Градиент давления положительный обратный)

Градиент давления положительный (обратный) 13, 14, 18, 110, 173, 183, 186, 216, 229, 234, 273 (1), 200 (2) [c.324]

При достаточно большом положительном градиенте давления во внешнем потоке слои жидкости вблизи стенки могут остановиться и даже начать двигаться в обратном направлении, т. е. происходит отрыв пограничного слоя (рис. 6.4). Сечение пограничного слоя, начиная с которого возникает обратное движение жидкости, носит название точки отрыва пограничного слоя. В этой точке выполняется соотношение [c.331]

В области ниже линии С—С образуется отрывное течение, где линии тока осредненного движения получаются замкнутыми другими словами, движение носит циркуляционный характер . Это водоворотное течение возникает в результате взаимодействия силы турбулентного трения, направленной вдоль транзитного потока, и положительного градиента давления, создающего силу давления в обратном направлении. Сила турбулентного трения будет наибольшей на поверхности раздела С — Си наименьшей по поверхности основания преграды. Поэтому в верхних слоях зоны сила трения превышает силу давления и частицы жидкости движутся вперед, в ту же сторону, что и транзитный поток. В нижней части зоны сила давления больше, чем [c.305]

По оси фазовой диаграммы откладывается скорость газа (восходящего потока — вправо от начала координат, нисходящего — влево). По оси ординат откладывается перепад давлений на единице длины трубы АР///. Если давление вверху трубы меньше, чем внизу, то АР/Н принято считать положительным и откладывать вверх. При обратном направлении градиент давления откладывается вниз. Каждая линия на диаграмме проводится для постоянной весовой скорости суммарного потока материала в трубе М кг м сек, т. е. эта скорость служит параметром. Поскольку перепад давлений на участке трубы зависит не только от скоростей потоков материала и газа и способа их подачи, но зачастую и от размера частиц, удельных весов газа и материала, при изменении какой-либо из этих величин будут иначе располагаться по крайней мере некоторые линии на фазовой диаграмме. Весовые скорости материала обозначены поставленными около линий буквами М с цифровыми индексами. На рис. В-2 большее число соответствует большей весовой скорости. Направление движения потока материала (вверх или вниз) указано вертикальными стрелками при линиях. [c.15]

При наличии диффузорного участка у поверхности лопаток при определенных условиях может возникнуть отрыв пограничного слоя. Скорость частиц, движуш,ихся по какой-либо линии тока, например п—п (рис. 7), в пограничном слое на этом участке, уменьшается по мере движения их вниз по потоку. При этом уменьшается и их кинетическая энергия. Может оказаться, что в некотором сечении диффузорного участка у поверхности лопаток сумма тормозящих движение частиц сил, т. е. положительного градиента давления и трения, будет больше сил инерции. Частица т остановится, а затем может начать двигаться в сторону, обратную направлению основного потока. Профиль скоростей в этом случае показан на рис. 7, [c.24]

Рис. 7. Амплитудно-фазовые характеристики силового следящего гидропривода с положительной обратной связью по давлению при позиционной нагрузке на штоке с градиентом 15 кг/мм

Классическая концепция отрыва потока сформулирована как для двумерного, так и для осесимметричного течений. Прандтль [2] установил, что необходимым условием отрыва потока от стенки является возрастание давления в направлении течения, т. е. положительный (или обратный) градиент давления в направлении течения (фиг. 3). Это утверждение справедливо как для течения сжимаемой среды (газа), так и для течения несжимаемой среды (жидкости). Следовательно, в общем случае отрыв потока происходит под действием положительного градиента давления и под влиянием ламинарных или турбулентных вязких явлений. В отсутствие одного из этих факторов поток не отрывается. [c.14]

Для исследований донного давления при сверхзвуковых и дозвуковых скоростях Нэш [53] выбрал уступ, расположенный по потоку (фиг. 44). Поток, набегающий на уступ, предполагается стационарным и однородным, кроме области, примыкающей к стенке, где развивается пограничный слой. Поток отрывается у угловой точки 5 и присоединяется в точке В вниз по течению, замыкая отрывную зону малых скоростей, где давление по существу постоянно и равно донному давлению за уступом. Внешний невязкий поток отделяется от вязкой области свободным слоем смешения, начало которого лежит в пограничном слое перед точкой отрыва. Кроме того, принято, что течение в слое смешения аппроксимируется течением смешения при постоянном давлении турбулентного потока с покоящейся жидкостью. Оторвавшийся слой смешения присоединяется в области больших положительных градиентов давления. Резкое возрастание давления разворачивает часть жидкости слоя смешения и она течет в обратном направле- [c.72]

