Механика релятивистская

Механики релятивистской закон основной динамический 291 [c.343]

Теория возмущений занимает центральное место среди приближенных методов интегрирования дифференциальных уравнений. Однако в задачах с малым параметром е при старшей производной сколь угодно малые изменения параметра приводят к конечным приращениям решения. При в=0 понижается порядок уравнения. Различие фазовых траекторий исходной и вырожденной систем существенно усложняет получение приближенных решений. Сингулярные уравнения встречаются в механике, релятивистской теории поля и в основном теориях движения плазмы, жидкости и газа. [c.331]

Здесь действует тот самый принцип соответствия Н. Бора, о котором мы упоминали в Рассуждении о законах . Более широкие законы релятивистской термодинамики, опровергающие тепловую смерть Вселенной, которые сейчас создаются, никогда не отменят ее второго закона, а будут включать его как частный случай, сохраняющий силу в определенных для него пределах (так же, как классическая механика входит как часть в механику релятивистскую). [c.148]

По существу всю механику релятивистской свободной частицы описывают два ур-ния [c.51]

Системы сингулярно-возмущенных уравнений встречаются в механике, релятивистской теории поля, в гидродинамике вязкой жидкости и магнитной гидродинамике. Трудности решения подобных систем явились причиной [c.337]

Альберт Эйнштейн (1879—1955) — выдающийся ученый-физик, создатель специальной теории относительности (релятивистская механика) и общей теории относительности. [c.186]

Новая релятивистская механика (теория относительности), созданная в начале XX в. немецким физиком Альбертом Эйнштейном (1879— 1955), коренным образом изменила представления механики [c.5]

О том, что момент времени / одинаков в обеих системах — латинской и греческой. Если рассматривать t как параметр, то равенство (34) выражает лишь геометрический факт —связь между производными по параметру от функций, зависящих от этого параметра, в различных системах координат. Но если параметр / понимается как время, то правило (34) оказывается верным лишь тогда, когда время в латинской и греческой системах протекает одинаково и когда для этих сред имеет смысл понятие одновременности, т. е. когда могут быть указаны в них одинаковые моменты времени. Отказ от этого предположения является краеугольным камнем релятивистской механики Эйнштейна, в которой формула (34) уже неприменима. [c.32]

В начале первой главы механика была определена как наука о движении материальных объектов, происходящем в пространстве и во времени. Различные системы механики, например классическая механика и релятивистская механика, отличаются одна от другой прежде всего смыслом, который вкладывается во все использованные в этом определении термины — пространство, время, материальный объект, движение. [c.39]

Объектом изучения классической механики служат не явления в физических полях и не явления, связанные с элементарными частицами материи, а движения их больших скоплений (тел и сред) со скоростями, много меньшими скорости света. Говоря далее о материальных объектах классической механики (или просто о материальных объектах), мы будем иметь в виду большие скопления , движущиеся подобным образом. Материальные объекты такого рода повсеместно окружают нас, и поэтому область приложения законов классической механики весьма широка. Кроме того, иные системы механики, изучающие иные явления материального мира, строятся так, чтобы их законы переходили в законы классической механики в пределе , при переходе от их исходных моделей к исходной модели классической механики. Так, например, законы релятивистской механики переходят в законы классической механики в пределе , т. е. при предположении, что скорости изучаемого движения малы по сравнению со скоростью света. [c.39]

Естественно поставить вопрос почему нельзя было с самого начала постулировать уравнения (22) либо (29), если они являются лишь ковариантной записью второго закона Ньютона Действительно, такой постулат мог бы быть положен в основу механики (голономных систем). Именно, в наше время построение новых систем механики, в частности, релятивистской механики. [c.164]

Современное обсуждение вопросов об изменении содержания курса теоретической механики нашло свое отражение в третьей части, посвященной механике сплошных сред, и в четвертой части, в которой изложены основы релятивистской механики. [c.5]

Глава 17. ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННЫЕ И КИНЕМАТИЧЕСКИЕ СООТНОШЕНИЯ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ МЕХАНИКИ [c.277]

Релятивистская механика — это этап развития механ 1ки, без которого невоз можно построить ее современный курс. [c.277]

Таким образом, постулат релятивистской механики (171.22) учитывает конечность распространения скорости света. [c.278]

Из равенств (171.33) следует, что преобразования координат и времени в релятивистской механике равноправны. [c.279]

Из формулы (173.14) следует, что в релятивистской механике ускорение точки меняется при переходе от одной инерциальной системы к другой. [c.283]

