Задача Массо

Определить в предыдущей задаче массу топлива, сгоревшую к моменту, когда давление тела на направляющие будет равно пулю. [c.335]

Задача № 164 (№ 38.13, 1053 М). Цилиндрический вал диаметром 10 см и весом 0.5 Т, на который насажено маховое колесо диаметром 2 м н весом 3 Т, вращается в данное мгновение с угловой скоростью 60 об/мин, а затем он предоставлен самому себе. Сколько оборотов еще сделает вал до остановки, если коэффициент трения в подшипниках равен 0,05 При решении задачи массу маховика считать равномерно распределенной по его ободу. [c.383]

Первая задача. массу точки и ее закон движения- можно [c.211]

При решении задачи массами нитей пренебречь. Считать, что качение колес происходит без проскальзывания. Трение качения [c.303]

Рассмотрим задачу, лежащую в основе всего численного алгоритма. Пусть в плоскости (х, у) заданы две близкие точки All (Ху у), Mi х, у), не лежащие на одной характеристике, в которых известны значения функции и ее производных, т. е. Ui, pi, Qi и 2, Pi, < 2. Требуется найти значения Ug, рз, в некоторой точке Мз, определяемой пересечением характеристик различных семейств, проходящих через точки Му и Мч- Сформулированная задача носит название задачи Массо (рис. 7.4). Она может решаться численно в следующей последовательности. [c.239]

Рис. 7.4. Иллюстрация задачи Массо

Задача Массо лежит в основе решения задач Коши, Гурса, а также смешанных задач для гиперболических уравнений. [c.240]

Посредством разбиения дуги АВ (рис. 7.5, а) или характеристик АВ и АС (см. рис. 7.5, б) на малые части, задачи Коши и Гурса сводятся к многократному повторению задачи Массо. Применяя задачу Массо к решению задачи Гурса, следует помнить [c.240]

Основная цель настоящей книги состоит в том, чтобы в наиболее простой форме изложить методы вычисления функций а и для многих инженерных задач. Зная а, мы при заданной разности температур можем вычислить q"o, или наоборот. Для решения задач массо-обмена и совместного тепло- и массообмена мы должны также научиться вычислять В, хотя В и не является столь простой величиной, как разность температур в задачах теплообмена. [c.20]

Если отказаться от приближения пограничного слоя и рассмотреть общую пространственную задачу массо-переноса при стационарном течении, то можно получить следующее уравнение [c.48]

ГРАНИЧНЫЕ УСЛОВИЯ В ЗАДАЧАХ МАССО- И ТЕПЛОПЕРЕНОСА [c.74]

В только что рассмотренной задаче, когда величина s предполагалась известной, можно было ограничиваться анализом течения только одной фазы. Правда, в 5-3 мы уже сталкивались с задачами массо-296 [c.296]

По существу необходимо решить краевую задачу массо- [c.328]

Тип пнк Виды летательных аппаратов Основные системы ПНК Точность основных систем ПНК в авт./кор. режимах (2 СКО) Навигационные системы, включаемые в состав ПНК для решения полетных задач Масса основных систем ПНК, кг Потребляемая мош,-ность, Вт [c.19]

Найти выражение для силы Т, которую следует приложить к тележке для того, чтобы реализовать движение, описанное в предыдущей задаче. (Масса тележки М, масса маятника ш, его длина I. Массой колес и трением пренебречь.) [c.79]

Задача 230-44. Определить, какую работу необходимо произвести, чтобы каток, рассмотренный в предыдущей задаче (масса катка 50 кг, диаметр 20 си, коэффициент трения качения -= 0,5 см), закатить вверх по наклонной плоскости длиной 4 м и углом подъема а = 15°, действуя силой, приложенной к оси катка и направленной а) параллельно наклонной плоскости и б) параллельно основанию наклонной плоскости. [c.273]

В нашей задаче масса системы равна 1 кг — половине массы пластинки ускорение центра тяжести [c.126]

