Кювет

При подаче в измерительную кювету газа, содержащего СО, часть ИК-излучения поглотится в измерительной кювете, давление в ней увеличится в [c.21]

При измерении дымности ОГ дизелей нашли применение два метода фильтрации потока ОГ определенного объема с последующим измерением степени черноты фильтра оптическим путем и метод, основанный на измерении оптических характеристик ОГ, которые зависят от ослабления светового луча при прохождении через измерительную трубку (кювету) или рассеивания светового потока содержащимися в газовом потоке частицами. [c.23]

Сравнивая отметки оси и топографической поверхности, устанавливают места выемки и насыпи. Там, где намечается выемка, поверхность полотна уширяют в обе стороны от оси на 2 м (в каждую сторону) для размещения кюветов. Для этого проводят линии D и / , проекции которых концентричны бровкам полотна. [c.193]

Пример выполнения задания (рис. 118). В железнодорожных скальных выемках для защиты кюветов от попадания в них с откосов каменных осыпей устраивается полка D . Учитывая возможность движения камня из наивысшей точки А откоса и полагая при этом его начальную скорость Do = О, определить наименьшую ширину полки Ь и скорость V , с которой камень падает на нее. По участку АВ откоса, составляющему угол а с горизонтом и имеющему длину /, камень движется т с. [c.127]

Через интерферометр, состоящий из двух полупрозрачных (П и П ) и двух непрозрачных зеркал П и Я4) пропускается свет от источника сплошного спектра. Интерференционная картина, полученная в виде горизонтальных полос, с помощью линзы Лз проектируется на щель спектрографа. Спектрограф располагается так, чтобы щель его была направлена перпендикулярно к горизонтально расположенным полосам интерференции. В обе ветви интерферометров вводятся две одинаковые кюветы и Т . В одну из кювет (расположенную внутри вакуумной печи) вводится исследуемый материал, в данном случае пары натрия. Путем нагрева до нужной температуры можно получить пары натрия при необходимом давлении. Вторая кювета откачивается. Если кювета с металлом не нагрета, то из-за отсутствия паров натрия нулевая полоса (полоса, для которой разность хода двух интерферирующих лучей равна нулю) будет прямолинейной и пройдет через середину перпендикулярно расположенной щели спектрографа. Выше и ниже этой легко отличимой от других ахроматической полосы располагаются полосы первого, второго порядков и т. д. Так как расстояние между полосами тем больше, чем больше длина волны, а линии дисперсии интерферометра (линия дисперсии направлена вдоль оси у) и спектрографа (линия дисперсии направлена вдоль оси х) взаимно перпендикулярны, то в результате действия обоих приборов в пло- [c.266]

Если нагреть кювету, внутри которой находится натрий, настолько, чтобы в ней появились пары натрия, то из-за наличия на пути одного из лучей интерферометра плоскопараллельного слоя вещества (паров натрия) толщиной h с показателем преломления п возникает дополнительная разность хода [c.267]

Наблюдение эффекта Керра. Не приводя вывода, аналогичного выводу в случае эффекта Поккельса, обратим внимание на описание э( )фекта Керра. Схема опыта для обнаружения эффекта Керра аналогична схеме, данной на рис. 12.1. Единственное отличие заключается в том, что образец (изотропное твердое тело, жидкость или газ в кювете) в этом случае помещается между обкладками плоского конденсатора (рис. 12.3). В качестве образца желательно выбрать вещество, в котором эф< ект Керра довольно велик, например нитробензол. [c.289]

Все эти трудности можно устранить, если применить для компенсации балластного вращения дифференциальный метод. В этом методе используются два последовательно расположенных магнита с противоположно направленными магнитными полями. В зазоре одного магнита помещается кювета с исследуемым веществом, в зазоре другого — кювета с растворителем. Таким образом, происходит автоматическая компенсация балластного вращения и появляется возможность записи эффекта, обусловленного только вращением исследуемого вещества. [c.302]

В заключение приведем пример гидродинамических часов, рассмотренных в [33]. На рисунке 1.26 представлен пример автоколебаний четырех вихрей в кювете квадратной формы. [c.67]

Рисунок 1.26 - Первичный (a) и вторичный (6) стационарный режим в квадратной кювете [33]

