Четность орбитальная

Из выражения (29.2) видно, что четность распадающейся системы определяется четностью орбитального момента / относительного движения образующихся частиц. Нетрудно показать, что число I четно, если составная система состоит из двух тождественных частиц с нулевыми спинами.. [c.276]

Квантовое число / называют орбитальным квантовым числом, а квантовое число т-магнитным. Поэтому четность волновой функции частицы, движущейся в центрально-симметрич-ном, поле совпадает с четностью орбитального квантового числа, или, короче, с четностью момента импульса частицы. [c.177]

Равенство нулю первой поправки к энергии основного состояния. Собственные функции оператора (47.2) даются формулой (30.39а) при Z = 1. В 30 было показано, что четность этих собственных функций совпадает с четностью орбитального квантового числа /. Оператор возмущения [c.255]

Если имеется система из п невзаимодействующих частиц, движению каждой из которых соответствует орбитальное квантовое число 4, то четность системы определяется произведением четностей отдельных частиц [c.105]

При рассмотрении закона сохранения четности (см. 29), было показано, что четность системы А + а определяется произведением внутренних четностей частиц Л и а и орбитальным числом I, характеризующим взаимное движение этих частиц [c.448]

Анализ р, а)- и (р, )-реакций протонов с ядрами лития показывает роль закона сохранения четности в ядерных реакциях. В зависимости от того, с каким орбитальным моментом происходит взаимодействие протона с литием, промежуточное ядро образуется в различных по четности состояниях и по-разному распадается. [c.454]

Отметим, что наличие смещения квантовых уровней, пропорциональное первой степени напряженности электрического поля, связано с тем, что в атоме водорода происходит /-вырождение, т. е. энергия атома не зависит от орбитального квантового числа /. В общем случае вырождения по / нет, а при заданных квантовых числах (п, [) наблюдается вырождение по магнитному числу m(m = о, 1, 2,, [) всего 21 -Ь 1 состояний. Однако в этом случае различные волновые функции, принадлежащие вырожденному состоянию ( ,/), обладают одинаковой четностью и матричные элементы энергии возмущения равны нулю. Следовательно, первая поправка, ш-нейная относительно напряженности поля, равна нулю. Смещение квантовых уровней пропорционально Этот эффект называется квадратичным эффектом Штарка. Величины смещений уровней энергии находятся в результате решения (42.16). [c.256]

Из совокупности самых разных опытных данных следует, что внутренние четности протона, нейтрона и электрона можно положить равными единице. Тогда из правил а), б) следует важное для теории атомов и ядер соотношение четность системы п нуклонов (или электронов) с орбитальными моментами 1 ,. .., 1 равна (—l) i+ 2+Только что изложенные правила определения четностей различных состояний неприменимы для фотонов (и вообще для частиц с нулевой массой покоя и ненулевым спином). Правила отбора по четности для электромагнитного излучения будут изложены в гл. VI, 6. [c.75]

Здесь мы отметим лишь закон сохранения четности, справедливый с высокой точностью для ядерных реакций. Согласно этому закону вычисленная по правилам гл. И, 9 четность начального состояния не должна измениться при реакции. В частности, при упругом рассеянии относительный орбитальный момент I не может измениться на единицу и вообще на нечетное число, даже если это изменение допускается законом сохранения момента за счет переориентации спинов. [c.121]

Однако распад этого уровня по каналу а-частица плюс ядро углерода запрещен одновременным действием законов сохранения момента и четности. Действительно, спиновые моменты а-частицы и ядра равняются нулю. Поэтому орбитальный момент относительного движения этих ядер должен равняться двум. Поскольку внутренние четности а-частицы и ядра положительны, то полная четность конечного состояния также должна быть положительной. Следовательно, при сохранении четности данный распад происходить не может. Экспериментально этот распад действительно долгие годы не наблюдался, лишь в 1971 г. было обнаружено, что он протекает с очень малой вероятностью. Существование такого распада свидетельствует об очень слабом нарушении закона сохранения четности в ядерных силах (см. гл. VH, 8). [c.122]