В качестве примера применения изложенного метода рассмотрим следующую задачу. Массе т, закрепленной на упругой раме (фиг. 141, а), в начальный момент сообщается вертикальная скорость "Па = с. Смещения массы в начальный момент равны нулю. Требуется установить закон колебаний массы, считая, что жесткость вертикального и горизонтального элементов рамы одинакова. [c.266]

Эти уравнения, в которых координаты точки М н их производные определяются уравнениями (5.5) и поэтому должны рассматриваться как известные функции времени, и являются уравнениями общей (или обобщенной) ограниченной задачи трех тел (трех материальных точек). Отметим при этом, что масса пассивной точки М2 не входит в эти уравнения и может быть какой угодно. Просто эта масса не оказывает никакого действия на две другие массы. Можно считать, так же как это делается часто в математических классических ис-следова-ниях, что /П2 равна нулю, и в результате такого предположения мы получим те же самые уравнения (5.6). В астрономических задачах масса тг оказывается чрезвычайно малой по сравнению с массами то и т. Поэтому действие малой массы по закону Ньютона достаточно мало и этим малым действием в ряде случаев можно, оказывается, пренебречь, так что в задаче масса тг как бы не существует или как бы не действует. Таким образом, к ограниченной задаче можно подойти двумя путями или считая, что точка М2 имеет массу, равную нулю (ее часто так и называют нулевая масса ), или считая, как это делаем мы, что масса шг не равна нулю, но не действует на две другие, что и отмечается здесь в ее названии — пассивно действующая, или просто пассивная масса. Математическая задача, т. е. задача об исследовании и решении уравнений (5.6), не зависит от ее астрономической постановки, но, с одной стороны, странно говорить о движении нулевой массы, т. е. о движении чего-то, что в действительности не существует, а, с другой стороны, может показаться нереальным предположение о том, что конечная масса никак себя не обнаруживает, хотя ее движение может быть наблюдаемо (например, движение космической ракеты ). Все дело в том, что и в том, и в другом случае задача является приближенной, и систе.ма трех материальных точек, и в случае общей задачи и в случае ограниченной, представляет собой только абстрактную модель действительно существующих в природе систем небесных тел. [c.214]

Самые ранние приложения обсуждаемых в настоящей монографии методов, как и вообще применение самой гамильтоновой механики, связано с попытками предсказать движение планет на достаточно большом интервале времени. Именно к этой области относится знаменитая задача трех тел и ее упрощенный вариант, так называемая ограниченная задача трех тел. Первая касается движения трех произвольных гравитационно взаимодействующих масс. В более простой ограниченной задаче масса одного из тел полагается равной нулю и исследуется его движение в изменяющемся со временем гравитационном поле двух других тел. В 1904 г. Уиттекер, [c.486]

Низкий уровень американских ракетоносителей позволял решать лишь сравнительно несложные космические задачи. Масса первого спутника США составляла всего лишь 14 кг, второго — 1,5 кг, четвертого — 17,5 кг. [c.105]

Может быть поставлена прямая задача оптимизации [26] найти такие значения надежности элементов конструкции Я , Я , Я , которые обеспечивали бы минимум функции массы всей конструкции при наложенных ограничениях на ее надежность [c.80]

Может быть поставлена и обратная задача найти значения надежностей элементов Я,, Я2,. .., Я , обеспечивающих максимум функции надежности всей конструкции при наложенных ограничениях на ее массу [c.80]

Теперь задача оптимизации (3.5) заключается в следующем необходимо минимизировать функцию массы [c.90]

Задачу будем решать при следующих ограничениях нагрузка считается приложенной статически. Несущая спосо юсть и нагрузка являются независимыми случайными величинами. Плотность материала принимаем одинаковой по длине, поэтому закон изменения массы можно заменить законом изменения объема. [c.93]

Если при решении задачи об определении наименьшей массы в детерминистической постановке мы искали значение Xj а значит, и F(x), соответствующее минимуму объема системы, то в рассматриваемом случае придется искать значения Kj, дающие минимум объема системы. [c.95]

Все эти задачи решаются путем такого подбора масс противовесов и их положений на звеньях механизма, при котором силы инерции этих противовесов оказывают на опоры звеньев воздействия, равные и противоположные воздействиям, создаваемым силами инерции звеньев механизма. В случаях, когда силы инерции располагаются в параллельных плоскостях, перед нами предстают задачи на равновесие пространственной системы сил. [c.85]

