Сечение струи переходное

Как следует из приведенных графиков, величины КПД р и коэффициента эжекции (Jq, полученные в струйных аппаратах с камерой смешения 27 мм, больше величин этих коэффициентов, полученных в аппаратах с камерой смешения диаметром 23 мм. Следовательно, наиболее полно струя расширялась в камере смешения диаметром 27 мм, а в камере смешения диаметром 23 мм струя эжектировала газ с недорасширением. Пограничный слой в камере смешения диаметром 27 мм касается стенок камеры смешения практически в переходном сечении струи (см. рис. 8.10, а), о чем свидетельствуют высокие значения коэффициентов эжекции и полезного действия (см. рис. 8.8, 8.9). В камере смешения диаметром 23 мм пограничный слой касался стенок камеры смешения на начальном участке струи (рис. 8.10, 6), о чем свидетельствуют небольшие значения коэффициентов эжекции L/q и полезного действия Т1 (см. рис. 8.8, 8.9). [c.193]

Из анализа процесса эжектирования низконапорной среды высоконапорной средой в многокомпонентном свободно истекающем струйном течении, выполненном по математической модели, описанной в главе 4, следует, что количество эжектируемой среды (коэффициент эжекции (Уо) (.см. рис. 4.18 и 4.21) по длине струйного течения увеличивается, полный напор (коэффициент 1) уменьшается, а эффективность процесса эжекции (КПД ц) на начальном участке струйного течения, начиная от среза сопла (см. рис. 4.18), увеличивается, достигает максимума в переходном сечении струи и уменьшается на основном участке струйного течения. [c.215]

Часто пользуются упрощенной схемой струи и полагают длину переходного участка равной нулю в этом случае сечение, в котором сопрягаются основной и начальный участки, называют переходным сечением струи. Если в расчетах переходный участок не учитывают, то переходное сечение считают совпадающим с началом основного участка. [c.362]

При движении струи толщина ядра течения уменьшается, в то время как толщина пограничного слоя возрастает на некотором расстоянии от начального сечения ядро течения полностью исчезает. Область течения, равная длине ядра, называется начальным участком струи. Правее сечения х = Хц (сечение 3—3) лежит относительно небольшой переходный участок, длиной которого на практике часто пренебрегают. Сечение 3—3 в этом случае называется переходным. Основной участок струи начинается от сечения 3—3. В этой области отсутствует зона постоянных скоростей, а пограничный слой занимает все поперечное сечение струи. На основном участке толщина струи по-прежнему увеличивается, а скорость вдоль струи непрерывно убывает от по в переходном сечении до нуля на бесконечности. [c.328]

Опишем структуру затопленной свободной струи (рис. 10-26). Начало струи совпадает с выходным сечением трубы или насадка. Это выходное сечение называют здесь начальным сечением струи. На протяжении от начального сечения до так называемого переходного сечения имеется ядро струи, или ядро постоянных скоростей (где скорости по длине потока считаются постоянными). Во всех точках этой области скорости можно считать одинаковыми (равными Uq). Как показывает опыт, ядро ограничено с боков практически прямыми линиями. Эти прямые линии отделяют ядро от окружающего его так называемого турбулентного струйного пограничного слоя, в пределах которого скорости изменяются, как показано на рис. 10-26. [c.402]

В связи с этим весь рассматриваемый поток удобно разбить на три участка до соприкосновения струи, переходный и основной. Участок до соприкосновения начинается от среза сопла и кончается в месте соприкосновения струй своими поверхностями. Так как длина этого участка определяется расстоянием между соплами и углами раскрытия и встречи струй (а), то она может быть найдена простым геометрическим построением. Основной участок слившейся струи представляет собой одиночную свободную струю, начавшуюся с сечения, где перестают действовать силы деформации (приблизительно начиная с расстояния в 4—8 калибров). [c.37]

Смесь пыли и воздуха, поступая из горелок в топочное пространство, образует пылевоздушную струю. Распространяясь в топочной камере, эта струя эжектирует из окружающей среды горячие топочные газы, которые постепенно проникают в глубь струи и достигают ее оси в сечении, называемом переходным (рис. 6-3). Участок струи между начальным и переходным сечениями называется начальным, а участок за переходным сечением — основным. [c.64]

