Псевдоскаляр

Заметим, что скалярное произведение псевдовектора на вектор называется псевдоскаляром. Псевдоскаляр меняет знак при зеркальном отражении базисных векторов. [c.124]

Аналогично может быть построен и псевдоскалярный вариант мезонной- теории. В случае псевдоскалярного поля ф произведение мезонного заряда на потенциал ф не является скаляром и поэтому не может быть принято за энергию взаимодействия, как мы принимали в скалярной теории. Но из псевдоскаляра ф можно образовать скалярную величину следующего вида [c.167]

Протонная радиоактивность 102 Протонно-протонный цикл 335 Псевдоскаляр 163, 167 Пузырьковая камера 50 [c.395]

Отсутствие центра симметрии приводит к тому, что свободная энергия деформации может теперь содержать линейный по производным член— псевдоскаляр п rot п. Ее общий вид может быть представлен в виде [c.224]

Частицы с отрицательной внутренней четностью и нулевым спином называются псевдоскалярами. Мы увидим, что все я-мезоны (я+, я и я°) —псевдоскаляры (см. н. 9). [c.573]

Подводя итоги рассмотрения свойств л-мезонов, следует заметить, что все полученные до сих пор в этой области результаты согласуются с принципом изотопической инвариантности ядер-ных сил. Это позволяет, в частности, утверждать, что все я-ме-зоны (я+, п и я°) являются псевдоскалярами, т. е. имеют нулевой спин и отрицательную четность. [c.590]

Внутренняя четность К-мезонов отрицательна, т. е. они, так же как я-мезоны, являются псевдоскалярами . Барионный заряд /С-мезонов, как это следует из схемы распада, равен нулю. [c.601]

При построении конкретных вариантов мезонных теорий учитываются известные свойства нуклонов и я-мезонов. По-види-мому, наибольшего успеха достигла так называемая псевдоскалярная теория (л-мезон имеет нулевой спин и отрицательную внутреннюю четность, т. е. описывается псевдоскаляром, см. 13, п. 4) с аксиальной связью (в изотопическом пространстве л-ме-зон описывается аксиальным вектором изоспина Т=1, см. 13, п. 9). [c.18]

Есть величины, сохраняющие числовые значения при преобразовании координат, но при отражении в плоскости, инверсии, зеркальном и инверсионном повороте меняющие знак. Такие величины называют псевдоскалярами (или псевдотензорами нулевого ранга). Примером псевдоскаляра может служить вращение плоскости поляризации света. [c.41]

Следовательно, напряженное состояние жидкости в точке определяется шестью независимыми скалярными величинами, три из которых являются нормальными напряжениями, а три — касательными [знаки и численные значения проекций векторов зависят от выбора осей координат, тогда как скалярные величины не зависят от него поэтому проекции векторов (и другие аналогичные по свойствам величины) иногда называют псевдоскалярами]. Совокупность девяти величин типа связанных соотношениями (3.5), образует тензор напряжений. [c.59]

Если принять считавшееся незыблемым с 1957 по 1964 г. представление о зеркальном отражении как о комбинированной инверсии, то мы получим, что электрический заряд при отражении меняет знак, т. е. является не скаляром, а псевдоскаляром. Поэтому плотность электрического тока будет уже не истинным (полярным) вектором, а псевдовектором (аксиальным вектором). Точно так же мы будем вынуждены принять, что вопреки установившимся традициям магнитное поле является истинным вектором, а электрическое поле, наоборот, псевдовектором. Легко убедиться, что такая возможность не противоречит уравнениям Максвелла и выражению [c.250]

Во-первых, этот метод позволяет получать новые поля и исследовать их свойства. Дело в том, что при выборе возможного выражения для й мы всегда ограничены тем требованием, что S должно содержать только координаты и их первые производные по Xi t и, кроме того, должно быть инвариантом Лоренца. Пусть, например, имеется только одна обобщенная координата т], которая должна быть инвариантным скаляром (или псевдоскаляром). Тогда указанным требованиям будут отвечать только члены вида [c.399]

