Бингама тело

Бингама тело 70 Биология 33—34 [c.612]

Допуская, что спекающееся в присутствии жидкой фазы вязкое тело — тело Бингама, для скорости объемного течения (скорости уплотнения) можно записать выражение [c.87]

Упруго-вязко-пластическая модель материала с переменными реологическими параметрами (см. рис. 11, б), соответствующая телу Бингама [232], позволяет оценить качественное влияние на кривую деформирования материала изменения в процессе деформирования основных параметров модели коэффициента вязкости Ло и сопротивления трения (Ts. [c.53]

Из экспериментальных данных еще неясно, к какому классу [3] пластичных тел следует отнести смазочные масла при низких температурах и консистентные смазки [2,4]. Представляется, однако, интересным разработать теорию подшипника в случае смазки его средой со свойствами бингамовского тела [5]. Как показали исследования ряда авторов [4, 6, 7], многие пластичные дисперсные системы с хорошим приближением удовлетворяют закону вязко-пластичного потока Бингама. [c.31]

Вязко-пластичное тело изучал также А. А. Ильюшин [12]. Уравнения А. А. Ильюшина дают возможность решать задачи и в тех случаях, когда уравнение Бингама оказывается неприменимым, так как оно написано и применяется лишь для чистого сдвига. [c.31]

Консистентные смазки за последнее время применяются все шире и шире для различных узлов трения машин. Их преимущества в ряде случаев по сравнению с обычными смазочными маслами связаны с их особыми механическими свойствами, а именно с пластичностью. Исследования пластичных свойств смазок, выполненные Д. С. Вели-ковским [1], акад. П. А. Ребиндером [2], В. П. Варенцовым [3] и другими авторами, позволили сделать ряд выводов. В частности, выяснилось [4], что различные смазки обнаруживают весьма разнообразные механические свойства и принадлежат к разным классам реологических тел. Наши исследования [5], проведенные с применением ротационного вискозиметра, приводят к тому же заключению. Некоторые из смазок близки к бингамовскому телу другие, имея определенное предельное напряжение сдвига 0, не подчиняются закону вязко-пластичного течения Бингама третьи представляют собой неньютоновские жидкости, т. е. показывают аномалию вязкости, но не обнаруживают 6 наконец, четвертые близки по своим свойствам к высоковязким ньютоновским жидкостям. [c.119]

Для неньютоновских жидкостей, обладающих конечным предельным напряжением сдвига (как, например, для тел Бингама), скольжение возможно при определенных условиях течения [511. [c.70]

Соответствующая двумерная модель [8, 9] показана на рис. 2. Отметим, что у модели, изображенной на рис. 2, связь между пластическим и вязким элементом определена упругой. Эта модель определяет более общий случай, чем тело Бингама. В дальнейшем к телу Бингама перейдем, полагая жесткость упругих связей бесконечной. [c.123]

При С2 = О имеет место случай вязко-пластического тела (тело Бингама). [c.135]

Выражения (35), (37) представляют собой основные соотношения модели вязко-пластического тела Бингама в традиционной форме записи. Соотношения (32) вполне эквиваленты соотношениям (35), (37). [c.135]

Сосредоточим внимание на модели рис. 1 в. В случае, когда нагружение мгновенно или коэффициент вязкости неограниченно велик, имеет место модель анизотропно упрочняющегося пластического материала когда нагружение бесконечно медленное или коэффициент вязкости равен нулю — модель идеально пластического тела. Отметим также, что с неограниченным ростом коэффициента жесткости упругой пружины связь между элементом вязкости и пластичности становится жесткой, и имеет место модель вязкопластического тела (тело Бингама) и т.д. [c.284]

Рассмотрим вначале модель Pv p (рис. 16). Движение первого элемента сухого трения начинается при достижении внешним усилием Т предельного значения к. Если скорость движения первого элемента трения бесконечно мала, то элемент вязкости не оказывает сопротивления и соответствуюш,ая модель ведет себя как идеально пластическое тело с пределом текучести к (линия аЬ на рис. 2). При увеличении скорости движения возрастает сопротивление за счет вязкости и соответствуюш,ая модель ведет себя как вязкопластическое тело Бингама, пока внутренние усилия не будут способны привести в движение второй, внутренний элемент трения (линия ас на рис. 2). При достаточно быстром нагружении включается внутренний [c.297]

