Изэнтропический к. п. д. турбины (гт)

Анализ компрессора, изображенного на рис. 12.8, в, аналогичен случаю турбины, за исключением одного существенного различия. В то время как здесь возрастание энтропии AS по-прежнему обусловлено необратимостью прохождения жидкости через компрессор, увеличение удельной энтальпии A/i в реальном компрессоре будет больше чем АЛ . Это означает, что реальный компрессор будет потреблять больше работы по сравнению с идеальным, на который жидкость поступает в том же начальном состоянии 1 и из которого она выходит при таком же давлении р2. Этот вывод вполне согласуется с нашими представлениями о необратимых эффектах. Поэтому изэнтропический к. п. д. компрессора можно определить как [c.184]

В паровой энергетической установке пар покидает котел при температуре 350°С и давлении 2 МН/м , поступая с турбины на конденсатор при 7 кН/м . Между котлом и турбиной давление падает на 5%. Потери тепла при этом пренебрежимо малы, а расширение пара в турбине считается изэнтропическим. Воспользовавшись приведенным выше выражением, вычислить возрастание удельной энтропии пара, проходящего от котла к турбине. [c.206]

С учетом того, что в конденсатор поступает сырой пар, найти уменьшение работы, совершаемой турбиной, обусловленное падением давления пара между котлом и турбиной. Расчет выполнить для 1 кг пара. Замечание уменьшение совершаемой работы равно увеличению количества тепла, отдаваемого конденсатору.) Выразить это уменьшение в процентах от изэнтропической работы, которую можно было бы получить в отсутствие такого уменьшения давления. [c.206]

Изэнтропический к. п. д. турбины определяется как отношение реальной работы, получаемой с турбины, к идеальной работе, которую можно было бы получить с обратимой турбины при том же перепаде высот Н = р —p jpg . Показать, что изэнтропический к. п. д. т]т связан с АТ — увеличением температуры проходящей через турбину воды — соотнощением [c.207]

При перепаде высот на турбине 30 м измеренное увеличение температуры воды составляет 0,015 К. Найти изэнтропический к. п. д. турбины при условии, что Со = 4,19 кДж/(кг-К). [c.207]

Пренебрегая механическими и тепловыми потерями, найти умень-щение удельной энтальпии проходящего через турбину пара, а также изэнтропический к. п. д. турбины. Определить также обусловленное необратимостью производство энтропии на 1 кг проходящего через турбину пара. [c.207]

Вычислить также в) разность между работой, получаемой от турбины, и работой, которую можно было бы получить при обратимом адиабатическом расширении воздуха, при котором происходит переход от условий на входе к условиям на выходе из турбины г) изэнтропический к. п. д. турбины. [c.450]

Считая расширение пара на турбине изэнтропическим, определить [c.452]

Существуют модели течения, особенно при обтекании рабочих решеток периферийных сечений паровых турбин, когда поток как на входе в решетку, так и на выходе из нее сверхзвуковой. Для такого случая в работе [6.44] систематизированы различные модели течения. Различие зависит главным образом от того, происходит ли запирание потока или нет. Методика расчета обтекания решетки, имеющей сверхзвуковую осевую составляющую приведенной скорости потока на выходе, дана в работе [6.45]. Течение на входе в решетку считается безвихревым и изэнтропическим. Поток в этой области (рис. 6.8) имеет одно семейство прямолинейных волн Маха, начинающихся далеко перед решеткой. Параметры потока вдоль этих линий постоянны. [c.185]

Эксперименты показывают [8.19], что в случае изэнтропического потока на выходе с 1,1 1,35 периодический сход вихрей может быть подавлен системой замыкающих ударных волн. Такие опыты проводились на турбинных решетках, и их результаты согласуются, по крайней мере качественно, с данными для изолированного профиля с тупой выходной кромкой [c.228]

Изэнтропические процессы имеют огромное значение и широко используются в практических расчетах, хотя в силу своей обратимости они могут существовать лишь в Термотопии . Например, чтобы описать поведение газа, проходящего через сопло турбины, прежде всего проводится идеализированный расчет, в котором считается, что газ изэнтропически расширяется, переходя из данного начального состояния в состояние с конечным давлением на выходе из сопла. После этого для учета реальных свойств газа в полученный результат вводится некоторый эффективный множитель, найденный эмпирическим путем. Однако, прежде чем мы сможем продемонстрировать это и еще одно — третье — ценное свойство энтропии, упоминавшееся в разд. 12.1, мы должны доказать несколько теорем. [c.167]

