Дельта-электроны

Дельта (б)-электроны 131 Дельта (Д)-резонанс 279, 280 [c.333]

ПК. ... с пропитанной дельта-асбестовой изоляцией в общей хлопчатобумажной оплетке ПКТ. ... то же экранированный (применяется в комплекте с электронным потенциометром) [c.78]

К инструменту и заготовке, которую нужно разрезать, подводится постоянный ток определенной силы и напряжения. Инструмент и заготовка являются электродами. Если далее режущий диск или ленту — катод 1 (фиг. 120, б, в) приближать к заготовке 2—аноду, то при определенном расстоянии Д (дельта) между ними этот промежуток (пробивной зазор) под действием электрического поля начнет пробиваться электронами. В узком промежутке Д (около 0,05 мм при напряжении 220 в и емкости 300—400 мкф) образуется интенсивный электронный поток, переносящий с собой значительное количество электричества. В месте пробоя возникает высокая температура, расплавляющая и даже испаряющая любой металл, который выбрасывается при этом в виде жидких частиц. [c.150]

Это простое описание не часто отвечает экспериментальным условиям. Если изменение фазы не является малым, как это имеет место во многих важных случаях в оптике и электронной микроскопии, теория усложняется. Кроме того, невозможно изменить фазу дельта-функции только центрального пучка. Фазовая пластинка обладает конечными размерами и, таким образом, изменяет фазу лишь части дифракционной картины. Далее, мы исходили из предположения плоской падающей волны. Для обычных условий электронной микроскопии такое приближение правдоподобно. Иначе обстоит дело в оптической микроскопии, поскольку для плоской волны интенсивность изображения недостаточна. Вместо этого вблизи задней фокальной плоскости используется полый конус освещения с кольцевой фазовой пластинкой. [c.75]

При рассмотрении квантовых процессов возбуждения рассеивающего объекта требуется значительная осторожность, и простые классические рассмотрения, использовавшиеся ранее, оказываются не всегда применимы [382]. Однако прямое использование вышеизложенной теории дает адекватное рассмотрение в одном случае — при рассеянии рентгеновских лучей атомом водорода, т.е. электроном атома водорода. Для этого электрона Р(г, 0) является дельта-функ-цией в начале координат, поскольку все мгновенные картины показывают единственную точку, один электрон. Тогда полное рассеяние (в квадратных электронных единицах) дается выражением [c.117]

Согласно (7.11), эту структуру можно описать с помощью распределения электронной плотности отдельных пакетов ро(г) и одномерной функции распределения d z), причем набор дельта-функций дает положения соответствующих эквивалентных точек отсчета в пределах пакетов [c.163]

Дельта (б) — электронное соединение Си. 3п8 [c.455]

В качестве примера использования теоремы Карсона рассмотрим спонтанные флуктуации числа п электронов, эмиттируемых за одну секунду насыщенным термокатодом. Так как электроны покидают катод независимо друг от друга в случайные моменты времени, то п подчиняется распределению Пуассона. Поскольку F t—/,) является дельта-функцией b t—ij), для которой 1Ф(/)1 = = 1, спектральная плотность случайной функции Дл = =п—п [c.24]

Можно улучшить приближение Хартри — Фока, если допустить возможность электронного экранирования обменного взаимодействия (см. т. 1, стр. 343), в результате чего взаимодействие становится более короткодействующим. Это улучшение существенным образом изменяет результаты теории Хартри — Фока. Например, в случае предельно короткодействующего потенциала (имеющего вид дельта-функции) она предсказывает ферромагнетизм при больших плотностях и немагнитное состояние при малых плотностях. [c.299]

Задав расположение атомов, мы должны определить другие существенные параметры модели. Например, для изучения динамики решетки одномерного стекла (гл. 8) мы постулируем, что межатомные силы должны изменяться в зависимости от расстояния между соседними атомами. Далее, учет изменений интегралов перекрытия, содержащих волновые функции электронов, локализованных на соседних атомах, приводит к модели сильно связанных электронов в неупорядоченных системах ( 8.1 и 9.1). Точно так же, варьируя обменные параметры в гамильтониане Гейзенберга (1.15), мы приходим к моделям спиновой диффузии. В теории двин ения электронов в жидких металлах часто исходят из неупорядоченной модели Кронига — Пенни, в которой потенциальная энергия электрона в поле отдельного атома описывается дельта-функцией. Соответственно [c.57]

Рассмотрим теперь задачу о движении электрона в поле одномерного случайного потенциала. Имея в виду беспорядок замещения, мы можем построить модель сплава Кронига — Пенни (рис. 8.1, а). Узлам решетки в этой модели приписываются дельтообразные потенциалы с различными силами б . Можно ввести и модель жидкости Кронига — Пенни (рис. 8.1, б), в которой случайной переменной служит расстояние между соседними дельта-функциями. В обоих случаях обычная теория модели Кронига — Пенни для периодической цепочки подсказывает нам, что решение уравнения Шредингера при энергии % = у строится из волновых функций свободного электрона с волновыми числами х. Пусть координата х принадлежит -му открытому промежутку (О д 1г). Тогда указанную функцию можно записать в виде [c.342]

