Теплота низшая

Для цикла, совершаемого против часовой стрелки, L <-0 это означает, что для того, чтобы осуществить такой цикл, необходимо затрачивать работу от внешнего источника работы (рис. 2.12). В результате цикла, совершаемого против часовой стрелки, от источника теплоты низшей температуры [c.48]

Цикл, совершаемый по часовой стрелке, называемый также прямым циклом, представляет собой цикл теплового двигателя в результате прямого цикла производится работа над внешним объектом работы, численно равная разности количеств теплоты, отданной источником теплоты высшей температуры и полученной источником теплоты низшей температуры. Цикл, совершаемый против часовой стрелки, т. е. обратный цикл, характерен для теплового насоса или холодильной машины в р( зультате обратного цикла за счет затраты работы внешним источником работы осуществляется перенос теплоты от низшей температуры к высшей (т. е. от источника теплоты с более низкой температурой к источнику теплоты с более высокой температурой), при этом источник теплоты низшей температуры отдает количество теплоты Q , а источник теплоты высшей температуры получает количество теплоты 1 Ql -= [c.49]

Очевидно, также, что не могут в одной точке пересекаться и две изотермы, соответствующие разным температурам Ti и Гг < Ti, так как это означало бы (рис. 2.12) возможность существования цикла, в котором производится положительная работа за счет источника теплоты низшей температуры Та с переносом части теплоты от этого источника к источнику высшей температуры Ti. [c.77]

Второе положение термодинамики состоит в том, что невозможно передать теплоту от холодного тела к теплому, не затратив при этом механической работы или вообще какой-нибудь произвольной силы природы. Превращение теплоты низшего источника в теплоту высшего не может произойти без вознаграждения. Правильность этого положения едва ли требует каких-либо доказательств. [c.39]

Приведенные формулировки второго закона термодинамики подчеркивают специфичность теплоты при ее превращениях, которые не могут протекать без попутно идущих процессов, компенсирующих эти превращения. В случае машины-двигателя такой компенсацией является передача некоторой доли теплоты низшему источнику, во втором — этой компенсацией является затрата работы. [c.37]

Практически часть теплоты уносится с водяным паром, поэтому вводится условная характеристика теплоты — низшая теплота сгорания (в Дж/кг) [c.343]

В технических устройствах вода обычно выбрасывается вместе с продуктами сгорания в виде пара. Если в результате сгорания вода получается в виде пара, теплота сгорания называется низшей — Qi. Она меньше, чем Qs, на количество затрат теплоты на испарение, В СССР и ряде других стран обычно оперируют низшей теплотой сгорания на рабочее состояние Q. В США и Великобритании теплотехнические расчеты выполняют на основе высшей теплоты сгорания. [c.123]

Теплоту сгорания газообразного топлива обычно относят к 1 м сухого газа (так называемая низшая теплота сгорания сухого газа Qf) в нормальных условиях и рассчитывают через теплоты сгорания составляющих его компонентов (кДж/м ), являющиеся коэффициентами в формуле (15.2), умноженными на 100 [c.123]

Здесь Q[ — низшая теплота сгорания единицы топлива в рабочем состоянии. [c.157]

Таким образом, при политропном процессе AD, когда мы переходим от низшей адиабаты к высшей и от высшей изотермы к низшей, 2>0, d7 <0 и, следовательно, при таком процессе теплоемкость С = 52/d Г отрицательна. При процессе D A или AD теплоемкость также отрицательна, так как при этом 5Q<0, а dT>0. При процессах с отрицательной теплоемкостью работа, совершаемая системой, больше количества получаемой ею теплоты (52 > О, dT<0) или, наоборот, работа над системой больше отдаваемого количества теплоты (52 < О, dr>0). [c.302]

Как уже отмечалось, цикл, изображенный на рис. 15.3, близок к обобщенному циклу Карно, в котором, как мы знаем из 5.8, имеет место регенерация теплоты. Это значит, что теплота, выделяющаяся при изменении состояния рабочего тела от высшей к низшей температуре вдоль нижней изобары, используется для перевода рабочего тела к высшей температуре вдоль верхней изобары. [c.524]

В холодильных машинах, работающих по обратному круговому циклу, за счет подводимой извне работы осуществляется перенос теплоты от тела с низшей температурой к телу с высшей температурой. [c.41]

