Параметры жидкости, влажного, сухого и перегретого пара

ПАРАМЕТРЫ ЖИДКОСТИ, ВЛАЖНОГО, СУХОГО И ПЕРЕГРЕТОГО ПАРА [c.57]

При большем давлении описанный процесс парообразования может быть представлен зависимостью аЬ с . Построив такие зависимости процессов парообразования при нескольких значениях давления и соединив соответствующие точки бис между собой, можно получить границы 1 — нижняя пограничная кривая между кипящей жидкостью и влажным насыщенным паром, характеризуемая нулевой степенью сухости (х = 0) 2 — верхняя пограничная кривая, соответствующая параметрам сухого насыщенного пара (х = 1). Это граница между влажным и перегретым паром. [c.34]

Дальнейшие обозначения все величины с индексом (о) соответствуют состоянию жидкости при 0°С с индексом ( ) или Q — состоянию жидкости при температуре кипения, отвечающей давлению р с индексом (") — состоянию сухого насыщенного пара с индексом ( f) — состоянию влажного насыщенного пара состояние перегретого пара характеризуется параметрами без индексов. [c.61]

Рассмотрим каждый из этих этапов. Предварительно условимся помечать параметры кипящей жидкости одним штрихом, параметры сухого насыщенного пара двумя штрихами, параметры влажного пара снабжать индексом х , а параметры перегретого пара оставлять без индексов и штрихов. [c.79]

Рассмотрим процесс парообразования при постож[ном давлении р = onst в v—диаграмме, для чего используем обозначения, принятые в предыдущем параграфе параметры жидкости ири температуре О °С обозначим Vq, s , (q, насыщенной жидкости — v, s, i, влажного насыщенного пара — v , s , i , сухого насыщенного пара — v", s", i", перегретого пара — v, s, t, i. [c.194]

Из приведенных соотношений следует, что вся теплота, подводимая к кипяш,ей жидкости для получения пара любого состояния (сухого, насыш,енного, влажного или перегретого), идет на увеличение энтальпии пара. Энтропия перегретого пара может рассматриваться как сумма энтропий кипящей жидкости, процессов парообразования и перегрева пара. При высоком перегреве пара, когда его температура значительно выше температуры парообразования, водяной пар приближается по своим свойствам к идеаль ному газу. В этом случае его параметры удовлетворяют уравнению Клапейрона. Удельный объем перегретого пара можно прибли женно определять по уравнению Клапейрона [c.47]

Пусть 1 кг воды при О °С находится в цилиндре с подвижегым поршнем, оказывающим на жидкость постоянное давление. Ма V—/>диаграмме (рис. 11.2) состояние воды с этими параметрами может быть определено точкой 1. При этом жидкость является ненасыщенной. Затем по мере подвода теплоты температура жидкости увеличивается, объем ее растет, вода переходит в состолиие насыщенной жидкости (точка 2). При дальнейшем подводе теплоты начинается процесс парообразования, вода находится в состоянии влажного насыщенного пара, ее температура остается постоянной. Процесс получе1Н1я сухого насыщенного нара из насыщенной жидкости на диаграмме изображается отрезком 2—3, причем на этом участке изобара совпадает с изотермой. В точке 3 пар находится в состоянии сухого насыщенного если его н дальше нагревать при постоянном давлении, сухой пар становится перегретым (точка 4). Если же подобный процесс парообразования рассмотреть ири более высоком давлении pi, изобара, соответствующая этому давлению, на диаграмме пройдет выше изобары р и точки, характеризующие процесс парообразования, разместятся на диаграмме следующим образом точка 1 лежит почти на вертикали, [c.194]

На рис. 4-3 показаны графики распределения локальных давлений и максимального переохлаждения пара по обводу профиля С-9012А для перегретого, насыщенного и влажного пара на входе перед решеткой по параметра.м полного торможения (Ма = = 0,7 Re = 2,5-10 г = 0,75 Д,р = 0,1). Модальный размер капель иа входе в решетку <з и был значительным п составлял около 80 мкм. Анализируя эти графики, можно отметить, что при переходе от перегретого к- сухому иасыщенному, а также к влажному пару относительное давление возрастает во всех точках обвода профиля. Однако наиболее интеясивное увеличение давления обнаруживается на конфузорных участках, а наименее интенсивное — па диффу-зорных участках (спинки). Этот результат объясняется испарением капель в конфузор-ном потоке и его увлажнением в развитом диффузорном потоке. В процессе расширения влажного пара температура капель оказывается выше, чем температура переохлажденного пара и (при больших размерах капель) чем температура насыщения. При торможении на диффузорных участках температура пара повышается и, таким образом, температура капель может быть ниже температуры пара, что вызывает частичную конденсацию (увлажнение) пара. Ускорение перегретого и переохлажденного пара осуществляется только в результате геометрического воздействия. Поток переохлажденного пара с каплями жидкости испытывает также расходное и тепловое воздействие. При наличии скольжения (а оно неизбежно имеет место в каналах решетки) определенную роль играет механическое взаимодействие фаз. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...