Дифракция прямолинейного края

ДИФРАКЦИЯ НА КРУГЛОМ ОТВЕРСТИИ, КРУГЛОМ ПРЕПЯТСТВИИ и НА ПРЯМОЛИНЕЙНОМ КРАЕ НЕПРОЗРАЧНОГО ЭКРАНА [c.130]

Дифракция света на прямолинейном крае непрозрачного экрана. Свет, исходящий из точечного источника S, падает на непрозрачный экран 5i, имеющий прямолинейный край и простирающийся влево до бесконечности. Наблюдение ведется на экране Э-2 (рис. 6.11). Так как волновой фронт ограничивается прямолинейным краем полуплоскости, то наблюдается дифракция. Для оценки дифракционной картины на экране необходимо, как и в предыдущих [c.132]

Пользуясь спиралью Корню, можно количественно решать задачи, подобные упомянутым выше, т. е. задачи о дифракции на препятствиях, ограниченных прямолинейными краями. Амплитуда колебания, обусловленная какой-либо частью фронта световой волны, выражается вектором, замыкающим участок спирали, соответствующий данной части фронта волны. Действие всего фронта волны, т. е. фронта, не закрытого никакими препятствиями, изобразится вектором Р Р , соединяющим концы спирали. [c.167]

Интенсивность волны при дифракции на прямолинейном крае полубесконечной плоскости [c.62]

Картина распределения интенсивности волны при дифракции электронной волны на прямолинейном крае полубесконечной плоскости [c.64]

По определению, данному в учебниках физики, дифракция света - это нарушение законов геометрической оптики, наблюдаемое в местах резкой неоднородности среды. Отклонение распространения света от прямолинейного, огибание препятствий световыми лучами происходит вблизи краев непрозрачных тел. Оно обусловлено волновой природой света. Как выглядит дифракция у прямолинейного края непрозрачного экрана, иллюстрирует рис. 23. Если осветить экран параллельным пучком света, состоящим из плоских волн, то в области геометрической тени интенсивность света не равна нулю. Она постепенно уменьшается в сторону тени, а в освещенной области возникают полосы максимумов и минимумов освещенности, параллельные краю экрана. [c.34]

Дифракция Френеля. на прямолинейном крае экрана [c.279]

Строгое электродинамическое решение задачи дифракции плоской электромагнитной волны на прямолинейном крае идеально проводящего полубесконечного экрана было получено в 1894 г. А. Зоммерфельдом. С тех пор было найдено строгое решение лишь нескольких дифракционных задач (Л. И. Мандельштам, В. А. Фок и др.). Для большинства задач метод Френеля дает единственный путь решения и приводит к практически удовлетворительным результатам. Несмотря на отмеченные выше принципиальные трудности и ограниченную применимость, он оказался чрезвычайно плодотворным. [c.283]

Чем обусловлено различие векторных диаграмм для дифракции на прямолинейном крае экрана (см, рис, 6.8) и на круглом отверстии (см, рис. 6.4) [c.283]

ДИФРАКЦИЯ ФРЕНЕЛЯ НА ПРЯМОЛИНЕЙНОМ КРАЕ [c.393]

Дифракция Френеля на прямолинейном крае. Рассмотрим -теперь дифракцию Френеля на полубесконечной плоскости, ограниченной острым прямолинейным краем. Это особенно важно для выяснения поведения поля вблизи границы геометрической тени. Ограничимся только случаем, когда линия Р Р, а также ее проекция (здесь ось х) на полуплоскость перпендикулярна краю (рис. 8.36). Если X — расстояние от края полуплоскости до начала координат (которое лежит на линии Р Р), то интегрирование производится по области [c.395]

Более поздняя статья [77] касается, дифракции на щели, на непрозрачной полоске и. прямолинейном крае. [c.397]

В приведенном примере они удовлетворяются при Гд, Го > 9 см. Впрочем, квадратичным приближением (41.2) пользуются даже тогда, когда условия (41.4) не выполняются. Это делается при вычислении интеграла 1-1) в несущественных частях области интегрирования, где точное знание фазы Ф не имеет значения. Пример такого рода будет приведен в следующем параграфе при рассмотрении дифракции на прямолинейном крае экрана. [c.280]

Для увеличения разрешающей способности предлагалось использовать дифракцию радиоволн от края Луны (см. задачу 2 к 42). Оценить разрешающую способность этого метода для тех же волн в предположении, что край Луны действует как тонкий непрозрачный экран, ограниченный прямолинейным краем. [c.377]