Рис. 5.22. Расположение эпюры скоростей в переходном сечении струи по отношению к входным окнам приемных сопел при нейтральном положении струйной трубки

Длина начального участка струи (от начального сечения до переходного) [c.243]

Таким образом, в затопленной струе можно различать три участка (рис. 22) начальный участок, располагаемый между начальным и первым переходным сечениями (в пределах этого участка существует ядро струи) переходной участок — между первым и вторым переходными сечениями (по [c.80]

По характеру распределения продольных скоростей в поперечных сечениях струи ее можно разбить на две области область ядра, где жидкость сохраняет условия движения, характерные для начального сечения, и область струйного пограничного слоя. Лишь на начальном участке одновременно существуют эти две области. В пределах переходного и основного участков имеется лишь струйный пограничный слой. [c.81]

Определим теперь коэффициент количества движения ао для струи постоянной массы. В начальном сечении струи при параболическом распределении скоростей ао = /з- В переходном сечении распределение скоростей выражается зависимостью (172). Для этого сечения [c.119]

В работе [3] наряду с указанной выше упрощенной схемой приводится более точная схема струи (рис. 7.1,6). Согласно этой схеме между начальным и основным участками имеется переходной участок, движение струи на котором определяется закономерностями, отличными от закономерностей, действующих на начальном и основном ее участках. Для струй как круглых сечений, так и плоских протяженность этого участка в среднем составляет /гп=1,5/1ц. Внешние границы сечения струи имеют излом и каждая из них образуется двумя прямыми. [c.59]

Рассмотрим некоторое сечение струи, удаленное на заданное расстояние от выходного сечения канала питания. Скоростной напор, измеряемый в этом сечении струи, меняется в функции от давления питания. С увеличением давления питания он сначала возрастает. Это происходит до того, как на данное расстояние подойдет к каналу питания переходное сечение, в котором нарушается первоначальная форма течения. При этом скоростной напор в рассматриваемом сечении струи резко падает. Если давление питания далее продолжает возрастать, то и скоростной напор в данном сечении струи снова начинает расти, но уже, согласно зависимостям, определяемым другой формой течения. Если в рассмотренном сечении струи находится приемный канал, то скоростной напор, воспринимаемый им при изменении давления питания, следует указанной выше характеристике (рис. 19.2, а) [77]. [c.208]

Под воздействием струи, вытекающей из канала управления, сечение основной струи, в котором происходит изменение характера течения, смещается в сторону канала питания. Расположение приемного канала выбирается так, чтобы в отсутствие управляющего воздействия переходное (для заданного давления питания) сечение струи находилось несколько дальше вниз по течению, чем входное отверстие приемного канала. При подаче управляющего воздействия это сечение, смещаясь, должно выходить за пределы приемного канала. Характеристика одного из вариантов струйных элементов данного типа представлена на рис. 19.2, б [51]. В этом элементе диаметр канала питания был равен 0,75 мм. [c.208]

Генератор колебаний аэродинамический 21, 158 Гистерезис аэродинамический 181 Граница сечения струи 58, 78 Граничные условия для канала 401 Графики к расчету переходного процесса в проточной камере 291, 299 --— погрешностей при линеаризации 313 [c.503]

Полагается, что в струе прямоугольного сечения концы вихрей, возникающих во взаимно перпендикулярных слоях смешения, смыкаются, образуя замкнутый вихрь, свернутый в виде прямоугольника (вид по А рис. 3 - вихревая система переходного и основного участков прямоугольной струи). При этом более близко расположенные отрезки вихрей (уоь = Ь), как следует из (1.4), индуцируют большее разрежение. Разность давлений, действующих на стороны прямоугольного внутреннего поля, охватываемого вихрем, возбуждает деформационное движение, линии тока которого показаны на рис. 4. Следствием этого движения является постепенное укорачивание длинной и удлинение короткой сторон сечения струи. Там, где поперечное сечение становится квадратным (а = Ь), давление на сторонах а и Ь уравнивается, но возникшее деформационное движение продолжается по инерции, пока усиливающийся перепад давлений, знак которого меняется на обратный (при Ь > а), не затормозит процесс деформации. Затем начнется второй цикл деформации поперечного сечения струи и т.д. [c.312]