Физическая интерпретация этого явления в рамках представления об островках примеси наводит на мысль (подтверждаемую тщательным математическим анализом), что похожие эффекты можно наблюдать и в энергетическом спектре электронов в неупорядоченных одномерных сплавах, компоненты которых резко различны [10]. Например, в модели Кронига — Пенни это означает, что силы дельта-функций б должны быть достаточно боль- [c.357]

Из результатов качественного анализа было видно, что спектр излучения состоит из высоких гармоник основной частоты (х)о = еНс/Е. Поскольку движение электрона является чисто периодическим (7 =2я /ио), удобно проводить спектральный анализ свойств излучения методом рядов Фурье. Представляя дельта-функцию в виде ряда [c.104]

Этот результат применительно к движению электрона в одномерной неограниченной (Г оо) неупорядоченной структуре с гауссовскими дельта-коррелированными флуктуациями потенциала примесных атомов означает, что плотность состояний пропорциональна корню квадратному из энергии электрона [59]. [c.142]

Дельта-электроны 23 Дефект массы 92 Диаграмма Сэгре 85—86 Диаграммы Шмидта 124 Дипольиые колебания ядра 290—291 Дирака матрицы 352 [c.393]

Дельта (б)-электроны 227 Демпстера масс-спектрометр 29—30 Детального равновесия принцип 324 Дефект массы 41 Дипольные колебания ядра 475 Дисперсионная зависимость 321 Дифракционное рассеяние нейтронов 349 [c.715]

В теории неупорядоченных систем используется обобщённое определение 3. з, как области энергии, в к-рой плотность состояний либо равна О, либо отлична от О лигаь в отд. точках, где она имеет особенности типа дельта-функции (этим точкам отвечают дискретные уровни, т. е. локализованные электронные состояния). Определяемую таким образом 3. з. называют также щелью подвижности (см. также Аморфные и стеклообразные полупроводники). [c.52]

Контроль положения фокуса электронного пучка. В Институте электросварки им. Е. О. Патона разработан новый метод непосредственного определения положения фокуса тонкого аксиально-симметричного электронного пучка высокой мощности. Метод является модификацией известного метода прямого края пластины и обеспечивает высокую точность контроля и большую долговечность датчика при мощности электронного пучка менее 100 кВт. На основе этого метода контроля создано устройство "Дельта-1", состоящее из датчика и электронного блока (рис. 1.39). Датчик располагается в вакуумной камере на расстоянии 20...40 мм от оси эле1Сгронного пучка. Устройство измеряет диаметр электронного пучка при импульсном его отклонении на датчик. Минимальный диаметр электронного пучка соответствует его фокусировке на уровне датчика. Контроль диаметра электронного пучка можно осуществлять и во время техно- [c.366]

Таким образом, каждая точка исходного распределения интенсивности размывается в диск интенсивности, а пе >екрытие таких дисков приводит к размытию всего изображения и ухудшению его разрешения. Сказанное определяет функцию размытия как отклик системы на падающее излучение в виде дельта-функции, в данном случае падающее от точечного источника. Это лежит в основе метода функции Грина, который весьма удобен для использования в теории рассеяния и во многих других областях физики, а также для анализа характеристики электронных схем путем измерения их чувствительности к острому пику напряжения или импульсу тока. [c.40]

Следовательно, амплитуда дифрагированного излучения представляется набором дельта-функций, расположенных на оси и (в обратном пространстве) с интервалом а , причем каждая дельтафункция обладает весом Р,,, равным соответствующему фурье-коэффициеиту в выражении (2.50). Полученный результат и следующие из него выводы во многих случаях лежат в основе последующего рассмотрения дифракции рентгеновских лучей и электронов на кристаллах.[3 [c.54]

В идеальном случае, когда можно устранить только пучок, прошедший без отклонения, из выражения (13.13) необходимо Вычесть дельта-функцию Ь и, u). Чтобы получить изображение, которое наилучшим образом можно интерпретировать непосредственно, нужно обеспечить постоянство функций os х и sin х в большом -интервале значений и, v. Из фиг. 13.3 видно, что лучше всего это достигается при os х 1 и sin х 0. Если допустить максимальное значение sin х I = 0,3, то получим оптимальное темнопольное изображение для дефокусировки, которая дается выражением Аоптим = = (0,61/n) sA, или А —300 A для электронов с энергией 100 кэВ и s = 1,8 мм. Тогда выражение (13.13) преобразуется к виду [c.299]

ДЕЛЬТА-ЛУЧИ (й-лучи), корпускулярная радиация, возникающая при прохождении через вещество а-лучей и (более редко) -лучей. Д.-л. являются потоком относительно медленных электронов, появляющихся в i)o-зультате ионизации атомов вещества а- и.ии 8-частицами. Они ио существу тождественны с /3-лучами, отличаясь от них лишь ме 1ьп[ей (скоростью. Д.-л. можно наблюдать и изучать с по.мощью камеры Вильсона, где они проявляются в виде боковых ответвлений от основного пути, напр, а-частицы. Возникая при столкновении а- и /3-частиц с веществом, Д.-л. являются лучами вторичными, а иногда и третичными (быстрые вторичные /3-лучи, вызываемые ударами а-частиц, могут возбун дать третичные Д.-л.). [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...