Точка конденсации

При идеальных условиях основные тепловые потери тепловой трубки будут иметь место на границе раздела пар—газ. Они малы, если площадь внутренней поверхности в зоне конденсации мала. Однако и при малом общем потоке тепла будет существовать небольшой перепад температур между точкой испарения и точкой конденсации. Это обусловлено градиентом давления, который должен существовать между этими областями для обеспечения движения пара. Тем не менее перепад [c.148]

Принцип действия камеры Вильсона основан на способности ионов служить центрами конденсации капелек пересыщенного пара. Если пар свободен от пыли и других посторонних объектов, могущих служить очагами конденсации, то конденсация не начинается. [c.46]

С увеличением температуры размеры зародышей непрерывно уменьшаются в области критической точки конденсация происходит уже на самих молекулах. [c.238]

При определении коэффициента теплоотдачи от перегретого пара к стенке нужно различать два случая в зависимости от того, происходит ли конденсация пара на границе со стенкой или нет. Если температура стенки выше температуры насыщения при давлении пара, то конденсация не происходит, и теплоотдача протекает так же, как у газов коэффициент а в этом случае вычисляется по рассмотренным выше формулам для продольного или поперечного обтекания. Если же температура стенки ниже температуры насыщения и на ней образуется конденсатная пленка, то коэффициент теплоотдачи а подсчитывается по формулам для конденсации насыщенного пара, причем за температуру пара принимается его температура насыщения, а вместо г подставляется значение i — i, где i — энтальпия перегретого пара, а i — энтальпия кипящей жидкости того же давления (для не очень больших давлений). [c.245]

Конденсация перегретого п а р а будет иметь место, если температура поверхности стенки меньше температуры насыщения. Если же. //с> н, то конденсация отсутствует и происходит теплообмен однофазной жидкости (пара)., [c.292]

Теплоотдача при капельной конденсации пара. Если конденсат не смачивает поверхность охлаждения, то конденсация пара приобретает капельный характер. На поверхности образуются и растут отдельные капли конденсата. Скоростная киносъемка показывает, что рост возникающих капелек в начальный период идет с очень высокой скоростью. Затем по мере увеличения размера капель скорость их роста постепенно снижается. При этом одновременно наблюдается непрерывно идущий процесс взаимного слияния капель. В итоге, когда отдельные капли достигают размера порядка одного или нескольких миллиметров, они скатываются с [c.147]

Пары представляют собой промежуточные тела между капельными жидкостями и газами и тем более по своим свойствам приближаются к газам, чем более удалены от состояния насыщения (точки конденсации). Изучение этих промежуточных. [c.265]

Указанные в табл. 1-2 значения S являются результатом обмеров элементов насадки (суммой поверхности элементов). В условиях слоя, особенно насыпного, фактическая геометрическая поверхность, доступная обтеканию или омыванию газовой и жидкой средой, всегда меньше. При орошении насадка не вся смачивается жидкостью. Кроме того, не вся смоченная поверхность одинаково активна и в равной степени участвует в тепло- и массо-обмене. Следует также подчеркнуть, что фактические поверхности тепло- и массообмена неодинаковы. При недостаточном орошении различие между ними особенно велико. Как уже указывалось, массообмен между дымовыми газами и водой может происходить в обоих направлениях — как при испарении воды, так и при конденсации водяных паров из дымовых газов. Если испарение воды может происходить только со смоченной поверхности и с поверхности струй, капель и брызг, то конденсация водяных паров возможна не только на водной поверхности, но и на несмоченной поверхности насадки при ее соответствующей температуре. [c.19]

Теплотехнические показатели оборудования, в котором должна происходить конденсация водяных паров из дымовых газов, во многом определяются температурой нагреваемого теплоносителя (на входе в него и на выходе из него). Если речь идет о нагревании воды в теплообменнике, то для конденсации водяных паров необходимо, чтобы температура стенки теплообменника была ниже точки росы. Если 0 1< 2< б р, то конденсация паров будет происходить на всей поверхности теплообменника, а при — только в той части теплообменника, в которой t T< p (здесь ст — температура стенки теплообменника). При этом предполагается, что, как обычно, коэффициент теплоотдачи от стенки теплообменника к протекающей внутри него жидкости (воде) будет на порядок выше коэффициента теплоотдачи с газовой стороны и, таким образом, температура стенки поверхности нагрева лишь немногим отличается от температуры воды. [c.242]

