УСКОРЕНИЕ ЧАСТИЦ ПОТОКОМ ГАЗА

Ускорение частиц потоком газа [c.35]

Глава 2. УСКОРЕНИЕ ЧАСТИЦ ПОТОКОМ ГАЗА [c.36]

Получение регулярных потоков с малыми потерями при торможении в диффузорах — задача гораздо более трудная, чем получение ускоренных потоков с малыми потерями в соплах. В диффузорах идеальные обратимые движения нарушаются за счет тех же причин и свойств среды, что и в соплах, однако при торможении потоков влияние перечисленных выше факторов проявляется в более сильной степени. В диффузорах из-за движения против возрастающего давления условия отрыва потока от стенок более благоприятны, чем в соплах, в которых движение ускоряется — частицы стремятся двигаться по потоку за счет падения давления. Для избежания отрывов на контурах диффузоров в дозвуковой части они должны быть плавными, без стыков и изломов и без слишком больших углов расширения. В сверхзвуковых диффузорах поток газа на входе сверхзвуковой и поэтому, как правило, у входа в диффузор образуются скачки уплотнения, в которых возникают большие потери механической энергии. [c.95]

В закрученном потоке газа при высоких поперечных температурных градиентах наличие центробежного ускорения вызывает изменение турбулентной вязкости. Следуя [8], рассмотрим воздействие центробежного ускорения на поток. Частица жидкости, движущаяся по винтовой линии, испытывает центробежное ускорение / , и на единицу объема частицы действует сила =р/, которая уравнивается dp [c.125]

На каплю, движущуюся в потоке, действуют сила сопротивления в однородном потоке, сила, вызванная градиентом давления в потоке, сила, вызванная ускорением частицы в потоке, сила тяжести и архимедова сила. Ввиду того, что плотность жидкости много больше плотности газа н капли движутся со скоростями, значительно превышающими скорость свободного падения, будем пренебрегать всеми силами, кроме силы сопротивления. Сила сопротивления зависит от формы капли и числа Ре, подсчитанного по скорости капли относительно газа. В общем случае эта зависимость определяется только экспериментально. [c.224]

Исследуется газодинамический способ нанесения покрытий, который отличается тем, что покрытие формируется из частиц, ускоренных сверхзвуковым газовым потоком. Поток газа с частицами проходит через сверхзвуковое сопло, при этом нет необходимости подготавливать напыляемую поверхность и в том числе нагревать ее. Достигаются высокая адгезия (150 МПа) и низкая пористость (< 1 %), производительность до 100 кг/ч. [c.371]

Осуществление многих технологических процессов в обычном кипящем и виброкипящем слое (см. гл. П1) приводит к значительному ускорению процессов, повышению качествеш1ых показателей, уменьшению размеров аппаратуры. Виброкипящий слой предоставляет ряд преимуществ по сравнению с обычным кипящим слоем (поддержание сыпучего материала во взвешенном и разрыхленном состоянии в направленном вверх потоке газа или жидкости), в том числе а) резкое снижение или полное устранение выноса мелких частиц потоком газа или жидкости б) возможность осуществления технологических процессов в вакууме, а также процессов интенсивного взаимодействия между компонентами сыпучей смеси без пронизывающих потоков газа или жидкости в) поддержание оптимального расхода газа или жидкости в соответствии с требованиями технологического процесса. [c.407]

Равенства средней относительной скорости г отн и скорости стесненного витания вит не следует, конечно, ожидать для участков ускоренного или замедленного движения материала — участков разгона, где средняя скорость материала изменяется от начальной, с которой он подан в систему, до некоторой установившейся. Здесь и не должно быть равновесных условий. Но в реальных транспортных системах с взвешенным материалом отн гс вит даже для участков, где установилась неизменная средняя скорость материала. В действительности при восходящем потоке газа там й7отн> вит, а при нисходящем— наоборот, Причинэ — торможение движущихся частиц из-за ударов их о стенки трубы [Л. 170]. Таким образом, по существу здесь та же причина отклонения wam ОТ Шв т, ЧТО И ДЛЯ начального участка — ускорение (торможение) движения материала. Естественно, что разница между й отн и увеличивается с увеличением скорости потока, а также концентрации материала и уменьшением диаметра трубы [Л. 170]. [c.135]

