Атмосфера стандартная 205 - Плотность

Атмосфера стандартная 205 - Плотность 205 Атомы, внедрившиеся в междоузлия 283 [c.455]

Плотность Рсо= (),4136 кг/м находим из таблиц стандартной атмосферы [51] для высоты Н = 10 км. [c.167]

Из таблиц стандартной атмосферы [51] находим для высоты Я= 10 000 м плотность воздуха = 0,4136 кг/м и скорость звука = 299,5 м/с. Соответствующее число Маха Моо = Коо/й = 1,669. [c.240]

Соотношение между высотой, давлением, температурой и плотностью стандартной атмосферы приведено в табл. 1.13. [c.31]

Необходимо иметь некоторые условные законы изменения давления, плотности и температуры, которые позволяли бы сравнивать между собой опытные и расчетные данные. В качестве таких условных законов приняты зависимости, полученные в результате статистической обработки многолетних метрологических наблюдений в средних широтах. Атмосфера, в которой температура, давление и плотность изменяются с высотой по этим условным законам, является Международной стандартной атмосферой. [c.33]

Характер изменения тяги ТРД с высотой показан на рис. 4.04, где для сравнения нанесены также кривые изменения плотности и давления воздуха в условиях стандартной атмосферы. За 100% приняты тяга, давление и плотность на высоте 11 км. Кривая изменения тяги для высот до 11 км является приближенной (строго говоря, у каждого двигателя эта кривая своя) и показывает изменение статической тяги. Для высот более 11 км кривая достаточно [c.110]

В таблице стандартной атмосферы находим, что этому превышению соответствует уменьшение плотности в 1,7 раза. Но скорость в верхней точке петли № 2 больше в два раза. В итоге, несмотря на меньшую плотность, скоростной напор будет больше, чем у петли № 1, в 2 1,7 = 2,35 раза, что, конечно, повышает безопасность полета. [c.210]

Рис. 3. Сравнение Стандартной атмосферы Земли с экспоненциальной зависимостью плотности от высоты (р ==

Для изучения движения летательного аппарата в атмосфере используют таблицы стандартной атмосферы СА-64 (ГОСТ 4401-64), которые определяют средние значения температуры Т, давления р, плотности р, скорости звука а, динамической и кинематической и вязкости, длины свободного пробега Л и ускорения свободного падения g в зависимости от высоты над уровнем моря Н. [c.17]

Первое теоретическое вычисление скорости звука было дано Исааком Ньютоном в его Принципах натуральной философии. Он нашел, что скорость распространения колебания давления прямо пропорциональна корню квадратному из упругой силы сопротивления воздуха сжатию и обратно пропорциональна корню квадратному из плотности среды. Выполнив вычисления, он получил величину 979 футов в секунду для скорости звука в воздухе на уровне моря при стандартных условиях и нашел, что это значение почти на 15% меньше, чем экспериментальное значение 1142 фута в секунду, выведенное из наблюдений над выстрелами из орудия. Ньютон объяснил расхождение присутствием в атмосфере взвешенных твердых частиц и паров воды. [c.5]

Атмосфера (газообразная оболочка Земли) имеет слоистое строение и характеризуется большой неопределенностью давление, температура и массовая плотность воздуха изменяются в широких пределах и зависят от широты и долготы места, высоты, времени года, суток и т. д. Для удобства выполнения расчетов, пригодных для различных условий атмосферы, принята условная осред-ненная стандартная атмосфера, которую называют международной стандартной атмосферой (M A). Она введена с 1/Х 1964 г. ГОСТ 4401—64. [c.3]

К ( = — 56,5 С). Подставляя вместо Т, р , и соответствующие численные значения этих величин в формулы (11) и (12), получим выражения для изменения давления и плотности но Международной стандартной атмосфере для высот до и км над уровнем моря [c.45]

Температуры, давления и плотности воздуха на разных высотах, вычисленные по формулам Международной стандартной атмосферы, даны в нижеследующей таблице, а также изображены в виде графика на фиг. 10. [c.46]

Изменение плотности р и температуры I по высоте определялось по таблицам Международной стандартной атмосферы. [c.445]

Плотность воздуха р/, на высоте к находим по таблицам стандартной атмосферы в данном случае р , =0,103 кгсек /м. Мы имеем, таким образом, все необходимые численные данные и можем определить искомую мощность [c.564]