При освещении кюветы сфокусированным излучением аргонового лазера хорошо наблюдается движение конвекционных потоков частиц, находящихся вне фокуса (рассмотрение действующих в таких условиях сил см. в УФН, 110, 1973). В течение нескольких секунд, а иногда и минут можно наблюдать яркое свечение рассеянного на взвешенной частице лазерного излучения (рис. 2.27). Следует заметить, что в этом эффектном опыте проявляются особенности лазерного излучения, которое можно сфокусировать в пятно диаметра л и создать условия, позволяющие освободиться от вторичных эффектов, которые при использовании тепловых источников во много раз превышают исследуемое явление. [c.112]

Эффектный опыт, качественно иллюстрирующий ход показателя преломления вблизи линии поглощения, был поставлен Кундтом и усовершенствован Вудом. Фактически ими было осуществлено своеобразное развитие метода скрещенных призм Ньютона. Пучок света от вольтовой дуги или мощной лампы накаливания пропускается через горизонтальную кювету и разлагается в спектр призмой с вертикальным преломляющим ребром (рис. 4.7). Кювета откачивается ротационным насосом и [c.152]

Опыты с аморфными веществами (сахар, камфора, патока, никотин и др-)- Опыт ставится так же, как и в предыдущем случае, но вместо кварца между поляризаторами вводят кювету с оптически активным веществом. Если обозначить длину кюветы через d, а концентрацию вещества — через с, то из опыта получается ф = a]d , где [а] — постоянная вращения для данного вещества, сильно зависящая от длины волны ([о] 1/Х ) и слабо — от температуры образца. Постоянная вращения [а] практически не зависит от агрегатного состояния вещества. [c.154]

Попробуем провести простую оценку чувствительности метода. Если на пути одного луча вставить в кювету длиной 1, наполненную газом с показателем преломления ni, а на пути другого — эквивалентную кювету, наполненную другим веществом с показателем преломления П2, то появится дополнительная разность хода д = Zi n,i — П2) Следовательно, произойдет сдвиг интерференционных полос. Охарактеризуем этот сдвиг дробью т, показывающей, на какую часть одного порядка интерференции сместились интерференционные полосы. Тогда Д = т Х. Измеряя сдвиг т, определим Д . Например, полосы сдвинулись на 0,1 порядка интерференции, т.е. т = 0,1. Теперь оценим Ап = Д /Zi. Обычно одна из кювет служит контрольной (проводятся относительные измерения). Для простоты будем считать 2=1 (вакуум) и определим Ап из соотношения Д = i(ni — 1) = 1 Ап. При = 10 см т = 0,1 X = 5 10" см получим Ап = т к11 = 5 10 , т.е. можно измерить изменение показателя преломления в шестом знаке после запятой. [c.223]

Вся предварительная юстировка интерферометра проводится при холодной кювете, т.е. без введения дополнительной разности хода, обусловленной наличием паров исследуемого металла. В процессе юстировки добиваются, чтобы интерференционные полосы, отображаемые объективом L2 на вертикальную щель спектрографа Sp, были строго горизонтальны. Особо проверяется наличие в поле зрения нулевой полосы , для которой порядок интерференции m = О (рис. 5.41,а). [c.226]

Простой опыт иллюстрирует искривление лучей в среде с переменным показателем преломления. В кювету с плоскопараллельными окнами наливают глицерин, а затем воду. Через 2 ч между жидкостями образуется слой с переменным показателем преломления и можно наблюдать отчетливое искривление луча неон-гелиевого лазера, проходящего через кювету вдоль такого слоя. Пользуясь формулой (6.18), можно вычислить кривизну лучей в исследуемой среде, если известен закон изменения показателя преломления п х, у, z). [c.273]

Пучок интенсивного света направляется на прямоугольную кювету, наполненную водой, которую сделали мутной, прибавив к ней несколько капель молока. След светового пучка будет ясно виден в воде. [c.580]

При наблюдении сбоку (в направлении А, рис. 29.2) рассеянный свет имеет более голубой оттенок, чем свет источника 5 наоборот, свет, прошедший сквозь кювету (в направлении В), обогащен длинноволновым излучением и при достаточной толщине кюветы имеет красноватый оттенок. [c.580]

Если вместо зеркала Л з установить призму Р (аналогичную тем, которые применяются в спектральных приборах) и расположить зеркало так, как показано пунктиром на рис. 40.22, то спектр излучения лазера резко сужается (рис. 40.23, б —г). Причина его сужения кроется, очевидно, в зависимости отклонения пучка призмой от длины волны. При заданной ориентации зеркала и при отражении света от определенной части его поверхности, ограниченной диафрагмой D, возврат в активную часть объема кюветы будет обеспечен лишь для света с какой-то определенной длиной волны. [c.819]

