Плотность газов и паров

Плотность газов и паров [c.8]

ГАЗЫ И ПАРЫ Плотность газов и паров при 0°С и 760 мм рт. ст., кг м [1—4] [c.57]

В книге Бирона приводятся многочисленные исторические данные, подробно освещающие историю развития учения о газах и жидкостях. В ней приводятся не только теоретические, но и экспериментальные данные, многие из которых принадлежат самому автору. Книга хорошо написана, имеет тщательно отработанное построение и содержит следующие главы Часть 1. Гл. 1—введение гл. 2 — идеальные газы гл. 3 — кинетическая теория газов гл. 4 — реальные газы гл. 5 — метод определения плотности газов и паров гл. 6 — закон Джоуля гл. 7 — теплоемкость газов и закон Клаузиуса гл. 8 — уравнение состояния реальных газов. Часть 2, Гл. 1 — плотность жидкостей гл. 2 — сжимаемость жидкостей гл. 3— влия-тше температуры на объем и давление жидкостей гл, 4 — теплоемкость жидкостей гл, 5—поверхностное натяжение жидкостей гл. 6— непрерывность газового и жидкого состояний гл. 7—учение о соответственных состояниях. [c.229]

Рог, Рв. Рсо > Рвп—соответственно плотности газов и паров (отнесенные к нормальным условиям), входящих в циклонную установку, воздуха, углекислого газа и водяного пара. [c.560]

В качестве стандартного вещества принимают воду при температуре 3,98° С я давлении 760 мм. рт. ст. (при определении относительной плотности твердых тел и жидкостей) сухой атмосферный воздух в нормальных физических условиях 0° С и 760 мм рт. ст. (при определ внии относительной плотности газов и паров). [c.120]

Необходимость выполнять измерение давления увеличивает сложность аппаратуры для реализации точки кипения по сравнению с аппаратурой для тройных точек. В процессе измерения давления качество регулирования температуры должно быть предельно высоким. С этой целью применяется относительно массивный медный блок, в котором размещены термометры и конденсационная камера. С другой стороны, реализация тройной точки основывается на ее собственной температурной стабильности в процессе плавления и, следовательно, относительно легком адиабатическом калориметре. Наклон кривой температурной зависимости давления насыщенных паров водорода возрастает от 13 Па мК при 17 К до 30 Па-мК- при 20,28 К- Поэтому для строгого определения точки 17 К измерению давления должно быть уделено больше внимания. Криостат должен быть сконструирован так, чтобы самая его холодная точка находилась в конденсационной камере и ни в коем случае не на манометрической трубке, связывающей камеру с манометром. Необходимо также введение поправки, обусловленной гидростатическим давлением газа в системе измерения давления. Она пропорциональна плотности газа и, следовательно, обратно пропорциональна температуре [см. уравнения (3,30) и (3.31) гл. 3, [c.158]

Виды сварочных дуг. Источником теплоты при дуговой сварке является сварочная дуга — устойчивый электрический разряд в сильно ионизированной смеси газов и паров материалов, используемых при сварке, и характеризуемый высокой плотностью тока и высокой температурой. [c.9]

Вычисляем параметры на первом участке Xi = 0,004 м. При /ж парциальное давление воздуха Рт. ж = Р Рж при Рг. и = Р — Ри- Плотность воздуха при 1ж и соответственно рг. ж и рг. м — по уравнению состояния идеального газа. Плотность смеси воздуха и водяного пара при tm и tu соответственно рем. ж и рем. U — по уравнению (4-9). В первом приближении среднюю плотность газа и смеси в рассматриваемых слоях находим как рг = = 0,5(рг. ж + рг. м) и Рем = 0,5(рс . ж + Рем. м). Расход смеси 0=0r(l+fi i)-Кинематическая вязкость воды (в пределах /ж = О + 20 °С) v = = (1,789 — 0,0483 ж) 10 . Толщина пленки жидкости на пластине б/ — по уравнению (4-79). Ширина канала для течения газа bf = Ь — 26/. [c.188]

В котле не ухудшалась, а даже улучшалась (разрежение за котлом увеличилось на 8—10 мм вод. ст.), и в результате оказалось возможным сохранить тот же дымосос. Мало того, нагрузка на дымосос уменьшилась на 10—15%. Это объясняется значительным уменьшением объема прокачиваемых дымососом газов из-за резкого снижения их температуры и влагосодержа-ния (при режиме конденсации водяных паров), увеличением плотности газов и соответственно напора, развиваемого дымососом. В результате на Минском камвольном комбинате при работе контактных экономайзеров помимо значительной экономии теплоты и топлива получена экономия и электроэнергии. [c.94]

