Момент количества движения присоединенный

Энергия, количество движения, момент количества движения жидкости при движении в вей твердого тела в основы теории присоединенных масс [c.192]

Что касается течения вблизи стенок камеры, наличие которых исключает возможность подсоса присоединенных масс извне по внешней периферии камеры, то в этой области в характере движения начинают сказываться, а иногда и преобладать, закономерности, присущие потенциальному течению. Следует, впрочем, отметить, что и при отсутствии стенок (свободная закрученная струя) величина уменьшалась бы от некоторого максимального значения не только при приближении к оси, но и при удалении от нее. Последнее вызывалось в этом случае турбулентным обменом моментом количества движения и вовлечением во вращение присоединенных масс по внешней периферии. [c.178]

Полученным уравнениям дадим следующую трактовку уравнения движения твердого тела в жидкости можно рассматривать как уравнения движения тела в пустоте, если к главным векторам количеств и моментов количеств движения твердого тела прибавить соответственно дополнительные векторы В ж I, определенные равенствами (125). Назовем их векторами количеств и моментов количеств движения жидкости, присоединенными к твердому телу. [c.316]

Являясь коэффициентами в выражениях (132) присоединенных количества и момента количества движения через скорости q , величины играют роль инерционных коэффициентов, присоединяемых к инерционным коэффициентам, входящим в аналогичные выражения количества движения и момента количества движения самого твердого тела. [c.318]

Из (4.12) следует, что все В,-, т. е. компоненты присоединенного вектора количества движения В и присоединенного вектора момента количества движения I, выражаются через 11к (т. е. компоненты скорости твердого тела ио и угловой скорости (о) и коэффициенты Я,, определенные формулами (4.13). Эти коэффициенты, имеющие размерность массы, определяются по существу геометрией тела (в подвижной системе от времени они не зависят). Их называют присоединенными массами. Всего имеется 36 коэффициентов Я, (/, = 1, 2,. .., 6). [c.210]

Действующие со стороны жидкости на тело силу Н и момент V. можно интерпретировать как секундные изменения некоторых присоединенных к движущемуся телу количества и момента количества движения. [c.440]

ТО легко убедиться, что при присоединении кинетической энергии возмущенной телом жидкости Г к энергии самого движущегося тела Т коэффициенты так же, как и в случае векторов количеств и моментов количеств движения, присоединятся к соответствующим инерционным коэффициентам в выражении Т массе, статическим моментам, моментам инерции и центробежным моментам. Это еще раз поясняет смысл коэффициентов и происхождение их названия присоединенных масс . Конечно, термин масса здесь следует понимать в обобщенном смысле как величину, характеризующую инерционность вообще. [c.445]

Рассмотрим ядро, в котором число протонов имеет четность, противоположную числу нейтронов например, ядро с нечетным Z и четным N. Мы можем сказать, что оно состоит из четного числа протонов и четного числа нейтронов, к которым присоединен один нечетный протон. Разумно предположить, что все частицы, за исключением этой последней, соединяются попарно, так, чтобы давать результирующий момент количества движения, равный нулю. Поэтому результирующий момент количества движения ядра и его магнитный момент существенно обязаны действию непарного протона. То же можно сказать, если непарная частица — нейтрон. [c.82]

Пусть, нанример, происходит присоединение частицы с массой din, движущейся со скоростью и, к материальной точке, имеющей в данный момент времени массу т и скорость V. Тогда на основании теоремы о количестве движения имеем [c.298]

Как видно из структуры этого выражения, инерционные коэффициенты Xik присоединяются к инерционным коэффициентам в выражении проекции количества движения твердого тела Яц — к массе, Ajj и Я16 — к статическим моментам масс остальные коэффициенты в общем случае дополняют члены, отсутствующие в выражении проекции главного вектора количества движения твердого тела. Инерционные коэффициенты называют коэффициентами присоединенных масс. [c.318]

В заключение этого параграфа отметим, что вывод теоремы об изменении количества движения тела переменной массы нами получен в предположении, что отделившиеся частицы сразу же после отделения прекращают свое взаимодействие с точками тела переменной массы,. а влияние присоединившихся частиц начинается только с момента их присоединения к телу. [c.258]

Система уравнений (19) характеризуется большим количеством связей между движениями по выбранным координатам, созданными произвольным размещением точек присоединения упругих элементов и демпферов к колеблющейся массе системы. Наличие этих связей затруднит получение информации о неуравновешенности в простой форме без применения сложных счетно-решающих устройств, введение которых нежелательно с позиций надежности в эксплуатации. Кроме того, эти связи затруднят решение системы уравнений. Поэтому следует стремиться к снижению числа связей между дифференциальными уравнениями за счет обращения в нуль ряда обобщающих характеристик. Это допускают статические (16) и центробежные (18) моменты жесткостей и постоянных вязкого трения при соответствующем размещении упругих элементов и демпферов. Однако в конкретных схемах колеблющихся частей балансировочных устройств упрощение дифференциальных уравнений (19) будет различным, а поэтому их следует решать применительно к частным случаям. [c.26]

