Принцип освобождаемости от связей

Согласно принципу освобождаемости от связей, несвободное твердое тело можно рассматривать как свободное, находящееся под действием задаваемых сил и реакций связей. [c.121]

Согласно принципу освобождаемости от связи отбросим связь, заменив ее действие реакцией N. Тогда для несвободной материальной точки М получим основное уравнение динамики [c.65]

В чем сущность принципа освобождаемости от связей [c.74]

В этом случае принцип освобождаемости от связей используют следующим образом. [c.309]

На арку действуют две активные известные силы горизонтальная сила Q, приложенная в точке О, и вертикальная сила Р, приложенная в точке Е. Применяя принцип освобождаемости от связей, отбросим мысленно шарнирные закрепления в точках Л и В и заменим их действие силами реакций. Величины и направление этих реакций неизвестны. Следовательно, их можно представить двумя составляющими каждую Ри и р1 у. Таким образом, для системы [c.65]

Обозначим вес кирпича через Р. К кирпичу, являющемуся несвободной. материальной точкой, приложена одна задаваемая сила — его вес Р. Применив принцип освобождаемости от связей, отбросим мысленно наклонную ленту конвейера, заменив ее действие на кирпич соответствующей силой реакции. Эта сила реакции имеет две составляющие нормальную составляющую — силу реакции Р, перпендикулярную к плоскости ленты, и силу трения скольжения, , кирпича о ленту конвейера, направленную в сторону, противоположную движению, т. е. вдоль ленты конвейера вверх. [c.32]

Принцип освобождаемости от связей. В задачах динамики несвободной системы материальных точек пользуются принципом освобождаемости от связей, который уже применялся в задачах статики. Отбрасывая мысленно связи, наложенные на систему, включают силы реакций связей в число задаваемых сил. При этом несвободная система материальных точек рассматривается как система свободная, движущаяся под действием задаваемых сил и сил реакций связей. [c.338]

Решаем задачу методом кинетостатики. Применив принцип освобождаемости от связей, рассмотрим каждую из масс в отдельности. [c.361]

Решение. При решении этой задачи методами статики надо, применив принцип освобождаемости от связей, мысленно разорвать тягу АС, заменить ее действие на рычаги соответствующими силами реакций связей и рассмотреть отдельно равновесие верхнего и нижнего рычагов. После исключения из составленных уравнений равновесия силы реакции тяги АС можно определить вес Р поднимаемого груза К. [c.389]

Остается определить силу опорной реакции Вновь применяя принцип освобождаемости от связей, мысленно отбрасываем опору О, возмещая ее отсутствие силой опорной реакции [c.401]

Для определения вертикальной составляющей силы опорной реакции в точке В дадим опоре В возможность двигаться в вертикальном направлении. С этой целью, применив принцип освобождаемости от связей, заменим выступ пола в точке В опорой на катках, которая может перемещаться в вертикальном направлении (см. рис. б). [c.402]

Если по условию задачи требуется определить силы реакций связей, то задачу следует решать в два этапа 1) с помощью уравнений Лагранжа или общего уравнения динамики определить ускорения точек системы, 2) применив принцип освобождаемости от связей, использовать дифференциальные уравнения движения соответствующей материальной точки, либо применить метод кинетостатики. [c.539]

Р — равнодействующая всех сил, приложенных к этой точке. При свободном движении в ЕРг войдут только активные силы. Если же движение несвободное, то сначала отбрасывают связи и заменяют их действие силами реакций связей (т. е. применяют принцип освобождаемости от связей). Затем несвободную материальную точку рассматривают как свободную, тогда в число HPi войдут и активные силы и реакции связей. [c.210]

В фундамент дисциплины дня решения задач статики и всей механики заложен еще один очень важный принцип. Называется он принципом освобождаемости от связей и формулируется следующим образом. [c.8]

Аксиома связей (принцип освобождаемости от связей). Всякое несвободное тело можно освободить от связей, заменив иг реакциями, после чего рассматривать тело как свободное, находящееся под действием заданных сил и реакций связей. [c.31]

Если на движущуюся точку наложены связи, то на основании принципа освобождаемости от связей точку можно превратить в свободную, мысленно отбросив связи и заменив действие каждой из них на точку реакцией этой связи Nft. Тогда на точку кроме активных сил с равнодействующей F будет действовать равнодействующая реакций связей N, и основное уравнение динамики точки запишется в виде [c.106]