Качественной (и в то же время количественной) характеристикой холодильных машин является холодильный коэффициент (х), определяемый как отношение количества теплоты, отнимаемой от источника низших температур к подведенной извне работы (L ) [c.42]

Тепловыми машинами в термодинамике называют тепловые двигатели и холодильные машины (турбокомпрессоры). Тепловым двигателем принято называть непрерывно действующую систему, осуществляющую прямые круговые процессы (циклы), в которых теплота превращается в работу. В холодильных машинах, работающих по обратному круговому циклу, за счет подводимой извне работы осуществляется перенос теплоты от тела с низшей температурой t2 к телу с высшей температурой [c.49]

В цикле холодильной машины (рис. 4.1,6) осуществляется процесс переноса теплоты Q2 от источника низшей температуры Г2 к источнику высшей температуры Г], причем к источнику Г] передается больше теплоты Ql, чем было отнято от источника температур Гг, на величину, эквивалентную подводимой извне работе. Циклы холодильных машин называют иногда обратными в отличие от циклов тепловых двигателей, которые называют прямыми. [c.51]

Прямой цикл Карно (рис. 4.1) состоит из четырех обратимых процессов двух изотермических а-Ь, d- и двух адиабатных a-d, Ь-с. В тепловой машине, работающей по этому циклу, подвод теплоты от высшего источника осуществляется при 1200 К, а отвод к низшему — при 300 К. Какая доля подводимого количества теплоты расходуется на совершение работы и какая отводится к низшему источнику теплоты [c.40]

Рабочим телом в ГТУ является воздух. Цикл (рис. 4.2) характеризуется степенью повышения давления, равной 8, и степенью предварительного расширения, равной 2,5. Какая доля подводимого количества теплоты расходуется на совершение работы и какая отводится к низшему тепловому источнику При каких температурах высшего и низшего тепловых источников к. п. д. цикла Карно [c.40]

Для переноса некоторого количества теплоты от низшего теплового источника НТИ с температурой [c.44]

В тепловом расчете двигателя внутреннего сгорания обычно используют низшую теплоту сгорания топлива Qh (кДж/кг). Последняя может быть подсчитана по формуле Менделеева [c.118]

Мощность подведенной теплоты Qi (кВт) подсчитывается по низшей теплотворной способности и массовому расходу топлива [c.119]

Для твердого и жидкого топлива различают теплоту сгорания высшую Q, (кДж/кг) и низшую Qn (кДж/кг). [c.9]

Величины высшей и низшей теплоты сгорания рабочей, горючей и сухой массы твердого (жидкого) топлива связаны выражениями [c.9]

Тепловые расчеты котлов выполняют, пользуясь низшей теплотой сгорания рабочей массы топлива [c.9]

При пересчете низшей теплоты сгорания пользуются следующими формулами [c.9]

Для смеси двух твердых, жидких или газообразных топлив низшая теплота сгорания определяется по формуле [c.10]

Задача 1.9. Определить низшую и высшую теплоту сгорания рабочей массы челябинского угля марки БЗ состава С = 37,3% Н = 2,8% SP = 1,0% N = 0,9% 0 = 10,5% = 29,5% иР = 18,0%. [c.11]

Задача 1.10. Определить низшую и высшую теплоту сгорания рабочей массы кузнецкого угля марки Д, если состав его горючей массы С = 78,5% Н = 5,6% S" = 0,4% N = 2,5% 0 =13,0%. Зольность сухой массы. 4 = 15,0% и влажность рабочая И =12,0%. [c.11]

Низшая теплота сгорания рабочей массы топлива, по формуле (1.12), [c.11]

Ехли цикл совершается по часовой стрелке, то согласно принятому ранее правилу знаков для теплоты и работы применительно к рабочему телу L Z>0, Qi>-0 величина при этом не равна нулю и отрицательна. Чтобы убедиться в этом, допустим, что Qa >0. В этом случае от источника теплоты низшей температуры отнимается теплота Q . Вместе с теплотой Qi, полученной от источника теплоты высшей температуры, общее количество теплоты, отданной обоими источниками теплоты и преобразованной в работу, составит Qi + Qa = L. Превратив эту работу в теплоту при те.мпературе и передав ее источнику теплоты высшей температуры, мы придем к следующему результату от источника теплоты низшей температуры Га перенесено к источнику теплоты высшей температуры Tj Г> Га некоторое положительное количество теплоты и притом без каких-либо остаточных изменений в системе. Но согласно первой формулировке второго начала термодинамики это невозможно следовательно, Q.a не может иметь в случае L > 0 положительного значения, т. е. < 0. Таким образом, при положительной полезной работе L рабочее тело получает от более нагретого тела количество теплоты Qi и отдает менее нагретому телу количество теплоты Q,, т. е. Qj i> 0 и Qa < 0. Из этого следует, что между абсолютными значениями L, Qi и Qa существует соотношение [c.48]