Зависимость показателя преломления от освещенности обусловливает своеобразные и эффектные явления в условиях, типичных для двухлучевых интерференционных опытов. Пусть в толстой плоскопараллельной пластинке (рис. 41.3) лазерный пучок разделяется на два пучка, которые сводятся затем бипризмой Френеля в нелинейной среде /, например, в кювете с сероуглеродом. В области пересечения пучков можно наблюдать интерференционные полосы, однако непосредственно они нас не будут сейчас интересовать. Будем следить за освещенностью экрана ЕЕ, установленного на таком расстоянии, что на нем пучки уже не перекрываются. Если интенсивность пучков невелика, то на экране ЕЕ видны два пятна, показанные на правой части рис. 41.3 в виде заштрихованных кружков. При достаточно больших значениях интенсивности, на экране появляются два новых пятна, смещенные в направлении, [c.824]

Введем на пути одного из пучков полуволновую пластинку, в результате чего пучки станут поляризованы взаимно ортогонально. В этом случае никаких дополнительных пятен не наблюдается. Отрицательный результат получается и при смещении кюветы с нелинейной средой из области перекрытия пучков. [c.825]

Далее можно рассуждать так каждый из пучков дифрагирует на указанной решетке, в результате чего возникают новые пучки, и направления их распространения совпадают с направлениями на главные максимумы. Простые вычисления, в ходе которых следует применить формулы из 46 и принять во внимание преломление на границе кюветы К, приводят к соотношениям для углов между осью г и направлениями распространения пучков, вышедших из кюветы (см. упражнение 256) [c.826]

Другой тип приборов базируется на регистрации изменений оптической плотности потока ОГ. Часть газа из выпускного трубопровода двигателя непрерывно вводится в кювету прибора длиной около 0,5 м и далее выбрасывается в атмосферу (рис, 10). Источник света освещает через столб ОГ фотоэлемент, фототок которого зависит от оптической плотности газа. Поток ОГ в измерительной кювете стабилизируется по давлению и температуре. Температура потока должна быть не выше 120 С, чтобы предотвратить потерю чувствительности фотоэлемента, и не ниже 70 С во избежание конденсации паров воды. По этому принципу работают дымомеры типа Хартридж (Англия), / Д.И-4 (ГДР), СЙДА-107 Атлас (СССР). Преимущество дымомера типа Хартридж — в высокой точности измерений, возможности непрерывно регистрировать дымность. Однако эти приборы сложны, потребляют много энергии, громоздки и тяжелы, поэтому нашли применение прежде всего при стендовых испытаниях дизелей. [c.24]

ИСТОЧНИК света 2— измерительная кювета 3 - - фотоэлемент. 4 - и.змеритсль-мый прибо) [c.24]

Вернемся к черт. 414, где описанное решение выполнено четыре раза. Прямыми, через которые проведены плоскости заданного уклона (две боковые плоскости насыпи и две — выемки), служат здесь бровки откосов насыпи и прямые D и EF, последние расположены в плоскости полотна, но смещены от бровок на 2 м. Двухметровое уширение полотна в каждую сторону от оси в зоне выемки вызвано наличием кюветов. Отметки на каждой бровке получены с помощью горизонталей полотна последние проведены перпендикулярно к оси полотна через точки, найденные градуированием оси. [c.190]

Линия нулевых работ пройдет по 51-й горизонтали местности. Северная часть площадки окажется в выемке, южная — на насыпи. В зоне выемки расширяем площадку по всему периметру для устройства водоотводных кюветов. Искомые границы земляньсх работ представляют собой линии пересечения топографической поверхности с откосами насыпей и выемок. Чтобы определить эти линии, необходимо построить горизонтали всех откосов. Расстояние между горизонталями выемок равно 1 м [c.192]

Обеспечить погружение термометра на глубину 15 см в ампулу тройной точки воды, как это необходимо при измерениях высшей точности, разумеется, несложно. Однако при более высоких температурах трудно обеспечить однородность температуры на достаточной длине. Глубина погружения, обеспечиваюшая заданную точность измерения, мало зависит от температуры, поскольку зависимость носит логарифмический характер. Как видно, например, из рис. 5.15, разность между истинной температурой и показаниями термометра уменьшается в 10 раз при увеличении глубины погружения всего на 3 см. Таким образом, если окружаюшая температура отличается от температуры в кювете не на 25, а на 250 °С, то для сохранения прежней точности измерений необходимо увеличить глубину погружения всего на 3 см. Наоборот, если разность температур составляет не 25, а 2,5 °С, глубину погружения нужно уменьшить [c.212]