В случае (1.5) имеем вязкопластическое тело Бингама. [c.298]

Выражения (2.14.31), (2.14.33) представляют основные соотношения модели вязкопластического тела Бингама в традиционной форме записи. Соотношения (52) вполне эквивалентны соотношениям (2.14.31), (2.14.33). [c.383]

Оровама уравнение 121, 123 Берга — Барретта метод 192, 194 Бернала — Фаулера правила 160 Бингама тело 16, 20, 24, 225 Бриджмена наковальни 35 Бьеррума дефекты 160, 161 Бюргерса вектор 65—71, 77, 145, 158 [c.279]

Надо подчеркнуть следующее важное обстоятельство, которое всегда необходимо иметь в виду. Как правило, действительные явления настолько сложны, что они непосредственно не поддаются соответствующей математической обработке. Поэтому и приходится, как то отмечалось в гл. 16, пользоваться воображаемыми моделями (или иначе идеальными телами или идеальными процессами ), которыми мы предварительно заменяем действительное явление или действительное тело. Именно такими воображаемыми моделями (или идеальными телами) и являлись идеальная жидкость, поясненная в 1-3 упомянутая модель Буссинеска модель Вернадского (см. гл. 15) и модель Форхгеймера (см. гл. 17) ньютоновская и неньютоновская жидкости жидкости Бингама и Шведова и т.п. [c.624]

При чистом сдвиге уравнение (4), выражающее вторую гипотезу А. А. Ильюшина, можно записать в форме, совпадающей с уравнением Бингама. Таким образом, уравнения для тела, удовлетворяющего условиям Ильюшина, так же как и уравнения бингамова тела, можно записать уравнениями (1). Задачу о движении подшипника скольжения мы будем решать, пользуясь уравнениями (1), которые впервые применял Г. Генки [13]. [c.33]

Показано, что уравнения А. А, Ильюшина и уравнения Генки описывают поведение одного и того же реологического тела, рассматривавшегося также Бингамом, М. П. Воларовичем и рядом других авторов. [c.39]

Уравнение (1-10-50) учитывает пластичность и вязкость. Наибольшая трудность, возникающая при решении уравнения (1-10-50), состоит в определении величины S. Дело в том, что для вязкопластичных тел нельзя использовать равенство классической гидродинамики —p,i = pv v 1- В упомянутой работе [Л. 1-45] принимается р = onst для всех тел, отличных от пластины, при обтекании их жидкостью Шведова —Бингама. [c.86]

Рио. 5. Модель Бингама параллельное соединение жидкостного злеиента (поршень в цилиндре) и тела Сен-Венана. [c.383]

Это показывает, что такой материал может только в первом приближении рассматриваться как сен-венаново тело. В о втором приближении он должен обладать еще вязкостью. После того как это обнаружено, приходим к бингамову телу. Бингам и Грин (Green, 1919 г.) в действительности обнаружили эту комбинацию пластичности и вязкости у другого материала, а именно у масляной краски. До Бингама думали, что масляная краска является жидкостью и ее вязкость определяется по закону Пуазейля. Одпако эта величина является только кажущейся вязкостью (г) ), так будем всегда называть величину, о п р е-деляемую по закону Пуазейля или подобному ему 3 а к о II у. в применении к материалу, не являющемуся простой ньютоновской жидкостью. Через достаточное время жидкость, находящаяся на вертикальной поверхности, должна стечь вниз. Если материал остается па поверхности, он должен быть твердым телом, хотя бы даже и очень мягким. Таким материалом и является в действительности краска Если слой краски является настолько тонким, что его вес создает касательные напряжения, меньшие От, то течение не возникает, и поэтому краска не стекает вниз. Этот слой устанавливается автоматически лишнее стекает, оставшееся покоится. [c.136]

