Фруда скоростей

В соответствии с правилом подобия по числу Фруда скорости модели и корабля относятся как квадратные корни из отношения их линейных размеров. Действительно, из равенства Рг = Рг или V 2/(L g) = Vll L g) следует, что = [c.85]

Исследуем вначале значение члена pg, представляющего объемную силу в уравнении (7-1.1). Если V — некоторая характерная скорость рассматриваемого течения, L — характерная длина, а g — модуль вектора g, то число Фруда определяется так [c.254]

Для противотока средняя скорость частиц меньше, Ргт выше и поэтому пределы практически важных чисел Фруда здесь передвигаются в область больших (пример- [c.136]

В зависимостях (8-16)—(8-18) удивляет полное отсутствие скоростей компонентов потока газа и твердых частиц. Из предыдущего анализа данных об аэродинамическом сопротивлении и теплообмене известно влияние на них чисел Рейнольдса и Фруда для компонентов потока. В рассматриваемой обработке они отсутствуют, хотя пределы изменения плотности смеси охватывают и обычный пневмотранспорт. Наличие числа Ргв в формуле (8-18) не исправляет положения, так как этот критерий построен не по абсолютной, а по взвешивающей скорости движения частиц. Само определение этой скорости в [Л. 51] по закону Стокса также вызывает серьезные возражения. Дело не только в том, что, частицы, близкие к верхней границе указанных пределов (dt 0,45 мм), никак не подчиняются закону Стокса. Более важна сильная зависимость взвешивающей скорости от объемной концентрации. При концентрациях, охватываемых формулой (8-18), возможно значительное (в 2 и более раз ) падение скорости Va по сравнению 260 [c.260]

Рис. 9-10. Зависимость критического числа Фруда от размера частиц (а) и предельной скорости слоя (б).

Сопоставим полученные критериальные уравнения (9-47) и (9-48) с расчетными рекомендациями по истечению слоя. Учтем, что средняя скорость в выпускном отверстии и число Фруда для истечения [c.308]

При изучении теплообмена в свободном потоке жидкости учитывается критерий Фруда, но в нем необходимо исключить величину скорости W, которую измерить очень трудно. Для этого, умножая Рг и а Re% [c.422]

Здесь Ыд — скорость потока жидкости, I — характеристическая длина псевдоожиженного слоя, а Рг — число Фруда. Для удобства использования комплексных переменных координата х выбрана в вертикальном направлении, у — перпендикулярно х, г — в радиальном направлении. Введем безразмерные переменные. [c.415]

Из предыдущего известно, что из-за отсутствия свободной поверхности числа Фруда и Вебера не влияют на характер движения, а значит, и на искомую зависимость. Так как жидкость несжимаема, на нее не влияет также и число Коши. Из геометрических параметров для труб с гладкими стенками можем указать только два длину I участка и диаметр d трубы. Считаем известным, что при движении заданной жидкости (параметры р и х) по трубе фиксированного диаметра устанавливается однозначное соответствие между характерной скоростью v и падением давления Др на участке длиной I. При этом, разумеется, устанавливается и определенное значение касательного напряжения т, но оно вполне определяется перепадом Ар и потому не может служить независимым параметром. С учетом этих соображений к параметрам, определяющим явление, отнесем I, d, V, р, Др, ц. Из этих шести размерных параметров можно составить всего три я-параметра [c.130]

Из предыдущего нам известно, что ввиду отсутствия свободной поверхности числа Фруда и Вебера не могут влиять на характер движения, а значит, и на искомую зависимость. Ввиду несжимаемости выпадает также число Коши. Из геометрических параметров для труб с гладкими стенками мы можем указать только два длину участка I и диаметр трубы д. Считаем известным, что при движении заданной жидкости (параметры р и р) по трубе фиксированного диаметра устанавливается однозначное соответствие между характерной скоростью V и падением давления Ар на заданном участке I. При этом, разумеется, устанавливается и определенное значение касательного напряжения т, но эта величина вполне определяется значением перепада Ар и потому не может служить независимым параметром. С учетом этих соображений в список параметров, определяющих явление, мы включим величины I, й, V, р. Ар, р. Согласно (5-97) из этих шести параметров мы можем составить всего три я-параметра [c.141]

Рассмотрим случай обтекания пластинки АС при больших числах Фруда, когда вызванная продольная скорость на свободной поверхности равна нулю. [c.89]

Эта задача имеет практический смысл — позволяет исследовать движение высокоскоростных судов на подводных крыльях (обтекание кавитирующего профиля под свободной поверхностью). Для упрощения решения задачи предположим, что обтекание происходит при больших числах Фруда и поэтому на свободной поверхности горизонтальная составляющая скорости равна скорости потока на бесконечности. [c.108]

