Интенсивность центра расширения

Полагая р—>0, но Р — оо так, что компоненты диады рР сохраняют конечное значение, назовем величины т (Р), р Р, локализуемые в результате предельного перехода в точке Q, соответственно силовым тензором, сосредоточенным моментом, интенсивностью центра расширения. Введение этих силовых точечных особенностей позволяет приписать самостоятельное истолкование отдельным слагаемым формулы (1.1.9) [c.208]

Рассмотрим ещё действие системы нормальных напряжений q, равномерно распределенных по поверхности 5 сферы малого радиуса/ о, мысленно проведённой в сплошной упругой среде. В этом случае V, и Dev Р равны нулю, а интенсивность центра расширения будет по (3.4) [c.85]

Такая особенность называется центром расширения, q — его интенсивность ей соответствующее перемещение по (1.2.5) равно [c.210]

Первое соответствует распределению центров расширения, второе— центров вращения. Постоянные — скаляр А и вектор С — характеризуют интенсивность этих особенностей. Имеем [c.216]

Здесь 0 — превышение температуры над ее постоянным значением в натуральном состоянии Vi — объем, в котором задано распределение температуры вне этого объема 0 = 0. Такое же поле вектора перемещения в неограниченной упругой среде создается, по (1.1.12), распределением в объеме Vi центров расширения с интенсивностью, пропорциональной 0, Функция х представляет ньютонов потенциал притягивающих масс с плотностью, пропорциональной температуре. Первые производные этого потенциала (компоненты силы притяжения, компоненты вектора перемещения в нашем случае) непрерывны во всем пространстве (в предположении, что непрерывна плотность) разрыв вторых производных при переходе через поверхность О извне (из объема Ve) внутрь объема Vi определяется известными формулами [c.218]

Поэтому напряжённое состояние, соответствующее центру расширения, можно реализовать в упругой среде, имеющей сферическую полость радиуса / о, по поверхности которой распределено нормальное давление интенсивности [c.84]

Итак, ограничимся рассмотрением двух непрерывных распределений особенностей линией (полупрямой) центров расширения и линией центров вращения. Интенсивности особенностей на единицу длины линии распределения будем в том и другом случае считать постоянными. [c.86]

В случае одной сосредоточенной силы, нормальной к границе полупространства оно может быть получено наложением особых решений, соответствуюш.их, во-первых, действию сосредоточенной силы в неограниченной упругой среде, во-вторых, линии центров расширения (элементарное решение второго типа). Решение для одной сосредоточенной силы далее легко обобщается с помощью принципа наложения на случай произвольной, распределённой по границе нормальной к ней нагрузки. Второй путь решения заключается в сведении рассматриваемой задачи к некоторой краевой задаче теории потенциала — оказывается (это можно получить, исходя из общего решения в форме П. Ф. Папковича), что задача теории упругости о разыскании напряжённого состояния в полупространстве при заданном значении нормального напряжения на границе полупространства и при отсутствии на ней касательных напряжений и сводится к разысканию одной гармонической функции, обладающей всеми характеристическими свойствами потенциала простого слоя, распределённого по плоской области загружения с плотностью, пропорциональной интенсивности нагрузки. [c.90]

Здесь и далее при расчетах интенсивностей источник всюду типа центра расширения. [c.23]

Каждая такая спектральная линия не представляет собой, однако, излучения строго определенной длины волны, а является, как уже не раз упоминалось, излучением в очень узком спектральном участке, в котором энергия распределена так, что интенсивность быстро падает от центра к краям. Измерение ширины спектральной линии (см. 158) показывает, что в излучении разреженного газа величина этого участка нередко ограничена сотыми и даже тысячными долями ангстрема. Однако условия возбуждения могут заметно влиять и на эту величину, равно как и на положение центра (максимума) спектральной линии. Внешнее электрическое (или магнитное) поле вызывает расширение (или даже расщепление) спектральной линии, а такие внешние поля (особенно электрические) могут в условиях газового разряда обусловливаться высокой концентрацией ионов в разряде и достигать заметной величины столкновение светящегося атома с соседними во время процесса излучения также ведет к уширению линии й тому же ведет и самый факт теплового движения атома вследствие эффекта Допплера. В специальных условиях, например при мощных разрядах, сопровождающихся сильной ионизацией, или при большой плотности газа эти искажения могут достигать значительной величины. Однако [c.712]

