнений для определения роста капель и их температуры [c.110]

Используя для круговых процессов первое и второе начала термодинамики, можно записать уравнение Г юи—Стодолы [c.14]

Этот же результат получается и непосредственно по уравнению Гуч — Стодолы [c.78]

Рассматривая системы регулирования, включающие чувствительный элемент, сервомотор, трубопровод и др., А. Стодола свел задачу устойчивости системы регулирования к одному линейному дифференциальному уравнению высокого порядка (до шестого включительно). [c.13]

Меняя в этом выражении величину а, можно получить ряд профилей, имеющих практическое значение. В общем случае при решении уравнения (4) приходится пользоваться приближенными графическим или вычислительным методами. Графический метод, предложенный профессором А. Стодола 4. заключается в том, что заранее графически задаются величиной в виде функции от р. Причем функцию эту выбирают так, чтобы были выполнены условия на внутреннем и наружном контурах [см. формулы (А), 3]. После этого уравнение (4), которое может быть представлено в таком виде [c.247]

Составляя уравнение (3-14), Стодола не знал, что оно до него было предложено в конце прошлого века Гюи [Л. 38]. Поэтому (3-14) носит название уравнения Гюи— Стодола. [c.112]

Нам представляется недостаточно строгим понятие эксергии вещества или эксергии потока вещества. С позиций термодинамики нельзя относить работоспособность, равно как и работу, только в рабочему телу или только к источникам энергии. Ее следует относить ко всей изолированной системе, включающей как источники энергии, так и рабочее тело. Само рабочее тело без источника энергии не может обеспечить длительную и непрерывную работу установки. Разобравшись в формуле эксергии потока, нетрудно убедиться, что речь идет о частном случае эксергии тепла по Клаузиусу. Действительно, уравнение Гюи — Стодолы [c.354]

Желая, однако, получить метод исследования сходимости процессов, описываемых линейными дифференциальными уравнениями высоких порядков, наиболее точно отображающих специфику работы исследуемых систем, А. Стодола обратился к математику Цюрихского политехникума А. Гурвицу с просьбой найти необходимые и достаточные условия, которым должны удовлетворять коэффициенты линейного уравнения п-го порядка в том случае, если процессы, описываемые этим уравнением, являются сходящимися (а система, следовательно, устойчивой). Таким образом, задача сводилась к определению условий, при которых все действительные корни или действительные части комплексных корней характеристического уравнения имели бы отрицательную величину. В 1893 г. [c.12]

Для ЭТОЙ цели указанная сумма (3.30) конечного числа членов подставлялась в определенные интегралы (3.25) и (3.26), выражающие энергии и внутренних и внешних сил. Прежде чем вычислять суммы интегралов, находились их частные производные по неизвестным постоянным С, . .., Затем использовалось вариационное условие 6(1 г+1 ) =0, приводившее к системе п линейных уравнений для определения постоянных Си. .., Сп. Эта система получалась после вычисления интегралов, которые появляются в этих уравнениях (при заданном распределении давления р по пластинке) в качестве коэффициентов этой системы. Можно добавить, что, как показали Ритц, а потом и другие авторы, при надлежащем выборе функций йУ ,(л , у) в представлении (3.30) рассмотренный метод дает очень быструю сходимость и его можно также использовать (после вычисления частных производных второго порядка от ге ) для нахождения действующих в пластинках напряжений изгиба или моментов. В случае пластинки с жестко заделанными краями Ритц и Стодола ) заметили, что вариация части интеграла, определяемого соотношением (3.25), [c.152]

Методы конечных разностей. В этих методах, впервые указанных для расчета дисков А. Стодолой, дифференциальные уравнения равновесия и совместности заменяют уравнениями в конечных разностях. [c.595]

УРАВНЕНИЕ ГЮИ — СТОДОЛЫ. ЭФФЕКТИВНОСТЬ [c.68]

Рассмотрим замкнутые круговые процессы. На основе первого и второго начал термодинамики можно записать уравнение Гюи — Стодолы [c.68]

Уравнение (4-1) позволяет оценить потери от необратимости в круговых процессах и отнести цикл к группе обратимых или необратимых. В тех случаях, когда в круговом процессе П достаточно мало по сравнению с работой Ь, мы вправе считать цикл обратимым (в принятом нами смысле) если же П составляет значительную долю от работы Ь, цикл должен быть отнесен к группе необратимых. Следует подчеркнуть еще раз, что оценка циклов в соответствии с уравнением Гюи — Стодолы может производиться только по энергетическим показателям, т. е. только по одной из многих составляющих общей эффективности. [c.69]

Рассмотрим характеристику совместной работы газовой турбины с турбокомпрессором. Массовый расход газа через турбину температура газа перед турбиной Гк.,, давление газа до турбины и после нее р, т связаны опреде ленной зависимостью, которая в основной рабочей зоне достаточно точно выражается уравнением Стодола-Флюгеля j следующей его модификации [c.184]

Сопоставляя уравнение Стодолы и выражение для определения производительности компрессора за цикл, получаем коэффициент наполнения ко.мпрессора [c.174]

В тех случаях, когда возникают значительные трудности при нахождении сетки ортогональных координат для данного профиля, можно решать задачу в цилиндрических координатах, ограничиваясь, таким образом, решением, не удовлетворяющим граничным условиям на поверхности торцов диска. Уравнение для расчета дисков в цилиндрических координатах получено Стодо-лой [50] и нашло широкое применение на практике. Уравнение Стодолы вытекает из уравнения (157) как частный случай при [c.206]

Уравнение (3.20) называют уравнением Гюи — Стодолы по имени французского физика М. Гюи, получиншего это уравнение в 1889 г., и словацксзго теплотехника А, Стодолы, впервые применившего это уравнение. [c.29]