Если начинающий расширяться пар содержит относительно малое количество центров формирования жидкой фазы, то конденсация задерживается и пар в процессе расширения переохлаждается. Однако существуют пределы возможной степени переохлаждения, зависящие, по-видимому, от физических свойств расширяющейся среды, параметров ее состояния и скорости процесса. Когда предел перенасыщения достигнут, происходит скачкообразное выпадение конденсата (так называемый скачок конденсации ) и, как следствие,— восстановление термодинамического равновесия системы. Считается, что причиной нарушения метастабильного состояния расширяющегося пара и возникновения скачка конденсации является образование в больших количествах собственных ядер конденсации. Ряд опытов показал, что число капель жидкости, выпадающих в скачке конденсации, достаточно для сохранения термодинамического равновесия в процессе дальнейшего расширения среды за фронтом скачка перенасыщение пара либо вовсе не наблюдалось, либо же оказывалось весьма малым [Л. 10]. [c.93]

Очень мало известно о поведении смеси пара и капель, когда расширение протекает за точкой конденсации. В течение этого процесса температура пара будет падать в соответствии с падением давления, но температура жидкости будет снижаться в основном за счет тепло- [c.251]

Однако, образовавшийся в конденсаторе вакуум не может длительно сохраняться, так как с паром, входящим в конденсатор, и через неплотности вакуумной системы в конденсатор непрерывно проникает воздух. Если его не удалять, то конденсация пара постепенно будет ухудшаться, давление пара в конденсаторе будет увеличиваться и через непродолжительное время паровое пространство конденсатора может оказаться заполненным воздухом. При этом конденсация пара прекратится. Во избежание этого необходимо непрерывно-удалять (отсасывать) воздух и не допускать скопления [c.249]

Принята следуюш ая классификация точек фазового перехода точка перехода жидкость—пар называется точкой кипения (она же точка конденсации), точка перехода твердое тело—жидкость называется точкой плавления (она же точка затвердевания), а точка перехода твердое тело—пар называется точкой сублимации. [c.136]

Нише будет показано, что в определенных условиях возможно существование так называемых метастабильных состояний вещества (понятие о которых было введено в 5-1), т. е. таких состояний, когда, например, при данном постоянном давлении пар можно охладить ниже точки конденсации так, чтобы конденсации не произошло, перегреть жидкость выше точки кипения, переохладить жидкость ниже точки затвердевания. Это обстоятельство и позволяет нам рассматривать жидкость и пар одновременно существующими при давлении, несколько превышающем (или лежащем несколько ниже) давление насыщения при данной температуре р т. е. считать, что кривые 2 и 2 на рис. 5-6 существуют и слева и справа от точки s. [c.146]

Для турбинных решеток характерным является то, что переохлаждение пара не превышает 45К и соответственно (см. рис. 7.1) размер капель, возникающих в точках конденсации, не превышает 1-10" м. [c.266]

Если кавитация (кипение) происходит на участке пути N, то конденсация и разъедание происходят где-то ниже по течению например на участке Р. Этот участок может быть ближе к N или дальше в зависимости от скорости, а следовательно, и режима. Кавитация около поверхности лопасти называется профильной или лопастной. [c.85]

В атмосферном воздухе содержатся ядра конденсации радиусом 10 - 10 м. В соответствии с уравнением Кельвина, конденсация водяного пара на поверхности ядер конденсации, т. е. образование тумана, наступает при пересыщении 5 = 1,001. .. 1,12. Если же учесть, что ядра конденсации часто бывают заряжены, то конденсация пара будет иметь место при более низком пересыщении. [c.89]

При расширении пара в соплах давление и температура его падают, при пересечении верхней пограничной кривой должна начаться конденсация. Если бы расширение пара происходило очень медленно, то конденсация и началась бы на пограничной кривой, так как переохлажденный пар находится в неустойчивом состоянии, и система стремится перейти к устойчивому двухфазному состоянию насыщенному пару и капелькам жидкости. Однако конденсация не может произойти мгновенно, так как необходимо время на образование ядер конденсации и теплообмена. Так как процесс расширения идет очень быстро, то конденсация запаздывает и пар при расширении переохлаждается . Скорость потока и параметры переохлажденного пара не равны скорости и параметрам влажного пара, найденным с помощью таблиц, так как таблицы вычислены только для равновесных состояний. Для анализа этой задачи рассмотрим два предельных случая 1) пар при расширении полностью переохлаждается 2) пар при расширении находится в тепловом равновесии с непрерывно образующимися при конденсации капельками жидкости. [c.208]