Для некоторых жидкостей, газов и паров составлены таблицы плотности в зависимости от давления и температуры [Л. 16]. Зависимостью плотности жидкости от давления -в подавляющем большинстве случаев измерения расхода можно пренебречь. [c.16]

Значения плотности некоторых газов и паров при нормальных условиях (0°С и 760 мм рт. ст.) приведены в табл. 1.2. [c.8]

Плотность некоторых газов и паров (при 0 С и 760 мм рт. ст.) [c.8]

Обозначения М — молекулярная масса р — плотность, г/дм , при О °С и давлении 0,1 МПа а — коэффициент адсорбции — число объемов газа, приведенных к нормальным условиям, поглощенного 1 объемом воды при парциальном давлении газа, равном 0,1 МПа q — количество газа в граммах, растворяющегося в 100 г воды при общем давлении (газов и паров воды), равном O, 1 МПа L — растворимость воздуха (свободного от СО 2 и NH 3) [c.270]

Удельное сопротивление слоя пыли, осажденной в электрофильтре, определяется не только собственным удельным сопротивлением материала при данной температуре, но также и размером частиц, плотностью слоя пыли и поверхностной проводимостью частиц, изменяющейся вследствие адсорбции газов и паров. [c.269]

Удельное сопротивление слоя пыли, осажденной в электрофильтре, определяется не только собственным удельным сопротивлением материала при данной температуре, но также и размером частиц, плотностью слоя пыли и поверхностной проводимостью частиц, изменяющейся вследствие адсорбции газов и паров. Удельное сопротивление порошка окиси меди уменьшается с увеличением размеров частиц и ростом плотности слоя, при этом основную роль играет плотность слоя 316]. Обычно удельное сопротивление слоя пыли на 2—3 порядка выше удельного сопротивления самого материала, измеренного в тех же условиях среды. [c.366]

Для вычисления скорости звука по этой формуле необходимо иметь уравнение состояния вещества, т. е. функциональную зависимость между давлением, плотностью и температурой. Опыт показывает, что газы и пары при низком давлении и достаточно высокой температуре подчиняются уравнению состояния Менделеева — Клапейрона [c.176]

Для предохранения кожуха печи от действия сернистого газа и паров серы необходимо обеспечить плотность футеровочных камней, которые проверяют на водопоглощение и пористость [c.21]

Опыты показали, что для газов и паров плотность потока собственного излучения Ер оказывается пропорциональной примерно третьей степени их температуры, а не четвертой, как для твердых тел. Газы и пар не подчиняются закону Стефана—Больцмана (ХП1-34). Однако для удобства, особенно при расчетах теплообмена между твердыми телами и газом, сохраняют четвертую степень и формулу для плотности собственного излучения слоя газа Е , с температурой Г, и конкретной величиной р/ (где р — давление газа, / — толщина слоя) представляют в форме [c.340]

Дуга под флюсом. Сварочная дуга, горящая под флюсом, отличается от других дуг тем, что процесс горения дуги возникает под слоем твердого сыпучего зернистого или пемзовидного флюса. В момент возбуждения и в процессе горения дуги одновременно плавятся сварочная проволока, основной металл и флюс. Расплавленный флюс ограничивает образованный вокруг дуги газовый пузырь, в котором давление газов и паров металла достигает более 280 мм вод. ст. Слой нерасплавленного флюса мешает газовому пузырю разорваться. Когда слой флюса прорывается и наружу выходит газ, то это указывает на недостаток флюса. При сварке дугой, горящей под слоем флюса, применяют большую плотность тока, чем при ручной сварке штучными электродами. Это объясняется тем, что в первом случае расстояние от токоподводящего мундштука до сварочной дуги не превышает 60—100 мм, а тепло дуги, горящей под флюсом, меньше теряется за счет излучения и поэтому эта дуга является более сосредоточенным источником, чем открытая дуга. В то же время температура дугового промежутка практически не увеличивается из-за больших затрат энергии на плавление и испарение металла и флюса. [c.43]

Уравнение (1.204) справедливо для несжимаемых жидкостей, однако оно может быть применено и к газу и пару, если изменением плотности при изменении давления от ро до рх можно пренебречь. [c.95]

Но особенно продвинулось изучение свойств водяного пара в конце первой половины XIX в., чему способствовали классические экспериментальные исследования французского ученого Реньо В широко поставленных работах Реньо исследованы физические свойства не только воды и пара, но и газов. Им при различных температурах были найдены плотность жидкости и пара, давление пара, [c.27]

Количественные измерения дисперсии для проверки теории лучше производить на разреженных газах и парах металлов, так как тогда имеется возможность работать как можно ближе к центру линии поглощения. При малой плотности паров изменения показателя преломления малы, и для их измерения наилучшим является интерференционный метод крюков , предложенный Д. С. Рождественским (см. 5.6). [c.92]