Чтобы проиллюстрировать практические аспекты довольно абстрактного представления о производстве энтропии, обусловленном необратимостью, рассмотрим три следующих примера стационарного адиабатического потока сжимаемой жидкости из инженерной практики а) через сужающееся сопло, б) через турбину и в) через компрессор. Поскольку эти процессы являются адиабатическими, жидкость не обменивается теплом с внешней средой. Поэтому, как мы знаем из разд. 12.11, при прохождении жидкости через перечисленные устройства ее энтропия должна возрастать. Это связано с тем, что ввиду той или иной степени необратимости реальных физических процессов будет образовываться некоторая энтропия AS . Так, на рис. 12.8 во всех трех случаях Si > s. В то же время, как известно, в идеальном случае, возможном лишь в Термото-пии , эти процессы могли бы быть одновременно адиабатическими и обратимыми, так что энтропия жидкости оставалась бы постоянной. Следовательно, все три процесса были бы изэнтропическими, т. е. S2s=Si. Теперь мы кратко обсудим эти эффекты с помощью диаграмм, представленных на рис. 12.8, а также установим способ сравнения реального случая с идеальным. Для лучшего понимания диаграмм энтальпия — энтропия читателю рекомендуется вначале изучить разд. Д. 2 приложения Д, помещенного в конце настоящей главы. [c.181]

Здесь нам опять неизвестны As и А/г. Поэтому, как и в случае сопла, вычисление A/i мы начнем с рассмотрения адиабатического течения идеальной жидкости (характеризующейся отсутствием вязкости) через идеальную турбину. Жидкость поступает на турбину в том же состоянии 1 и выходит из нее при таком же давлении рг-Опять же по известным характеристикам жидкости можно рассчитать идеальное изэнтропическое уменьшение энтальпии A/is. Далее мы свяжем А/г с A/is экспериментально найденным изэнтропиче-ским к. п. д. т]т для турбины. Этот к. п. д. характеризует лишь турбину вместе с жидкостью, и его не следует путать с тепловым [c.183]

Турбина состоит из последовательно расположенных цилиндров высокого и низкого давления. На выходе из цилиндра высокого давления имеется 0,5 MH/м , причем изэнтропический к. п. д. каждого цилиндра составляет 80%. Найти удельные энтальпию и энтропию пара, выходящего из а) цилиндра высокого давления и б) цилиндра низкого давления. Вычислить в) разность между полезной работой, которую можно было бы получить при изэнтро-пическом расширении пара при тех же начальном и конечном значениях давления, что и на цилиндре высокого давления, и реальной полезной работой, получаемой от этого цилиндра г) аналогичную разность для цилиндра низкого давления. [c.449]

На первой и последней ступенях активной паровой турбины, являющейся частью паровой энергетической установки, убыль удельной энтальпии в результате изэнтропического процесса составляет 50 кДж/кг при температуре внешней среды 20°С. Из-энтропический к. п. д. каждой из этих ступеней составляет 80 %. У входа на первую ступень пар имеет 4,0 МН/м и 450°С, у входа на последнюю ступень — 80 кН/м и 150°С. Различием в кинетических энергиях пара на входе и выходе каждой ступени можно пренебречь. [c.453]

Вычислить убыль удельной функции доступности в условиях стационарного потока пара, проходящего через каждую из указанных двух ступеней. Отношение реальной убыли удельной энтальпии на отдельной ступени турбины к убыли Ь было названо Кинаном [3] эффективностью данной ступени турбины. Найти эффективность каждой ступени. Почему эффективность выше из-энтропического к. п. д. Почему на первой ступени эффективность выше, чем на последней, хотя изэнтропические к. п. д. обеих ступеней одинаковы [c.454]

Рассматривая продукты горения как смесь полусовершенных газов, с помощью приведенных ниже данных найти теоретическую температуру газов на выходе из турбины, если бы расширение газов на турбине при том же отношении давлений было изэнтропи-ческим. Вычислить отсюда изэнтропический к. п. д. турбины. [c.458]

Методы расчета по кривизне линий тока в своем большинстве устойчивы при сверхзвуковых скоростях течения. В предположении изэнтропического потока можно попытаться рассчитать звуковые зоны течения, заканчиваюпхиеся слабыми скачками уплотнения. На рис. 6.4 приведен пример полученной для такого случая точности расчетов. Распределение давлений, подсчитанное для рабочей лопатки паровой турбины [6.35] по вычислительным программам работ [6.32, 6.33], вполне удовлетворительно согласуется с экспериментальными данными, за исключением области максимальных скоростей. При решении методом характеристик предполагалось, что прямолинейная звуковая линия совпадает с узким сечением межлопаточного канала. [c.180]

В многоступенчатой турбине общий теплоперепад распределяется на несколько ступеней соответственно давлениям pi, р2, рз и т. д. На рис. 177 в качестве примера приведена t, 5-диаграмма для пятиступенчатой турбины. В третьей ступени, например, пар расширяется от рз до р4. Теоретическая (изэнтропическая) работа этой ступени изображается отрезком азСз. Однако из-за потерь энтропия нарастает, и действительная работа ступени изображается отрезком афз, соответствующим разности энтальпий в точках аз и Ui. Отношение [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...