Исходным пунктом для введения понятия температуры является весьма субъективный и расплывчатый термин — степень нагретости тела. Мы можем придать ему, однако, более объективный смысл, пользуясь тем, что существует целый ряд легко измеряемых физических параметров, зависящих от степени нагретости. Примерами таких параметров могут служить длина столбика жидкой ртути в стеклянной трубке, давление газа в сосуде с неизменным объемом, сопротивление проводника, излучательная способность накаленного тела и т. д. Измерение любого такого параметра может служить основой для создания эмпирического термометра. При этом шкала измерения условной или эмпирической температуры может быть выбрана произвольно. Например, при пользовании ртутным термометром мы можем назвать условной температурой длину столбика ртути, измеренную в любых единицах, или любую монотонно возрастающую функцию этой длины. Заметим также, что каждый эмпирический термометр имеет ограниченную (хотя бы с одной стороны) область пригодности. Так, нижняя граница пригодности ртутного термометра определяется точкой затвердевания ртути, нижняя граница пригодности газового термометра — точкой конденсации газа, верхняя граница применимости термометра сопротивления — точкой плавления (или кипения) металла и т. д. Благодаря тому, что эти области пригодности частично перекрываются, мы можем, выбрав за основу какой-то один эмпирический термометр, определить условную температуру по некоторой произвольной шкале в весьма широких пределах. [c.15]

Исследуем теперь область температур, лежащих чуть выше точки конденсации 0< (Т - То)/То 1. В этой области //о = Ои д /Г 1. Однако в выражении [c.268]

Заметим, что имеется и несколько иная точка зрения (см. [10]). Если рассматривать частицы, находящиеся на уровне ср = 0, и частицы, находящиеся на уровнях > о, как две разные фазы , то конденсацию следует рассматривать как фазовый переход первого рода, так как она сопровождается скачкообразным изменением внутренней энергии и энтропии (внутренняя энергия и энтропия конденсированной фазы равна нулю). Такая интерпретация требует, однако, изменения в определении понятия фазы, так как при обычных фазовых переходах первого рода фазы пространственно разделены, в то время как при бозе-эйнштейновской конденсации в газе свободных бозонов такое разделение отсутствует. В связи с этим вопрос об отнесении бозе-эйнштейновской конденсации к фазовым переходам первого или третьего рода становится, в сущности, терминологическим. [c.270]

Как мы вскоре увидим при анализе процессов горения водородсодержащего топлива, в газообразных продуктах горения имеется некоторая доля водяных паров. При достаточном охлаждении этих продуктов некоторое количество водяного пара конденсируется. Если это происходит, например, в жаровой трубе котла, то существует опасность, что металлические поверхности могут подвергаться коррозии. Поэтому необходимо знать, при какой температуре начинается конденсация водяных паров. При расчете процессов горения может также потребоваться определить количество водяных паров, поступающих вместе с атмосферным воздухом. И в том, и в другом случае поступающие реагенты и отводимые продукты горения могут рассматриваться как смеси идеальных газов. Для водяных паров это допустимо даже при достижении состояния насыщения, поскольку доля водяных паров относительно невелика, и, следовательно, их парциальное давление мало. При этом соотношение между переменными р — v — Т для водяных паров весьма близко к уравнению состояния идеального газа, даже если пар находится в точке конденсации. [c.271]

Обсуждая в гл. 16 газовые смеси, мы отмечали тот факт (разд. 16.18), что если смесь воздуха и водяного пара охладить при постоянном атмосферном давлении, то конденсация водяного пара [c.341]

На поверхности теплообмена, температура которой ниже температуры насыщения, возникает конденсация пара. Если образующийся конденсат смачивает поверхность, то конденсация носит название пленочной, если конденсат не смачивает поверхности, конденсация — капельная. Капельная конденсация отличается особенно интенсивной теплоотдачей, так как при ней всегда сохраняется непосредственный контакт пара с холодной стенкой, однако на практике капельная конденсация встречается довольно редко, поэтому будем в дальнейшем рассматривать процесс пленочной конденсации. [c.273]