Решение. В области двухфазного состояния давление и плотность жидкости и пара зависят только от температуры, так что если в объеме V с энергией Е содержится масса жидкости и масса газа с плотностями Р] и р2 соответственно, то [c.294]

Физически ясно появление критерия подобия Аг и зависимости от него величины теплопередачи при кипении. Пузырьки газа увеличиваются при движении их к поверхности нод действием выталкивающей силы в соответствии с законом Архимеда. Эта сила зависит от разности плотностей жидкости и пара, от величины пузырька с газом и от величины ускорения силы тяжести. Очевидно, на движение пузырька в реальной жидкости окажет влияние ее вязкость, характеризуемая коэффициентом кинематической вязкости V. Можно, следовательно, утверждать, что если в двух различных испарительных системах с разными жидкостями критерии 1 [c.16]

Дугой называется длительный электрический разряд между двумя электродами в ионизированной смеси газов и паров, характеризующийся высокой плотностью тока и малым напряжением. Дуга состоит из трех основных частей — анодной 6 и катодной 8 областей и столба 7 (рис. 2.1). В процессе горения дуги на поверхностях электрода и основного металла образуются активные пятна, через которые проходит весь ток дуги. [c.37]

Электрическая сварочная дуга представляет собой устойчивый длительный электрический разряд между двумя электродами в ионизированной смеси газов и паров, образующийся при высокой плотности тока и со- [c.135]

ГазиЕ/ю фазу будем рассматривать состояш ей из двух компонент. Первая, или пассивная, с плотностью p i не претерпевает фазовых переходов, соответствующие ей параметры будут снабжаться индексом 1 внизу. Вторая, с плотностью Pg2, являюш аяся паром конденсированной или жидкой фазы, может претерпевать фазовые переходы на межфазной поверхности, соответствующие ей параметры будут снабжаться индексом g2 внизу. Плотность газа и концентрации компонент определяются формулами [c.266]

Аналогичное положение имеет место при переносе импульса и вещества. При переносе касательной составляющей импульса в падающем и отраженном спектрах молекул содержится разный запас касательной составляющей импульса газа. В процессе переноса массы (конденсация, испарение) падающий и отраженный спектры молекул переносят разную плотность вещества (их разность и определяет результирующий поток вещества). Таким образом, состояние газа (пара) на поверхности неравновесно и эта не-равновесность усиливается по мере повышения интенсивности процессов переноса. По мере удаления от поверхности разрывный характер в распределении молекул постепенно утрачивается за счет перемешивания молекул вследствие их столкновений. Такой процесс, строго говоря, носит асимптотический характер, т.е. перестроение функции распределения происходит плавно с затухающей интенсивностью по мере удаления от поверхности. Основное изменение, однако, приходится на весьма тонкий слой у поверхности, эффективная толщина которого имеет порядок средней длины пробега молекул. Этот слой называется слоем Кнудсена. В плотных газах и парах, характеризующихся малыми числами Кнудсена [c.62]

Газовую фазу будем рассматривать состоящей из двух компонент. Первая, илп пассивная, с плотностью Р.(11 пе претерпевает фазовых переходов, соответствующие ей параметры будут снабжаться индексом g (l) внизу. Вторая — с плотностью являюгцаяся паром конденсированной пли жидко фазы, мон ет претерпевать фазовые переходы на межфазной поверхности, соответствующие ей параметры будут снабжаться индексом g(2) внизу. Плотность газа и концентрации компопеит определяются формулами [c.177]

Когда расчеты выполняются с использованием к—з-диаграм-мы, массовую скорость находят, предварительно определив теоретическую линейную скорость Сг и плотность газа или пара на выходе из сопла р2=1/а2 иг находят по диаграмме для точки 2 и.2 = С2Р2- [c.110]

В настоящее время все большее распространение получают прпборы, использующие радиоактивное излучение. Они предназначены для непрерывного дистанционного измерения, записи и регулирования уровня, для определения границы расслоения сред, плотности жидкостей и смесей, консистенции пульп, давления разряженных газов и паров, толщины (веса единицы площади) листовых и ленточных материалов и покрытий и др. [c.125]