Посмотрим теперь, являются ли ядерные силы центральными. Центральными называются силы, действующие вдоль линии, соединяющей частицы. Центральные силы могут зависеть от относительной ориентации спинов частиц, но не могут зависеть от ориентации этих спинов относительно радиуса-вектора между частицами. Для центральных сил орбитальный и спиновый моменты количества движения сохраняются в отдельности. Поэтому в низшем энергетическом состоянии орбитальный момент / стремится принять наименьшее возможное значение / = О, при котором равна нулю центробежная энергия. Тем самым при центральных силах основным состоянием дейтрона было бы чистое S-состояние, в котором I = 0. Поскольку спин дейтрона равен единице, то спины протона и нейтрона параллельны. Следовательно, магнитный момент дейтрона при центральных силах должен равняться алгебраической сумме магнитных моментов протона и нейтрона. Отмеченное в 1 отклонение р,р -1- jXn от jid свидетельствует о том, что ядерные силы в какой-то мере нецентральны. Действительно, если предположить, что силы нецентральны, то орбитальный момент не будет точным интегралом движения. Им будет только полный момент. Согласно квантовому принципу суперпозиции состояний состояние дейтрона будет суммой состояний с различными значениями орбитального момента. Число возможных смешиваемых состояний сильно ограничивается законами сохранения полного момента и четности. Из закона сохранения полного момента следует, что если спин дейтрона равен еди [c.175]

Четность дейтрона положительна и равна (—1) (см. гл. II, < 9). Из-за сохранения четности в основном состоянии дейтрона не может участвовать состояние с / = 1. Тем самым в дейтроне не может участвовать и состояние с антипараллельными спинами, так как суммарный спин протона и нейтрона должен равняться единице, чтобы при векторном сложении орбитальных моментов О и 2 с суммарным спином можно было бы получить в каждом случае спин 1 для дейтрона. [c.176]

Уносимая парой е — Ve четность определяется, как и для всякой микросистемы, ее орбитальным моментом, т. е. равняется (—1). Поэтому р-переход будет разрешенным, если моменты Ji, Jf и четности материнского и дочернего ядер связаны соотношением [c.242]

Как и во всех видах распадов, времена жизни у-активных ядер зависят от различия спинов и четностей начального и конечного состояний. Обычно это различие проявляется в том, что испускание частиц низких энергий с большими орбитальными моментами оказывается затрудненным. В применении к испусканию фотонов это общее положение приходится несколько видоизменять, потому что для фотона из-за нулевой массы не существует понятия орбитального момента. Как мы уже говорили в гл. IV, 11, вместо орбитального момента для фотона вводится понятие мультипольности. Здесь полезно заново прочесть гл. IV, 11, где классификация V-квантов по мультипольности рассматривается подробно. Там же вводятся и объясняются обозначения для разных мультиполей. [c.260]

Если атомное ядро представить в виде совокупности независимо движущихся нуклонов (например, согласно модели ядерных оболочек), то четность ядра будет равна произведению собственных четностей нуклонов на величину (—1) 1, где и — орбитальное число, определяющее характер движения данного нуклона. [c.58]

В случае, когда а соответствует каналу (тсЛ/ ), индекс к учитывает следующие квантовые числа орбитальный момент I и изотопический спин системы. При заданной четности тс [c.189]

Л. или v=l—нуклон-]—фотон в состоянии магнитного типа с g=l (четность состояния задаем квантовым числом I орбитального момента системы мезон — нуклон). [c.190]

Четность системы равна произведению четностей входящих в нее частиц и орбитальной четности относительного движения этих частиц. [c.104]

Для двух частиц орбитальная четность Р = ( — 1) , где Ь — момент их относительного движения. [c.104]

В нуклонах и других низших по массе состояниях адронов кварки должны находиться в s-состоянии, т. е. орбитальный момент их относительного движения должен быть равен нулю. Это условие для кварковой модели необходимо, чтобы спины и четности адронов соответствовали экспериментально наблюдаемым. [c.122]

Если S О, то момент количества движения системы / обуслои-лен только орбитальным движением нукло Ю[) / L. Четность состояния к будет зависеть от четности /, так как (— Г) ". [c.115]

Если внутренние четности подсистемы А и Б известны, то задача олределбния четности сложной системы будет решена. Если же А II Б в свою очередь являются сложными системами, внутренние четности которых неизвестны, то к ним можно применить такие же рассуждения. В конце концов сложная система (атомное ядро) может быть иредставлена (наяример, в модели ядер-ных оболочек) в виде совокупности взаимно движущихся невзаимодействующих нуклонов так, что четность системы будет равна произведению собственных четностей нуклонов на (—1) Eli, где /г — орбитальное число, определяющее характер движения данного нуклона. [c.93]

Аналогичным образом можно показать, что за испускание у-кванта ответственно состояние 1". Это следует из того, что основное состояние ядра 4Ве четно и имеет нулевой спин, а ис пускание дипольного у-кванта соцровождается из менением четности и орбитального момента на 1. [c.449]