Охлаждение стенки оказывает обратное действие на отрыв пограничного слоя. Из-за увеличения плотности и кинетической энергии газа в пограничном слое на холодной поверхности газ в состоянии преодолеть противодействие больших положительных градиентов давления, чем на нагретой поверхности. Отрывные значения Р оказывают меньше чем — 0,1988. [c.206]

На участке СК dpidx > О и частицы движутся в направлении возрастания давления. В идеальной жидкости это приводит лишь к убыванию кинетической энергии и восстановлению полного давления, достигаемого в точке Ki- В реальной жидкости часть кинетической энергии затрачивается на компенсацию работы сил трения, оказывающих тормозящее действие. В связи с этим частицы, двигавшиеся в пограничном слое и имевшие малый запас кинетической энергии, начиная с некоторого сечения, проходящего через точку О (рис. 8.27), не могут уже преодолевать совокупное действие обратного перепада давления и трения — они в этом сечении останавливаются, а частицы, двигающиеся по более удаленным от тела траекториям, отклоняются в сторону внешнего потока. Часть жидкости, расположенная ниже точки О, под действием положительного градиента давления получает возвратное движение. Это явление и называют отрывом пограничного слоя. [c.348]

На рис. 160 приведены кривые распределения скоростей при нескольких значениях р . Можно видеть, что вблизи неподвижной стенки при р < —1 существуют возвратные течения, воз-иикновегше которых объясняется наличием обратного перепада давления (положительного градиента). [c.328]

Процесс теплоотдачи при поперечном омывании трубы имеет особенности, которые обусловлены гидродинамикой движения жидкости вблизи поверхности. При обтекании передней половины трубы по направлению потока (рис. 19.4) сечение уменьшается, а скорость жидкости увеличивается. В результате давление у поверхности падает (др1дх<0). В кормовой части трубы давление увеличивается, так как скорость уменьшается. Частицы жидкости в пограничном слое вследствие действия сил вязкости и положительного градиента давления (др1дх>0) замедляются и, начиная с некоторого сечения, движутся в обратную сторону, образуя вихри, которые периодически отрываются с поверхности трубы и уносятся потоком. [c.294]

Чтобы объяснить это явление, обратимся к эпюрам ос-редненных скоростей по сечению (на рис. 105 такие эпюры показаны для двух сечений). Нетрудно заметить, что условия движения для струек в основной толще потока и вблизи стенки неодинаковы. В основной толще потока струйки обладают значительной кинетической энергией, за счет которой и происходит указанный переход части кинетической энергии в потенциальную. Струйки же вблизи стенки вследствие малой скорости имеют весьма малую кинетическую энергию , поэтому движение частиц здесь вообще затруднено в направлении положительного градиента давления, т. е. в сторону от меньших давлений к большим. Может наступить момент, когда частицы в этих струйках остановятся и начнут двигаться в обратном направлении, несмотря на то что в основном потоке частицы продолжают двигаться вперед. Количество заторможенной жидкости между стенкой и основным потоком быстро увеличивается и область возвратного течения все больше расширяется, пока совсем не вытесняет транзитный поток от стенки. Так возникает указанный выше отрыв потока от стенки. [c.183]

При диффузорном течении dPldx>0 поток замедляется, давление возрастает и его действие направлено навстречу движению жидкости. Так как величина градиента давления остается одной и той же по всему сечению пограничного, слоя, а скорость течения уменьшается по направлению к стенке, то запас кинетической энергии потока внутри пограничного слоя недостаточен для полного преодоления направленного навстречу ему дейст-,вия поля давления. В результате положительный градиент давления вызывает в пограничном слое торможение, а затем остановку и обратный ток жидкости около обтекаемого тела. Это явление называют отрывом пограничного слоя. [c.23]

Перед горловиной канала давление уменьшается в направлении течения вследствие уменьшения площади поперечного сечения канала. В этой области градиент давления отрицателен (или благоприятный), поэтому поток полностью примыкает к стенкам. Однако за горловиной вследствие сильного расширения или достаточно высокого значения положительного градиента давления пограничный слой отрывается от стенки и образуются вихревые течения. Но если пограничный слой за горловиной отсасывается, течение вновь примыкает к поверхности. Феттингер [3] привел другое экспериментальное подтверждение необходимости двух факторов, обуславливающих отрыв потока, а именно обратного градиента давления и вязкости. [c.14]