Кинетостатический принцип составления уравнений движения механизма иногда называют принципом освобождаемости от связей, что нельзя считать удачным, так как реакция связи не может полностью заменить действия связи. [c.161]

Решение. Рассмотрим равновесие плиты. Применим принцип освобождаемости от связей. Так как направление реакции Йд неизвестно, то заменим эту силу тремя составляющими Реакция Йв перпендикулярна [c.54]

Принцип освобождаемости от связей. [c.96]

Движение несвободной Так же как в статике, в динамике имеет место материальной точки принцип освобождаемости от связей. [c.96]

Рассмотрим динамическое поведение отдельного условного планетарного дифференциального ряда с основными звеньями г, р, q, принадлежащего какому-либо планетарному механизму. Выделим из общей динамической системы планетарного механизма ее часть, схематически показанную на рис. 59, а. Воспользовавшись принципом освобождаемости от связей, действие на выделенную часть динамической системы связанных с нею элементов планетарного механизма заменим реактивными моментами М , Мр, Mj. [c.130]

Пусть в теле, находяш,емся в ненапряженном состоянии, под воздействием внешних нагрузок возникли напряжения и соответствую-ш,ие им большие деформации. Тело перешло в первое промежуточное состояние. В этом состоянии в теле мысленно намечается замкнутая (пока неизвестная) поверхность, часть тела, ограниченная этой поверхностью, удаляется, а ее действие на оставшуюся часть заменяется по принципу освобождаемости от связей силами, распределенными но этой поверхности. Далее эти силы, перешедшие в разряд внешних, мгновенно уменьшаются до нуля. В результате в окрестности граничной поверхности возникают большие деформации, которые накладываются на большие начальные деформации, уже имеюш,иеся в теле. Изменяется и форма образованной граничной поверхности, принимая заранее заданную форму. Тело переходит в следуюш,ее второе промежуточное состояние. [c.268]

Наряду с уже образованными в теле включениями в нем могут возникать и микропоры (полости). Образование микропор при наличии давления внутри микропоры моделируется следующим образом 120]. В некотором состоянии в теле мысленно намечается замкнутая поверхность (будущая граница микропоры), и часть тела, ограниченная этой поверхностью, удаляется, а ее действие на оставшуюся часть заменяется по принципу освобождаемости от связей силами. [c.330]

Части тела, ограниченные этими поверхностями, удаляются, а их действие на оставшуюся часть заменяется по принципу освобождаемости от связей силами, распределенными по данным поверхностям. Далее эти силы, перешедшие в разряд внешних. [c.37]

Применяя принцип освобождаемости от связей, мысленно разрезаем трос и заменяем его действие на лифт силой реакции R, направленной по вертикали вверх. Ось J направим вдоль траектории лифта, задаче 8.5 т.е. по вертикали вниз. [c.17]

Применим принцип освобождаемости от связей и напишем три диф ференциальных уравнения плоского движения шара [c.294]

Закон освобождаемости от связей (принцип освобождаемости от связей). В задачах динамики несвободной материальной системы пользуются [c.389]

Согласно принципу освобождаемоста от связей, действие сея-зей на тело заменяют соответствующими силами — реакциями связей. [c.18]

Полученные выше при решении подавляющего большинства задач динамики системы уравнений могут быть непосредственно выведены с помощью уравнений Лагранжа. Если по условию задачи требуется найти силы реакций связей, то, определив с помощью уравнений Лагранжа ускорения точек системы, применяют принцип освобождаемости от связей к соотве тствующей массе системы с последующим использованием одной из общих теорем динамики либо метода кинетостатики. [c.473]

Связью, наложенной на балку АВ, является жесткая заделка А. Применяя принцип освобождаемости от связей к балке АВ, заменим действие этой заделки на балку силами реакций А л и Кл и реактивным моментом Мл (рис. 72, б). Рассмотрим теперь равновесие балки АВ как свободного твердого тела, на которое действуют заданные силы F, Q и пара сил с моментом т, а также неизвестные силы реакций Ха и Кл и пара сил в заделке с реактивным моментом Ма- Для составления уравнений равновесия этой произвольной плоской системы сил выбирйем оси координат, как показано на рис. 72, б, и принимаем за центр моментов точку А. [c.103]

