Диаграммы Шмидта

Рис. 333. Диаграммы Шмидта для ядер а) с нечетным числом протонов

На фиг. 45 по оси абсцисс отложены значения 8, а по оси ординат — значения Т. Полученную таким образом диаграмму (Г, е) назовём диаграммой Генки-Шмидта. Вначале, пока интенсивность касательных напряжений Т меньше предела текучести при сдвиге То, мы имеем область упругой деформации, причём коэффициент (р определяется формулой (14.113). Поэтому имеем в этом случае из (14.120) [c.395]

Диаграмма Генки-Шмидта 395 [c.462]

Рис. 6,7. Рабочие р, У-диаграммы циклов Шмидта со смешанным рабочим телом для стандартной компоновки двигателя в зависимости от коэффициента соотношения масс Р= Давление дано в относительных единицах [364]

Влияние состава смешанного рабочего тела на рабочие диаграммы двигателя. Для указанных выше конструктивных параметров стандартной компоновки были рассчитаны рабочие диаграммы трех циклов Шмидта при р, равном 0 1 2 (рис. 6.7), где для каждого цикла показано синхронное изменение давления и объемов в соответствующих полостях расширения, сжатия, а также и в общей рабочей полости. Площади рабочих диаграмм полостей сжатия и расширения эквивалентны работам сжатия и расширения, а площадь рабочей диаграммы общей рабочей полости — индикаторной работе двигателя, равной эквивалентной разности площадей рабочих диаграмм полостей расширения и сжатия. [c.144]

Рис. 6.12. Рабочие p, F-диаграммы двигателей с оптимальными комбинациями конструктивных параметров с газовым ( = 0) и смешанным (Р = 2) рабочими телами в цикле Шмидта при т = 0,3 = 1 (давление и объемы даны в условных единицах)

Рис. 6.16. Рабочие р, У-диаграммы циклов Шмидта с частично химически реагирующим рабочим телом для стандартных условий (т — 0,3 %— 1 а = 0,54 я к—0,14) в зависимости от коэффициента соотношения масс Р = т Ша. Давление дано в относительных единицах [367]

Дельта-электроны 23 Дефект массы 92 Диаграмма Сэгре 85—86 Диаграммы Шмидта 124 Дипольиые колебания ядра 290—291 Дирака матрицы 352 [c.393]

На рис. 333 приведены диаграммы, построенные Шмидтом 1, где вдоль оси абсцисс отложены значения спиновых моментов ядер /, а по оси ординат — их магнитные моменты (по экспериментальным данным). Диаграммы построены отдельно для ядер с нечетным числом протонов а) и с нечетным числом нейтронов б). Здесь же нанесены кривые (линии Шмидта), вычисленные по формулам (4) и (5). Как видно, в поаавляющем числе случаев экспериментальные значения расположены между теоретическими линиями. Это указывает на непригодность рассматриваемой упрощенной модели и на наличие, по-видимому, сильных взаимодействий между частицами, входящими в состав ядра. [c.583]

В начале тридцатых годов важные опыты были поставлены Дж. Тейлором и X. Квинни, Р. Шмидтом, Ф. Одквистом, К. Хоэнемзером. В опытах Тейлора и Квинни изучались взаимная ориентация главных осей тензоров напряжения и скорости деформации и упрочнение. Опыты Шмидта были одними из первых экспериментов, посвященных специально упрочнению при сложном напряженном состоянии (Ingг-Ar h., 1932, 3 О, 215—235 см. сборник Теория пластичности ). Подвергнув анализу ряд вариантов условия упрочнения, Шмидт обнаружил, что наиболее удовлетворительным из них является тот, по которому интенсивность касательных напряжений — функция плотности работы напряжений 8. = к (ю), Ли = о ар (к такому же выводу на основании своих опытов пришли Дж. Тейлор и X. Квинни). Оказалось, что диаграмма процесса на плоскости в координатах и мало изменяется даже с переходом от опытов с пропорциональным нагружением к нагружениям с резкими поворотами главных осей. Ф. Одквист почти сразу отметил, что не менее удовлетворительным является условие, в соответствии с которым [c.83]

Выбор темп-ры 2 выхода охлажденной воды из X. б. имеет весьма большое значение для конденсатора и для паровой турбины, т. к. эта приблизительно равна начальной t° охлаждающей воды в конденсаторе и от нее зависит выбор вакуума в конденсаторе (см.) и противодавления в паровой турбине. Темп-ра охлаждающей воды м. б понижена ниже воздуха, т. к. при этой 1° воздух еще может поглощать водяные пары. Поэтому самым нижним пределом до к-рой может понизиться охлаждающая вода, есть 1°, соответствующая парциальному давлению пара в поступающем в X. б. воздухе. Эта 1° называется точкой росы, т. к. соответствует появлению росы на охлажденной поверхности психрометра. На самом деле в X. б. эта 1° не достигается, а достигается несколько более высокая темп-ра т (более низкая, чем воздуха), называемая пределом охлаждения. Она м. б. определена экспериментально при помощи смачиваемого термометра, к-рый показывает 1°, при к-рой устанавливается равновесие между количеством теплоты, отнимаемой при испарении воды, и теплоты, вновь получаемой вследствие нагревания от воздуха. Вопрос этот отчасти выяснен в опытах Гейбеля [ ]. Для нахождения предела охлаждения вычислением может с известным приближением служить диаграмма Мюллера, приведенная в книге Шмидта [ ]. [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...