Начальные условия для должны учитывать возможные полидисперсность частиц и неоднородность распределений их средних характеристик Пз и r (k = 1,2,3). Если частицы на срезе сопла и в окружающем пространстве отсутствуют, то конденсация развивается только в гомогенном режиме и равны нулю при х = О и у сю. Далее полагается, что частицы поступают в поток только через сопло и при ж = О их размер го одинаков. Считая распределения при X = О однородными, найдем [c.507]

Газовое глушение эмали, основанное на выделении газообразных продуктов разложения органических веществ в слое эмали во время обжига, используется редко, главным образом в качестве вспомогательного средства. В качестве газовых глушителей применяют животные и растительные масла, высокополимерные углеводороды и их производные, деготь, смолы, асфальты, минеральные масла с точкой конденсации выше 240°. [c.138]

Отметим, что кривая равновесия может иметь и другую форму, в частности она может иметь точку минимума (рис. 7.5, б) или может быть замкнутой. Точки, лежащие ниже (выше) кривой равновесия, соответствуют состояниям, в которых произошло расслоение на две фазы (заштрихованная область). Концентрация растворенного веш,ества в этих фазах равна абсциссам точек пересечения горизонтальной прямой Т = = onst (или в случае р — с-диаграммы р = onst) с кривой равновесия. При уменьшении температуры длина прямолинейного участка изотермы увеличивается или уменьшается. При некоторой температуре длина прямолинейного участка обращается в ноль, что отмечается в точке К. Обе фазы имеют здесь равные концентрации. Если исчезает различие между обеими фазами, т. е. если фазы идентичны, то точку К называют критической точкой (при данных р и с). Критическая точка в однокомпонентной системе (критическая точка конденсации) определяется условиями [c.496]

Теплоотдача при капельной конденсации пара. Если конденсат не смачивает поверхность охлаждения, то конденсация пара приобретает капельный характер. На поверхности образуются и растут отдельные капли конденсата. Скоростная киносъемка показывает, что рост возникающих капелек в начальный период идет с очень высокой скоростью. Затем по мере увеличения размера капель скорость их роста постепенно снижается. При этом одновременно наблюдается непрерывно идущий процесс взаимного слияния капель. В итоге, когда отдельные капли достигают размера примерно одного или нескольких миллиметров, они скатываются с поверхности под влиянием силы тяжести. Общая плотность капель на поверхности конденсации увеличивается по мере возрастания температурного напора At = Наблюдения показывают, что при малых капельки конденсата зарождаются в основном на разного рода микроуглублениях и других элементах неоднородности поверхности (причем в первую очередь на тех, для которых локальные условия смачивания и работа адгезии имеют повышенное значение). При увеличении на поверхности конденсации может возникать, кроме того, очень тонкая (около 1 мкм и менее) неустойчивая жидкостная пленка. Она непрерывно разрывается, стягиваясь во все новые капельки, и восстанавливается вновь. При этом число капель на поверхности резко увеличивается. [c.158]

На поверхности теплообмена, температура которой ниже температуры насыщения. возникает конденсация пара. Если образующийся конденсат смачивает поверхность, то конденсация является пленочной, если конденсат ие смачивает поверхности, конденсация оказывается капельной. На технических поверхностях при конденсации чистого водяного пара обычно наблюдается пленочная конденсация. Устойчивая капельная конденсация может быть получена путем покрытия поверхности или введения в пар некоторых веществ (олеаты, стеараты или пальмитаты меди, цинка и железа), которые делают поверхность гидрофобной (т. е. несмачиваемой) по отношению к конденсату. [c.150]

В 1927 г. VII Мировая конференция мер и весов при участии 31 страны единогласно приняла температурный стандарт, предложенный лабораториями США, Англии и Германии . В определение такого стандарта включаются 1) указание на абсолютной шкале наиболее вероятных числовых значений для некоторых определенных уровней температуры (точек плавления, точек конденсации и т. д.) 2) описание прибора, измеряющего температуру 3) интерполяционная формула, связывающая настолько точно, насколько это возможно в данное время, изменение показаний прибора и изменения термодинамической температуры на любом промежуточ-иам уров1не температуры между любой парой сос едних фикси рава нных точек. [c.208]