На Рис.7.3.1 показан высотный профиль градиентного числа Ричардсона Ri для смеси атмосферных газов, рассчитанный по средним высотным профилям температуры и полной числовой плотности стандартной атмосферы и вертикальному градиенту скорости ветра, определенному по многочисленным экспериментальным данны и сглаженному по значительному временному интервалу. При этом свободные параметры задачи а и (3 варьировались в пределах от 0.125 [c.270]

Далее, одним из наиболее важных свойств атмосферы является всегда существующая заметная зависимость давления и плотности от расстояния от поверхности Земли зависит от высоты, как правило, и температура. Вид этой, зависимости в основных чертах сохраняется всегда. Можно ввести понятие стандартной атмосферы и рассматривать р, р и 7 на каждом уровне как величины, близкие к их стандартным значениям р, р, Т данного уровня. Пусть [c.547]

Сильный взрыв и распространение ударных волн в экспоненциальной атмосфере. Атмосфера Земли не является однородной и плотность воздуха уменьшается с высотой. Приближенно это уменьшение можно описать барометрической формулой ро — роо хр (—Л/Д), где роо — плотность на уровне моря, а Д — так называемая высота стандартной атмосферы, которая у поверхности Земли равна 8,5 км. Если энергия взрыва Е достаточно велика или плотность в точке взрыва рс достаточно мала, ударная волна, еще будучи очень сильной, проходит большие расстояния, превышающие Д, и тогда на газодинамическом процессе существенным образом сказывается неоднородность атмосферы. Движение теперь двумерно и неавтомодельно, так что решение полной задачи представляет очень большие трудности. Однако закономерности распространения фронта [c.247]

Плотность меди 8,9, температура плавления 1083 °С. Медь — пластичный металл, твердость медных покрытий составляет обычно 2,5—3,0 ГПа. Удельное электросопротивление меди 0,017 X X 10 мкОм-м. Медь интенсивно растворяется в аэрированных аммиачных и цианидных растворах, азотной кислоте, менее интенсивно — в хромовой слабо — в серной и почти не реагирует с соляной кислотой. В атмосфере медь легко взаимодействует с влагой, углекислыми и сернистыми соединениями, покрывается оксидами и темнеет. Стандартный потенциал меди по отношению к ее одновалентным ионам равен +0,52 В, двухвалентным ионам 4 0,34 В [5.1, 5.2]. [c.170]

Стандартная атмосфера была определена как давление столба ртути высотой 760 мм, имеющей плотность 13,5951 г/слг и находящейся под действием силы тяжести с ускорением 980,665 см/сек это давление равно 1 013 250 дин/см . Мы будем истолковывать это определение следующим образом [c.270]

Рис. 4. Поглощение радиоволн в водяном паре для стандартной атмосферы на высотах О, 2, 4, 6 и 8 км. Значение к вычислены для плотности водяного пара 1 г/м на уровне моря. Пунктир — общее поглощение водяным паром для вертикально распространяющихся радиоволн.

Все сведения о плотности воздуха, полученные с использованием ИСЗ, содержатся в Стандартной атмосфере. Она состоит из таблиц и формул, позволяющих находить плотность на данной высоте для данного момента времени. Основными входными данными Стандартной атмосферы, помимо высоты А и местного солнечного времени, являются широта точки ф, в которой определяется плотность, склонение Солнца бо, индексы / ю, и Рю.у, характеризующие поток солнечного излучения на волне 10,7 см и геомагнитный индекс /Ср- [c.612]

Таблицы и формулы Стандартной атмосферы учитывают все вариации плотности, описанные в 5.01. [c.612]

В разделе 4 гл. I рассматривалась задача о сильном взрыве в бесконечной однородной среде. Как известно, атмосфера Земли не является однородной, плотность воздуха уменьшается с высотой, причем в каком-то приближении зависимость плотности ро от высоты к описывается барометрической формулой бо = где боо — плотность на уровне моря, а А — так называемая высота стандартной атмосферы, которая у поверхности Земли равна примерно 8,5 км ). [c.661]

На рис. 4.1 приведен вертикальный профиль плотности атмосферы, полученный в Кингстоне на Ямайке 25 марта 1969 г., когда за интервал времени О ч 10 мин.. . 2 ч 35 мин было выпущено 300 импульсов. Сплошная кривая соответствует стандартной модели атмосферы, точки — данные зондирования, а вертикальные черточки указывают на ошибки измерений. [c.110]