Используя соотношения Стодолы [763] и Осватича [584] для падающих на каплю и испаряющихся с ее поверхности молекул, Дафф вывел уравнения роста капли, а также уравнения ее температуры, массы и энергии. Уравнение скорости образования зародышей при конденсации пересыщенного пара приведено Френкелем [229] [c.331]

Проблема Гурвица возникла при следующих обстоятельствах Максвелл, изучая причины потери устойчивости регулятора прямого действия паровой машины, установил, что задача эта сводится к выяснению того, имеют ли все корни некоторого алгебраического уравнения отрицательные действительные части. Решив эту задачу для частного случая уравнений третьей оепени, он сформулировал се в обш,ем виде, и по его предложению она была объявлена задачей на заданную тему на премию Адамса. Эту задачу решил и премию Адамса получил Раус, установивший алгоритм, позволяющий по коэффициентам уравнения решить, все ли его корни расположены слева от мнимой оси. Позже, не зная о работах Максвелла и Рауса, известный словацкий инженер-турбостроитель Стодола пришел к той же задаче, исследуя причины потери устойчивости регулируемых гидравлических турбин. Он обратил на эту задачу внимание цюрихского математика Гурвица, который, также не знап о работах Максвелла и Рауса, самостоятельно решил ее, придав критерию замкнутую (рорму. Связь между алгоритмом Рауса и критерием Гурвица была установлена позднее, [c.220]

Это уравнение называется уравнением Ги — Стодолы. Таким образом, уменьшение работоспособности изолированной термодинамической системы (вследствие протекания в ней необратимых процессов), т. е. деградация энергии в этой системе, пропорционально увеличению в ней энтропии. Другими словами, энтропия является мерой деградации энергии в изолированных термодинамических системах. Энергия системы, оставаясь неизменной количественно (в вышерассмотренном случае Qi = onst), ухудшается качественно, переходя в теплоту низкого температурного потенциала. [c.67]

Уравнение Флюгеля—Стодолы (перепад давления при расширении пара в отсеке) [c.23]

Скорости пара в выходных сечениях сопел ниже скорости звука. В этом случае зависимость между расходами пара и давлениями для переменного и расчетного режимов, по предложению Стодола, выражена конусом расхода. Аналитически эту зависимость Флюгель выразил уравнением [c.85]

Работа ГТУ в нерасчетном режиме характеризуется определенным сочетанием параметров и может быть описана статической характеристикой установки. Равновесным режимам ГТУ свойственны соответствующие параметры рабочего тела. Совокупность параметров этих режимов наносят на универсальную характеристику осевого компрессора, которую совмещают с характеристикой ГТ. Параметры работы осевого компрессора определяются точкой, в которой пересекаются его характеристики с характеристиками сети — ГТ. Для ГТ они приближенно выражаются известным уравнением Флюгеля—Стодола, которое для одновальной ГТУ принимает вид [c.189]

Из предыдущих рассуждений следует, что если в газе при движении через сопло давление р уменьшается от значения рх до значения р2, лежащего между Рв и р , то обязательно должна происходить потеря энергии. А. Стодола (А. 81о(1о1а), наблюдая за изменением давления в таких потоках, обнаружил, что в них возникают прерывные изменения давления, так называемые скачки уплотнения, предсказанные теоретически Риманом (см. конец 2). При скачках уплотнения действительно возникает потеря энергии, следовательно, изучение их на основе уравнений, выведенных для потоков без потерь энергии, невозможно. Для вывода уравнений, пригодных для исследования скачков уплотнения, необходимо исходить из теоремы о количестве движения ( 13 гл. II) в сочетании с теоремой об энергии для течений, сопряженных со значительными изменениями объема и с сопротивлениями. [c.363]

В следующих двух параграфах (гл. 2) расс.матриваются изменения состояния газа при высоких температурах и диаграмма Стодола. Эти данные имеют больщое значение и они впервые приводились в русских учебниках по термодинамике. Однако эти два параграфа было бы более целесообразно рассматривать не в гл. 2 (тепловые машины), а в первой или третьей, после изложения теории дифференциальных уравнепи термодина.мики. В учебнике Брандта в основу вывода общих аналитических соотношений процессов при высоких температурах были положены приближенные уравнения [c.196]

О паровых турбинах. Учебник Погодина, 1912 г. В учебнике Мерцалова 1901 г. было лишь сказано, что данные, полученные при рассмотрении цикла Ренкина, полностью относятся и к паротурбинным установкам . Применение термодинамических потенциалов при исследовании физических и химических процессов. Об условиях равновесия двухфазных и хил ических систем. Теория растворов. Правило фаз. Учебник Грузинцева, 1913 г. Введение в учебник по термодинамике термохимии. Учебник Грузинцева, 1913 г., затем учебники Плотникова, 1915 г., Мостовича, 1915 г. и Брандта, 1915 г. Исследование эффекта Джоуля — Томсона с выводом соответствующих дифференциальных соотношений. Понятие о точке инверсии и температуре инверсии. Вывод форл1улы температуры инверсии. Уравнение состояния перегретого пара Календара и уравнение Линде. Учебник Мостовича, 1915 г. Принцип Ле-Шателье. Диаграмма Т — 5 Стодола. Учебник Брандта, 1915 г. [c.211]

Если рассматриваемый цикл а-и-с-й-а протекает с внешней необратимостью таким образом, что от источника тепла с постоянной температурой Тытс тепло сообщается рабочему телу при конечных разностях температур и аналогичным образом отнимается от рабочего тела, то потеря механической работы по сравнению с циклом Карно может быть определена по уравнению Гюи—Стодолы. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...