Полученные характеристики произвольного поперечного сечения струи (в том числе и переходного) справедливы только в пределах её основного участка. Замечательно, что эти характеристики не зависят от индивидуальных свойств струи и позволяют по одному измерению скорости в центре сечения определить размеры этого сечения, расход газа через это сечение, среднюю скорость потока и т. д. Разумеется, это справедливо лишь при отсутствии особых внешних причин, могущих нарушить подобие скоростных профилей струй. [c.256]

Начальным сечением струи считают сечение, совпадающее с выходным сечением трубы или насадка (см. рис. 111.23). От начального сечения до так называемого переходного сечения в струе имеется особая область, где скорости по длине потока постоянны, — ядро постоянных скоростей. Во всех точках этой области скорости можно считать одинаковыми (равными Ыо). Опытами установлено, что ядро ограничено с боков практически прямыми линиями. Эти прямые линии отделяют ядро от окружающего его турбулентного пограничного слоя, в пределах которого скорости изменяются (см. рис. 111.23). В переходном сечении размыв ядра постоянных скоростей заканчивается и обе части турбулентного пограничного слоя сливаются. Начиная от переходного сечения, скорость вдоль оси струи уменьшается. [c.159]

Свободная затопленная струя разделяется по длине переходным сечением на два участка начальный, в котором происходит постепенный размыв (сужение) ядра постоянных скоростей, и основной, в котором скорость на оси струи постепенно уменьшается. Иногда свободная затопленная струя разделяется на три участка начальный, переходный и основной. В большинстве случаев переходный участок не рассматривают. На начальном участке в пределах ядра профиль скорости представляет собой прямую, параллельную оси ординат, в пограничном слое — кривую, имеющую точку перегиба. На основном участке ядро постоянных скоростей вырождается. [c.49]

В переходном сечении происходит как бы излом границ струи В действитель- [c.52]

Уравнение (4.2.59) справедливо для любых сечений на начальном участке струи, включая переходное сечение 77-/7. После переходного сечения П--П выражение для [c.110]

Затем рассчитываются площади /амл . занятые высоконапорной средой в ячейках на начальном участке струи, включая и переходное сечение П-П, по формуле (4.2.59). Рассчитываются площади, занятые высоконапорной средой в первых ячейках основного участка струи/в( + о по формулам (4.2.64) при разности коэффициентов Ь--а = г, а > Р, (4.2.66) при с = О и а = р (4.2.65) при г < О и а < р. Рассчитываются также площади, занятые высоконапорной средой в остальных ячейках основного [c.122]

Коэффициент эжекции на начальном участке струйного течения увеличивается практически линейно. Однако, после переходного сечения /7-/7 интенсивность его увеличения снижается. Снижение интенсивности происходит за счет того, что после сечения /7-/7 захват низконапорной среды осуществляется смесью высоконапорной и низконапорной сред, образовавшейся на начальном участке струи и имеющей скорость ниже, чем высоконапорная среда в потенциальном ядре струи. [c.128]

Величины углов расширения пограничного слоя а и сужения потенциального ядра Р струйного течения определялись исходя из вывода, сделанного в разд. 4.2 о том, что наиболее эффективно процесс эжекции протекает на начальном участке струи и достигает своего максимума в ее переходном сечении (см. рис. 4.18, б). [c.189]