Квадрат угловой скорости один и тот же для всех масс вращающегося звеня, поэтому при решении приводимых ниже задач следует считать величину силы инерции точечно массы пропорциональной величине [c.86]

Задачу решить, исходя из требования, чтобы общий центр масс S подвижных звеньев совпадал с точкой А. [c.88]

Задача 24(М4. Определить, какую работу необходимо произвести, чтобы каток, рассмотренный в предыдущей задаче (масса катка 50 кг, диаметр 20 см, коэффициент трения каченияу = 0,5 [c.316]

По условию этой задачи, масса блоков распределена по их виетним поверхностям. Следовательно, виртуальная работа сил инерции б0Л11Ш0Г0 блока [c.426]

Определить период Т малых колебаний около положения равновесия гиромаятника, описанного в лредыдуа ей задаче. Массой вилки пренебречь. [c.237]

В связи с комплексностью поставленной задачи массив исходных данных для ее решений значительно увеличивается И содер-яит кроме статистических данных о нагружении и физико-механических характеристик материалов, данные о трудоемкости изготовления, ремонтопригодности, величинах критериев оптимизации. Разработан алгоритм машинного проектирования соединений с натягом. Блок расчета геометрических параметров позволяет получить нулевое решение о Конструкц ии соединения, которое впоследствии уточняется с целью получения оптимальных Нараметров. Блоки расчета напряженно-деформированного состояния ГНДС), давления автофрет фования, долговечности, ремонтопригодности и экономичности потребовали самостоятельного рассмотрения. [c.35]

Диффузионное подобие. Диффузионные явления представляют собой явления выравнивания неравномерных концентраций. Неравномерность концентраций может выравниваться е только диффузионными процессами, но и путем перемешиваишя. В таком случае начинают действовать законны массообмена. Математически задачи массо-обмена возникают вследствие особого вида уравнения [c.172]

Интегральные соотношения на сетке. Выше неоднократно отмечалось, что разностные уравнения являются сеточными аналогами некоторых физических законов и носят локальный характер. Так, например, дивергентное разностное уравпепие энергии выражает закон сохранения энергии для одного массового интервала сетки за один тпаг по времени. Чтобы получить интегральные соотпошепня дли всей рассматриваемой в задаче массы газа, следует просуммировать соответствующее разностное уравнение по сетке. Это удобно сделать на введенной в предыдущем пункте расширенной сетке, включающей фиктивные интервалы /г ( = кя = 0. [c.130]

В задачах массо- и теплопереноса в качестве искомой величины ю обычно выступают число Шервуда (Пуссельта), средняя по объему концентрация в качестве параметра т — безразмерное время, число Пекле, безразмерная константа скорости реакции. [c.137]

В четвертой главе рассмотрена задача проектирования изгибаемых конструкщ1Й (балки, рамы) наименьшей массы, имеющих во всех сечениях надежность, равную заданной. Получены уравнения наименьшего объема конструкции и уравнения неразрывности деформаций, которые в известном смысле являются обобщениями для детерминистических решений. [c.4]

Определить силы инерции и шатуна ВС криво-шипно-ползунного механизма при статическом распределении Ma i.i шатуна в центры шарниров Б и С. Задачу решить для положения, когда угол pi = 90°. Дано = ЮО мм, 1цс = 400 мм, Ibsi == == 100 мм, точка 2—центр масс шатуна, масса шатуна m.j = 4,0 кг, угловая скорость кривошипа постоянна и равна со, = ЮОсек [c.82]

При решении задач (192—196) первой группы центробежные силы инерции элементарных масс вращающегося звена заменяются, условно, двумя силами инерции, расположенными в двух произвольно выбранных параллельных плос-ксстях, перпендикулярных оси вращения звена. Эти плоскости называются плоскостями исправления. [c.85]

Реиить задачу, предполагая, что общий центр масс S подвижных звеньев при уравновешенном главнол векторе сил инерции совпадает с точкой А. [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...