Число Био при наличии вдува

Согласно второй методике следует, сохранив общий вид аналогии между тепло- и массообменом, учесть наличие вдува в показателе степени при числе Льюиса. [c.111]

Это условие позволяет найти температуру на поверхности. Расчетное изменение температуры и числа Стантона на поверхности пластины при наличии чередующихся участков вдува и отсоса показано на рис. 7.14, там же для сравнения приведены опытные данные. [c.264]

Результаты расчетов по формулам (6.7.10) и (6.7.11) иллюстрируются графиками на рис. 6.7.9 и 6.7.10, причем значения коэффициента найдены для отношения /г/L = 0,1. Из анализа этих графиков можно сделать вывод, что наличие обратного уступа уменьшает как осевую, так и нормальную силы (АСж и ДСу < 0). Массообмен с газом в застойной зоне существенно влияет на величины коэффициентов Дс и ДСу. Абсолютное значение АСх при вдуве газа в застойную зону уменьшается, а при отсосе — увеличивается, причем во всем исследуемом диапазоне значений параметра К с ростом скорости набегающего потока (М1) эти изменения заметно меньше. Иная картина наблюдается для коэффициента ДСу. При вдуве его абсолютное значение возрастает, а влияние числа М1 на зависимость ДСу(А ) при отсосе и вдуве качественно различно (рис. 6.7.10). [c.438]

В рассматриваемой задаче видоизменение скоростных и температурных полей пограничного слоя определяется не только характером обтекания тела и тепловыми условиями, но в значительной мере и наличием поперечного потока вещества. Происходит урезывание кривых распределения скоростей и температур при потоке вещества от стенки наружу. Уже для относительно небольшой интенсивности вдува (для пластины при числе Re=10 порядка 0,2% расхода через полное сечение пограничного слоя) теоретически происходит оттеснение основного потока от стенки поперечные градиенты скоростей и температур при этом обращаются в нуль для любых чисел Рг. Физически этот факт, вероятно, обусловлен несправедливостью упрощающих предположений теории пограничного слоя. [c.133]

Рассмотрим теперь второй способ воздействия на струю путем реализации вдува-отсоса через узкую щель вблизи среза сопла (рис. 9.5,а). На рис. 9.5,6 приведены зависимости интенсивности продольных пульсаций скорости на автоколебательном режиме (uq = 15 м/с) в точке x/d = 1, r/d = О от числа Струхаля Sts, определенного по частоте возбуждения fs. Здесь представлены также данные для случая, когда динамик расположен в обратном канале, причем I соответствует исходному значению при отсутствии возбуждения, 2 - при возбуждении струи излучателем, расположенным в форкамере трубы (электрическая мощность излучателя 5 Вт). 3 ч 4 - при периодическом вдуве-отсосе через щель в стенке сопла (электрическая мощность 50 Вт и, соответственно - 3 Вт). Обращает на себя внимание различный характер зависимостей u(Sts), соответствующих 2 и 3,4- Так, если для случая 2 высокочастотное воздействие носит резонансный характер, то для случаев Зм4 этого нет, кривые (51 ) носят плавный характер. На рис. 9.5,в показаны также осциллограммы пульсаций продольной скорости в точке x/d = l,r/d = О при наличии автоколебаний и при их подавлении. [c.218]

При наличии произвольного числа гетерогенных химических реакций между продуктами возгонки теплозащитного покрытия и набегающим потоком, а также возможного уноса материала в жидкой фазе, если таковая имеется, выражение для /Гдф в любой точке поверхности может быть получено из условия сохранения энергии на фронте разрушения с использованием линейной аппроксимации убывания теплового потока в зависимости от вдува в виде [c.555]

Анализ гидродинамики парового потока в тепловых трубах по ряду причин связан со значительными трудностями. Вследствие испарения и конденсации теплоносителя приходится рассматривать поток переменной массы, возникает необходимость учитывать наличие как осевой, так и радиальной составляющей скорости. Вдув при испарении и отсос при конденсации приводят к изменению коэффициента трения на стенке тепловой трубы, число Рейнольдса осевого потока переменно. Изменение давления по ходу потока пара обусловлено не только влиянием трения, но и в значительной мере инерционными эффектами. Разгон пара в зоне испарения создает дополнительный отрицательный градиент давления, а торможение пара в зоне конденсации — положительный градиент давления. При рассмотрении работы трубы в области низких давлений пара, когда мощность трубы близка к звуковому пределу и, соответственно, скорость пара близка к звуковой, необходимо учитывать сжимаемость пара. Если в зоне конденсации достигаются сверхзвуковые скорости, то возможно возникновение скачка уплотнения в этой зоне. Течение пара по длине трубы из-за переменности расхода может иметь зоны с ламинарным, переходным и турбулентным режимами. [c.41]

Пример расчета коэффициента демпфирования конуса при наличии вдува на боковой поверхности показан на рис. 7.9, где кривая 1 соответствует обтеканию тела идеальным газом, а кривая 2 — вязким, при наличии вдува газа в пограничный слой с поверхности. Условия обтекания тела были следующими М = 20 Явь = 1,6 10 -f- 1,6 Ю 9k = 8° I/ = ЗОго Хк = 0,56 iw = 0,2 (пограничный слой предполагался ламинарным). Безразмерные коэффициенты вдува были Bdo = 0,5 Bda = 0 Bdp = 20, что при числе Струхаля Sh = 0,01 соответствовало фазовому сдвигу вдува A(f га 25° (режим опережения ), который определяется по формуле [c.163]