В первом томе развивается теория электроакустических преобразователей, в частности, устанавливаются соотношения между геометрической формой рупоров и звуковых антенн и их акустическими характеристиками. Рассматривается дифракция волн от прямолинейного края и круглого отверстия и излагаются методы решения дифракционных задач. Исследуются неустановившиеся волновые явления, в том числе и в случае дифракций, дается оценка энергетических соотношений в нестационарном волновом поле. [c.3]

ДИФРАКЦИЯ РАЗРЫВНОЙ УПРУГОЙ ВОЛНЫ от ПРЯМОЛИНЕЙНОГО КРАЯ И от КРУГЛОГО ОТВЕРСТИЯ [c.28]

Дифракция от прямолинейного края. На рис. 1 изображен край полуплоскости 5. Волна, несущая разрыв скорости, приходит снизу. Ищется давление в точке наблюдения А как функция времени и координат точки р и б. Для нахождения этого результата нужно согласно принципу Гюйгенса суммировать в А давления, создаваемые каждым элементом открытой полуплоскости, полагая, что скорость в ней задана и равна Опустим пер- [c.28]

Применим эти соображения к классической задаче о дифракции от прямолинейного края полубесконечного жесткого бесконечно тонкого экрана. Задача эта сводится к плоской. Пусть плоская волна с фронтом ВВ (рис. 8), распространяясь слева направо, встречает край О экрана ОВ. Образуется отраженная волна С С [c.223]

НЕСТАЦИОНАРНАЯ ЗАДАЧА О ДИФРАКЦИИ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ ОТ ПРЯМОЛИНЕЙНОГО КРАЯ [c.226]

Поясним метод на примере. Пусть ищется поле, возникающее при дифракции единичной плоской разрывной волны давления от прямолинейного края полубесконечного экрана. Волна распространяется параллельно плоскости экрана и фронт ее достигает экрана в момент =0. Перед фронтом единичной волны давление равно нулю, позади фронта —единице. Дифракционное явление развивается в цилиндре радиуса t. Ось цилиндра — край экрана задача является плоской. Граничные условия таковы на верхней полуокружности р=1 (рис. 1), на нижней полуокружности р=0. На обоих берегах разреза АС др/дп=0 (экран предполагается жестким). [c.242]

Большой принципиальный интерес представляет принадлежащее Зоммерфельду точное решение задачи о дифракции плоской волны относительно прямолинейного края полубесконечного экрана. Потенциал в этом случае не зависит от координаты, отсчитываемой вдоль края экрана, и задача приводится, следовательно, к плоской. Идея решения вкратце такова условия, существующие на экране, могли бы получиться в свободном поле при наличии второго, симметрично расположенного источника. Однако такого источника на самом деле нет. Но если ему нет места в действительном физическом пространстве, то его можно поместить во вспомогательном фиктивном пространстве. Строится двулистная рима-нова поверхность. Один лист физический, другой фиктивный оба листа сшиты по линии экрана. Остается подобрать симметричную относительно шва функцию, удовлетворяющую волновому урав- [c.276]

Дифракция от прямолинейного края [c.367]

У края преграды или при прохождении электромагнитных волн через отверстие наблюдается явление дифракции волн, т. е. отклонение направления их распространения от прямолинейного (рис. 242). [c.249]

Явление отклонения света от прямолинейного направления распространения при прохождении у края преграды называется дифракцией света. [c.267]

Одним из классических опытов такого рода является дифракция волн на прямолинейном крае полубеско-нечной плоскости, которая количественно анализируется с помощью спирали Корню. В результате дифракции возникают полосы, параллельные прямолинейному краю экрана, видимость которых постепенно уменьшается при удалении от края экрана. Под экраном интенсивность дифрагированной волны плавно уменьшается (рис. 39). [c.63]

ТГеперь с помощью спирали Корню легко получить распределение интенсивности вблизи края геометрической тени при дифракции плоской волны на прямолинейном крае экрана. При любом расположении точки наблюдения Р относительно края экрана верхняя часть волновой поверхности полностью открыта (см. рис. 6.7). Поэтому на векторной диаграмме колебанию в Р сопоставляется вектор QP, конец которого всегда находится в верхнем фокусе Р (рис. 6.8, б). Положение начала этого вектора (точки Q) на спирали Корню зависит от положения точки наблюдения Р. Когда Р находится на границе геометрической тени (т. е. край экрана на рис. 6.7 совпадает с осью у и (1=0), точка Q совпадает с О и колебание изображается вектором ОР, равным половине вектора РР сопоставляемого колебанию при полностью открытой волновой поверхности. Поэтому интенсивность при =0 в четыре раза меньше интенсивности /о в отсутствие экрана. При перемещении точки наблюдения Р в освещенную область, т. е. вверх на рис. 6.7, точка Q на векторной диаграмме (рис. 6.8, б) будет перемещаться по нижней ветви спирали Корню. При этом интенсивность будет последовательно проходить через максимумы и минимумы (рис. 6.9, с >0). В первом, наибольшем из максимумов /=1,37 /р, а в первом минимуме /=0,78/(). С увеличением расстояния с1 от края геометриче- [c.281]