Э. имеет трансформационные свойства псевдоскаляра, то есть однокомпонентной величины, сохраняющей численное значение при любых преобразованиях симметрии, но при отражении в плоскости, инверсии, зеркальном или инверсионном повороте изменяющей знак. Предельная группа симметрии псевдоскаляра—группа вращений оооо. Из 4 нецентросимметричных предельных групп Э. допускают три оооо, оо2 и 00, [c.613]

Остальные моменты инерции остаются без изменения. Некоторые знаки в системе (60) могут не совпадать со знаками, приводимыми в отдельных руководствах, что связано как с использованием технических обозначений (55), так и с выбором правила знаков для ф. В данной книге всюду используется правая система координат, а знаки псевдоскаляров и псевдовекторов согласованы с выбранной системой координат. [c.46]

В теории идеальной жидкости Кельвин [31] называл такие тела изотропно геликоидальными. Мы сохраним эту терминологию, хотя ее физическое содержание для течения Стокса совсем иное, чем для потенциального течения. Из анализа следует, что любое тело, обладающее геликоидальной симметрией относительно двух различных осей, геликоидально изотропно. Нужно отличать изотропию этого типа от сферической изотропии, так как в последнем случае Сд = 0. Для полной характеристики гидродинамических свойств геликоидально изотропных тел требуется знание трех скаляров ЛГ, Й и С. Эти три постоянные должны удовлетворять неравенству (5.4.25). По причинам, которые станут понятными в следующем разделе, тела, для которых С < О, — правые, в то время как тела, для которых С >0, — левые. Зеркальное отражение геликоидально изотропного тела относительно любой плоскости также представляет геликоидально изотропное тело, причем оба тела имеют равные значения ЛГ и Q и отличаются только знаком псевдоскаляра С. [c.222]

Так, операция векторного умножения двух истинных векторов приводит к псевдовектору, а скалярно-векторное умножение трех истинных векторов — к псевдоскаляру. [c.17]

Неприводимый тензор ранга О имеет одну компоненту. Он участвует в разложении (27) как скаляр (тг = 1) или псевдоскаляр (тг = -1) в зависимости от того, имеет ли тензор Т(и) четный нли нечетный ранг. Скаляр, участвующий в представлении линейной поляризуемости, имеет вид [c.17]

Поскольку йЛп и представляют собой псевдоскаляры, то должно иметь место отношение [c.40]

Полезно заметить, что симметрию первого шара имеет величина, называемая в математике скаляром, а второго — псевдоскаляром. Псевдоскалярный шар является обязательно либо правой, либо левой фигурой (в зависимости [c.18]

Ввиду требования а Л3 должен быть инвариантной комбинацией своих составляющих условие в требует, чтобы Л3 линейно включал (р — псевдоскаляр, характеризующий мезонное поле ) [c.247]

Наконец, сделаем еще следующее замечание по поводу фигурирующих в (36,1) модулей упругости. Поскольку они введены как коэффициенты в свободной энергии, ими определяются изотермические деформации тела. Легко видеть, однако, что те же коэффициенты определяют в нематиках также и адиабатические деформации. Действительно, мы видели в 6, что для твердого тела различие между изотермическими и адиабатическими модулями возникает в силу наличия в свободной энергии члена, линейного по тензору деформации. Для нематиков аналогичную роль мог бы играть член, линейный по производным dutii. Такой член должен был бы быть скаляром и к тому же инвариантным по отношению к изменению знака п. Очевидно, что такой член построить нельзя (произведение п rot п — псевдоскаляр, а единственный истинный скаляр div п меняет знак вместе с п). По этой причине изотермические и адиабатические модули нематика совпадают друг с другом (подобно тому, как это имеет место для модуля сдвига изотропного твердого тела — 6). Эти рассуждения можно сформулировать и несколько иначе в отсутствие линейного члена квадратичная упругая энергия (36,1) является первой малой поправкой к термодинамическим величинам не- [c.194]

