Коэффициент поглощения, формула

Оказывается, что даже при резком различии в коэффициентах поглощения формула среднего коэффициента достаточно точна, хотя плотность энергии около участков поверхности с экстремальными коэффициентами поглощения будет значительно отклоняться от своего среднего значения в помещении. [c.167]

Интегрирование формулы (11.9) приводит к табулированным функциям, ес.ли воспользоваться представлением фактора накопления формулой Тейлора. Результаты интегрирования представляют собой сумму решений (11.10) — (11.13) для коэффициентов поглощения (1-1-01) ц и (1-4о2)р с множите- [c.114]

Эта формула применима постольку, поскольку определяемый ею коэффициент поглощения мал должно быть мало относительное убывание амплитуды на расстояниях порядка длины волны (т. е. должно быть ус/ш < 1). На этом предположении по существу основан изложенный вывод, так как мы вычисляли диссипацию энергии с помощью незатухающего выражения для звуковой волны. Для газов это условие фактически всегда выполнено. Рассмотрим, например, первый член в (79,6). Условие ус/ < 1 означает, что должно быть vo)/ < 1. Но, как известно из кинетической теории газов, коэффициент вязкости v газа — порядка величины произведения длины свободного пробега / иа среднюю тепловую скорость молекул последняя совпадает по порядку величины со скоростью звука в газе, так что v 1с. Поэтому имеем [c.424]

Коэффициент поглощения оказывается не зависящим от частоты. При переходе от со-С 1Д к ш 1Д этот коэффициент монотонно возрастает, стремясь к постоянному значению, определяемому формулой (81,10). Заметим, что величина k 2/k, характеризующая поглощение на расстоянии, равном длине волны, оказывается в обоих предельных случаях малой k /ki 1) она имеет максимум при некоторой промежуточной частоте (равной [c.439]

В соответствии с последней формулой и формулой (115.2), можно написать соотнощение между коэффициентом поглощения и длиной волны [c.413]

Формулы (35.17) и (35.18) позволяют оценить зависимость населенностей уровней от параметров рассматриваемой системы и интенсивности внешнего оптического возбуждения. Населенность возбужденного уровня только при малых пив начальные моменты времени t растет линейно. При больших интенсивностях потоков эта зависимость становится нелинейной, проявляется тенденция к насыщению, рост 2 замедляется, а затем в стационарном режиме совсем прекращается. Коэффициент поглощения (35.19) при этом систематически уменьшается и в пределе при и оо стремится к нулю (рис. 35.4). Стационарный режим устанавливается, как правило, очень быстро, для электронных переходов — приблизительно за 10 с и меньше. [c.274]

Зависимость коэффициента поглощения ц от энергии фотона Ни для прямых переходов определяется формулой [c.159]

Из формулы (5. 2) следует, что если неизвестен коэффициент отражения К, то для нахождения коэффициента поглощения а необходимо измерить пропускание Т = 1/1о для двух толщин образца— 61 и бг. Действительно, [c.168]

При вычислении коэффициента поглощения для совокупности молекул необходимо еще учитывать их статистическое распределение по колебательным уровням. Согласно квантовой теории при термодинамическом равновесии число молекул, находящихся на колебательном уровне с энергией Еу, будет определяться формулой Больцмана [c.104]

Вычисления по этим формулам приводят к следующему выражению для коэффициента поглощения, соответствующего нормальному колебанию с индексом [c.105]

Каждому нормальному колебанию молекулы в ИК-спектре соответствует достаточно широкая полоса поглощения. Поэтому в качестве экспериментальной величины, которая сравнивается с формулой (3.24), должен быть взят интегральный коэффициент поглощения А , который соответствует всей полосе поглощения для данного нормального колебания [c.105]

В объектах новой техники коэффициент ет используется для расчетов процессов теплообмена совместно с коэффициентом поглощения as. В частности, при расчете температуры материалов и покрытий, облучаемых солнечным излучением, широко используют коэффициенты ег и as. В тех случаях, когда теплообменом в результате теплопроводности и конвекции можно пренебречь по сравнению с лучистым теплообменом, температура излучающей поверхности полностью определяется значениями ег и as и может быть вычислена по формуле [c.769]

Если поглощение идет за счет нескольких различных процессов, то каждому процессу будет соответствовать свой коэффициент поглощения ц, , а полный (т. е. входящий в формулу (8.40)) коэффициент поглощения х будет суммой всех [c.448]

Полный коэффициент поглощения у-квантов нетрудно измерять, пользуясь формулой (8.40). А зная коэффициент поглощения, по кривым на рис. 8.9 можно определить энергию моно-хроматического пучка у-кван-тов. Так как одному и тому же значению коэффициента поглощения могут соответствовать две различные энергии, то измерение обычно приходится проводить на двух различных материалах. [c.453]

Молекулярный вес j. постоянен везде внутри звезды. 3°. Для коэффициента поглощения и для источников энергии верны формулы [c.290]

Этим уравнениям можно удовлетворить с помощью решения вида (4.2), если источники энергии концентрируются в центре звезды е =0 при г > О и если для коэффициента поглощения верна формула вида [c.297]