Интерференционный рефрактометр. С помонхью интерферометра типа Жамена можно определять незначительные изменения показателя преломления прозрачных тел (газов, жидкостей и твердых тел) в зависимости от изменения виенишх факторов (температуры, давления, посторонних примесей и т. д.). Для этого на пути интерферирующих лучей (рис. 5.17) располагаются кюветы длиной I. Одна кювета заполнена газом с известным (п ), а другая — с неизвестным (Пд) показателями преломления. Вследствие идеитичностн кювет возникающая между интерферирующими лучами дополнительная разность хода будет равна [c.111]

Эффект Фарадея в растворах. При измерении магнитного вращения плоскости поляризации возникают дополнительные сравнительно с обычной сиектрополяриметрией трудности. Прежде всего это относится к измерению эффекта Фарадея растворов. В магнитном поле все вещества вращают плоскость поляризации. Поэтому вращение, обусловленное исследуемым веществом, находящимся в растворе в небольшой концентрации, приходится измерять на фоне большого балластного вращения кюветы и растворителя. В зависимости от выбора изучаемого вещества и его концентрации измеряемые эффекты составляют величину от 0,01 до 0,1°. Балластное же вращение в ультрафиолетовой области при толщине кюветы в 1 см больше 10°, т. е. на 2—3 порядка больше измеряемого полезного эффекта. Измерения без компенсации балластного вращения приводят к необходимости высокой стабильности магнитного поля (до 10" ) и других параметров прибора. При измерении же магнитного вращения незначительное изменегше длины волны вследствие дисперсии балластного вращения, которое очень велико, приводит к изменению вращения в ультрафиолетовой области спектра на 0,002—0,003°. Это исключает возможность измерения небольин1Х эффектов. Кроме того, отсутствие компенсации балластного вращения исключает возможность автоматической записи дисперсии исследуемого вещества, так как она маскируется дисперсией балластного вращения. [c.302]

Схема опыта по рассеянию света. Простая схема опыта для исследования рассеяния света изображена на рис. 13.2. Мощный источник света расположен в фокусе линзы. Падающий на кювету К свет рассеивается находящимся в ней веществом. Призма Николя служит для обнаружения поляризации рассеянного света. С целью уничто- [c.308]

Автоколебательный режим выразился в строго периодическом переза-мыкании пар вихрей, расположенных на диагонали. Такой вид неустойчивости создавали искусственно путем пропускания через тонкий слой электролита в кювете постоянного электрического тока, создаваемого путем магнитной системы специальной конфигурации. Примеров искусственно создаваемых и протекающих в естественных условиях неустойчивостей и самоорганизации диссипативных с фуктур можно привести большое множество. [c.68]

Анизотропия в электрическом поле. Возникновение анизотропии в электрическом поле было обнаружено Керром в 1875 г. и с тех пор широко используется в технике эксперимента. В настоящее время явление Керра хорошо исследовано как экспериментально, так и теоретически. Это оказалось возможным благодаря тому, что эффект наблюдается в веществах, находящихся в жидком и даже газообразном состоянии, а их изучение несравненно проще изучения твердого тела. Схема опыта относительно проста (рис. 3.10). Между двумя скрещенными поляризаторами Pi и / 2 располагают плоский конденсатор. Между пластинами конденсатора помещают кювету с жидким нитробензолом — веществом, в котором изучаемый эффект весьма велик. При включении напряжения происходит поляризация молекул нитробензола и их выстраивание. Так создается анизотропия вещества с преимущественным направлением (оптической осью кназикрис-талла) вдоль вектора напряженности электрического поля. Так же как и при механической деформации, излучение становится эллиптически поляризованным и частично проходит через второй поляризатор, скрещенный с первым, т.е. установленный так, чтобы не пропускать линейно поляризованный свет. Опыт дает Ап = н,, — п = КЕ , где К — некая константа, как правило, положительная. Однако для некоторых веществ К оказывается меньше О (это значит, что /г > п , т.е. образуется отрицательный квазикристалл). [c.122]

Если пластина достаточно толста, то интер-ферирующие лучи / и 2 разведены на значи тельное расстояние и в любой из них нетрудно ввести кювету с изучаемым веществом или какой-либо другой объект, создающий дополнительную разность хода Д, которую можно измерить. Однако с увеличением толщины плас гины возникают дополнительные трудное и, которые были частично охарактеризованы в 5.3. Для сведения интерферирующих лучей и компенсации разности хода, создаваемой пластиной, расщепляющей пучки 1 и 2, удобно использовать вторую стеклянную пластину такой же толщины. Это смягчает требования к монохроматичности света, проходящего через интерферометр. Такая схема из двух толстых стеклянных пластин, разделенных воздушной прослойкой, реализуется в интерферометре Жамена. [c.222]