В основу калибровочной теории сильных взаимодействий [4] положена калибровочная симметрия SU (3)с. Использование этой группы симметрии связано прежде всего с необходимостью обеспечить выполнение требований статистики Ферми — Дирака для грехкварковых систем, образующих, например, Л+ + - или 0 -барионы в состояниях с проекцией спина 1з 3/2, при нулевых значениях кварковых относительных орбитальных моментов, характерных для основных состояний связанных систем. Простейший способ обеспечить антисимметрию указанных состояний барионов относительно перестановки любой пары кварков — приписать каждому кварку с заданным ароматом (ароматом часто называют сорт кварка — и, d, s, с п т. д.) еще одно квантовое число, которое может принимать три различных значения. Это квантовое число получило название цвет. Антисимметризация волновых функций кварков по цветовым степеням свободы обеспечивает требования статистики Ферми — Дирака для барионных состояний со спином и четностью 3/2+. [c.973]

Оболочечные уровни нуклона в ядре принято обозначать следующим образом. Первой ставится цифра, дающая значение главного квантового числа п, за этой цифрой пишется буква, обозначающая значение орбитального момента и в качестве нижнего индекса к этой букве указывается значение / полного момента. Например, через Ids/, обозначается уровень с п = 1, / = 2, / = /2. Квантовое число nij обычно не указывается, так как уровни, различающиеся только по rrij, в самосогласованном потенциале, зависящем лишь от модуля I г I, имеют одинаковые энергии. Уровни в самосогласованном потенциале обладают определенной четностью. Четность уровня совпадает с четностью /. Заметим, что в атомной спектро-, скопни обычно используют другое главное квантовое число, именно, [c.93]

Будет ли 3-распад разрешенным или запрещенным, определяется моментами и четностями материнского и дочернего ядер. Чтобы установить связь типа р-распада с моментами и четностями ядер, выясним, чему равняются полный момент и четность, уносимые парой е — Vg. Полный момент пары складывается из ее орбитального и спинового моментов. Последний в свою очередь равняется сумме орбитального момента относительного движения е — Ve и их спинового момента 8 = 0 или 1. Мы уже указывали в п. 1, что р,-распад — процесс внутринуклонный, т. е. электрон и антинейтрино вылетают практически из точки. В этих условиях их относительный орбитальный момент всегда должен равняться нулю ). [c.241]

Теперь применим к этим двум реакциям приведенные в гл. IV, 2 правила отбора по четности. Четность двухпионной системы равна произведению внутренних четностей обоих пионов на (—1) где I — их относительный момент количества движения. Так как спины каонов и пионов равны нулю, то из закона сохранения момента следует, что / = 0. А поскольку четности обоих пионов отрицательны (см, гл. IV, 2, п. 5), то для правой части (7.173) получается положительная четность. В трехпионном распаде (7.174) выделяется сравнительно небольшая энергия (75 МэВ). Поэтому распад в основном должен идти в состояние с нулевыми относительными орбитальными моментами пионов. Тем самым четность в правой части (7.174) равна просто произведению внутренних четностей пионов, т. е. отрицательна. (Этот аргумент может показаться недостаточно убедительным, так как энергия 75 МэВ не так уж мала. Не вникая в детали, добавим, что подробный анализ относительных углов разлета пионов подтверждает заключение об отрицательной четности правой части (7.174).) Таким образом, мы видим, что положительный каон распадается как на четную, так и на нечетную системы. Это и значит, что закон сохранения четности нарушается. [c.409]

У частицы с орбитальным моментом I и внутренней четностью Р четность равна Р(—1) Если система из двух частиц с внутренними четностями Р и Р2 имеет относительный орбитальный момент I, то ее четность равна Р1Р2(—1) Из этих правил следует, в частности, что внутренняя четность нейтрона, электрона и протона равна +1, а четность системы п нуклонов (или электронов) с орбитальными [c.495]

Множитель (— 1) получается за счет преобразования в —в, p- p-j-7t орбитальной части функции, (—1) — за счет спиновой части волновой функции. Так как = gi l, g, то состояние l = g принадлежит одной четности, а l — gziz 1 — другой. Согласно второму условию, в отыскиваемую комбинацию может входить либо только gg>ng), либо только (6ср[л I g-rt Igmg). Отсюда мы найдем одну из искомых комбинаций [c.183]

Рассмотрим СР-четности конечных состояний нри распадах нейтральных каонов на два тг-мезона СР(тг+тг ) = С(тг+тг ) Р(тг+тг ) = ( —1) ( — 1) = +1 (I — орбитальный момент системы тг+тг , в двухчастичных распадах нейтральных каонов / = 0), СР(тг тг ) = (СР(тг )) = ( —1) = +1. Таким образом, при сохранении СР-четности на 2тг может распасться только а для К2 этот раснад запрещен. [c.108]

Смотреть страницы где упоминается термин Четность орбитальная : [c.263] [c.82] [c.580] [c.105] [c.100] [c.118] [c.275] [c.467] [c.170] [c.196] [c.75] [c.75] [c.76] [c.107] [c.156] [c.248] [c.355] [c.63] [c.175] [c.131] [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...