С помощью формул (4.14) легко выписать решения, соответствующие различным употребляемым в астрофизике частным формулам для коэффициента поглощения. [c.299]

Подставляя полученное выражение в (а), находим значение коэффициента поглощения слоя и на основании формулы (7-14) — коэффициент черноты а-, [c.263]

По табл. 7-1 находим коэффициент излучения стали с матовой поверхностью Сет = 5,03 вт (м .град ). По уравнению Кирхгоф,а (7-13) С = 5,69 А. Отсюда коэффициент поглощения Л и на основании формулы (7-14) коэффициент черноты а составляют [c.311]

Коэффициенты поглощения, отражения и проницаемости зависят от природы тел, состояния их поверхности. Как видно из формулы (2.331), их значения могут изменяться в пределах от О до 1. Тело, которое полностью поглощает всю падающую на него лучистую энергию, следовательно, для которого А = I, R = D = 0, называют абсолютно черным телом. Если R — I, А — D = О, то такое тело называют абсолютно белым телом, а если D=l, X = R = 0 — абсолютно прозрачным (диатермическим) телом. В дальнейшем все величины, относящиеся к абсолютно черному телу, будут обозначаться индексом О , например Ло = 1- [c.208]

По закону поглощения (см. 32.2), спектральный коэффициент поглощения тела может быть определен по формуле (32.13) [c.397]

До сих пор мы считали излучение строго монохроматичным, однако в действительности спектральные линии имеют конечную ширину. Поэтому под интенсивностью линии следует рассматривать интегральную интенсивность, распространенную на всю ширину линии. Ограничимся случаем допплеровского контура линии причем будем считать, что как линия испускания, так и линия поглощения имеют одинаковый контур. Тогда по формуле (12) 70 коэффициент поглощения можно представить в виде [c.415]

Процесс поглощения, с другой стороны, можно характеризовать коэффициентом поглощения По формуле (4) 72 [c.417]

Xq — коэффициент поглощения в центре линии при наличии чисто допплеровского расширения. Как видно, начиная с / />0.1, кривая имеет прямолинейный участок. При больших прямолинейная зависимость нарушается, при этом Ли) приближенно выражается следующей формулой [c.519]

Формула (93) является одной из основных в акустике. В любом помещении ограждение, на которое падает звук извне, будет источником шума. Рассмотрим, чему будет равна мощность звукового потока, падающего на поверхность с коэффициентом поглощения а. Звуковая мощность, потерянная за счет звукопоглощения на единицу поверхности. [c.74]

С классической точки зрения пог-лощение света свободными носителями происходит следующим образом носители заряда ускоряются в электрическом поле световой волны и, рассеиваясь на де-фектах кристаллической решетки, передают им свою энергию. Иными словами, энергия световой волны переходит в тепло благодаря эффекту Джоуля—Ленца. Классическая формула для коэффициента поглощения свободными носителями имеет следующий вид [c.323]

Коэффициент поглощения для рассматриваемой системы (с учетом всех демпфирующих факторов) при резонансе определяется по формуле [c.76]

Если известно найденное экспериментальным путем для подобных машинных агрегатов или расчетом дифференциальным методом (см., например, [98]), значение коэффициента поглощения -ф, то можно определить значение коэффициента неупругого сопротивления j по формуле [c.169]

Здесь — 2 — константа разделения по переменной г, = = коо — ооо — комплексное волновое число для неограниченного пространства, ооо — коэффициент поглощения, оо= = 2яДоо, а До — длина волны. Значения Хтп могут быть табулированы (табл. 3.5) для удобства нахождения волнового числа дтп моды тп по формуле [c.108]

Перейдем теперь к сравнению теоретических результатов с данными опыта. Наблюдается несомненная аналогия между изменением показателя преломления (рис. 4.6), найденным по формулам (4. 25), и упоминавшимися выше результатами экспериментальных исследований поглощения и преломления света различными красителями (см. рис.4.2). В согласии с данными Кундта и других участок ВС кривой AB D, где показатель преломления убывает с частотой дп1да> < 0), совпадает с максимумом коэффициента поглощения. Таким образом, в рамках электронной теории дисперсии решена еще одна важная задача и установлена связь коэффициента поглощения и показателя преломления света вблизи линии поглощения. [c.151]

Определяемый этой формулой волновой вектор является величиной комплексной. Легко выяснить смысл этого обстоятельства. В плоской волне все величины зависят от координаты X (в направлении распространения) посредством множителя Написав /г в виде k = kiik2 с вещественными ki и k-г, получаем e Aj = т. е. наряду с периодическим множителем gikix получается также затухающий множитель [k-i должно быть, конечно, положительным). Таким образом, комп.лекс-ность волнового вектора является формальным выралсением того, что волна затухает, т. е. имеет место поглощение звука. При этом вещественная часть комплексного -волнового вектора определяет изменение фазы волны с расстоянием, а мнимая его часть есть коэффициент поглощения. [c.438]