Существуют также и скалярные величины, обладающие свойством менять свой знак при переходе от правой еиетемы координат к левой. Проетейшим примером служит скалярное произведение истинного вектора на псевдовектор. Такие скаляры называют псевдоскалярами. [c.224]

Возможно, что этим унитарным синглетом является недавно обнаруженный мезонный адрон Tigsg, который, по-видимому, имеет состояние О", т. е. представляет собой девятый псевдоскаляр. [c.679]

Предполагаемый девятый псевдоскаляр TI959 не нарушает схемы, так как он может быть идентифицирован как унитарный синглет. [c.683]

В СИЛЬНЫХ Процессах рождения и взаимодействия /С-мезонов. Однако в отличие от я-мезонов четность /С-мезонов определяется по отношению не к нуклону, а к Л-типерону, четность которого считают положительной. В п. 8 этого параграфа будет показано, что внутренняя четность /С-мезонов отрицательна, т. е. они, так же как л-мезоны, являются псевдоскалярами. Барион-ный заряд /С-мезонов, как это следует из схемы распада, равен нулю. [c.174]

Псевдоскаляры 162 Пузырьковая камера 164, 165 Пуппи треугольник 260 [c.334]

О. а. вещества определяется суммой вкладов отд. молекул, к-рая зависит от их расположения и ориентации. При беспорядочном расположении молекул (напр., в жидкости или в газе) эффект дают только хиральные молекулы к ним относятся энантиоморфные (зеркальные) группы симметрии С , Л , Т, О (см. Энантио-морфизм, Симметрия кристаллов). В этом случае вращение определяется силой вращения П (псевдоскаляром) [c.426]

Примерами 4-векторов являются 4-импульс системы Р , 4-потенциал эл.-магн. поля А , и др. Четырёхмерные векторы классифицируются по их поведению относительно несобств. преобразований Лоренца полярные векторы меняют знак пространственных компонент, а временная компонента не изменяется аксиальные векторы ведут себя противоположным образом. Аналогичная классификация применяется и до отношению к величинам, инвариантным относительно преобразований Лоренца они делятся на скаляры и псевдоскаляры. [c.498]

Величина С. определяет трансформац, свойства полей, описывающих эти частицы. При Лоренца преобрааова-ниях поле, соответствующее частице со С. / = О, преобразуется как скаляр (или псевдоскаляр) поле, описывающее частицу с J — Va-— как niraop, с / — = 1 — как вектор (или псевдовектор) и т. д. [c.631]

Аналогичным образом, согласно (I) или (Г), с заменой скоросги 1)-+й, полей Е-<-В и В- —Е, а также скалярного заряда q на псевдоскаляр q (ддя сохранения пространственных чётности Е и нечётности В), можно ввести дуальную силу Лоренца dpJdt = qF v и определить точечный маги, заряд ё. Здесь [c.520]

Из таблицы видно, например, что в общем случае тензор третьего ранга имеет 3 =27 независимых компонент. Он является суммой одного псевдоскаляра (/ = 0, 7Г = -1), трех векторов (У=1,тт=1), друх тензоров второго ранга - псевдодевиаторов (/ = 2, я = -1) и одного тензора третьего ранга — септора (/ = 3, тг = 1)(27 = 1+ ЗХЗ+2Х5+7). [c.17]

В представлении нелинейной восприимчивости минимального порядка, описьшаемой тензором третьего ранга, может принимать участие псевдоскаляр [c.17]

Он антисимметричен по второму и третьему индексам. Рассматриваемый псевдоскаляр равен нулю для удроения частот, так как соответствующий [c.17]

Признак тензорности. Пусть имеем 3 величины которые в свертке с 5, дают псевдоскаляр А"С веса М. Тогда они образуют псевдотензор третьего ранга веса М. [c.47]

Здесь Ь — псевдоскаляр-онератор, зависящий от характеристик нуклона, а также от импульса мезона. Структурными составляющими Ь являются [c.247]

Основы теоретической механики (2000) -- [ c.124 ]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.163 , c.167 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.573 , c.590 , c.601 ]

Классическая механика (1975) -- [ c.150 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.16 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...