Чтобы оценить величину циркуляции скорости, возникающей вокруг каверны при небольших числах Фруда (для случая развитой каверны с вихревыми шнурами), составим уравнение Бернулли для верхней и нижней границы каверны (рис. VI. 11) [c.220]

Безразмерные величины, не зависящие от числа Фруда, могут зависеть от нагрузки А и от скорости v только через [c.89]

Влияние числа Фруда F на гидродинамические силы, форму смоченной поверхности и т. п. связано с влиянием свойства весомости воды на возмущённое движение воды вблизи тела. При большой горизонтальной скорости явление носит ударный характер, поэтому силы реакции воды можно считать независимыми от числа Фруда. Следует всё же иметь в виду, что достаточно большое значение числа Фруда, начиная с которого влияние этого числа несущественно, зависит от характера рассматриваемой механической величины и связано со значениями других определяющих параметров. [c.96]

Так, при установившемся движении вязкой жидкости в напорном трубопроводе определяющим критерием является критерий Рейнольдса, так как он составлен из заданных в условии задачи величин (размеры входного поперечного сечения, распределение скоростей в нем). Критерий Эйлера не может быть определяющим, так как входящее в него давление (или перепад давления) является величиной не заданной, а подлежащей определению. Критерий Фруда выпадает из числа определяющих — в напорных потоках силами тяжести можно пренебречь. Также очевидно, что критерий Струхаля для установившегося движения не имеет физического смысла. [c.389]

Такому условию для сходственных живых сечений должны удовлетворять скорости в натуре и на модели, если соблюдено равенство чисел Фруда [см. соотношения (I), (16-39)]. [c.532]

Обе категории потерь зависят от числа Рейнольдса. Кроме того, давление зависит от скорости жидкости в черпательной трубе. Следует иметь в виду, что число Рейнольдса при обтекании черпательной трубы и при трении о стенки будут различными, так как в первом случае характерным размером будет диаметр черпательной трубы, а во втором — удвоенное расстояние между стенками кожуха. Также следует иметь в виду, что обтекание происходит со свободной поверхностью, следовательно, будет оказывать влияние число Фруда. Следовательно, определение давлений и момента на черпательной трубе является сложным. [c.267]

В вынужденном потоке вязкой жидкости число Фруда исключается из числа рассматриваемых в связи с весьма малым влиянием силы тяжести на поле скоростей и давлений. [c.325]

В свободном потоке (естественная конвекция) число Фруда учитывается, но преобразованием приводится к иному виду, поскольку причиной движения жидкости в данном случае является разность плотностей в смежных точках пространства кроме того, невозможно в свободном потоке измерять скорости. [c.325]

Отношение скоростей подобных потоков, которое следует из равенства чисел Фруда [c.104]

Полагая гпр = 1, видим, что по критерию Фруда скорость на модели должна быть меньше скорости натуры в ]//П раз. По критерию Рейнольдса Re = idem получим [c.134]

Первый параметр (12.1) представляет собой число Фруда, второй — число кавитации, рассчитываемое по давлению в каверне рь- В момент входа рь равно атмосферному давлению ра. Как отмечалось выше, до момента замыкания рь отличается от ра только на величину падения давления, обусловленного течением воздуха, заполняющего каверну. Последний параметр является числом Вебера. Для обеспечения подобия необходимо, чтобы все параметры (12.1) сохраняли свои значения. При моделировании обычно используется одна и та же жидкость (вода), поэтому плотность р имеет натурное значение. Следовательно, плотность Ра тзкже должна иметь натурное значение. Далее, поскольку при постоянном числе Фруда скорость пропорциональна 1о атмосферное давление должно изменяться пропорционально /о. Следовательно, согласно законам подобия, давление газа ра должно быть меньше натурного и, более того, необходимо использовать тяжелый газ, если ра сохраняется неизменным, а Ра уменьшается. Поверхностное натяжение должно изменяться пропорционально /о если р = onst. [c.664]