Консистентность, согласно Бингаму, определяется полными соотношениями между силовыми факторами и характеристиками течения. Говорят о консистентности масла и меда первое является твердым телом, второе — жидкостью. Можно не знать, является ли асфальт жидкостью или твердым телом, но можно измерить его консистентность, и анализ кривой консистентности асфальта определит его природу. Если кривая консистентности не проходит через начало координат, то материал является твердым телом. Это утверждение нельзя обратить. Если кривая консистентности п р о х о-д и т через начало координат, материал может быть и жидкостью, и твердым телом, которое проявляет пристеночный эффект . В параграфе 8 главы Х1Х мы познакомимся с критерием различия твердых тел и жидкостей и для этого -1— -1- [c.139]

Ниже представляется иллюстрация того, что я назвал второй и третьей аксиомами реологии. Вторая аксиома (см. параграф 12 главы I) говорит, что всякий реальный материал обладает всеми реологическим свойствами, а третья утверждает, что всякое простое поведение есть вырожденный случай более сложного. Если мучное тесто помещено в установку, где его свойства наблюдаются при установившемся ламинарном сдвиге, то ничего более сложного, чем соответствие В-телу, не может наблюдаться. Для того, чтобы обнаружить другие свойства мучного теста (те, которые были открыты Шофильдом и Скотт-Блэром), Воларович и Самарина должны были бы использовать на своей установке методику Шведова тогда они в соответствии со второй аксиомой обнаружили бы у теста компоненту М и другие. С другой стороны, теперь очевидно, что Скотт-Блэр не совсем был прав, когда он утверждал на странице 27 своей книги (1938 г.), что применение принципа Бингама к... мучному тесту. .. находится в противоречии с экспериментами автора (Скотт-Блэра) . Верно, что мучное тесто не является бингамовым телом, но из наблюдений Шофильда и Скотт-Блэра с помощью третьей аксиомы может быть выведено заключение, что при определенных условиях мучное тесто должно проявлять свойства бингамова тела. [c.181]

В настоящем случае, так же как и в случае балок Бингама и Рейвера, скорость ползучести чистого цемента более чем вдвое превышала скорость цементного раствора (1 3). Это было весьма примечательным, поскольку скорость ползучести балок, изготовленных в Истоне американской цементной фирмой Атлас , была в четыре раза больше скорости ползучести цементных балок, изготовленных в Тель-Авиве фирмой Нешар . В то время, когда я писал первое-издание этой книги (1948 г.), я думал, что возможно сделать только-одно заключение, которое выразил Томас (1939 г.) следующим образом Бетон (и раствор, М. Р.) рассматривается сопоставлением двух частей (или фаз, М. Р.) 1) цементного материала, который ведет себя под нагрузкой вязким образом, и 2) инертного агрегата, который под нагрузкой не течет (но движется) . С этой точки зрения а) скорость ползучести цементного раствора зависит при прочих равных условиях от свойств самого цемента, но не от свойств песка, и б) раствор обладает повышенной по сравнению с чистым цементом вязкостью благодаря тому, что песок занимает часть пространства, которое становится недеформнруемым. Я суммировал это путем заключения ползет сам цемент, и введение в него при создании раствора жестких частиц, естественно, повышает сопротивление ползучести. [c.193]

Когда жидкость не смачивает твердое тело, как, например, ртуть, тогда собственно нельзя говорить о скольжении в обычном смысле этого слова. В этом случае между веществом и твердой стенкой существует слой некоторой другой среды, либо воздуха, либо паров жидкости. Для воздуха при комнатной температуре ф , > 5000. Толщина слоя б должна быть больше 10 см, т. е. больше величины порядка диаметра простых молекул. Бингам и Томпсон (1928 г.) определили вязкость ртути в капилляре радиусом R = 0,012 см. Таким образом, в этом случае ф — ф >0,016 — см. уравнение (XIX. 29). Найденная подвижность ртути при комнатной температуре меньше 66. Поэтому —>0,024%. Это за пределами точности прибора Бингама, которая приблизительно составляет 0,1%. Поэтому наличие слоя воздуха не поддается измерению и вязкость ртути можно определять по обычной формуле, предполагая, что ртуть. прилипает к твердой стенке (Рейнер, 1932 г.). Эрк (1932 г.) указывал, что вязкость воздуха или пара, который адсорбируется на твердой поверхности, следует принимать значительно более высокой и что возможно его тормозящее влияние. [c.324]

Модель уплотняемого тела Шведова—Бингама. Рассмотрим функцию [c.125]