Здесь т — высота, т о — некоторая стандартная высота (обычно — высота перигея), ро — плотность атмосферы на стандартной высоте, а Я — шкала высот (по предположению, постоянные). Шкала высот — это расстояние по вертикали, на котором плотность изменяется в е раз ее значение зависит от высоты Н равно примерно 6 км на уровне моря и достигает 40 км на высоте около 200 км. [c.334]

Зависимости, даваемые стандартной атмосферой, довольно близко подходят к тем средним величинам давлений, плотностей и температур, которые наблюдаются в наших широтах, конечно, при условии, что на уровне моря температура имеет, исходное значение, т. е. /= 15 С, что, конечно, не всегда соответствует зимним условиям. [c.442]

В некоторых странах на основании статистических данных построены условные кривые температуры, плотности и давления атмосферы для высот до 10—20 км. Состояния атмосферы, определяемые по этим кривым для различных высот, получили название стандартных атмосфер . Ими пользуются при оценке достижений авиации, а также при определении сопротивления воздуха, испытываемого артиллерийскими снарядами, и для ряда других целей. [c.33]

Одним из основных центров применения лазеров для контроля состояния атмосферы является Институт оптики атмосферы АН СССР в Томске. Там налажены такие эксперименты, как, например, по измерению стандартных метеорологических параметров атмосферы температуры, плотности, влажности, скорости ветра. Лазерное зондирование облаков позволяет измерить их нижнюю границу, исследовать зарождение и развитие облака, изучить его пространственную структуру. Это, в свою очередь, позволяет прогнозировать выпадение осадков, что играет немаловажнукз роль для развития сельскохозяйственных культур. [c.103]

Отсюда отношение скоростей Уоон= ъ1Ухн=5, = V9о н=ъ19 н= ъ- Из таблиц стандартной атмосферы плотность воздуха Рооя=5 = 0.737 кг/м Роо//=15 = 0,195 кг/м . Следовательно, скорость летательного аппарата на высоте Я = 15 км У н= ъ = = 1,95 . [c.33]

Если при постоянной температуре наружного воздуха уменьшать давление воздуха (например, при подъеме в стратосфере, т, е. выше 11 кж в условиях стандартной атмосферы), то пропорционально давлению будет уменьшаться плотность, а с ней и массовый расход воздуха гпсек- Скорость истечения останется неизменной. Покажем это на примере. Пусть давление, а следовательно, и плотность, уменьшились в два раза. В два раза уменьшатся и избыточные давления перед компрессором и за ним, которые пропорциональны скоростному напору, т. е. плотности воздуха. Избыточное давление внутри двигателя вызывает истечение струи из солла. В нашем примере вдвое меньшее избыточное давление действует на газ, имеющий вдвое меньшую инертность (плотность), ввиду чего газ приобретает такую же скорость истечения, какая была до понижения наружного давления. [c.108]

Рис. 2.2. Эффект теплового искажения плотности мощности излучения в поперечном сечении гауссова пучка, рас-пространяюидегося по наклонной трассе (модель стандартной летней атмосферы средних широт) при численном расчете в приближении длинного импульса для 2=3 км, / = и, jvp(0)=3,6 км, Ljvp/Ld = 0,024 и различных зенитных углах 0.

Во МНОГИХ промышленных процессах, где требуется высокий вакуум, например таких, как перегонка, важно понимать механику движения разреженных газов при низких скоростях обильные данные, накопленные при изучении этих явлений, теперь пригодны для использования. Механика разреженных газов при больших числах М также представляет большой интерес, потому что уже практически осуществляются сверхзвуковые полеты на больших высотах. По стандартной атмосфере согласно работам [1] и [2] длина свободного пробега молекул на высотах 97, 120 и 155 км равна примерно 0.19 0,30 и 3 соответственно. На высотах, больших 160 км, длина свободного пробега может быть значительно больше размеров самолета. В системах высокого вакуума и при полетах на больших высотах число Кнудсена велико и уравнения переноса отличаются от соответствуюш,их уравнений, справедливых при больших плотностях. [c.204]

В Международной стандартной атмосфере за плоскость отсчета высот (z = 0) принят уровень моря для этого-уровня приняты следующие начальные значения величин, характеризующих состояние атмосферы температура =15°С (Г = 288°К), давление /> =10 330 кг1м (760 мм ртутного столба), плотность воздуха = 0,125 кгсек Кн (объемный вес. у == 1,225 кг м ). [c.44]

Фиг. 10. Распредсленпо давления, температуры п плотности I) Международной стандартной атмосфере.