Применяя принцип освобождаемости от связей, отбросим мысленно шарнирные закрепления в точках Л и В и заменим их действие силами реакций. Модули и направления этих реакций неизвестны. Поэтому необходимо неизвестную по направлению реакцию в каждой из двух шарнирно неподвижных опор Л и В разложить на горизонтальную и вертикальную составляюьцие Хц, Ку1 и Хд, У в (рис. 76). Таким [c.108]

Решение. Рассмотрим равновесие балки. Связями являются неподвижный опорный шарнир А и опора на катки В. Пользуемся принципом освобождаемости от связей и заменим их действия силами - реакциями связей. Реакция катков перпендикулярна опорной поверхности катков (см. 3 гл. 1). Реакция неподвижного шарнира А заранее по направлению неизвестна, но имеем случай, когда на балку действуют в плоскости три непараллельные силы Р Ад, и, следовательно, согласно теореме о трех силах, их лин1 и действия пере-секак)тся в одной точке. Эта точка С находится на пересечении линий действия сил Р я Рд. Реакция Р лежит на прямой АС. Найдем угол р. Из Д B D ВС = BD tg 60° = 3 /з м. Из Д AB по теореме Пифа--гора АС = ]/аВ + ВС = 2 /Тз м. Следовательно sin р = = ВС/АС = 3 1/3/2 /Тз = 0,720 р = 46° 06 os Р = 0,693. [c.47]

Рассмотрим данную задачу для плоского случая в рамках теории многократного наложения больших деформаций [120]. Укрупненная постановка задачи приведена в п. 4.4.5. Повторим ее здесь еш,е раз. Пусть в нелинейно-упругом теле, находяш,емся в начальном состоянии, под воздействием внешних усилий возникли большие плоские статические деформации и напряжения. Тело перешло в первое промежуточное состояние. Далее в этом теле мысленно намечается замкнутая поверхность, и часть тела, ограниченная этой поверхностью, удаляется, а ее действие на оставшуюся часть заменяется по принципу освобождаемости от связей силами, распределенными по этой поверхности. Далее эти силы, перешедшие в разряд внешних, квазистатически (например, изотермически) уменьшаются до нуля. Это вызывает возникновение больших (по крайней мере, в окрестности граничной поверхности) деформаций и напряжений, которые накладываются на большие уже имеюш,иеся в теле (начальные) деформации и напряжения. Тело перешло в конечное состояние. Естественно, изменилась и форма образованной граничной поверхности (форма контура повре- [c.323]

Модель образования включения может быть, например, следующая. Мысленно удаляем часть тела, ограниченную намеченной поверхностью, а ее действие на оставшуюся часть тела заменяем по принципу освобождаемости от связей силами, распределенными по этой поверхности. Ясно, что такое действие не изменит напряженно-деформированное состояние оставшейся части тела. Затем полость, образованную удалением части тела, заполняем упругим материалом с другими свойствами. Далее силы, действующие по границе тела, образованной удалением его части (перешедшие в разряд внешних), квазистатически (например, изотермически) уменьшаются до нуля. Это вызывает возникновение больших (по крайней мере, в окрестности [c.333]

Для случая последовательного образования полостей механическая постановка задачи следующая. В начальном (ненапряженном) состоянии в теле отсутствуют напряжения и деформации. Затем под воздействием внешней начальной нагрузки, приложенной к телу, в нем накапливаются начальные большие деформации. Тело переходит в первое промежуточное состояние. В области, занимаемой телом, мысленно намечается замкнутая поверхность. Часть тела, ограниченная этой поверхностью, удаляется, а ее действие на оставшуюся часть заменяется по принципу освобождаемости от связей силами, распределенными по данной поверхности. Далее эти силы, перешедшие в разряд внешних, мгновенно изменяются (в вязкоупругом теле это происходит в заранее заданный момент времени г в предположении о квазистатичности деформирования после мгновенного снятия нагрузок). Это вызывает возникновение в оставшейся части тела дополнительных больших (по крайней мере в окрестности вновь образованной граничной поверхности) деформаций и напряжений, которые накладываются на начальные. Изменяется граница тела, и оно переходит во второе промежуточное состояние. В этом состоянии в теле намечается новая замкнутая поверх- [c.38]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.28 , c.421 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.31 , c.292 , c.307 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.17 , c.18 ]

Аналитическая механика (1961) -- [ c.248 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...