Положим, что 1/ (j ) = X, тогда это уравнение переходит в условие текучести, которое можно рассматривать как обобщение условия Шведова—Бингама на случай уплотняемых тел [c.126]

Условию у /(л ) = х соответствует функция U F) = F/ F+ ). Следовательно, закон течения для уплотняемого тела Шведова— Бингама имеет вид [c.126]

Рассматриваемое в качестве примера в данной работе тело Шведова-Бингама является телом, обладающим несколькими фундаментальными свойствами (вязкостью и пластичностью). Реальные вещества, свойства которых соответствуют телу Шведова-Бингама, образуют класс таких веществ, называемых телами Шведова-Бингама или чаще просто бингамовскими средами. Тела, обладающие вязкостью и пластичностью в различной степени и образующие более широкий класс веществ, называют вязкопластичными или вязкопластическими средами. По аналогии с предыдущим замечанием о разделах научных дисциплин и исследуемых ими телах авторы излагают далее теорию течений таких сред как научную дисциплину, условно названную ими теорией вязкопластично сти. [c.37]

Как уже отмечалось в гл. 2, тело Шведова-Бингама (S hwed-off-Bingham) является телом, обладающим несколькими фундаментальными свойствами вязкостью и пластичностью [100 Реологическое уравнение тела Шведова-Бингама для чистого сдвига имеет вид [71 [c.43]

Вещества, свойства которых соответствуют телу Шведова-Бингама, образуют класс веществ, называемых телами Шведова-Бингама или чаще просто бингамовскими средами. Среды, обладающие вязкостью и пластичностью в различной степени и образующие более широкий класс веществ, чем бингамовские среды, называют вязкопластичными средами. Реологические свойства бингамовских сред проявляются и, следовательно, экспериментально и инструментально могут быть выявлены только в процессе их механического движения относительно неподвижного измерительного элемента прибора или, наоборот, движения измерительного элемента прибора относительно неподвижной [c.43]

Большое влияние на понимание авторами физической картины течения бингамовских сред оказала работа М. Рейнера (1960 г.) [70]. В ней дан подробный анализ уравнений Г. Генки, области их применения и своего рода ключ к пониманию поведения сред имеющих несколько фундаментальных свойств. М. Рейнером, в частности, отмечается, что в соответствии с третьей аксиомой реологии реологическое уравнение более простого тела (низшего по иерархии) может быть получено из реологического уравнения менее простого тела (высшего по иерархии), если положить какие-либо константы последнего равными нулю . Это значит, например, что из реологического уравнения тела Шведова-Бингама (1) при tq = О можно получить реологическое уравнение вязкой жидкости, а при /i = О — реологическое уравнение тела Сен-Венана (пластического тела). В этой же работе Рейнер развивает свою мысль далее В соответствии с третьей аксиомой реологии, если известно решение задачи для бингамова тела, можно получить решение аналогичной задачи для сен-венанова тела, полагая величину Щл равной нулю . Здесь под тупл Рейнером понимается коэффициент динамической вязкости среды или, как его называют в реологии, коэффициент пластической вязкости. [c.46]

Отметим также, что с неограниченным ростом жесткости упругого элемента связь между элементами вязкости и пластичности становится жесткой и имеет место модель вязко-пластического тела тело Шведова-Бингама). [c.338]

В качестве модели используется вязкопластическое тело Бингама-Шведова, определяющие уравнения которого в области течения имеют вид [c.366]

Возможности применения модели упруговязкого тела расширяются введением параллельно вязкому элементу элемента трения (тело Шведова—Бингама—рис.3.36) и нелинейной вязкости [6]. В частности, известно, что для широкого круга металлических материалов зависимость напряжения течения от скорости деформирования в [c.82]

Течение некоторых концентрированных суспензий малых частиц твердых тел в вязкой жидкости изучалось Бингамом ), Бингам предполагал, что для того, чтобы могло начаться течение, сила должна достигнуть определенного конечного значения, или предела текучести . Примерами подобных вязко-пластических веществ он считал некоторые краски. [c.25]

Чтобы избавиться от чрезмерной идеализации, присуш ей модели Сен-Венана, вводят модель вязкопластического тела, или модель Шведова — Бингама. Для нее принято [c.397]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...