Расширение газового пузыря, происходящее после детонации заряда при огромном давлении, может помогать процессу образования воронки. Если порода над центром взрыва имеет интенсивную трещиноватость, то газы ускоряют ее разрушение. Вся инерционная масса трещиноватой породы не может быть выброшена одновременно. Возникающие при всех случаях отдельные прорывы газов в атмосферу придают ускорение верхним слоям породы, выбрасывая ее из воронки из нижних слоев обычно образуется дробленый материал, заполняющий воронку. [c.54]

На внутренней границе турбулентного пограничного слоя температура близка к температуре торможения (числа Прандтля для перегретого и насыщенного пара мало отличаются от единицы). В средних по толщине участках пограничного слоя температура пара ниже температуры торможения, а скорости движения и, следовательно, скорости расширения несколько более низкие, чем в ядре потока. Особенно важным является высокий уровень пристенной гидродинамической турбулентности, способствующий интенсификации фазовых переходов [57]. Напомним, что максимальные локальные значения пульсаций скорости, обусловленных пристенной турбулентностью, достигаются вблизи границы вязкогО подслоя. Однако и на значительных расстояниях от стенки в пограничном слое интенсивность турбулентности значительна и, несомненно, оказывает влияние на возникновение и развитие конденсационного процесса. В таких условиях возможна конденсация в пограничном слое при минимальном переохлаждении, и не исключено, что именно здесь впервые появляются зародыши жидкой фазы, являющиеся центрами последующей конденсации. [c.81]

Основная особенность конструирования щелевых головок для изготовления листов и лент большой толщины заключается в том, чтобы создать одинаковую скорость экструзии по всей ширине щели и обеспечить одинаковое давление массы перед формующим зазором. Чрезмерная интенсивность потока материала к центру щели ослабляется путем установки различных фасонных вкладышей для дополнительного сопротивления,, а расширенные каналы вдоль боковых стенок головки облегчают течение массы у края выходной щели. [c.265]

Другое дело — в газодинамических процессах, таких, как расширение таза в аэродинамических трубах, истечение из сопла или разлет газового облака, образующегося в результате нагревания и испарения первоначально твердого вещества, например металла. Здесь скорость расширения определяется общей динамикой процесса и число центров конденсации, т. е. в конечном счете число капелек конденсата, неизвестно и зависит от скорости расширения. Даже если в газе имеются ионы (что бывает, конечно, не всегда), при достаточно медленном расширении они далеко не все становятся центрами конденсации. В силу изложенных выше причин пересыщение в системе вследствие интенсивно протекающей конден- [c.455]

Изменение состояния пара вдоль АС сопровождается более интенсивным снижением температуры, чем при расширении по кривой насыщения. Таким образом, задержка конденсации в процессе расширения сопровождается более интенсивным снижением температуры пара, которая оказывается ниже температуры насыщения при данном давлении. Задержка конденсации в высокоскоростных потоках связана с тем, что в газе очень мало или вовсе отсутствуют центры конденсации. Однако состояние переохлажденного газа не является устойчивым, так как малые возмущения могут перевести его в состояние насыщения, которое является абсолютно устойчивым. Состояние пересыщения может быть снято либо за счет гетерогенной конденсации на посторонних частицах, либо за счет гомогенной конденсации на образующихся зародышах частиц конденсирующейся компоненты. Если примесь, находящаяся в незначительных количествах, обладает более высокой температурой и давлением насыщения, чем основная компонента, то, хотя ее конденсация не изменяет существенно параметров, ядра конденсации, которые при этом образуются, могут стать центрами конденсации для основной компоненты. В связи с этим конденсация последней может наступить при очень незначительном пересыщении. [c.50]

Как и в случае дифракции Френеля па круглом отверстии, интенсивность за щелью па ее оси симметрии определяется четностью числа открытых полуволновых зон- при четном т в центре картины наблюдается минимум, при нечетном — максимум. При неограниченном расширении щели дифракционные эффекты ослабевают. [c.131]