Очевидно, что измеряемые в электротермических пеевдоожиженных слоях температуры весьма сильно (может быть даже на порядок) отличаются от кратковременных локальных температур слоя. При увеличении напряжения между электродами, а следовательно, и плотности тока в слое на каждый контакт приходится большее тепловыделение и он может быть нагрет до очень высокой температуры (до 2 000 0 и выше), так как тепловыделение концентрируется в очень маленьком объеме. При прекращении взаимного касания частиц в этих условиях могут возникать интенсивные искровые разряды, переходящие местами под действием фотоионизации в микродуговые разряды в ионизированных псев-доожижающем газе и парах испаряющегося углерода. Пробой и появление микродуговых разрядов — явления, развивающиеся во много раз быстрее, чем релаксация местного перегрева в псевдоожиженном слое, где радиационный обмен ослаблен экранирующими частицами, конвективное перемешивание газа в агрегатах мелких частиц практически отсутствует, расход газа, фильтрующегося сквозь агрегаты неоднородного слоя, мал и соответствует примерно минимальному псевдоожижению, а перенос тепла молекулярной теплопроводностью и движущимися частицами также протекает не со столь огромной скоростью. [c.174]

Последняя величина легко вычисляется на основании кинетической теории газов. Она приблизительно равна /з произведения плотности газа и скорости звука, т, е. примерно 135 кг м -сек для воздуха при атмосферных условиях. Величина потока пара как было показано на предыдущих примерах, обычно меньше ее на несколько порядков. Поэтому из анализа уравнения (5-118) следует, что разность между Отдо s и равновесным значением этой же величины обычно невелика. [c.205]

Способ передачи тепла, изображенный на рис. 12, называется свободной или естественной конвекцией. Здесь движение воды, а следовательно, и связанный с ним перенос тепла происходят только вследствие образовавшейся разности плотностей холодных и нагретых слоев. Движение жидтгости, газов и паров тем интенсивнее, чем интенсивнее их нагрев, т. е. чем больше разность [c.32]

Плотность (удельный вес или удельный объем) газов и паров существенно зависит от температуры и давление. Эта зависимость определяется уравнением состояния. Вдали от кривых насыщения газы подчиняются уравнению состояния Клайперона — Менделеева для идеального газа [c.77]

Как видно из рис. 20.1, электрическая прочность р фторсодержащих газов и паров даже при нормальном давлении может быть того же порядка, что и Е электроизоляционных жидкостей. Однако рассматриваемые газы но сравнению с жидкими диэлектриками обладают некоторыми преимуществами значительно меньшей плотностью (что приводит к уменьшению массы заполняемых газом аппаратов), более высокой нагревостойкостью и стойкостью к старению. Даже небольшая примесь фтороргаиических газов или паров в воздухе заметно повышает его электрическую прочность, что используется в некоторых электрических устройствах высокого напряжения. [c.167]

Перейдем к экспериментальным проявлениям эффекта термической диффузии в смеси газа и паров, которые впервые наблюдались Непорентом в 1950 г. [4]. В опытах Непорента, имеющих чисто оптическое направление, было замечено характерное систематическое уменьшение оптической плотности или интенсивности люминесценции паров сложных ароматических соединений при добавлении к ним посторонних газов. В последующих работах Непорента, Клочкова, Солодовникова и Мирумянца [5—8] явление было количественно исследовано для разнообразного круга объектов. Термодиффузионное объяснение эффектов, наблюдаемых в работах [4—8], было дано в исследованиях [9—11]. Применяемый в этих опытах резервуар, содержащий исследуемые пары, полностью соответствует описанной выще системе двух сосудов. Оптические измерения производились в специальной кювете (в верхнем сосуде), давление паров в которой задавалось конденсированной фазой, помещенной [c.227]

Очень распространены газоразрядные лампы, т. е. устройства, в которых оптическое излучение возникает в результате прохождения электрического тока через газы и пары. Различают несколько форм газового разряда тихий, тлеющий, дуговой и искровой. Тихий разряд, для которого характерна малая плотность тока ( 10 А/см ) и слабое свечение, редко используется в интерференционной технике. Тлеющий разряд характеризуется увеличенной плотностью тока ( 10 —10 А/см ) при малом давлении. Электрическое поле, создаваемоей положительным столбом этого разряда, незначительно. Поэтому оно не слишком влияет на уширение спектральных линий. Эти источники света выгодно применять в тех случаях, когда необходимо иметь узкие спектральные линии и возможны большие экспозиции. [c.25]

Одним из доказательств того, что любой процесс образования пироуглерода протекает через фазу, конденсированную на поверхности, является тот факт, что прн определенных условиях пиролиза различных углеводородных газов и паров получаются отложения различной толщины, но очень близкие по структурной анизотропии [2-1], плотности и микроструктуре. Известно, что первая из перечисленных характеристик структуры тесно связана со структурой соединений, возникающих до образования углеродного осадка компланарностью, системой поперечных связей, концентрацией парамагнитных центров на определенных стадиях пиролиза, возможной глубиной изменений в парогазовой фазе. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...