Глава 18 ДИНАМИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ МЕХАНИКИ [c.287]

При выводе релятивистского динамического уравнения движения точки необходимо потребовать, чтобы оно было ковариантно (сохраняло свой характер) или инвариантно (оставалось неизменным), так как выбор координатных систем произволен у, не должен влиять на физические факты и основные законы, отражающие их. Переход от одной системы координат к другой в релятивистской механике сопровождается преобразованиями Лоренца. Следовательно, искомый динамический закон должен быть ковариантен относительно преобразований Лоренца, Заметим, что в [c.287]

ВТОРОЙ ЗАКОН НЬЮТОНА В РЕЛЯТИВИСТСКОЙ МЕХАНИКЕ [c.290]

В ньютонианской механике каждой материальной точке присуща масса т. В релятивистской механике эту величину называют массой покоя точки. Будучи постоянной скалярной величиной, она инвариантна относительно любых преобразований координат, в частности, преобразований Лоренца. Поэтому вектор [c.290]

Характерной особенностью закона (182.33) [или (182.32)] является то, что вектор ускорения в релятивистской механике а= [c.292]

ЭНЕРГИЯ В РЕЛЯТИВИСТСКОЙ МЕХАНИКЕ [c.293]

В задачах релятивистской механики силы, возникающие при тесном сближении частиц, можно моделировать ударными силами. Общий вид дальнодействующих сил не имеет места в релятивистской механике, так как понятие их несовместимо с принципами теории относительности. Действительно, при рассмотрении движения точки полагается, что, например, гравитационная сила распространяется с бесконечно большой скоростью. Из релятивистской же теории следует, что силы должны передаваться со скоростями, не превышающими скорости света с. [c.295]

Силы Лоренца, действующие на заряженную частицу, отвечают задачам релятивистской механики, так как в теорию относительности включаются электромагнитные явления и эти силы инвариантны относительно преобразований Лоренца. [c.295]

Перечисленные данные о пределяют свойства излучения, следующие из релятивистской механики. Таким образом, световое излучение можно рассматривать как движение точек с нулевой массой покоя. Эти точки названы световыми квантами или фотонами. [c.297]

Механика релятивистская 669 Механический эквивалент света 148 Микроволны 9 Микроскоп 164, 172, 367 Мйровая линия 641 I— точка 641 [c.748]

В любом случае, однако, предполагаются выполненными исходные предположения, сформулированные в 2. Отход от этих предположений невозможен в пределах классической механики и приводит к построению иных систем механики. Такая ситуация возникает, например, при отказе от описанных гыше представлений о пространстве и времени и от принципа относительности Галилея. Именно отказ от этих исходных представлений о времени и пространстве и предположение о том, что уравнения и законы механики должны быть инвариантны (или ковариантны) по отношению не к преобразованиям Галилея, а к иным преобразованиям-преобразованиям Лоренца, привели к появлению релятивистской механики. С этими исходными представлениями связаны ограничения, в пределах которых законы классической механики могут применяться при изучении движения объектов реального мира. [c.66]

Это срундаментальное обстоятельство релятивистской механики 01ражен0 в теореме сложения скоростей Эйнштейна, которую можно получить из формул преобразования скоростей (173.12). Действительно, обозначая через v и v скорости какой-либо точки М в системах 2 и 2 и через а угол между скоростями о и Уо и учитывая, что Уг = г о OS а, найдем [c.284]

Необходимо обратить внимание на то, что теорема сложения скоростей справедлива в релятивистской механике только для янерци-альных систем координат, а в ньютонианской для любых координатных систем, произвольно движущихся одна отиосителько другой. [c.285]

Благодаря тому, что мировой вектор г имеет четыре ко мпонен-та, он часто коротко называется 4-вектор. Мировой вектор в релятивистской механике играет такую же роль, как радиус-вектор движущейся точки трехмерного пространства ib механике Ньютона. [c.288]

Однако силы F = Vt/ вводятся в конкретных задачах релятивистской механики либо с какой-то степенью приближения, которая должна быть oroiBopena, либо в операциях, которые обеспечивают ковариантность основных уравнений. [c.295]

В релятивистской механике существует и энТрТии" связь между энергией Тг и массой Шг, [c.295]

Следует полагать, что связи в релятивистской механике возможны, если их уравнения удовлетворяют нреобразов.аниям Лоренца. [c.297]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.5 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.15 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.6 ]

Вариационные принципы механики (1965) -- [ c.331 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.14 , c.15 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.3 , c.6 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.669 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.275 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...