Прп измерении а надо, конечно, учитывать, что часть света отражается на границе исследуемого вещества, и вносить соответствующие иоиравки, например, при помощи формул Френеля. Еще удобнее измерять интенсивности света и , ирощедшего соответственно сквозь слои толщины di и 2- Вычисляя коэффициент поглощения из соотношения IJL= exp [а (d., — di)l, найдем истинное значение а, свободное от поправок на отражение. [c.564]

Принимая интенсивность падающего пучка за 1, вывести формулу распределения интенсивности в проходящем (/ рох) и отрангенном (/отр) свете при многократной интерференции на плоскопараллельной пластинке, полагая, что коэффициент поглощения А = О, так что 7 + / = 1. [c.871]

Цветовой метод. Если известно распределение энергии в спектре абсолютно черного тела, то по положению максимума кривой на основании закона смещения Вина (24.10) можно определить температуру. В тех случаях, когда излучающее тело не является абсолютно черным, применение формулы Планка не имеет смысла, так как для таких тел распределение энергии по частотам отличается от планковского. Исключение составляют так называемые серые тела, у которых коэффициент поглощения остается приблизительно постоянным в щироком интервале частот. Такими серыми телами являются уголь, некоторые металлы, оксиды. Если тело не является серьги, но его спектр излучения не слишком отличается от спектра абсолютно черного тела при некоторой температуре, то по максимуму излучения определяют его температуру, которую называют цветовой. Таким образом, цветовая температура есть температура абсолютно черного тела, максимум излучения которого совпадает с максиму.мом излучения исследуемого тела. Так, сопоставление графиков распределения энергии в спектре абсолютно черного тела при температуре 6000 и 6500 К II распределения энергии в солнечном спектре (рис. 25.3) показывает, что Солнцу можно приписать температуру, равную при.мерно 6500 К. [c.151]

Следует отметить, что еще в 20-х гг. Вавилов искал экспериментальную зависимость коэффициента поглощения от интенсивности падающего светового потока. Однако в то время такую зависимость обнаружить не удалось, хотя интенсивность потока изменялась в опытах в 10 раз. Для обнаружения эффекта насыщения в двухуровневых системах нужны еще более мощные (лазерные) потоки. Из формул (35.17) — (35.19) следует, что нелинейность проявляется, если (при малых 12 и 21) u>A2l 2B2l = 4nhv . В этом случае вероятность вынужденного испускания превосходит вероятность спонтанного испускания. [c.274]

Экспериментально определяемый интегральный коэффициент поглощения йоо обычно выражается в единицах [ом ] или [см ]. Для того чтобы измеренный коэффициент поглощения коо можно было сравнить с теоретической формулой (3.24), его выражают в абсолютной шкале интенсивностей, в которой он имеет размерность [см -1Молек -с ]. Тогда интегральный коэффициент поглощения абс, относится к одной молекуле исследуемого вещества. Для индивидуальной жидкости абс[см2-молек Х X ]=k [ ш ] M/Np, для раствора абс[см2-молек -с ] = = коо[си ЦсМ1суЫр и для саза абс[см -молек -с ] = = коо[см-Ц RT/Np, где с — скорость света, М — молекулярный вес, р —плотность жидкости, N — число Авогадро, — объемная концентрация, R — газовая постоянная, Т — абсолютная температура, р— давление газа. [c.107]

Пример 33.1. Две серые металлические трубы размещены одна в другой (коаксиально). Внутренняя (горячая) труба 1 имеет внешний диаметр di=0,8M, температ фу поверхности Т, = 550К, коэффициент черноты ei = 0,5 (по формуле (33.34) коэффициент черноты е равен коэффициенту поглощения а]. Внешняя (холодная) труба 2 имеет внутренний диаметр 2=1,0м, температуру поверхности 300 К, коэффициент черноты 82 = 2 = 0,3. Воздух измежтруб-ного пространства удален для уменьшения потерь за счет конвективного теплообмена. Определить потери теплоты (тепловым излучением) внутренней [c.416]

В построенном таким образом точном решении задачи о равновесии гравитирующей по закону Ньютона массы газа законы изменения р, р и RT по радиусу определены полностью через показатели w п v ь формуле для коэффициента поглощения и через произведение постоянной В, входящей в закон для коэффициента поглощения и мощности источника излучения Sfl, находящегося в центре симметрии. [c.298]

Например, если для коэффициента поглощения вгшть-формулу Крамерса [c.300]

Сравнивая формулы (32.28) и (32.27), заключаем, что для серого тела а —е, т. е. понятия коэффициент поглощения)-) а и коэффициент черноты)) е для серого тела совпадают. По определению, коэффициент черноты не зависит ни от температуры, ни от длины волны, а следовательно, и коэффициент поглощения серого тела также не зависит ни от длины волны, ни от TeMnepaTypiii. [c.392]

Для л нии с допплеровским расширением нельзя говорить о каком-либс одном значении коэффициента поглощения Линия в этом случае имеет конечную ширину, и в ее пределах х, меняется, достигая максимального значения в центре линии и спадая к ее краям. В 84 будет показано что зависимость от частоты v для линии с допплеровским расширением определяется формулой [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...