МЕЖПЛАНЕТНАЯ СРЕДА — плазма, нейтральный газ, пыль, ускоренные частицы и магн. поля, заполняющие околосолнечное пространство. Ося. компонентом М, с, является солнечный ветер — сверхзвуковой поток плазмы, возникающий в солнечной короне. Область, заполненная солнечным ветром, ваз. гелиосфе- [c.90]

М. т. по сравнению с гомогенным течением существенно сложнее. Так, при взаимодействии твёрдых или жидких частиц с газом возможно их ускорение или замедление, нагрев или охлаждение, что приводит к аэроди-намич. дроблению, испарению, слиянию (коагуляции) жидких частиц, что в свою очередь оказывает воздействие на параметры газовой фазы. Эти же эффекты могут приводить к сепарации частиц разл. размеров, к повышенной концентрации их в разных областях течения и, наоборот, к полному отсутствию в других. Твёрдые частицы при взаимодействии могут упруго и неупруго сталкиваться, дробиться и т. д. В потоках газа с твёрдыми и жидкими частицами, а также в парожидкостных потоках, движущихся в каналах, трубах и соплах реактивных двигателей и аэродинамич. труб, при М. т. возможны образование плёнок на стенках, срыв и осаждение капель и частиц на них, теплообмен между паром, каплями и плёнкой. Твёрдые или жидкие частицы могут попадать на стенки, осаждаться на них либо отражаться и вновь попадать в поток. При взаимодействии частиц со стенками возможны динамич. и тепловые разрушения последних (эрозия). [c.164]

ПЛАЗМЕННАЯ ЧАСТОТА — частота ленгмюровских колебаний, называемых также плазменными колебаниями и продольными (к II Е) колебаниями пространственного заряда Юр = У4лпе /т , п — плотность, е и — заряд и масса электрона, к — волновой вектор, Е — электрич. поле, вызываемое разделением зарядов. В холодной плазме (Tg = Ti) ленгмюровские колебания не обладают дисперсией, т. в. П. ч. Шр не зависит от длины волны. Подробнее см, в ст. Волны в плазме. ПЛАЗМЕННАЯ ЭЛЕКТРОНИКА — раздел физики плазмы, изучающий коллективные взаимодействия плотных потоков (пучков) заряж. частиц с плазмой и газом, приводящие к возбуждению в системе линейных и нелинейных эл.-магн. вола и колебаний, и использование эффектов такого взаимодействия. Прикладные задачи, к-рые ставит и решает П. э., определяют её осн, разделы плазменная СВЧ-электроника, изучающая возбуждение в плазме интенсивного когерентного эл.-магн. излучения, начиная от радио-и вплоть до оптич. диапазона длин вола плазменные ускорители, осн. на явлении коллективного ускорения тяжёлых заряж. частиц электронными пучками и волнами в плазме плазменно-пучковый разряд, основанный на коллективном механизме взаимодействия плотных п.уч-кон заряж. частиц с газом турбулентный нагрев плазмы плотными пучками заряж. частиц и коллективные процессы при транспортировке и фокусировке пучков в проблеме УТС (см. Ионный термоядерный синтез) неравновесная плазмохимия, изучающая процессы образования возбуждённых молекул, атомов и ионов при коллективном взаимодействии пучков заряж. частиц с газом и плазмой. [c.606]

По докладам И. Т. Эльперина. Изложены два метода интенсификации тепло- и массообмена, основанные на внедрении в газовый поток инородной инертной фазы в первом докладе — распыленной жидкости, во втором — твердых частиц во встречные струи. Оба случая представляются актуальными и весьма перспективными для ускорения рекуперативного теплообмена (1-й метод) и контактного теплообмена (2-й метод). Следует заметить, что полученная И. Т. Эльпериным экспериментальная зависимость для теплообмена потока газа — жидкость [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...