Валентин Д. Т., Пржирембел, Осесимметричный ближний турбулентный след при наличии вдува в донную область для числа Маха невозмущенного потока, равного четырем. Ракетная техника и космонавтика, 8, № 12, 205—206 (197( . [c.305]

В разд. 4.3 рассматривается общий вид невязкого вихревого решения, позволяющий установить в пределе исчезающе малой вязкости V О существование не более чем конечного числа решений при наличии вдува или отсоса, тогда как в случае непроницаемых дисков число решений не менее, чем счетно [221]. При v > О невяз-кий анализ дополняется численным исследованием, при помощи которого определено существование решений различных типов на основе специально разработанного алгоритма. [c.228]

Систематические экспериментальные исследования турбулентного пограничного слоя при наличии вдува через пористую стенку в широком диапазоне изменения различных параметров (расхода и свойств подаваемого охладителя, чисел Маха, Рейнольдса, температурного фактора и др.) провел В. П. Мугалев (1959, 1960, 1964). В результате был получен большой комплекс качественных и количественных сведений о структуре турбулентного пограничного слоя и теплообмене на пористой пластине. В частности, было показано, что при небольшой интенсивности вдува профили скоростей имеют степенной характер, а при сильном вдуве — струйный характер с явно выраженной точкой перегиба. Был выявлен эффект отдувания пограничного слоя от пористой стенки, существенно отличающийся от эффекта оттеснения пограничного слоя при отрыве на непроницаемой стенке. Другой важный вывод состоял в том, что критериальные зависимости теплообмена от вдувания не зависят от изменения числа Маха. [c.545]

В горизонтальных циклонах вторичный воздух вводят тангенциально. Топливо с первичным воздухом вдувают аксиально. Циклоны выполняют диаметром 1,5—4 м. Длина циклона больше его диаметра на 20—50% Производительность одного циклона по пару составляет более 200 т/ч число циклонов определяется паропроизводительностью агрегата. Наличие нескольких циклонов позволяет изменять нагрузку парогенератора в широких пределах отключением части из них. Этим обеспечиваются высокая форсиров- [c.120]

Возможная качественная картина поведения решений при Re оо (v оо) в случае вдува представлена в разд. 4.3, где было отмечено, что дополнительные решения возможны лишь при К > 5л/2. Этому факту на первый взгляд противоречит наличие решений типа Ъ в области III (см. рис. 89), которые имеют максимум скорости Vz внутри области течения, чего пе может быть для решения (27). Численные расчеты показывают, что при увеличении числа Re внутреппее движение усиливается в гораздо большей степени, чем течение вблизи границы z = h, так что в пределе решение становится близко к собственному , соответствующему решению (23) при К- л. [c.243]

Полуэмпирический метод Кармана для аналогичной задачи как в отсутствии, так и при наличии химического взаимодействия между вводимым в пограничный слой веществом и газом основного потока применил Ю. В. Лапин, (1960, 1961), Было показано, что при вдуве в пограничный слой легких газов (водород, гелий) числа Прандтля и Шмидта в ламинарном подслое могут существенно отличаться от единицы. Неучет этого обстоятельства не приводит к существенной ошибке в расчете трения, но может привести к значительной неточности в расчете теплообмена между газом и стенкой. При рассмотрении химического взаимодействия предполагалось, что скорость химической реакции бесконечно велика по сравнению со скоростью диффузии это позволило считать зону реакции (фронт пламени) бесконечно тонкой поверхностью по сравнению с толщиной пограничного слоя. Обобщение на случай сублимирующей поверхности, так же как и в работе В. П. Мотулевича (1962), было обосновано Ю. В. Лапиным (1964) предположением о том, что механизм переноса импульса, тепла и вещества в пограничном слое при цодаче вещества сквозь пористую поверхность или при наличии сублимации одинаков. Отличие их заключается лишь в определении концентрации вводимого вещества на охлаждаемой поверхности (произвольной на пористой поверхности и зависящей от физических свойств поверхности, ее температуры и теплоты сублимации в случае разрушающейся (сублимирующей) поверхности). [c.545]

Результаты исследований, полученные в работах [10, И, 161, были использованы Коттером [17] при создании первой расчетной модели для тепловых труб. Расчетная модель Коттера для гидродинамики пара в тепловых трубах предполагала наличие перестройки профиля скорости на границе между зонами вдува и отсоса (испарения и конденсации). При этом допускалось, что перестройка происходит при незначительных потерях давления осевого потока. Такое предположение выполняется удовлетворительно в том случае, когда профиль скорости осевого потока мало отличается от профиля Пуазейля (т. е. при Rer< <С1). По мере роста числа Рейнольдса радиального потока (Rer 1 и более) начинают оказывать влияние инерционные эффекты и перестройка профиля скорости при переходе из одной зоны трубы в другую приводит к ощутимому вкладу в падение давления по длине трубы. В этом случае модель Коттера неточна. [c.43]

Исследована устойчивость течения в пограничном слое с периодической по размаху неоднородностью профиля скорости, моделирующей полосчатую структуру, возникающую при повы-щенной степени турбулентности набегающего потока. Устойчивость исследована в пространственной постановке по отношению к возмущениям с произвольным поперечным периодом. Показано, что при наличии неоднородности дисперсионное соотношение для волн Толмина -Шлихтинга расщепляется на две периодические по поперечному волновому числу ветви, соответствующие симметричным и антисимметричным модам. Найдено решение для пакета мод неоднородного течения, порождаемых периодическим по времени локализованным вдувом отсосом жидкости. Форма такого пакета качественно соответствует форме пакета волн Толмина - Шлихтинга, а тонкая структура возмущений внутри него радикально отличается. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...