По перечисленным причинам зависимость (6.66) обнаруживает весьма большой разброс. Регрессионный анализ показывает, что в первом приближении можно принять, что интенсивность сотрясения I линейно связана с магнитудой , М. Зависимость интенсивности от эпицентрального расстояния р носит более сложный характер. На площадках, расположенных над фокусом, движение грунта связано с волнами расширения и сдвига, приходящими непосредственно на очаговой области, а также с волнами, отраженными от нижележащих слоев. Если Площадка достаточно удалена от эпи-<центра, т. е. р >/Ро 2, то главным источником сотрясений служат волны Рэлея. Простейшие регрессионные зависимости для сотрясений второго типа учитывают затухание интенсивности с увеличением эпицентрального расстояния по закону Ig (1/р). Соответствующая формула имеет вид [c.242]

Несмотря на это, в лазере из-за большой ширины линии лазерного перехода возбуждается очень большое число продольных мод, которые независимо усиливаются. Взаимодействие различных мод со стохастическим распределением фаз описывается стохастическим гауссовым процессом. Абсолютное число флук-туационных выбросов равно сначала по порядку величины числу мод резонатора, из которых, однако, лишь небольшое число су-ш,ественно превышает средний уровень интенсивности. Вследствие большего усиления мод, расположенных в центре линии лазерного перехода, спектр излучения в течение линейной фазы сужается, так как боковые моды у края линии перехода усиливаются в недостаточной степени (естественная селекция мод). Во временном представлении это соответствует сглаживанию и расширению флуктуационных выбросов амплитуды. Так, например, стекло с неодимом обладает линией шириной Av2i = [c.229]

Воздушная камера отличается тем, что при сжатии в нее перетекает воздух, чем создается интенсивное движение воздуха, способствующее смесеобразованию, которое осуществляется в основном в полости цилиндра, где установлена форсунка. Частично топливо попадает и непосредственно в воздушную камеру. При расширении воздух поступает из воздушной камеры в цилиндр, что способствует продолжающемуся перемешиванию смеси и более интенсивному горению. Воздушные камеры сначала помещались в поршне (фиг. 214). Образовывались они специальным стаканом, вставленным в поршень. Камера сгорания а соединяется с полостью цилиндра с каналом й в специальной вставке из жароупорной стали. Соединительный канал помещен во вставке приблизительно в центре по отношению к цилиндру. Форсунка помещена в головке так, что при положении поршня в в. м. т. сопло форсунки оказывается против соединительного канала. Так же, как и в вихревых камерах, при движении поршня кв.м. т. воздух из полости цилиндра вытесняется в камеру а через соединительный канал й. Благодаря сравнительно небольшим размерам поперечного сечения канала скорость перетекания воздуха обьгчно бывает довольно больпюй. При перетекании воздуха из цилиндра в кшеру в ней [c.175]

НОЙ) температуре и полимеризация происходит благодаря добавлению соответствующего катализатора в процессе перемешивания. После добавления катализатора топливо должно быть отлито по истечении определенного промежутка времени, называемого инкубационным периодом , до того как оно затвердеет (обычно инкубационный период продолжается от 2 до 24 час.). Полимеризацию можно ускорить вулканизацией при довольно высокой температуре (до ЮО С чем выше температура, тем быстрее происходит вулканизация), но в некоторых случаях интенсивная полимеризация может происходить и при комнатной температуре в смесителе. Заряды, скрепленные со стенками камеры, следует вулканизировать при температуре, близкой к комнатной, для того чтобы свести к минимуму термические напряжения, возникающие благодаря различию в коэффициентах линейного расширения стенок камеры сгорания и заряда (см. далее разд. 5.7). При полимеризации, которая может быть высоко экзотермичным процессом нужен точный контроль температуры и могут потребоваться даже специальные меры для охлаждения (центр заряда не должен быть нагрет намного больше, чем его периферия). При этом иногда бывает необходимым избегать появления побочных продуктов реакций, происходящих в газовой или жидкой фазах. Кроме того, желательно, чтобы при вулканизации получалась небольшая усадка. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...