Объем жидкости (величина)

Объем жидкости (величина) 10 (1) [c.359]

Этот процесс периодически повторяется с определенной частотой — частотой отрыва парового пузырька /. Высокая интенсивность теплоотдачи при кипении связана с турбулизацией пристенного слоя жидкости паровыми пузырьками и, что особенно важно, с массообменом в кипящей жидкости — отводом теплоты парообразованием и переносом ее вместе с паровой фазой в объем жидкости. Величина т" = dJ характеризует среднюю скорость роста паровых пузырей. [c.216]

Определим объем жидкости, величину хода плунжера н накопленную энергию, обусловленные деформацией металлических частей и жидкости. [c.305]

Кроме того, это уравнение в общем виде характеризует изменение давления находящихся в равновесии фаз в зависимости от температуры, т. е. относится к кривым АС, АВ и AD рис. 11-4). Однако физический смысл величин, входящих в это уравнение, в каждом конкретном случае различен. Для случая испарения жидкости (AD) г — полная теплота парообразования, Vi — удельный объем жидкости, Ua — удельный объем пара. Для случая плавления твердого тела (АВ) г — удельная теплота плавления, Vi — удельный объем твердого тела, Oj — удельный объем жидкости. Для случая возгонки (АС) г — удельная теплота сублимации, Ui — удельный объем твердого тела, V2 — удельный объем пара. [c.181]

Равенство (23) выражает теорему об изменении количества движения для установившегося движения жидкости (или газа) в трубке тока (или в трубе). Величину G v называют секундным количеством движения жидкости. Тогда теорему можно сформулировать так разность секундных количеств движения жидкости, протекающей через два поперечных сечения трубки тока (трубы), равна сумме внешних сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). Теорема позволяет при решении задач исключить из рассмотрения все внутренние силы (силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1-2). [c.285]

Обращаясь к формуле (1-3) устанавливаем, что объем жидкости (u As в результате повышения давления ш Ар уменьшится (сожмется) на величину [c.138]

Допустим, что уровень в данный момент времени находится на высоте h. За бесконечно малый промежуток времени dt, в течение которого уровень в сосуде опустится на величину dh, течение можно считать установившимся. За это время из отверстия вытекает объем жидкости dW=Qdt, или [c.299]

Для определения величины поверхностных сил, действующих в движущейся жидкости, применим законы сохранения импульса и момента импульса к элементарному объему жидкости. Из физики известно, что [c.64]

Применительно к фазовому переходу твердое тело — жидкость (плавление) в уравнении (1.129) величина г характеризует теплоту плавления единицы количества вещества, а v" и v — соответственно удельный объем жидкости на линии плавления v" = и удельный объем твердой фазы на линии плавления, v = v. [c.72]

Для получения более ясного физического представления о том, что потенциальная энергия измеряется и величиной р/р, рассмотрим следующую схему пусть к трубе, заполненной жидкостью с избыточным давлением р, присоединен пьезометр, снабженный при входе в него краном (рис. 54) кран сначала закрыт, т. е. пьезометр свободен от жидкости и элементарный кольцевой объем жидкости AV массы р AV перед краном находится под давлением р. Если затем открыть кран, то жидкость в пьезометре поднимется на некоторую высоту, равную, как это было установлено ранее, [c.72]

Рассмотрим общий случай удара струи жидкости о симметричную по отношению к струе неподвижную преграду, имеющую вид цилиндрической криволинейной поверхности (рис. 153). После удара струя растекается в противоположные стороны под углами а к оси X, причем вследствие симметрии скорости и расходы в обеих направлениях можно считать одинаковыми по величине. Выделим в струе некоторый объем жидкости, ограниченный сечениями 1—1, 2—2 и 3—3 пусть через весьма малый промежуток времени этот объем переместится в некоторое новое положение с граничными сечениями Г—Г, 2 —2 и З —З. [c.211]

Жидкость подвержена действию двух категорий внешних сил объемных (массовых) и поверхностных. Объемными называются силы, пропорциональные объему жидкости (силы тяжести и силы инерции), поверхностными — силы, приложенные к поверхности, ограничивающей объем жидкости, или к поверхности, проведенной внутри этого объема. В общем случае (при равномерном распределении этих сил по поверхности) величина поверхностной силы пропорциональна площади, на которую она действует. В качестве примера поверхностной силы можно привести атмосферное давление, действующее на поверхность жидкости, помещенной в открытом сосуде. [c.15]

За время dt в результате перетекания л<идкости из резервуара I в резервуар // напор над центром тяжести отверстия со стороны первого резервуара уменьшится на величину dzi, а со стороны второго резервуара, наоборот, увеличится на величину dz2. При этом объем жидкости в первом резервуаре уменьшится на величину Q dz [c.208]

Пусть Л — диаметр сосуда (рис. 120) до наложения на поршень груза ДО, — диаметр после наложения груза и 8 — толщина стенки. Объем жидкости в элементе сосуда длиной а увеличится при этом на величину [c.221]

