Явление затухающей волны

Если принять в расчет явление затухающей волны, то можно показать, что в случае распространяющейся волны когерентность должна существовать в пределах линейного размера, превышающего по крайней мере длину волны. В случае квазимонохроматического света взаимная интенсивность, наилучшим образом аппроксимирующая некогерентность, но соответствующая еще распространяющейся волне, дается выражением [5.11] [c.199]

Явление нарушенного полного внутреннего отражения (НПВО) наблюдается в случае, когда электромагнитная волна распространяется из среды более плотной в среду менее плотную (Л1>П2), если вторая среда обладает сильным поглощением К2 > 0,001 и угол падения а > пр. При этом электромагнитное излучение проникает во вторую среду на некоторую глубину. Часть энергии теряется вследствие поглощения света в слое, в который проникает волна. В результате этого коэффициент отражения в отличие от ПВО оказывается меньшим единицы. Можно показать, что при НПВО образуется затухающая волна, амплитуда которой в направлении 2 уменьшается по закону = оехр(—г/с р), где с р — глубина проникновения во вторую среду, при которой амплитуда волны ослабляется в е раз (см. с. 68). [c.78]

В 5 обсуждается нелинейный аналог явления полного отражение, имеющего место в линейном диэлектрике. Круг нелинейных явлений, в том числе появление экспоненциально затухающих волн, оказывается здесь весьма широким. Ниже будет показано, что полностью отраженная волна основной частоты может создавать как отраженную, так и прошедшую волны гармоники, в то время как две обычные преломленные волны могут привести к появлению затухающей волны на разностной частоте. [c.334]

Наиболее интересные явления возникают за счет волн, соответствующих вычетам в полюсах 3-го типа. Положение этих полюсов существенно зависит от волновой толщины оболочки. При волновой толщине кк 1 вещественная часть корня 3-го типа приблизительно равна волновому радиусу ка и вещественной части корня типа Франца. Однако мнимая часть этого корня значительно меньше мнимой части корня типа Франца. При кк 1 скорость изгибных волн в оболочке становится сравнимой со скоростью звука в воде и в окружающей среде вблизи оболочки. При этом возникают периферические слабо затухающие волны, обусловленные изгибными колебаниями ее поверхности. Как будет показано ниже, именно периферические волны, вызванные изгибными колебаниями в оболочке, вносят основной вклад в поле в областа геометрической тени. [c.229]

Введение. Излучение атомов часто моделируют в виде набора обрывков гармонических волн, называемых цугами (см. рис. 2.4). Длительность цуга обратно пропорциональна ширине спектра частот излучаемых атомом. К такому выводу мы также пришли, разлагая затухающее колебание осциллятора (непериодическое колебание) в интеграл Фурье. Представляет интерес проанализировать разложение Фурье некоторых сложных колебаний конкретного вида, которые могут встречаться в различных оптических явлениях. [c.41]

На свободной поверхности гелия II могут распространяться волны, затухающие в глубь жидкости. Это явление совершенно аналогично капиллярным волнам на поверхности классической жидкости. Выбираем ось г по нормали к поверхности, обозначаем через С отклонение координаты поверхности от равновесного положения. Если пренебречь эффектами, связанными с присутствием пара, то на поверхности жидкости должны выполняться следующие граничные условия. [c.86]

Представление о вязких и тепловых волнах, быстро затухающих при удалении от колеблющейся поверхности тела внутри жидкости и обладающих дисперсией, очень важно для большого круга задач физической акустики. Аналогичные процессы необходимо учитывать, в частности, в задаче о поглощении звука, распространяющегося вдоль твердой стенки (что имеет существенное значение в теории звукопоглотителей), в теории акустических течений, в явлениях, связанных с динамикой газовых и паровых пузырьков, находящихся в акустическом поле, и т. д. [c.21]

Одним из первых высказал такую точку зрения Михельсон, который в своей известной диссертации [59] дал теоретический анализ явления детонации. В отличие от обычных ударных волн, быстро затухающих и вырождающихся в звуковые, детонационные волны не вырождаются, а распространяются как угодно долго [c.70]

График этой функции, дающий щ величины побочного максимума ха-рактеристики направленности для затухающих гармонических волн, показан на рис. 6. На нем видно быстрое возрастание величины побочного максимума при увеличении затухания затухающей гармонической волны. Это явление объясняется формой волны, выбранной для суммирования бесконечным уменьшением ее амплитуды в сторону возрастания времени и бесконечным возрастанием амплитуды в сторону [c.55]