Для высот Z > и км температура считается постоянной величиной, равной Jj, == 216,5° К 56,5° С). Значения давления и объемного веса воздуха на высоте 2=11 км получаются по последним формулам соответственно равными / jj = 2301 Ke M , Yjj = 0,3636 kzJm . Подставляя эти значения в формулы Галлея, получим выражения для изменения давления и плотности по Международной стандартной атмосфере для высот z>ll км [c.46]

Пример 3. Вычислим мощность моторов, необходимую для движения дирижабля, воздухоизмещение которого равно У =180 ООО (длина такого дирижабля должна быть равна приблизительно 240 м). Высота полета пусть будет /1=1000 м, а максимальная скорость 7 = 130 км час ( = 36 м/сек). Коэффициент лобового сопротивления можно считать равным Сд. = 0,022, коэффициент полезного действия винтомоторных установок 7] = 0,70. Плотность воздз ха на высоте 1000 м по таблицам стандартной атмосферы равна р , = 0,113 кг-сек"/м. По формуле для эффективной мощности моторов (пример 1) находим [c.565]

Влияние плотности перемещаемого вовдуха (газа) на характеристику В. Если один и тот же В., работая при п = onst, перемещает в единицу времени одно и то же количество (но не кг) гава различной плотности, то очевидно кинематика потока не изменяется. Поэтому напор и расходуемая мощность будут относиться, как плотности перемещаемого гава. Из приведенных соотношений следует, что при указании данных В. и при приведении его характеристики необходимо указывать уд. в. воздуха во время испытания либо задать барометрические условия либо привести полученные данные к условиям стандартной атмосферы. Приведение данных испытания к нормальным условиям производится при помощи следующих ф-л [c.248]

При решении задач, связанных с проблемой переноса оптической радиации в атмосфере, обычно используются различные справочные модели высотного распределения давления, температуры, влажности воздуха и озона (см., например, [1.59, 1.69, 5, 59, 101]). Это связано с тем, что наиболее распространенные, так называемые стандартные атмосферы (СА)—СА-73 [1.9] в СССР и СА-76 [102] в США содержат только данные о среднегодовом и среднеглобальном распределении давления, температуры и плотности воздуха по высоте и не дают совершенно никакой информации о содержании в нем оптически активных газовых составляющих (в первую очередь, водяного пара и атмосферного озона). Справочные модели (наиболее известной из них является модель Мак-Клатчи [59]) дают наглядное представление о вертикальном среднесезонном распределении физических параметров в различных широтных зонах земного шара полярной (60—90° ш.), умеренной (30—60° ш.) и тропической (О—30° ш.). Кроме того, они содержат данные о высотных профилях таких МГС, как Н2О и О3. [c.162]

В ряде случаев, например, при определении эффективности и надежности авиационной техники, обычно ограничиваются использованием одной стандартной атмосферы (в СССР — это стандартная атмосфера СА-74 [1.9], в США — СА-76 [5.102]). Для нее на основании многолетних данных определен и затабулирован некоторый закон изменения метеопараметров (температуры, плотности и давления) с высотой. Иногда кроме стандартного профиля необходимо знать также и диапазон возможных изменений того или иного параметра на различных уровнях атмосферы. В этом случае обычно используются климатические характеристики отклонений фактических значений параметра от стандартного. Для температуры они даны, например, в работах [5.9, 1, [c.188]

Рис. 4.2. Отношения измеренной плотности ризм к рассчитанной ррас по стандартной модели атмосферы, полученные в Кингстоне на Ямайке при использовании 300 зондирующих импульсов рубинового лазера на 2,5 ч 25 марта 1969 г. (а) и при использовании 1500 зондирующих импульсов за одну ночь

Рис. 4.3. Вертикальный профиль температуры атмосферы, полученный из профиля плотности при лазерном зондировании в Вингфилде летом 1967 г. (точки). Сплошная кривая построена ПО стандартной модели атмосферы.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...