Далее нам придется часто пользоваться выражением элементарная площадка , намеченная внутри жидкости, и элементарный объем жидкости. Элементарной площадкой будем называть весьма малую площадку, удовлетворяющую условию соответствующие координаты (х, у, z) ее точек, также как и величины р я и (см. далее 3-1), относящиеся к этим точкам, отличаются друг от друга на бесконечно малую величину. Элементарный объем определяется аналогично. [c.23]

Остановимся на дополнительном пояснении второго вида движения-вращательного. Угловую скорость вращения элементарных объемов жидкости относительно своих мгновенных осей обозначим через С1, а компоненты ее — через А,, Найдем соответствующие выражения для величин Оу и С этой целью выделим элементарный объем жидкости в виде прямой треугольной призмы аЬс (рис. 3-5). Через аА обозначим биссектрису угла ab, являющуюся главной осью деформации объема аЬс. [c.78]

Поскольку р постоянно, то вместо du + pdv можно написать d u+pv), где V обозначает удельный объем жидкости. Величина и + + pv составлена полностью из свойств, поэтому она сама является свойством ее изменение определяется конечными 1состояния1м)и и не зависит от характера про1цесса, вызвавшего это /изменение. Новое свойство полезно в решении ряда проблем, и ему даны специальное название и символ. Это свойство называется энтальпией, и его величина для единицы массы обозначается символом h. [c.18]

Обратный поток жидкости из нагнетательной полости насоса рабочую камеру и сопровождающие его забросы давления будут наблюдаться, хотя и в меньшей мере, также и в случае полного заполнения цилиндров жидкостью при проходе зоны всасывания. Обратный поток в этом случае вызывается тем, что для сжатия заюхюченной в цилиндре жидкости до выходного давления в него из полости нагнетания насоса должен поступить некоторый объем жидкости, величина которого определится в основном перепадом давления в полостях всасывания и нагнетания насоса, а также пр аведенным модулем объемной упругости жидкости (рабочей сре ы) и объемом цилиндра. [c.309]

G и л ы м а с с о в ы е. Эти силы действуют на все частицы, составляющие рассматриваемый объем жидкости величина этих сил пропорциональна массе жидкости. В случае однородной жидкости, т. е. жидкости, имеющей всюду одинаковую плотность (р = onst), величина массовых сил будет пропорциональна также объему жидкости поэтому при р = onst массовые силы можно называть объемными силами (что мы далее и будем делать). К числу объемных сил относится собственный вес жидкости силы инерции жидкости также можно рассматривать как внешние объемные силы. Интенсивность (плотность распределения) объемных сил. в различных точках пространства, занятого жидкостью, в общем случае может быть разной. В частном случае, когда интенсивность действия объемных сил одинакова во всех точках пространства, занятого жидкостью, величина объемной силы F, приложенной к данному объему У жидкости, равна [c.17]

Если величину G rrio (о) назвать секундным моментом количеств движения жидкости относительно центра О, то теорему, выражея-ную равенством (39), можно сформулировать так (сравн. с ИЗ) разность секундных моментов количеств движения относительно центра О жидкости, протекающей через два поперечных сеченая трубки тока (трубы), равна сумме моментов относительно того же центра всех внешних (массовых и поверхностных) сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). При решении задач теорема позволяет исключить из рассмотрения все внутренние силы, т. е. силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1—2. [c.299]

Если бы в точке x = Xq не возник отрыв (т. е. если Л=0), то при х> Хо было бы (dvx/dy) у=о < О, т. е. при удалении от стенки (при достаточно малых у) Vx делалось бы отрицательным, увеличиваясь по абсолютной величине. Другими словами, за точкой х = Хо жидкость двигалась бы в нижних слоях пограничного слоя в направлении, обратном основному потоку возникло бы подтекание жидкости к этой точке. Подчеркнем, что из такого рода рассуиедений еще отнюдь нельзя было бы делать вывод о необходимости отрыва в точке, где dvx/dy — 0-, вся картина течения с подтеканием могла бы (как это и было бы при Л=0) находиться целиком в области пограничного слоя, не выходя в область основного потока, между тем как для отрыва характерен именно выход течения в основной объем жидкости. [c.235]

Объемная упругость жидкостей или газов количествешю может быть охарактеризована отношением действующего давления к величине от1Юсительного изменения объема, которое этим давлением вызвано. Пусть объем жидкости при [[екотором нормальном давлении равен V и при изменении давления па Ар он изменился иа А К. Следовательно, относительное изменение объема есть AV/V, а коэффициент сжимаемости [c.502]