При размещении рассматриваемого струйного течения в аппарате как показано на рис. 8.1, у которого расстояние от среза сопла до конца камеры смешения равно длине начального участка струи, а площадь поперечного сечения камеры смешения равна площади переходного сечения струи, КПД процесса эжекции будет максимальным. Основываясь на этом, был изготовлен односопловый струйный аппарат, камера смешения и диффузор которого были выполнены из прозрачных плексиглазовых втулок (рис. 8.2) диаметром = 27 и 23 мм. Сопла струйного аппарата были сменными и имели разные диаметры = 12,5 12 11,5 11 10,5 10 мм. Набором втулок изменялась длина камеры смешения от 180 до 1700 мм. В собранном виде струйный аппарат устанавливался горизонтально (рис. 8.3), жидкость нагнеталась в сгруйный аппарат насосом (рис. 8.4), подавался атмосферный воздух. После струйного аппарата газожидкостная смесь подавалась в емкость, в которой происходило разделение на газ и жидкость. Воздух из емкости выходил в атмосферу, а жидкость вновь подавалась в насос. Регулирование давления жидкости при ее подаче в струйный аппарат выполнялось вентилем, установленным на байпасе. Давление газожидкостной смеси - полный напор струи - измерялось образцовым манометром и тензометрическим датчиком. С помощью образцовых манометров и тензометрических датчиков измерялись изменения давления по длине струи аппарата, причем сигналы от тензодатчиков поступали на преобразователь, а от него на регистрирующие устройства самописец, магнитофон, дисплей измерительного комплекса фирмы "ДИ(7А" - Дания (рис. 8.5). Давление газожидкостной смеси регулировалось вентилем, установленным на трубопроводе, выводящем газ из емкости. Расходы жидкости и газа, поступающих в струйный аппарат, измерялись с помощью диафрагмы и дифференциальных манометров, выполненных и установленных по правилам измерения расходов газа и жидкости стандартными устройствами [5]. [c.189]

Табл. 7.2 дает значения Xuulbo = Xnu (при Дй =1) для разных опытов с профилированными соплами, т. е. при равномерных полях скорости и концентрации в начальном сечении струи. При наличии снутного потока т =0) и равномерных начальных полях скорости п1и = П2а= 1) ИЗ (29) следует выражение для безразмерной ширины переходного сечения (Лйтп = 1) [c.384]

Структура струи. По исследованиям Г. Н. Абрамовича движение жидкости, образующей струю, можно характеризовать следующим образом (рис. IX.2). В выходном сечении а—б скорости потока во всех точках сечения равны между собой. На протяжении длины L (на так называемом начальном участке) осевая скорость постоянна по величине и равна скорости выходного сечения Vq. В некотором промежуточном сечении п начального участка эпюра скоростей имеет вид, указанный на рис. IX.2. Далее осевая скорость постепенно уменьшается. Участок струи L, на котором осевая скорость t>o начальный участок от основного, переходным. В области треугольника абс (рис. IX.2) во всех точках струи скорости жидкости равны между собой и равны Vq эта область образует так называемое ядро струи. На граничных линиях ON и ON продольные скорости равны нулю эти линии пересекаются на оси в точке О, називаемой полюсом . [c.135]

Струи любого другого начального сечения (квадрат, прямоугольник с отношением сторон до 1,5 и т. д.), за исключением плоскопараллельной, постепенно превращаются в свободнук> струю круглого сечения, причем этот процесс завершается приблизительно на расстоянии 20 калибров. После соударения струй дальнобойность слившейся струи может быть и меньше и больше дальнобойности отдельных струй, что зависит от потери энергии при соударении и от формоизменения струй. Чем сильнее деформируются струи в процессе соударения, тем больше шансов на уменьшение дальнобойности струи, так как сильнее сказываются тормозящее действие присоединенных масс окружающей среды вследствие возрастания отношения периметра к площади поперечного сечения в переходном участке струи. [c.40]

Рассмотрим эпюру скоростей в переходном сечении струи, истекающей из выходного отверстия струршой трубки, в случае, когда плоскость входных окон приемных сопел совпадает с переходным сечением. В среднем (нейтральном) положении струйной трубки характер расположения и направление скоростей частиц жидкости по площади входных окон одинаков в каждом окне, что видно на рис. 5.22. Воздействие управляющего элемента на усилитель со струйной трубкой вызывает поворот последней вокруг ее оси и [c.352]