Из формулы (102) следует, что знак приращения скорости в пограничном слое будет таким же, как и во внещнем потоке, а интенсивность приращения определяется отнощением Мо/ . Как видно, при изменении скорости внешнего потока скорости в пограничном слое изменяются тем больше, чем меньше скорость в рассматриваемой точке пограничного слоя. Поскольку изменение скорости внешнего потока вызывает соответствующие изменения давления, то часто говорят о влиянии интенсивности изменения (градиента) давления на формирование пограничного слоя. В сходящемся потоке имеет место отрицательный градиент давления, т. е. Ар < О, а Аио > О, поэтому в таком потоке профиль скорости в пограничном слое по длине становится все более наполненным. В расходящемся потоке существует положительный градиент давления, т. е. Ар > О, а Аио < О, поэтому по длине пограничного слоя профиль скорости становится менее наполненным. Градиент скорости по нормали к поверхности, а следовательно, и напряжение трения по длине такого слоя убывают до тех пор, пока в некоторой точке 5 поверхности не станут равными нулю (рис. 21, а). В этой точке происходит отрыв пограничного слоя от поверхности. Ниже точки отрыва под действием обратного перепада давления вдоль поверхности возникает возвратное течение. [c.79]

В некоторой точке 5 профиль скорости прини.мает такую форму, что угол между касательной к профилю и нормалью к стенке в этой точке равен нулю, т. е. (ди1ду) Это значит, что элементарный жидкий объем, находящийся в этой точке, полностью утратил кинетическую энергию, на него не действуют касательные напряжения, поскольку ди ду = 0 и он нод действием положительного градиента давления начинает двигаться в обратную сторону, вследствие чего появляется обратный ток. Точка 5 называется точкой отрыва она находится в том месте, где выполняется условие (ди1ду), = 0. Профили скорости правее точки 5 имеют область отрицательных скоростей. Линия на рис. 2-2 разделяет области прямого и обратного токов. [c.38]

Привлекательность использования МГД эффектов для управления газодинамическим течением связана с возможностью целенаправленно изменять величину и направление МГД силы воздействием на поток магнитного и электрического полей. Однако при этом происходит перестройка всего течения, возникают зоны с большим положительным градиентом давления на стенках канала и отрыв пограничного слоя. Поэтому в 1960-70-х гг. исследование МГД пограничных слоев стало актуальной задачей. В ЛАБОРАТОРИИ получены основополагающие результаты в указанном направлении. А. Б. Ватажиным ([21 и Глава 12.2) рассмотрено течение в плоском диффузоре при наличии магнитного поля, создаваемого током, протекающим в вершине диффузора перпендикулярно плоскости течения. Диффузорное течение несжимаемой жидкости характеризуется наличием положительного градиента давления, приводящего при достаточно больших числах Рейнольдса или углах раскрытия диффузора к возникновению обратного гидродинамического течения. Магнитное поле позволяет предотвращать развитие таких течений. [c.518]

При любом виде потока увеличение скорости означает увеличение момента количества движения и, следовательно, увеличение силы, действующей в направлении движения. Там, где нет изменения гидростатических напоров, увеличение силы связано с перепадом давлений. Поэтому можно ожидать возникновения отрицательного градиента давления, зависящего от положительного градиента скорости вне зависимости от величины изменения плотности. Уравнение неразрывности применительно к течению через канал предполагает, что Q/iy= onst-. Если плотность постоянна, то скорость изменяется обратно пропорционально изменениям площади канала. Однако, если плотность изменяется, то сразу трудно определить, как будет меняться скорость при изменении площади поперечного сечения канала. [c.76]

Бернулли, так как дпссппации энергии не происходи-]. Это давление распространяется и на всю толщину пограничного слоя. По длине слоя между О н В имеется минимум давления, а от него вниз по потоку существует положительный градиент даЕ-ления, который приводит к тому, что остановившаяся частица вначале перемещается в пограничном слое В сторону стенки, а затем начинает двигаться обратно. Пограничный слой разбухает и отрывается. Отрыв пограничного слоя резко усложняет гидродинамическую картину обтекания цилиндра, а следовательно, и теплоотдачу. [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...