Сильное пост. магн. поле Н существенно влияет на радиочастотные св-ва М. Если на М., помещённый в сильное пост. магн. поле Н, падает эл.-магн. волна, частота к-рой кратна частоте прецессии эл-нов проводимости вокруг силовых линий поля Н, наблюдаются резонансные явления (см. Циклотронный резонанс). При определ. условиях в толще М., находящемся -в пост. магн. поле, могут распространяться слабо затухающие эл -магн. волны, т. е., скин-эффект исчезает. Электродинамич. св-ва М., помещённого в магн, поле, сходны со св-вами плазмы в магн. поле и явл. источником информации об эл-нах проводимости. [c.411]

Физическая причина этого кажущегося нефизического результата состоит в явлении затухающей волны. Волновое поле, некогерентное в смысле определения (5.5.17), имеет бесконечно малую тонкую пространственнуюv TpyKTypy. Но пространственная структура с масштабом, меньшим, чем длина волны, соответствует нераспространяюи имся затухающим волнам (см., например, [5.24]). Следовательно, полностью некогерентный поверхностный источник не излучает. [c.199]

Исследования закономерностей расположения спектральных линий различных элементов, а также попытки количественно описать характеристики самих линий (полуширина, форма огибающей, тонкая структура и т. п.) фактически завершили историю традиционной волновой оптики. Электронная теория дисперсии Лоренца стала вершиной достижений кляггической физики в области излучения. Она смогла объяснить естественную ширину спектральной линии, эффекты ударного и донлеровского уширения, позволила подвести количественные критерии под понятия когерентности и монохроматичности, наконец 01И1-сать интерференционные и дифракционные явления на языке затухающих волн и волновых цугов. [c.24]

При распространении электромагнитного излучения в периодических средах возникает много интересных и потенциально полезных явлений. К ним относятся дифракция рентгеновского излучения в кристаллах, дифракция света на периодических изменениях механических напряжений, возникающих при прохождении звуковой волны, и запрещенная зона для света в слоистых периодических средах. Эти явления используются во многих оптических устройствах, таких, как дифракционные решетки, голограммы, лазеры на свободных электронах, лазеры с распределенной обратной связью, лазеры с распределенным брэгговским отражением, брэгговские отражатели с высокой отражательной способностью, акустооптические фильтры, светофильтры Шольца и т. д. В данной главе мы рассмотрим некоторые общие свойства электромагнитного излучения в периодических средах и общую теорию его распространения в слоистой периодической среде. Эта теория имеет весьма близкую формальную аналогию с квантовой теорией электронов в кристаллах и поэтому позволяет использовать понятия блоховских волн, запрещенных зон, затухающих и поверхностных волн. Наконец, мы обсудим применение этой теории для решения ряда хорошо известных задач, таких, как расчет коэффициента отражения от брэгговского зеркала, коэффициентов пропускания фильтра Шольца и оптических поверхностных волн. Кроме того, мы обсудим двойное лучепреломление за счет формы и его применение в дихроичных поляризаторах. Периодические структуры играют также важную роль в интегральной оптике, рассмотрение которой мы отложим до гл. 11. [c.169]

Математическая модель играет в теории колебаний двоякую роль это и идеализированное описание реальных динамических систем, и математическая модель, отображающая различные колебательные явления гармонические колебания, нарастающие и затухающие колебания, автоколебания, жесткий и мягкий режимы их возникновения, вынужденные колебания, резонанс, параметрическое возбуждение колебаний, стохастические и хаотические колебания, различные волновые явления, бегущие и стоячие волиы, возникновение ударных волн, различные типы взаимодействия волн и многое другое. [c.7]

В п. 3.2 будут рассмотрены свободные колебания одномерного затухающего осциллятора. Затем мы изучим переходную характеристику такого осциллятора, выведенного из положения равновесия силой, изменяющейся по гардюническому закону. Мы обнаружим интересное явление переходных биений между внешней силой и переходным процессом свободных колебаний. Затем мы перейдем к установившимся колебаниям, которые совершает система после окончания переходного процесса. Мы рассмотрим также резонансную характеристику осциллятора, находящегося под действием внешней силы при медленном изменении ее частоты. В п. 3.3 мы будем изучать системы с двумя степенями свободы и обнаружим, что каждая мода свободных колебаний вносит свой вклад в вынужденное движение данного движущегося элемента. В частности, будет выведено очень простое соотношение, которое покажет, что движение данного элемента является суперпозицией независимых вкладов от каждой моды. В п. 3.4 мы обнаружим замечательные свойства системы с несколькими степенями свободы, находящейся под воздействием внешней силы, частота которой либо выше, либо ниже частоты самой низкой моды системы. В п. 3.5 мы обратимся к системе из многих связанных маятников, находящейся под внешним воздействием, и откроем существование экспоненциальных волн. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...