В начальном сечении скорости имеют определенные значения и распределение, зависящие от условий движения потока до указанного сечения. За начальным сечением на некотором протяжении в струе еще существует область, в пределах которой сохраняются скорости и их распределение, характерное для начального сечения. По мере формирования струи ширина этой области, называемой ядром струи, постепенно уменьшается, пока, наконец, в некотором сечении 1—/ (рис. 22, а) не станет равной нулю. Это сечение назовем первым переходным сечением. Многочисленными опытами установлено, что на достаточно большом расстоянии от начального сечения течение в струе приобретает в известной мере универсальный характер 2, 3, 5. 9] независимо от условий в начальном сечении. Например, профили скоростей в различных сечениях струи, становятся подобными один другому. Такое течение называется автомодельным. Течение в струе на большом удалении от начального сечения носит такой же характер, как если бы оно было создано некоторым воображаемым точечным источником импульса, ориентированным по оси симметрии струи. Такое течение называется струей-источником, а точка расположения источника полюсом струи. Сечение 2—2, за которым течение в струе становится аналогичным течению в струе-источиг1ке, назовем вторым, переходным сечением. [c.80]

Внешней границей турбулентного пограничного слоя является поверхность соприкосновения движущейся массы с неподвижной средой, т. е. поверхность нулевой аксиальной скорости (ш . = 0), внутренней же границей пограничного слоя является поверхность невозмущенного потока (ядра), скорость которого равна скорости истечения (w = Wq). Из фиг. 20 видно, что ядро невозмущенного потока постепенно сужается и на некотором расстоянии оно полностью исчезает. Сечение струи в этом месте называют переходным. Участок струи между начальным и переходным сечением называют начальным, а участок за переходным сечением — основным. Точку пересечения внешних границ струи назьшают полюсом. [c.91]

В таких сгруях, истекающих во внешнее прос 1ранс1во, давление на срезе сопла Ра равно давлению в окружающей среде ря т.е течение изобарическое. При этом на границе между струей и окружающей средой возникает тангенциальная поверхность, на которой в общем случае терпят разрыв отдельные газодинамические параметры. На тангенциальной поверхности в связи с ее неустойчивостью возникают вихревые образования, беспорядочно перемещающиеся вдоль и поперек потока, тем самым обеспечивая обмен количеством движения и теплом между соседними слоями газа. В результате поверхность размывается и на границе формируется пограничный слой с непрерывным распределением параметров. В первом приближении можно считать, что толщина пограничного слоя нарастает пропорционально продольной координате X. Нарастание пограничного слоя приводит к увеличению поперечного сечения струи и постепенному уменьшению потенциального ядра струи В общепринятой схеме в таких струях выделяют газодинамический (начальный), переходный и основной участки струи. Такой подход полезен при использовании полу-эмпирических схем расчета. В рассматриваемой задаче предлагается схема расчета непрерывной деформации профилей газодинамических параметров вниз по потоку струи без выделения ее отдельных участков. При этом срез сопла считается начальным сечением изобарической струи [c.98]

В связи с тем что общее количество захватываемого жидкостью газа по длине струйного течения (рис. 4.15) увеличивается, повышается по длине струи и расчетная величина коэффициента эжекции /о (рис. 4.18 - кривая А), характеризующего эжек-ционные свойства струйного течения. Так как по длине струи происходит уменьшение ее плотности (рис. 4.16) и скорости (рис. 4.14), то по ее длине снижается и величина коэффициента Т (рис. 4.18, б - кривая Б), характеризующего полный напор струи. Расчетная величина КПД т процесса эжекции струйного течения имеет максимум (рис. 4.18, б - кривая В). Увеличение КПД Т] происходит на начальном участке струи между сечениями 0-0 и /7-/7 (рис. 4.18, а, б), максимум эффективности достигается в переходном сечении П-П, в котором исчезает потенциальное ядро струи. После переходного сечения П-П величина КПД уменьшается. [c.128]

Рис 4,19. Ичмепение величин коэффициентов эжекции U и полного напора V)/ струйного течения в та-висимости от углов расширения пограничного слоя а и сужения потенциального ядра струи Р в переходном сечении 17-ГТ [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...