Модель относительной плотности атмосферы

Коэффициенты модели относительной плотности атмосферы [49] [c.370]

Задача об эволюции орбиты в атмосфере сведена к интегрированию двух уравнений (8.3.24), правые части которых выражены через определенные интегралы от функций (р, е, и) и Ф(р, е, и). Важно подчеркнуть, что правые части (8.3.24) не зависят от характеристик ИСЗ. Поэтому достаточно один раз проинтегрировать систему (8.3.24) с учетом принятой модели изменения относительной плотности Д по высот е. Затем легко совершить переход от к по формуле N = п1 20х), т. е. вычислить количество оборотов любого ИСЗ с учетом его коэффициента аэродинамического сопротивления Сх, массы т и площади миделева сечения 8. [c.369]

Для примера в работе [49] приведена зависимость п к , к ) для модели атмосферы с относительной плотностью [c.369]

Пример. В работе [18] в модели динамики большого испаряющегося тела при высокоскоростном входе в атмосферу планеты учитывается присоединённая масса. На больших высотах плотность среды мала по сравнению с плотностью тела, аналогично соотносятся присоединённая масса и масса тела. Однако малость величины присоединённой массы по сравнению с массой тела не означает а priori, что ей можно пренебречь при расчёте силового влияния на тело. Присоединённая масса при изменении плотности является переменной, и процесс её изменения вызывает появление реактивной силы, зависящей от быстроты изменения массы и относительной скорости частиц, изменяющих состав системы. Относительная скорость частиц, изменяющих присоединённую массу в покоящейся атмосфере, по величине равна скорости тела и противоположна ей по направлению. При таком рассмотрении на этапе возрастания скорости тела (см. парадокс спутника [26]) удаётся избежать ошибки в оценке уноса массы тела и получить зависимости относительного уноса массы от условий входа в атмосферу, от величины пути, пройденного телом, силы притяжения и других параметров для двух моделей уноса массы. [c.44]

Сделаем еще несколько вводных замечаний относительно отличительных особенностей полуэмпирической теории многокомпонентной турбулентности применительно к планетной атмосфере. Существование градиентов концентраций составляет одно из важнейших свойств химически реагирующих течений, которое обычно не рассматривалось классическими моделями турбулентности с постоянной плотностью. Градиенты плотности, температуры и концентраций, возникающие из-за локального тепловыделения в химических реакциях, могут сильно изменить поле гидродинамической скорости жидкости посредством процессов турбулентного тепло- и массопереноса. Тем самым химическая кинетика реализует обратную связь с гидродинамикой. В случае турбулизованной смеси, в дополнение к пульсациям скорости, имеют место пульсации массовой плотности, температуры и концентраций отдельных компонентов. Очевидно, так как система осредненных уравнений многокомпонентной гидродинамики (3.2.4)-(3.2.8) содержит одноточечные парные корреляции, включающие указанные пульсации, то для ее замыкания необходимо привлекать к рассмотрению большое число дополнительных эволюционных (прогностических) уравнений переноса для вторых моментов. В этих уравнениях высшие моменты могут быть аппроксимированы градиентными соотношениями, написанными по аналогии с теми, которые используются в моделях нереагирующей турбулентности для течений с постоянной плотностью. Развиваемый в этой главе подход не является, таким образом, принципиально новым, а содержит изложение с единой точки зрения идей, используемых в феноменологических теориях турбулентности однородных жидкостей применительно к специфике сжимаемых многокомпонентных смесей. [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...