Возникновение пульсаций скорости в поперечном направле-нпп можно представить следующим образом. В слое с коорд11на-той г/1 за счет каких-либо причин происходит увеличение окоро-стп, т. е. появляется положительная пульсационная составляющая и >0. Жидкий объем, имеющий эту скорость U(yi)+u, сталкивается с находящимся впереди объемом, имеющим скорость m(j/i), и поэтому возникает ионеречное движение, направленное в обе стороны от слоя у. Если в слое с координатой у происходит уменьшение скорости (ii <0), то жидкий объем, имеющий эту скорость, отстает от объема, имеющего скорость й(г/1), и возникает поперечное движение, направленное с обеих сторон к слою г/1. На основании этих рассуждений можно сделать вывод, что величина поперечной нульсационной скорости v имеет такой же порядок, как и величина продольной пульса-ционной скорости и. Как показано выше, объем жидкости, приходящий в слой г/1 с положительным значением г , вызывает обычно отрицательную пульсационную скорость и. Объем жидкости, приходящий в слои г/1 с отрицательным значением и, вы- [c.318]

Пне)зматический способ, при котором применяется большое число различных насадков (трубки, цилиндрические и шаровые зонды и др.). В этих приборах принимающим и передающим элементом является некоторый объем жидкости или газа, а значение скорости вычисляется по величине измеренного давления. [c.482]

В силу практической несжимаемости жидкости величины Пж и Пт.Ф одного порядка. Поэтому из уравнения (7.24) следует, что в условиях Vж>Vт.ф величина йр1с1Т>0, т. е. с ростом давления увеличивается и температура плавления. Если же Пж< <Ут.ф, то величина йр1йТ<0 и это значит, что с ростом давления температура плавления уменьшается (например, для льда). Действительно, при плавлении льда объем воды уменьшается, т. е. Пж<Ит.ф. Из уравнения (7.24) следует, что увеличение давления понижает температуру плавления. Теплота плавления для льда при температуре =0°С и нормальном давлении составляет г = 335 Дж/г. Удельный объем льда при О °С равен Vт.ф = = 1,091 см /г, а удельный объем воды Пж=1 см /г, т. е. Ож— Vr.ф = —0,091 см /г. Подставляя значения перечисленных величин в уравнение (7.24), находим [c.95]

Явление пульсации скоростей заключается в том, что местные продольные скорости (продольные скорости движения частиц жидкости в неподвижной точке пространства) непрерывно изменяются, колеблясь около некоторой постоянной величины, называемой местной осредненной скоростью. На рис. 4.6 показана картина пульсации продольной скорости и (по данным М. А. Великанова) для некоторой неподвижной точки пространства. Определим осредненную местную скорость. Для этого возьмем в жидкости элементарную площадку d(n, принадлежащую некоторому поперечному сечению потока. За время dt через нее проходит количество жидкости, равное ud odt, где и — переменная (во времени) величина продольной скорости. За время Т через эту площадку пройдет объем жидкости [c.102]

Объем жидкости во втором резервуаре увеличится на величину — QidZi- [c.141]

Явление пульсации скоростей заключается в том, что местные скорости (скорости двил<ения в точке) непрерывно изменяются, колеблясь около некоторой постоянной величины, называемой местной осредненной скоростью. На рис. 94 показана картина пульсации скорости по данным М. А. Великанова, всесторонне изучавшего это явление теоретически и экспериментально. Определим осредненную местную скорость. Возьмем в жидкости элементарную плошадку rfo), в области которой происходит пульсация скорости. За время dt через эту площадку проходит количество жидкости, равное Uwdadt, где — переменная величина скорости. За время Т через эту площадку пройдет объем жидкости [c.142]

Силы поверхностные. Эти силы приложены к поверхности, ограни-чиваюгпей рассматриваемый объем жидкости, выделенный, например, внутри покоящейся или движущейся жидкости (см. объем AB D жидкости на рис. 1-9). При равномерном распределении этих сил по данной поверхности величина их пропорциональна площади этой поверхности. К числу таких сил относятся, например, атмосферное давление, действующее на так называемую свободную поверхность жидкости, а также силы трения, о которых говорили в 1-3 (действующие по поверхности, намеченной внутри жидкости). Изучая механическое действие жидкости на поверхность какого-либо твердого тела, можно говорить о реакции этой поверхности, т. е. реактивной силе, приложенной к жидкости со стороны твердого тела. Такая сила также должна рассматриваться как внешняя поверхностная сила (по отношению к объему жидкости, ограниченному поверхностью упомянутого твердого тела). В общем случае плотность распределения поверхностной силы (т. е. напряжение) в различных точках рассматриваемой поверхности может быть различной. В частном случае, когда поверхностная сила Р распределяется равномерно по рассматриваемой поверхности площадью S, величина этой силы [c.22]

СилаР по отношению к отсеку II является внешней поверхностной силой по отношению же ко всему объему жидкости, состоящему из двух отсеков (I и II), она является силой внутренней. Силе Р отвечает реакция (той же величины, что и сила Р), действующая со стороны отсека II на отсек I. Поэтому силу Р следует рассматривать, как силу парную. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...