В ОДИН ИЗ пучков вводится откачиваемая кювета, закрепленная внутри трубчатой электрической печи изменяя ее нагрев, можно менять плотность паров металла, помещенного внутри кюветы (рис. 5.40). Возможно применение и более сложных устройств типа специальной вакуумной печи а, позволяющей экспериментировать с тугоплавкими и ма.аолетучими веществами при температурах 2000°С (и более). Температуру внутри печи обычно контролируют оптическим пирометром или специально отградуированными термопарами. Особое внимание уделяется обеспечению однородности поглощающего столба паров. Для этого подбирают дополнительные обмотки на концах печи, проводят трудоемкие контрольные опыты. В другой интерферирующий [c.225]

После завершения предварительной юстировки начинают постепенно нагревать печь, увеличивая давление nEipoe металла внутри кюветы и добиваясь линий поглощения на фоне сплошного спектра. В фокальной плоскости спектрографа при этом можно наблюдать своеобразную интерференционную картину. Вблизи линий поглощения наблюдается изгиб интерференционных полос, отражающий изменение показателя преломления, так как дополнительная разность хода, вносимая парами металла, в данном опыте (п — 1)/ (рис. 5.42). [c.226]

При измерениях по методу < крюков в одну из ветвей интерферометра (кроме кюветы или компенсационной трубки) вводится стеклянная (кварцевая) пластинка вполне определенной толщины. Это приводит к дополнительной разности хода, т.е. к возникновению наклонных интерференционных полос высокого порядка, которые для некоторой длины волны компенсируют наклон полос, обусловленный дисперсией паров. В результате вблизи линии поглощения по обе стороны от нее образуются характерные изгибы интерференционных полос — это и есть крюки Рождественского. Чем толще стеклянная пластинка, т.е. чем больше введенная разность хода, тем острее крюки . В зависимости от условий эксперимента выгодно использовать пластинку той или иной толщины. На рис. 5.АЗ,б,в показаны крюки , образующиеся у линий поглощения титана при использовании двух пластинок pasHoii толщины. [c.227]

Порядок интерференции т можно, например, определить при предварительных измерениях в холодной кювете (см. рис. 5.41), когда для некоторой полосы -= О и т =- ( ] — 1 )//>., . . Зная производную йп/йк, можно с хорошей точностью определить показатель пpeJroмлeния паров п непосредственной б.лизости к. пинии поглощения. [c.228]

Такие определения можно выполнить интерференционным методом по схеме рис. 27.3. Сущность этого метода, принадлежащего Л. И. Мандельшта.му, состоит в том, что один из лучей в интерферометре Жамена пропускают через жидкость, помещаемую в электрическое поле (между пластинками конденсатора, расположенного в кювете К"), а другой луч направляют через жидкость, находящуюся вне электрического поля. Измеряя смещение полос интерференционной картины при включении электрического поля, определяем П/, — п или По — п в зависимости от первоначальной установки поляризатора N. Если поляризатор установлен так, что колебания вектора электрического поля света происходят параллельно внешнему полю (вдоль оптической оси ), то наблюдаемое смещение полос определяет величину — п при повороте поляризатора на 90" — величину Пд — п. [c.530]

Пусть пучок почти параллельных лучей от источника проходит через кювету с водой. Если вода очень тщательно очищена, то пучок почти не виден при наблюдении сбоку, т. е. в стороны от первоначального пучка свет Практически не рассеивается но если капнуть в кювету каплю одеколона, то возникает интенсивное рассеяние пучок света явственно виден со всех сторон, и если толщина кюветы достаточна, то практически весь свет рассеивается в стороны и за кюветой мы уже не будем иметь ясно очерченного первичного пучка, а лишь диффузное поле рассеянного света. Конечно, введение капли одеколона не изменяет существенным образом свойств громадной массы молекул воды, находящейся в кювете, но содержащиеся в одеколоне в растворенном видё вещества выпадают в водном растворе, образуя эмульсию — мелкие капельки, взвешенные в воде. Наличие таких неоднородностей создает совсем иные условия для взаимной интерференции вторичных волн. В результате первичный пучок дифрагирует на этих неоднородностях и дает картину рассеяния, характерную для мутной среды. [c.577]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...