Изэнтропический показатель

Связь между изэнтропическим показателем и отношением удельных теплоемкостей [c.327]

Таким образом, эта скорость связана с изэнтропическим показателем ks [равенство (18.29)]. Именно по этой причине и рассматривается здесь скорость звука. [c.329]

ЧИСЛОМ М2==10 (в точке В). Течение — изэнтропическое, показатель адиабаты газа/г=ср/с = 1,4. [c.386]

Давление и температура заторможенного воздушного потока равны соответственно ро = 10 Па и То = 1000 К. Определите критические значения давления, плотности и температуры, учитывая, что течение изэнтропическое и показатель адиабаты постоянен и равен к = Ср/си = 1,4. [c.78]

Идеальные газы 98 Избыточный воздух 278 Изэнтропический к. п. д. 183 процесс 167, 195 показатель 327 [c.477]

Решения уравнения (4) зависят от вида входящих коэффициентов. Применяя для расчета Ф и Фг закон изэнтропического расширения продуктов сгорания, получаем, что данные функции сильно убывают с увеличением 5 (рис. 1), причем характер данных функций слабо зависит от эффективного показателя адиабаты 1,15 1,25 и параметров торможения. Решение уравнения (4) может быть выполнено численно (с помощью ЭВМ) или аналитически при аппроксимации функций Ф1 и Фг некоторыми выражениями. Например, аппроксимацию можно выполнить с помощью убывающих функций [c.244]

Постоянная й является показателем степенной зависимости от времени энтропийной функции 2 = Р/( — 1)р на фронте ударной волны. Значение п = 0 соответствует изэнтропическому течению за ударной волной, а значит, конечным и отличным от нуля значениям температуры и плотности на поршне. Решение при п = 0 разделяет все интегральные кривые на два качественно различных режима при п > О температура на поршне равна нулю, а плотность — бесконечности (в этом случае энтропия в начальные моменты времени за фронтом ударной волны близка к нулю) при п< О температура на поршне равна бесконечности, а плотность — нулю (энтропия вблизи ( = 0 велика). Таким образом, по значениям параметров п,, I, у п V, входящих в выражение п, всегда можно определить, какой режим установится на поршне, т. е. описать качественный характер распределения газодинамических величин перед поршнем. Весьма важно, что этот вывод относится и к задаче о поршне при учете источников и стоков импульса и объемных потерь или притоков массы в предположении, что улетающие [c.226]

Как будет показано ниже, иногда эти характеристики равны между собой, однако в общем случае они не совпадают. Изэнтропическим показателем ks называется по той причине, что изэнтропическое расширение описывается законом pv - = onst, причем, как легко убедиться, n = ks. Впрочем, мы вскоре увидим, что ks постоянно для совершенного газа, хотя в общем случае это не так. [c.327]

Результаты расчета. Расчеты течения в сопле с внезапным сужением проводились при следующем наборе определяющих параметров показателях адиабаты >с = 1.165 и 1.4 начальной температуре торможения в ядре потока Tq = 3800 К, температуре стенки = = 800К и числе Рейнольдса Re = и Уа/ о = 1-733 10 , где i/q — кинематическая вязкость изэнтропически заторможенного потока, а — скорость одномерного потока в цилиндрическом канале. На входной расчетной границе, отодвинутой от сечения торца на расстояние У, в окрестности цилиндрической стенки задавался турбулентный пограничный слой, профиль которого соответствовал линейному числу Рейнольдса Re = 2.6 10 . [c.337]

Из формулы (4.73) следует, что скорость разлета ПВ в вакуум зависит от показателя политропы п. Если /г = 3, то С тах = D, при п>Ъ (7шах < П И при ц < 3 17тах > В. Следовательно, скорость истечения ПВ в вакуум может превышать скорость детонации, если и < 3. В связи с этим заметим, что при расширении ПВ конденсированных ВВ эффективный показатель политропы, вообтце говоря, уменьшается [17], что отвечает ослаблению сил взаимодействия атомов и молекул в ПВ с уменьшением плотности ПВ. Следовательно, скорость разлета, реальных ПВ в вакуум превосходит скорость детонации. Уравнение (4.72) получено для изэнтропического процесса. При торможении детонационной волны на достаточно жесткой преграде в ПВ отражается ударная волна (Р>Р ), и, строго говоря, для определения параметров течения необходимо рассчитывать ударную адиабату ПВ. Однако амплитуда ударной волны и изменения плотности в ней невелики, что позволяет с хорошей степенью приближения считать ударную волну волной сжатия (см. 2). Поэтому формула (4.72) может быть распространена на случай торможения детонационной волны на жестких преградах ((7<(7, ). [c.126]

Как известно, показатель степени п в законе зависимости коэффициента вязкости от температуры, в практическом диапазоне температур изменяющийся в пределах от 1 до 1/2, близок к 3/4 не будет большой ошибки, если для простоты положить п = I. Далее примем коэффициент восстановления температуры на поверхности пластины равным единице, т. е. в предположенном условии отсутствия теплоотдачи с поверхности пластины будем считать температуру пластины равной температуре адиабатически и изэнтропически заторможенного газа, набегающего со скоростью Vоо на пластину. Тогда получим [c.717]

Строятся новые точные решения уравнений плоскопаралдельного изэнтропического течения газа с политропным уравнением состояния, находящегося в поле тяжести. Показано, что при показателе адиабаты, большем двух, построенные течения определяют течения смешанного сверх-и дозвукового типа в бесконечных каналах специальной формы. В случае, когда действие силы тяжести мгновенно снимается, построено точное решение нестационарной задачи о разлете газа в вакуум с неограниченно растущей скоростью. [c.208]

В частном случае может оказаться, что р/р будет постоянным во всей среде. Уравненне (II.8) при этом удовлетворится. В этом случае мы будем иметь дело с баротропной жидкостью. В терминологии, приведенной выше, это будет политропический процесс с показателем политропы /. Процесс этот называют изэнтропическим из-за постоянства энтропии. [c.63]

Рассмотрено сжатие идеального (невязкого и нетенлонроводного) совершенного газа плоским, цилиндрическим или сферическим поршнем. Исследуемые течения описываются известными автомодельными решениями, включая решение с отраженной"от плоскости, оси или центра симметрии ударной волной, которая останавливает сжимаемый поршнем газ. Выполненное в [1] сравнение нескольких способов неограниченной кумуляции (НК) показало, что НК с отраженной ударной волной уступает по энергетическим характеристикам только неавтомодельной"НК с изэнтропическим сжатием также из покоя в покой. С ростом показателя адиабаты 7 и при переходе от плоского случая к цилиндрическому и от цилиндрического к сферическому преимуш ества изэнтропической НК уменьшаются. Результаты для конечных степеней сжатия (р° - отношения pf /ро плотностей сжатого р/ и несжатого ро) газа в большей степени подтверждают эту тенденцию. Расчеты выполнены для разных 7 в широком диапазоне степеней сжатия. [c.694]

V (г, t) и скорость звука с (г, t), описывающих изэнтропическое течение. Уравнение изэнтропы вида р = onst рТ с постоянным показателем у можно использовать не только для описания движения разреженного газа. Как показано в работе Л. Д. Ландау и К. П. Станюковича (1945), для газов с высокой плотностью, которые образуются при детонации твердого взрывчатого вещества, также может быть использована изэнтропа этого вида с показателем у = 3. В основе этого вывода лежит экспериментально наблюдаемая линейная зависймость скорости детонации от начальной плотности ро взрывчатого вещества. Сформулированная выше задача [c.289]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...