Использование двигателя Карно в качестве термометрического устройства. Из сказанного выше следует, что в цикле Карно отношение абсолютной величины количества теплоты Qj, полученной рабочим телом от источника теплоты высшей температуры Т , к абсолютной величине количества теплоты Qa, отданной источнику теплоты низшей температуры Го, есть при = = onst возрастающая функция температуры Tj [c.52]

Однозначность энтропии. Энтропия есть однозначная функция состояния тела. Это свойство энтропии вытекает непосредственно как из первой, так и из второй формулировок второго начала термодинамики. Будем вначале исходить из первой формулировки. Тогда если бы энтропия была не однозначной функцией состояния, то через точку 1 (рис. 2.20, а) могли бы проходить две обратимые адиабаты, соответствующие значениям энтропии Si и S2, где Sa i>Si. Выбрав две изотермы температур Ti и Га так, как показано на рис. 2.20, а, можно было бы осуществить цикл labl dl, при котором площадь lab равняется площади led, так что общая работа цикла равна нулю. Однако в цикле labl dl от источника теплоты низшей температуры отводится теплота — Si), а источнику теплоты высшей темпе- [c.59]

Рис. 23.2. Зависимость часового расхода теплоты на отопление Qa, и покрытие бытовой нагрузки Qomt от температуры наружного воздуха (левый график) и годовая продолжительность этих нагрузок (низшая р1счетная температура наружного воздуха принята равной —Зб С)

В отопительных приборах (радиаторах, конвекторах) у потребителей используют горячую воду с температурой не выше 95 °С. Однако теплоту Qm-t- <3быт экономичнее транспортировать от ТЭЦ или центральной районной котельной с помощью меньшего количества воды, подогретой до более высокой температуры, поэтому в крупных городах температура прямой сетевой воды при низшей расчетной температуре наружного воздуха достигает 150 С. В зоне потребителя прямую воду охлаждают подмешиванием к ней некоторого количества охлажденной возвратной (обратной) воды с температурой 20—70 °С. [c.194]

Количество сухого вещества остается при сушке неизменным G y = 1(100 — , )= Go r(100-U 2). Отсюда = = (100-U7,)/(100-U 2) = 0,718 кг. Аналогично зольность Л2 = /11(100—и 2)/(100 — —1 )=10,2%. При сгорании подсушенного топлива выделится такое же количество теплоты, что и исходного (влажного), однако теперь оно относится к меньшей массе угля. Кроме того, при подсчете низшей теплоты сгорания не надо учитывать теплоту на испарение удаленной при сушке влаги. Следовательно, [c.213]

Если осуществить цикл между теплоотдатчиком с температурой Ti итеплоприемником, в который отводилось бы количество теплоты, равное нулю (Q2 = 0). то абсолютная температура холодильника должна была бы быть равной нулю. При этих условиях вся теплота Qi превратилась бы в полезную работу L=Qi и к. п. д. цикла был бы равен единице. Поэтому абсолютный нуль температуры представляет собой низшую из всех возможных температур, когда к. п. д. цикла Карно равен единице. Такая температура принимается за начальную точку абсолютной термодинамической шкалы. [c.133]

В обратном цикле Карно при изотермическом расширении 4/ рабочее тело получает от охлаждаемого тела, имеющего низшую температуру теплоту измеряемую площадью 1аЬ41. Далее рабочее тело подвергается адиабатическому сжатию 12, в результате чего температура тела возрастает от 1 до 1 —..температуры теп-лоприемника, которым является окружающая среда. [c.614]

Тенсодержание метана в газе в долях единицы Qh — низшая рабочая теплота сгорания топлива, кДж/м . [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...