Крайние (граничные) по концентрации формы существования дисперсных потоков — потоки газовзвеси и движущийся плотный слой. Истинная концентрация здесь меняется от величин, близких к нулю (запыленные газы), до тысяч кг/кг (гравитационный слой). Будем полагать, что простое увеличение концентрации вызывает не только количественное изменение основных характеристик потока (плотности, скорости, коэффициента теплоотдачи и др.), но — при определенных критических условиях— и качественные изменения структуры потока, механизма движения и теплопереноса. Эти представления оналичии режимных точек, аналогичных известным критическим числам Рейнольдса в однородных потоках, выдвигаются в качестве рабочей гипотезы [Л. 99], которая в определенной мере уже подтверждена экспериментально (гл. 5-9). Так, например, обнаружено, что с увеличением концентрации возникают качественные изменения в теплопереносе и что может происходить переход не только потока газовзвеси в движущийся плотный слой, но и гравитационного слоя в несвязанное состояние — неплотный слой, т. е. осаждающуюся газовзвесь. Это изменение режима гравитационного движения, связанное с падением концентрации, зачастую сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи. Обнаружено существование критического числа Фруда (гл. 9), ограничивающего область движения плотного гравитационного слоя и определяющего критическую скорость, при которой достигается максимальная теплоотдача слоя. [c.22]

Для плотного гравитационного слоя массовая скорость увеличивается за счет линейной скорости, поскольку концентрация его практически неизменна. Однако при превышении предельной скорости слоя наступает его разрыв и переход в режим падающего слоя. Здесь наблюдается как бы та же картина, что в кипящем слое, но применительно к другим условиям. Разнонаправленное влияние двух факторов — увеличение теплоотдачи за счет роста скорости и ее уменьшение за счет падения концентрации (плотности) потока — уравновешено в критической точке. Переход через критическое число Фруда (здесь — через оптимальную массовую скорость) в ряде случаев определяет превалирующее влияние второго фактора. В области потоков газовзвеси основным интенсифицирующим фактором является концентрация твердой фазы. На рис. 1-4 линия, характеризующая поток газовзвеси, построена для Un = onst следовательно, увеличение массовой скорости вызвано лишь ростом концентрации. При переходе в область флюидных потоков наблюдается второй максимум. [c.25]

При этом скорость СЛОЯ, обеспечивающую движение в режиме плотного слоя, следует проверить по критическому числу Фруда Ргкр (гл. 9), а потерю давления можно рассчитывать по данным, приведенным в гл. 9. Диаметры теплообменных камер зависят от выбора величины скорости газа. Для камер типа слой эта величина в основном ограничивается допустимым аэродинамическим сопротивлением. Для прямоточных аппаратов типа газовзвесь скорость газа ограничена условиями беззавальной работы, а в противоточных — коэффициентом аэродинамического торможения А = у/ув, который должен быть из-за опасности уноса частиц меньше еди- [c.363]

Для того чтобы твердая частица, находящаяся у дна, начала двигаться, необходимо, чтобы между ее вееом, ее размерами и скоростью обтекающей частицы жидкости существовала определенная зависимость. В безразмерных величинах (комплексах) эта зависимость должна быть в виде критерия подобия Фруда (кпнетичности потока у дна) [c.193]

Отсюда следует, что при одинаковой жидкости в натуре и на модели т = 1) скорость модельного потока должна быть больше скорости натурного в раз. Это противоречие с требованиями критерия Фруда можно было бы устранить путем выбора надлежащего масштаба вязкости т . СЗднако это практически невозможно, так как модельные эксперименты можно проводить лишь с водой и воздухом и только в редких случаях использовать другие жидкости (масло или глицерин). Поэтому практически мы 134 [c.134]

При течении смеси в вертикальных каналах во всех режнмах имеет место практически осесимметричное распределение концентраций и скоростей фаз по ссчению. При точениях же в горизонтальных и наклонных трубах нз-за гравитации нарушается осевая симметрия в распределении фаз по сечению. В верхней части сечения трубы имеет мест ) иовышеиное содержание газа или пара, причем тем большее, чем меньше угол наклона трубы к горизонту и чем меньше скор< Сть смеси. Нарушение симметрии фаз может стать незаметным при достаточно больших чис лах Фруда Fr = gD) 10л где g = 9,81 м/с — ускорение силы тяжести, D — диаметр Kanaj а. [c.171]

Впервые с явлением кавитации в судостроении встретились в 1894 г. при испытании английского миноносца Дэринг . На режимах полного хода гребной винт резко изменял свои характеристики, что приводило к падению скорости. Тогда же по совету В. Фруда был введен термин кавитация . Известно также, что примерно в то же время Рейнольдс исследовал возможность разрыва жидкости в трубках с пережатием. [c.10]

Некоторые способы управления кавитационным течением при малых з/1ачениях чисел Фруда.— Труды Международного симпозиума но пеустановив-шимся течениям воды с большими скоростями. М., Наука , 1973. [c.242]

Кривая 2 иллюстрирз ет закон изменения коэффициента сжатия струи, а кривая 3 — коэффициента скорости. Кривые справедливы при условии, что критерий Фруда [c.262]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...