Тем временем в работах Пьера Симона де Лапласа (1749—1827 гг.) и Жана-Батиста Био (1774—1862 гг.) развивалась далее корпускулярная теория. Ее сторонники предложили считать объяснение явления дифракции достойным премии, учрежденной на 1818 г. Парижской Академией наук, надеясь, что исследования в этой области полностью подтвердят корпускулярную теорию. Однако их надежды не оправдались — несмотря на сильное сопротивление, премия была присуждена Августину Жаку Френелю (1788—1827 гг.), исследование которого [19] основывалось на волновой теории и явилось первым из серии работ, полностью развенчавших в течение нескольких лет корпускуляр-пую теорию. Сущность его исследования состояла в синтезе идеи Гюйгенса о построении волнового фронта как огибающей сферических волн и принципа интерференции Юнга. Этого, как показал Френель, оказалось достаточно для объяснения не только прямолинейности распространения света, но и небольших отклонений от прямолинейности , т. е. явления дифракции. Френель решил задачи о дифракции па крае, небольших отверстиях и экране наиболее убедительным оказалось экспериментальное подтверждение Aparo предсказания, выведенного Пуассоном из теории Френеля и состоявшего в том, что в центре тени от круглого диска должно находиться светлое иятно. [c.17]

Впервые такой метод был осуществлен в 1896 г. Зоммерфельдом (1868—1951) в задаче о дифракции плоской волны на прямолинейном крае экрана. Зоммерфельд рассмотрел идеально проводящий (а потому непрозрачный) экран, толщина которого пренебрежимо мала по сравнению с длиной волны. Хотя в оптике такой случай и невозможно осуществить, решение Зоммерфельда имеет большое значение, так как оно позволяет судить о точности и границах применимости приближенных методов. В 1897 г. Рэлей решил задачу о дифракции на узкой щели (Ь Я,) в бесконечно тонком идеально проводящем экране. В курсе общей физики нет возможности приводигь эги решения ). Сравним только их результаты с тем, что дает простой метод Френеля, чтобы составить более конкретное представление о границах применимости этого метода. [c.297]

Дифракция разрывной упругой волны от прямолинейного край и от круглого отверстия. Журн. техн. физ., т. 9, вып. 6. [c.13]

В настоящей статье эти соображения использованы при решении классической задачи о дифракции плоской волны от прямолинейного края полубезграничного бесконечно тонкого совершенно жесткого экрана. [c.226]

Дифракция света — нарушение законов геометричеадай оптики, наблюдающееся в местах резкой неодиородностя среды. Она приводит к отклонению распространения света от прямолинейного вблизи краев непрозрачных тел, к огибанию препятствий световыми лучами. [c.185]

И наконец, последнее замечание. Иногда в литературе приходиться сталкиваться с мнением, что сама постановка данного класса задач нуждается в определенной модификации, поскольку якобы импедансные граничные условия Леонтовича непригодны вблизи ребер. В обоснование этого утверждения приводится следующий довод условия Леонтовича получены только для слабо искривленных поверхностей, в то время как ребро — это точка, в которой кривизна бесконечно велика. Легко, однако, видеть, что это обстоятельство не дает оснований подвергать сомнению постановку рассмотренной задачи и ей подобных. Действительно, условия Леонтовича здесь используются только на прямолинейных участках поверхности, где они безусловно верны, а поле вблизи края описывается при помощи особого граничного условия — условия на ребре (см. 3.1). Мы хотим здесь подчеркнуть, что для ребер любые граничные условия в обычной форме, в том числе и условия идеальной проводимости, в равной степени теряют смысл и должны быть дополнены независимыми от них соображениями. Таким образом, суть дела не в том, насколько приемлемы те или иные типы граничных условий, а в toм, насколько правомерны геометрические идеализации реальных тел бесконечно тонкими лентами или полуплоскостями, клиньями, скачкообразными границами раздела материальных сред и т. д. Однако весь имеющийся опыт решения фунда.мен-тальных задач дифракции волн подтверждает корректность идеализаций такого типа для расчета интегральных характеристик рассеяния и наведенных полей при достаточном удалении от ребра. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...