Потерю устойчивости при низких скоростях движения можно объяснить тем, что элементы привода в первоначальный момент, после смещения золотника из нейтрального положения до начала движения каретки, накапливают определенное количество энергии вследствие сжатия рабочей жидкости в трубопроводах, полостях гидродвигателя, деформации (скручивания) ходового винта, деформации зубьев шестерен и их валов до тех пор, пока создаваемое тяговое усилие не повысится до величины силы трения покоя. По достижении этого каретка приходит в движение, сила трения падает, а избыток тяговой силы сообщает каретке определенное ускорение — каретка совершает рывок. Рывок (перемещение) уменьшает величину давления в рабочих полостях гидродвигателя и присоединенных к нему трубопроводах, величину деформации в кинематической цепи привода, и каретка снова 10 147 [c.147]

Особенности и традиции курса Тейта и Стила в отношении задач динамики систем переменной массы сохранились в Кембриджском университете и в последуюш ие годы. В 1891 г. был издан известный учебник Э.Лж. Рауса по динамике систем твердых тел. Принцип линейного количества движения, — отмечает Раус, — может быть также приложен, как и принцип момента количества движения, для определения постепенных изменений, производимых изменениями масс . Вначале автор рассмотрел движение тела при непрерывной безударной (ги = у) потере массы и показал, что в этом случае справедливо обычное уравнение тс1у/сИ = Г. Затем он остановился на движении тела, когда присоединяюш иеся к нему элементарные массы с1т имеют непосредственно перед моментом присоединения скорости ги. Для этого случая Раус получил уравнение движения в виде [c.36]

Так как дозвуковая часть вязкого слоя не способна выдержать внезапное повышение давления, падающий скачок отражается в виде веера волн разрежения, который компенсирует повышение давления в скачке уплотнения. В результате такого отражения течение на внешней границе вязкого слоя отклоняется в направлении поверхности пластины и по мере поворота вязкого слоя давление повышается, а поток замедляется. За областью присоединения над разделяющей линией тока формируется новый пограничный слой, который по достижении сечешгя с минимумом толщины ( горла ) переходит в состояние, соответствующее слабому сверхзвуковому вязкому взаимодействию при новом числе Маха. В адиабатическом случае вязкое течение считается полностью докритическим в том случае, когда приращение давления, вызванное падающим скачком, плавно передается вверх по потоку до сечения с начальным течением на пластине, и сверхкритическим, если оно реагирует на повышение давления внизу по потоку только через внезапный скачкообразный переход в докритическое состояние, хотя за этим скачком течение плавное. Следует заметить, что при взаимодействии с внешним невязким сверхзвуковым течением в докритическом пограничном слое может появиться свой положительный градиент давления в направлении потока. Исследуя первый момент количества движения, можно избежать полу эмпирических предположений в расчете Крокко — Лиза [26]. [c.276]

Такие модели успешно применял Н. Е. Жуковский, пользовавшийся гипотезой цилиндрических сечений для перехода к плоской решетке (1890, 1912—1914) и гипотезой присоединенных и свободных вихрей (1906) в своих исследованиях гребного винта и ветряка (1912—1915). В этих исследованиях Жуковский впервые, намного раньше зарубежных авторов, ввел вихревые модели винта с конечным и с бесконечным числом лопастей ( вихревое донышко ), предложил лопасть постоянной циркуляции (винт НЕЖ ), рассмотрел закрученные осесимметричные потоки за винтом, которые позже получили название законов закрутки с постоянным моментом количества движения rv = onst), постоянным углом потока (Уф/Уг = onst), и типа твердого тела (v /r = onst). [c.144]

Присоединение к представлениям о фотонах законов квантовой механики (в форме Бора) позволяет в простейших случаях подойти и к формальному объяснению явлений диффрак-циц. Пусть на диффракционную решетку с постоянной а падает под углом а фотон Ьу, рассеиваясь под углом р. Ударяясь о решетку, фотон сообщает ей нек-рое количество движения. Решетка с массой М приобретает скорость V. В соответствии с основным постулатом Бора (см. Кванты) момент количества движения системы, имеющей периодич. структуру с периодом а (диффракционная решетка), должен подчиняться квантовому условию [c.148]

Уравнения (29) можно рассматривать как уравнения движения некоторого тела с ротором, имеющим постоянный момент количеств относительного движения R. В случае = О вектор R отсутствует и уравнения (29) совпадают с уравнениями движения преобразованного твердого тела, получающегося из исходной системы заменой жидкости на эквивалентное твердое тело с такой же массой, тем же центром тяжести и с эллипсоидом инерцин г Q г = 1 относительно точки О. Твердое тело с присоединенным к нему эквивалентным телом Н. Е. Жуковский назвал преобразованным телом [3]. [c.286]

ПРИСОЕДИНЕННАЯ МАССА - фиктивная масса (или момент инерции), к-рая присоединяется к массе (или моменту инерции) движущегося в жидкости тела для количеств, характеристики инерции окружающей его жидкой среды. При неустаповившемся поступат. движении тела (см. Нестационарное движение) в идеальной жидкости (в отличие от движения установившегося) возникает сопротивление жидкости, пропорциональное ускорению движения тела и обусловленное увлечением среды, окружающей тело коэффициент пропорциональности и представляет собой П. м. [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...