В своих опытах с потоком водяного пара через сопло Иэллотт и Холланд показали, что в некоторой точке процесса расширения в не-запно образуется туман, который при надлежащем освещении можно рассмотреть в виде голубой дымки. Вероятно, перед началом конденсации в паре присутствуют частицы жидкости достаточна большие, чтобы обеспечить рост в среде перенасыщенного пара в точке конденсации. Уравнение Кельвина—Гельмгольца позволяет подсчитать в зависимости от поверхностного натяжения жидкости размер капель, которые могут расти. Например, Иэллотт и Холланд нашли степень перенасыщения, равную 5,6, когда температура пара равна 65° С непосредственно перед точкой конденсации. Если мы выберем для поверхностного натяжения величину, соответствующую горизонтальной поверхности (р —р"=0) при 65° С, мы получим для радиуса капли, начинающей расти, [c.247]

В этих случаях всегда развивается интенспвпый процесс коррозии металла. Если же температура поверхности нагрева выше точки росы паров воды в продуктах горения, то конденсация воды не происходит и имеющийся в газах SO2 пролетает котлоагре-гат, не причиняя ему вреда. [c.113]

Зависимость скорости коррозии от температуры поверхности может быть схематически представлена в следующем виде. Если температура стенки выше температуры точки росы паров серной кислоты, имеющихся в продуктах горения (т. е. выше наибольшей температуры, при которой возможна конденсация кислоты на новерхности), то конденсации кислоты не будет и коррозия будет отсутствовать. При температуре поверхности, равной температуре точки росы паров серной кислоты, конденсация будет происходить, но процесс коррозии будет идти медленно. Хотя температура раствора будет наивысшей возможной (т. е. с этой точки зрения скорость коррозии могла бы быть высокой), но концентрация кислоты в пленке может оказаться слишком высока и процесс практически не пойдет. Кроме того, если он и сможет нойти, то при такой температуре количество выпадающей кислоты окажется малым и коррозия будет задерживаться недостатком кислоты. При температуре более низкой, чем точка росы паров кислоты, концентрация ее может оказаться соответствующей наибольшему воздействию на металл, да и количество выпадающей кислоты возрастет. Температура же останется на еще достаточно высоком уровне. Это вызовет резкое усиление процесса коррозии. [c.123]

Так как при Т < То химический потенциал в термодинамическом пределе должен считаться тождественно равным нулю вместе со всеми производными (рис. 72), то мы приходим к выводу, что в точке конденсации Т = То сам химический потенциад и его первая производная меняются непрерывно, ц То + 0) = ц То — 0) = 0 и ц То + 0) = = Л (То - 0) = о, а вторая производная / "(Г) имеет скачок [c.269]

В качестве еще двух примеров систем, находящихся в метастабильном состоянии благодаря наличию некоторого внутреннего пассивного сопротивления , можно привести соответственно пересьщенный пар и перегретую жидкость. Если пар, находящийся теоретически в точке конденсации (а именно при температуре насьщения, соответствующей данному давлению, как показано в приложении А к гл. 7), быстро расширяется вследствие понижения давления, уменьшая тем самым температуру, то конденсация может начаться не сразу же после начала понижения давления, как следовало бы ожидать, а лишь после того, как давление понизится достаточно сильно. В течение этого промежутка [c.37]

Если зарождение атом-вакансионных состояний гомогенно и существует накачка через поверхность, то конденсация атом-вакансионной фазы начнется вблизи поверхности после преодоления порога. Последующее нарастание возбуждения увеличивает число атом-вакансионных нар и область атом-вакансионных состояний во -вдем объеме кристалла. В случае гетерогенного зарождения существует критический размер зародыша для образования атом-вакансионных фаз. При этом их образование будет определяться объемом V, общей концентрацией N областей атом-вакансионных состояний во всем объеме кристалла, их поверхностной энергией и мощностью накачки "f. [c.12]

Эта температура, ллшълвиля температурой Кюри Т , определяет критическую точку с координатами (Гс. SS Мс = 0). Свойства вещества в этой точке и ее окрестности очень похожи на свойства вблизи критической точки конденсации. Ниже мы обнаруживаем существование не равного нулю значения М даже при нулевом значении магнитного поля. Такая спонтанная намагниченность возникает благодаря межмолекулярным взаимодействиям, которые при зтих условиях приводят к частичному упорядочению спинов. Ниже изотермы также имеют горизонтальный участок. Однако в отличие от фазового перехода жидкость — пар только две крайние точки этого участка изотермы соответствуют физическим состояниям — в данном фазовом переходе мы не имеем двух сосуществующих фаз (хотя отметим, что наличие доменов в реальном ферромагнетике при температурах ниже имеет некоторую аналогию с сосуществованием фаз). [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...